Суммарный импульс

Скорость изменения суммарного импульса определяет силу, действующую на систему частиц. А сила, отнесенная к единице площади, дает давление. Мы видим, таким образом, из формулы (2.3), что две части газа действуют друг на друга с одинаковым по величине и противоположным по направлению давлением [c.40]

Pi =—Pi. Это так и Должно быть, Поскольку суммарный импульс частиц в /(-системе всегда равен нулю. [c.76]

Пусть в некоторой инерциальной Д -системе отсчета навстречу друг другу движутся две одинаковые частицы / и. 2 с одинаковой скоростью Do, но под углом а к оси х (рис. 7.1, а). В этой системе отсчета суммарный импульс обеих частиц, очевидно, сохраняется до и после столкновения он равен нулю (образовавшаяся частица, как следует из соображений симметрии, оказывается неподвижной). [c.210]

Введем понятие энергии покоя Eq системы частиц как полную энергию ее в // -системе, где суммарный импульс Р=2Р =о, и система как целое покоится. Таким образом, [c.225]

В актах соударения, при которых образуются новые частицы, требование сохранения импульса обычно исключает возможность превращения всей начальной кинетической энергии в лабораторной системе в энергетический эквивалент массы покоя новых частиц, образовавшихся при столкновении. Если существует отличный от нуля суммарный импульс в начальном состоянии (до столкновения), то должен сохраниться такой же суммарный импульс в конечном состоянии (после столкновения). Поэтому оставшиеся после столкновения частицы не могут находиться в покое часть начальной кинетической энергии переходит в кинетическую энергию конечных частиц. [c.405]

Большой интерес представляет вопрос об угловом и энергетическом распределении рождающихся частиц. Выше уже отмечалось, что в С-системе суммарный импульс соударяющихся частиц и Мд равен нулю, он остается равным нулю и после соударения, происходит лишь поворот на некоторый угол 0 (рис. 82, б) направления, по которому разлетаются образовавшиеся частицы и М,. [c.268]

Таким образом, суммарный импульс обеих частиц в с. ц. и. всегда (независимо от времени) равен нулю, что существенно упрощает анализ эксперимента . [c.216]

В настоящее время энергия, до которой могут быть ускорены протоны, достигла 30 ООО Мэе. В СССР строится ускоритель на 70 ООО Мэе. Очень большие возможности для исследования взаимодействий при сверхвысоких энергиях обещает разрабатываемый в настоящее время метод встречных пучков, идея которого заключается в использовании вместо неподвижной мишени пучка частиц, движущихся навстречу бомбардирующим частицам. Очевидно, что в этом случае относительная доля кинетической энергии, идущая на взаимодействие, повышается (по сравнению с долей кинетической энергии, идущей на выполнение закона сохранения импульса). Если обе сталкивающиеся частицы имеют равные массы и скорости, то их суммарный импульс равен нулю и вся кинетическая энергия частиц идет на взаимодействие. Записав для этого случая выражение (79.6) в с. ц. и. обеих частиц, а затем в системе координат, связанной с одной из частиц, и приравняв их между собой, можно найти связь между кинетической энергией во встречных пучках (Т ) и эквивалентной (по вызываемому эффекту) кинетической энергией бомбардирующей частицы (Т) при обычном способе ее взаимодействия с неподвижной частицей-мишенью [c.570]

Детальное изучение аналогичных случаев, особенно надежное в эмульсионных камерах большого объема, в которых укладываются пробеги всех трех я-мезонов, показало, что во всех случаях начальные участки следов я -мезонов компланарны, суммарный импульс я-мезонов равен нулю и величина энер- [c.593]

Детальное изучение аналогичных случаев, особенно надежное в эмульсионных камерах большого объема, в которых укладываются пробеги всех трех я-мезо ов, показало, что во всех случаях начальные участки следов я -мезонов компланарны, суммарный импульс я-мезонов равен нулю и величина энергии Q, освобождающейся при распаде, одна и та же. Это означает, что распад первичной частицы происходит только на три заряженные частицы и никаких дополнительных -нейтральных частиц при распаде не образуется [c.166]

Строгого совпадения направления суммарного импульса обеих заряженных частиц р = pi -Ь р2 с направлением импульса /С -мезона р (угол 0 на рис. 129 должен быть равен нулю) [c.210]

В связи с указанным увеличением полного давления р это значение q(X) оказывается меньшим, чем ранее найденное. Это значит, что средняя скорость в дозвуковом потоке будет меньшей, а в сверхзвуковом — большей соответствующих величин, полученных при первом способе осреднения. В обоих случаях это означает, что импульс осредненного ио энтропии потока, пропорциональный значению функции z( i), будет большим, чем суммарный импульс исходного неравномерного потока. [c.272]

Тяга эжекторного сопла равна суммарному импульсу двух струй на срезе обечайки. Параметры струй при цилиндрической [c.451]

Распространен и несколько другой подход к объяснению отсутствия электропроводности в кристаллах с полностью заполненными энергетическими зонами. Он состоит в том, что в таких кристаллах суммарный импульс всех электронов, равный нулю в отсутствие электрического поля, не может изменяться при наложении поля, поскольку все разрешенные энергетические состояния заняты, и нет свободных состояний, в которые могли бы перейти возбужденные электроны. Поэтому электроны не могут быть возбуждены, вследствие чего электрический ток и не будет идти. [c.93]

Как мы знаем (гл. I, 3), орбитальный момент количества движения может быть либо нулем, либо кратным постоянной Планка. Отсюда следует, что с точки зрения классической механики испускание пар е — Ve с />0и с суммарными импульсами р<. HIR, где R — радиус ядра, является невозможным. Квантовая механика допускает испускание таких пар, но с сильно подавленной вероятностью процесса. Именно, при прочих равных условиях отношение вероятностей Wi, Wg вылета пар с орбитальными моментами I и нуль равно [c.241]

Для оценки действия взрыва на некоторое тело, попадающее во взаимодействие с полем возмущённого движения газа, можно рассматривать максимальное давление /)щах или величину суммарного импульса I, отнесённого к единице площади на рассматриваемой элементарной площадке поверхности тела. Иногда существенен также вектор J общего суммарного импульса, действующего на тело. [c.223]

Более надежное решение этого вопроса представляется так. Моменты ударных импульсов и действующих на корень в фазе встречи (см. рис. 1), должны быть равны относительно центра поворота копира О]. Следовательно, линия действия суммарного импульса Sr должна проходить через этот центр. Выворачивание корня в сторону движения агрегата будет наиболее вероятным (при равных других условиях), если в момент встречи копир будет касаться земли, то есть когда угол ф2 будет наибольшим. Тогда [c.90]

На фиг. 1 представлена схема устройства для счета капель, где показаны также иглы, введенные в канал экспериментального участка. При замыкании каплей цепи возникает импульс тока, который вызывает импульс напряжения на сопротивлении. Этот импульс обрезается, усиливается и ограничивается в усилителе импульса. Высокоскоростной счетчик регистрирует суммарный импульс за определенный интервал времени. Одновременно на осциллографе можно наблюдать запись импульса. [c.176]

Поплавок в сосуде а перемещается в зависимости от изменения уровня воды в барабане котла и от изменения расхода пара. Суммарный импульс по уровню воды и расходу пара передается на исполнительный механизм и далее — на регулирующий клапан. [c.90]

Каждая частица г-й группы, пересекающая сечение АА, умень-щает д -компоненту суммарного импульса левой части сосуда на величину и настолько же увеличивает дг-компоненту суммарного [c.39]

Первая сумма в правой части этого равенства есть собственный момент импульса L. Вторую сумму в соответствии с формулой (3.8) представим как m[r V ], или [гср], где т — масса всей системы, Гс — радиус-вектор ее центра масс в /(-системе, р — суммарный импульс системы частиц. В результате [c.146]

Запишем теперь (/-составляюаще импульсов обеих частиц в / l-системе m U и mju. Согласно (7.1), и <и, поэтому легко видеть, что закон сохранения импульса в его обычной (ньютоновской) формулировке не выполняется. Действительно, в нашем случае m = ni2 (частицы одинаковые) и, следовательно, у-составляющая суммарного импульса частиц до столкновения отлична от нуля, а после столкновения равна нулю (образовавшаяся частица будет двигаться только вдоль оси х). [c.211]

Мы рекомендуем читателю получить эти результаты самостоятельно, воспользовавшись инвариантностью выражения 2 — р2(Л = jpiy (записав его при пороговом значении энергии в лабораторной системе координат и в системе центра инерции). Напомним, что входящие в инвариант Е w Р обозначают полную энергию и суммарный импульс взаимодействующих частиц (ср. п. 3, 79). [c.251]

А, становится равным нулю. Таким обра.чом, можно считать, что неустойчивость состояния относительно образования связанных пар продолжается только вплоть до определенного суммарного импульса такой пары. Соответствующее время кизни растет и при значении л, опреде-. гяемом формулой (1.7), обращается в со. [c.887]

Различие между этими процессами состоит в том, что течение газов в начальном участке свободной струи происходит без воздействия внешних сил, т. е. при сохранении суммарного импульса потоков, в то время как при ускорении в сверхзвуковом сопле вследствии силового взаимодействия с его стенками суммарный импульс потока может измениться. В первом случае сверхзвуковой поток в сечении запирания существенно перерас-ширен в центральной части потока статическое давление значительно ниже, а скорость соответственно выше, чем на границе струи. [c.535]

При падении фотонов на поверхность по нормали давление равно суммарному импульсу фотонов, поглощенных в единицу времени поверхностью единичной площади. Этот суммарный импульс p wl h(a), если [c.23]

Идея невозмущающего измерения чрезвычайно проста и основана на подходящем законе сохранения для рассматриваемой величины. В статье ЭПР было рассмотрено невозмущающее измерение импульса частицы. Пусть покоящаяся частица самопроизвольно распадается на две частицы, которые разлетаются в противоположные стороны. Суммарный импульс двух частиц равен нулю, а импульсы частиц равны по модулю, но противоположны по направлению. Следовательно, измерив импульс одной из них, узнаем импульс другой. Если расстояние между частицами достаточно велико, то можно быть уверенным, что измерение импульса первой частицы не возмутило импульс второй частицы, который оказывается известным до измерения с соприкосновением . Это означает, по [c.413]

Направление касательного импульса S , действующего на корень, (будет зависеть от положения мгновенного центра вращения копира после удара Рц относительно точки контакта В копира с корнем. Если Ри лежит ниже точки В, то абсолютная скорость этой точки копира, а также импульс S, будут направлены в сторону движения агрегата. Тогда суммарный импульс Sr, действующий на корень, создает опрокидывающий момент аналогично полозковому копиру в направлении движения агрегата [3]. Этот вариант неприемлем. В дальнейщем будет рассматриваться вариант, когда мгновенный центр вращения Рц лежит выще точки В, абсолютная же скорость этой точки копира и касательный импульс Sx направлены в сторону ножа. Для этих условий до.лжно выполняться неравенство [c.85]

Задавая необходимое значение коэффициенту f, можно подобрать минимальный диаметр копира, при котором улучшаются геометрические условия копирования с сохранением устойчивости корней. В [2] определено, что величина (7) равна 0,18. Если при этом учесть, что на легких почвах поворот корня будет происходить около вершины конусной части, а отношение технической длины корня к его диаметру изменяется в пределах от 2 до 3 в зависимости от формы корня, то предположительно будем иметь ку = 0,25- --f-0,4. Реальные значения величины Яу необходимо определять опытным путем. Высота головок корней пад уровнем почвы, а также значения os фа в зависимости от положения точки контакта В будут различны. Поэтому при выбранном диаметре дисков копира необходимо обеспечить наибольшее значение коэффициента резания f. Тогда в случае излишней величины суммарный импульс Sr создает момент относительно центра опрокидывания Oi в сторону ножа, и обрезка ботвы будет нормальной. [c.91]

Расчет настройки собственно регулятора должен производиться с учетом характеристик как объекта, так и дифференциатора. Расчетную схему можно представить в виде структурной схемы, показанной на рис. 6-27. На регулятор подаются два импульса Сгл — по температуре naipa на выходе пароперегревателя, и Од.пр — импульс от дифференциатора, приведенный к общему входу регулятора. Для определения настройки регулятора по кривой разгона необходимо иметь кривую разгона для суммарного импульса. Эта характеристика может быть получена экспериментально (путем измерения величины напряжения на выходе первого каскада усиления с последующим приведением его к входу регулятора). Суммарная характеристика может быть получена- также и аналитически. [c.241]

Нетрудно заметить, что характеристика сложного объекта с выходной величиной Oj. = Огл + д.пр существенно отличается от характеристики всего пароперегревателя с выходной величиной Огп-Вследствие малой инерционности и малого запаздывания в опережающем участке, а также вследствие включения на выходе этого участка дифференциатора изменение 5д.пр начинается значительно заньше и происходит значительно быстрее, чем изменение Вгл. 3 связи с этим расчетные параметры сложного объекта х и Г определяются почти полностью составляющей суммарного импульса Яд.пр- Их значения получаются значительно меньшими, чем значения т и Г, определяемые по основной кривой разгона Ягл. Это. естественно, отражается и на параметрах настройки регулятора. [c.242]

Рис. 13. График (а) углового распределения струй в событиях трёхструйной аннигиляции e-t-e в адроны. Диаграмма (б) изображает механизм этого процесса в КХД. 0 — угол между струями с наибольшим н следующим по величине суммарными импульсами <в системе отсчёта, в которой струи с наибольшим н наименьшим импульсами летят в противополо-жиыс стороны). Сплошная и пунктирная линии — теоретические предсказания дли векторного и скалярного глюонов.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...