Компактный источник

Ядра некоторых радионуклидов при распаде испускают а-частицы или у-кванты с энергией, превышающей порог реакций (а, п) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радиоактивными нуклидами ( Po, Ас, Сгп), обычно [c.286]

Несколько раньше, чем в других областях промышленных производств, радиометрические методы и приборы, основанные на использовании свойств радиоактивных изотопов, вошли в практику разведочного и эксплуатационного бурения, заняв в СССР уже к середине 50-х годов одно из первых мест ср( ди других геофизических методов нефтеразведки и обусловив (посредством применения сравнительно компактных источников излучений и скважинных гамма-спектрометров) возможность определения залежей полезных ископаемых (железа, меди, марганца, алюминия и др.) на глубинах до 3 жл без извлечения образцов пород из буровых скважин. [c.189]

Непосредственно измеряемая величина в Р.— приращение шумовой температуры антенны радиотелескопа (ДГа) при наведении её на исследуемый объект. Исследуемая величина — плотность потока радиоизлучения объекта F = 2kT у А, где Й — его угл, размер, Т — яркостная температура, к — длина волны принимаемого сигнала. Приращение Д7 = FA /2k, где Ад — афф, площадь антенны радиотелескопа. Для компактных источников, угл. размеры к-рых меньше диаграммы направленности антенны (йа)> = [c.212]

Требования к спектральному и пространственному разрешениям в значительной степени зависят от типа наблюдаемых источников. У компактных источников некоторых типов (например, белых карликов) и источников с большой оптической толщей [c.290]

Эти ТЭГ на бензине были компактными источниками электропитания для переносной радиоаппаратуры малой мощности и одновременно использовались для обогрева помещения. [c.122]

В указанный период возникла необходимость в компактных источниках энергии с достаточно длительным сроком службы как космического, так и наземного назначений. Тогда же начали развиваться работы по изучению возможности использования для этих целей полупроводниковых материалов и созданию термоэлектрических устройств. [c.143]

Главное применение калифорния — изготовление мощных и чрезвычайно компактных источников нейтронов. Грамм калифорния-252 испускает около 3 -10 нейтронов в секунду. В острие самой тонкой иглы свободно размещается микроскопическая крупинка калифорния весом в один микрограмм. А эта крупинка порождает миллион нейтронов в секунду, и вместе с иглой ее можно ввести, скажем, в злокачественную опухоль. Нейтроны будут разрушать область опухоли, прилегающую к острию иглы, а вокруг острия (поскольку пробег их мал) здоровые ткани останутся невредимыми. [c.162]

Аналогичное рассуждение применимо к двумерному распространению цилиндрического импульса от длинной однородной линии компактных источников линейная теория может быть использована, чтобы оценить образование сигнала дальнего поля, в этом случае пропорционального (рис. 1) производной порядка 1/2 от q (t), в то время как нелинейная геометрическая акустика описывает его последующее развитие. В результате снова получается N-волна, так как даже чисто положительный массовый расход (например, от взрывающейся проволочки), как видно на рис. 1, порождает дальнее поле, содержащее как фазу сжатия, так и фазу разрежения. [c.244]

Мы начнем с акустических волноводов, в которых звуковая энергия переносится вдоль трубок постоянного поперечного сечения. Мы покажем, что ниже некоторой определенной частоты <йт волновое движение должно быть строго одномерным, но при больших частотах оно становится существенно трехмерным. Особый интерес представляют детали, связанные с переходом в выходной мощности компактного источника от строго одномерной формы к трехмерной форме для существенно неограниченной жидкости (ср. с разд. 1.4) при росте частоты. [c.503]

Любой компактный источник в волноводе излучает в соответствии с одномерной теорией и, следовательно, с частотами, меньшими сощ. И наоборот, можно ожидать, что при очень больших частотах источник будет излучать, как в неограниченной жидкости, с выходной мощностью, определяемой (разд. 1.4) выражением [c.508]

Процесс, в результате которого достигается предельное значение (499) для больших со, представляет большой интерес. Для компактного источника выражение (494) принимает вид [c.509]

Интересно проследить детали перехода от (498) к (499) прп возрастании oq в частном случае волновода прямоугольного сечения (472) с компактным источником в центре. Выражение (478) дает [c.510]

Гамма-излучение испускается радиоактивными источниками, например такими веществами, как кобальт-60, цезий-137 или радий-226, и проходит через стенки контейнера и любую находящуюся в нем жидкость, прежде чем достигнет ядерно-ради-ационного детектора (см. главу 19). Интенсивность измеренного излучения зависит от количества жидкости между источником и детектором излучения. На Рис. 17.15 показаны два варианта такого устройства. Для устройства с компактным источником и протяженным детектором можно определять изменение уровня излучения вдоль всей длины детектора. Для компактного источника и компактного детектора выходной сигнал будет показывать изменение уровня жидкости только в узком диапазоне. Такие методы могут применяться для жидкостей, суспензий и твердых тел. Так как никакие элементы измерительной системы не соприкасаются с жидкостью, то допустимо использование таких устройств с агрессивными и высокотемпературными жидкостями. Оборудование это достаточно дорогое. Здесь существуют также некоторые проблемы с обеспечением безопасности, связанные с применением радиоактивных источников. [c.290]

К этому времени в других отраслях хозяйственной деятельности появились достаточно компактные источники механической энергии гидродвигатели, паровые машины, несколько позже - двигатели внутреннего сгорания и электрические машины. [c.8]

Измерительная схема прибора питается от компактного источника стабилизированного питания с выходным напряжением 2 В и номинальным током 5 мА. Для усиления напряжения разбаланса прибор снабжен полупроводниковым усилителем, управляющим работой реверсивного микродвигателя. Перемещение диаграммной ленты, а также привод печатающего и переключающего термометры механизмов в многоточечном приборе осуществляются синхронным микродвигателем. В схеме прибора с временем пробега кареткой шкалы 2,5 с имеется тахо-метрический мост. [c.141]

Основным достоинством АЭС является независимость от источников сырья (урановых месторождений) благодаря компактности горючего, легкости его транспортировки и продолжительности использования. На Нововоронежской АЭС на выработку 1 млн. кВт-ч электроэнергии расходуется всего около 200 г урана, что эквивалентно примерно 400 т угля. [c.191]

Использование дешевых, компактных транспортабельных паровых котлов, а также водогрейных котлов большой мощности позволяет с минимальными затратами на сооружение источника тепло- [c.192]

Компактные области НИ, инфракрасные источники, мазеры [c.1222]

На расстоянии 10 пк от центра расположен остаток сверхновой Стрелец А Восточный (Sgr АЕ), который удаляется от центра со скоростью 40 км/с. Радиоисточник Стрелец В2 (Sgr В2) представляет собой молекулярное облако размером около 30 пк и массой до 3-10 М -Центр окружен молекулярным кольцом радиусом примерно 200 ПК, расширяющимся со скоростью 140 км/с и вращающимся со скоростью 50 км/с. Его масса — порядка 10 Л1 . В облаке Sgr В2 наблюдаются компактные зоны НИ, мазеры, излучающие в линиях гидроксила и паров воды. В зоне центра обнаружено несколько рентгеновских источников. Один из них совпадает с Sgr AW. Его светимость в диапазоне Е= = 0,5- 4,5 кэВ составляет 1,5-10 Вт. [c.1223]

Использование дешевых, компактных транспортабельных паровых котлов, а также водогрейных котлов большой мощности позволяет с минимальными затратами на сооружение источника теплоты обеспечить теплоснабжение предприятий в тех местах, где ввод в действие ТЭЦ отстает по времени от ввода тепловых потребителей. После ввода в действие ТЭЦ эти водогрейные котлы используются для покрытия пиковой части тепловой нагрузки и резервирования теплоснабжения. [c.254]

Достижения современной промышленности, авиации, космонавтики оказались возможными в результате освоения мощных источников энергии — это гидравлические, паровые и газовые турбины, двигатели внутреннего сгорания, компактные и мощные ракетные и реактивные двигатели. [c.4]

Аппаратура системы RTG имеет ряд преимуществ по сравнению с другими источниками энергии, так как она проста и удобна в обращении, не требует многочисленных защитных экранов в отличие от источников теплоты, основанных на делении ядер, относительно компактна и не имеет подвижных частей. [c.453]

КПД, ОН оказался значительно более громоздким и тяжелым, чем другие двигатели той же мощности. В результате он не выдерживал конкуренции с изобретенными позже турбинами и две. Некоторые европейские фирмы вновь заинтересовались идеей двигателя внешнего сгорания после второй мировой войны. Успехи в области технологии конструкционных материалов позволили сделать двигатель экономичным, компактным и бесшумным. Учитывая возросший интерес к двигателю внешнего сгорания, рассмотрим принцип его работы и применимость в качестве источника энергии. [c.78]

Компрессорная станция—потребитель электроэнергии первой категории. Отключение питания от энергосистемы либо от автономного источника питания всего на несколько секунд приводит к полному прекращению технологического процесса. В связи с этим основными направлениями работы специалистов газовой промышленности являются направления по устранению недостатков в работе электрооборудования КС, т.е. повышению его надежности. Сравнительная простота обслуживания, быстрота пуска, экономичность — преимущества электропривода по сравнению с газотурбинным приводом. К недостаткам следует отнести полную зависимость от внешнего энергоснабжения, трудность регулирования и недопустимость больших отклонений от расчетных технологических режимов. Работа в условиях Севера выдвигает повышенные требования к фундаментам, технологической обвязке, схеме электроснабжения, надежности средств автоматики, защиты и т.д. Опыт эксплуатации ГПА с электроприводом СТД-12500 выявил ряд особенностей режимов работы синхронного двигателя, а также существенные недостатки-и недоработки схем автоматического управления и защит электродвигателя. Устранение их очень важно, поскольку на газопроводах продолжается установка таких агрегатов и разрабатываются новые мощностью 25 тыс. кВт. Преимущества электропривода, такие как компактность, простота монтажа и эксплуатации, высокий К.П.Д., стабильная мощность, общеизвестны. Однако низкая [c.25]

За последние годы получено большое число радиоактивных изотопов. Большинство из них испускает электроны (р -частицы), около 100 испускают позитроны (р -частицы). Некоторые радиоактивные изотопы после выброса электрона или позитрона еще излучают 7-кванты. В настоящее время можно получать искусственнорадиоактивные изотопы, обладающие высокой активностью, что позволяет создавать довольно компактные источники радиоактивного излучения, широко используемые в различных областях науки и техники. [c.214]

Теплоотдача. Высокотемпературный ядерный реактор, работающий на тепловых, промежуточных или быстрых нейтронах, представляет собой компактный источник тецловой энергии. [c.67]

Области применения. Высокотемпературный ядерный реактор представляет собой компактный источник высокопотенциальной тепловой энергии. В таком реакторе газ принципиально может быть нагрет до 2000 К. Получение столь высоких температур рабочих газов имеет исключительно важное значение для энергетики, металлургии, химии, нефтехимии, машиностроения и других областей. [c.76]

Л ожно получить одиночные компактные источники с интенсивностью излучения, эквивалентного тысячным долям грамма радия. [c.317]

Перспективно развитие компактных источников для получения кислородно-водород-ного пламени за счет электролиза воды. Кроме замены дефицитного ацетилена можно существенно изменить процесс газопламенной пайки, ввиду более легкого программного дозирования количества теплоты. Такие источники могут быть применены для деталей различных размеров, в том числе миниатюрных. Эффективно применение новых источников теплоты светового, лазерного, инфракрасного излучения, причем как при высокотемпературной, так и при низкотемпературной пайке. Программное управление технологическим процессом при этом легко реализуется. [c.464]

Очевидно, потребителей кюрия-242 следует искать там, где особенно ценятся малый вес и компактность источника энергии. Это, например, космические исследования. Радио-изотопные источники на основе Сш (в комбинации с термоэлектрическими или другими преобразователями энергии) способны развивать мощность до нескольких киловатт. Они приемлемы для космических станций, как автоматических, так и с человеком на борту. Правда, из-за сравнительно короткого периода полураспада (162 дня) продол- кительность стабильной работы такого источника составляет всего несколько месяцев. Однако для многих исследований околоземного пространства, а также Луны этого вполне достаточно. В США были разработаны кюриевые генераторы электрического тока для питания бортовой аппаратуры автоматических станций Сервейор . [c.149]

Ядра некоторых радиону1слидов при распаде испускают а-частицы или у-кванты с энергией, превышающей порог реакций (а, и) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радионуклидами ( Ро, Ас, Ст), обычно равна 5. .. 6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (а, и) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках. [c.48]

Радиоактивные источники быстрых нейтронов. Ядра некоторых радионзтслидов при распаде испускают а-частицы или у-кван-ты с энергией, превышающей порог реакций (а, п) и (у, п) на некоторых легких элементах. На основе таких нуклидов можно создавать достаточно простые и компактные источники нейтронов. Энергия а-частиц, испускаемых а-радиоактивными нуклидами ( Ро, Ас, обычно 5...6 МэВ. Под воздействием таких частиц реакция (а, и) с относительно большой вероятностью осуществима лишь на ядрах некоторых легких элементов (бериллий, бор, фтор, литий), которые в основном и используются в качестве мишеней в рассматриваемых источниках. В зависимости от энергии а-частиц максимальная энергия нейтронов, возникающих в реакции (а, и) на бериллии, боре и фторе, не превышает соответственно [c.258]

Если сообщения подтвердятся, можно ожидать создания компактных источников нейтронов, освобождающихся в результате реакции (2.2.39), которая протекает между сблизившимися на расстояние порядка постоянной решетки кристалла палладия ядрами дейтерия (протекание тока в электролитической ячейки с тяжелой водой, один из электродов которой изготовлен из папладия, приводит к очень сильному насыщению папладие-вого электрода дейтерием из диссоциировавших молекул тяжелой воды и соответственно к сильному сближению ядер дейтерия между собой). Однако практически нет надежды на получение в таких ячейках хоть сколько-нибудь значительного количества энергии, поскольку подбарьерная реакция вида (2.2.39) при комнатной температуре характеризуется исключительно низкой вероятностью. Лазерное инициирование наряду с разогревом плазмы в токамаках и других магнитных ловушках остаются основными путями осуществления энергетически выгодной термоядерной реакции. [c.92]

Из вопросов, рассмотренных в начале гл. 1, особую важность представляют такие вопросы, как свойство линейности (допущение прямого линейного наложения различных волновых движений) понятие переноса энергии волнами различный характер распространения волн в одномерном, двумерном и трехмерном случаях. Далее разрабатываются два совершенно различных круга идей, дополненных их приложениями и касающихся (1) источников, размеры области распределения которых малы по сравнению с длиной генерируемых волн ( компактные источники ) и ( 1) жидких систем, размеры которых велики по сравнению с длиной волны оба круга идей применяются к проблемам источников шума. В следующих главах все эти пдеи развиваются дальше см., в частности, разд. 4.9 в связи с компактными источниками и разд. 4.5, где излагается общий метод прослеживания лучей в приложении к системам, свойства которых постепенно меняются в масштабе длины волны. [c.9]

Излагаемый ниже общий подход дает полезные результаты, касающиеся направленного распределения волновой энергии, генерируемой источниками, для многих типов волновых систем не только для систем, проявляющих анизотропную дпсперсию (подобно внутренним волнам, которые будут детально обсуждаться в разд. 4.10), но и для изотропных систем, подобных волнам на воде, и даже для недиспергирующих систем, подобных звуковым волнам. В частности, вновь получаются (и обобщаются на другие системы) результаты гл. 1, относящиеся к компактным источникам звука, после чего устанавливаются новые результаты, относящиеся к излучению от некомпактных источников звука. [c.437]

Заметим, что для незатухающих волн общее понятие (разд. 4.9) компактных источников (размеры области определения фурье-преобразования которых в пространстве волновых чисел много больше размеров. S ) бессмысленно, когда S простирается до бесконечности, как во всех волновых системах, изучаемых в этом разделе. Одпако смысл этого понятия восстанавливается при введении вязкого затухания, которое для внутренних волн на расстояниях от источника, ббльших Zg, исключает все волновые числа, значительно превосходящие тогда источники, размеры области определения фурье-преобразования которых намного превышают это число, будут действительно компактными. [c.459]

Для компактных источников (размер области определения которых мал по сравнению с o on ) выражение (495) принимает вид [c.508]

Кавитация 52, ИЗ, 565 Каустика 575, 578 Квадруполь 69, 78 Квазиодномерные волны 502 Кельвина клин корабельных волш 335, 487, 574, 575, 580 Когерентные флуктуации 93 Количество движения 45 Компактная область 129 Компактность 116 Компактное распределение источников 448, 568—572 Компактный источник 9, 508 Комплексная проводимость 142,144 Конвективная скорость 13 Кортевега — де Фриза уравнение-557, 562, 584 Коэффициент теплопроводности 107 Критическая глубина 252, 57 Критический слой 578 Критическое значение 117 Крылья насекомых 59 [c.593]

Взрывы являются очень компактным источником сейсмической энергии. При исследовании источников, применяемых в наземной сейсморазведке [75,144], было найдено, что заряд массой 4,5 кг на глубине 15 м обеспечивает большую полезную энергию, чем любой другой источник, включая взорванный в воздухе динамит массой 22,5 кг. Но даже для этого источника эффективность (к,п.д.) преобразования химической энергии в сейсмическую очень, низка. Рассмотрим колебание скорости частиц при взрыве заряда 0,45 кг массой в сланцах формации Пиерре (см. рис, 4.23). Форма волны, регистрируемой приейникрм в скважине № I0, приблизительно представляет один период синусоиды, Vr=A sin (2jit/T) при. /4—0,06 см/с и Г=0,005 с. Расстояние от источника = = 119 м. Интенсивность /=рау. интегрируя которую по периоду Т, получим энергий на единицу площади. Возьмем р=2,1 г/см и а=2200 м/с. Предположим, что энергия излучается равномерно во всех направлениях, площадь равна 4nd . Полная излучаемая энергия [c.234]

Лайтхилл предположил, что акустическое излучение потока можно представить в виде суперпозиции точечных источников звука с интенсивностями излучения, определяемыми тензором Лайтхилла. В этом случае тензор Лайтхилла представляет собой разность между напряжениями в потоке и в однородной покоящейся среде. Таким образом, из уравнения (4.9) делается вывод, что существует точная аналогия между пульсациями газодинамических параметров, которые имеют место в любом турбулентном потоке, и пульсациями плотности малой амплитуды, определяемыми распределением источников звука в некоторой воображаемой акустической среде, скорость звука в которой равна ао- Источники такого типа отсутствуют в области, лежащей за пределами турбулентного потока, поэтому в данной области уравнение (4.9) переходит в однородное волновое уравнение (правая часть обращается в нуль). Однако в данной модели мы имеем дело с неоднородным волновым уравнением, интегрирование правой и левой частей уравнения ведется по бесконечному объему. При интегрировании левой части уравнения (4.9) пренебрегается областью компактного источника, а тензор в правой части становится пренебрежимо мал во всем объеме за исключением зоны потока. [c.104]

Внешний вид и оптическая схема оптиметров со шкалой, проецируемой на экран, приведены на рнс. 5,8. Луч Beia от источника 1 через конденсор 2, теплофильтр 3, линзу 4 и призму 5 освещает нанесенную на пластине 6 шкалу с 200-.мн ( 100) делениями. Через зеркало 7, объектив 8 и зеркало 9 шкала проецируется на поворотное зеркало W, связанное с измерительным наконечником ИН. Отразившись от зеркала 10, изображение шкалы снова проецируется на другую половину пластины 6 с нанесенным неподвижным штрихом-указателем. С помощью объектива 13 и зеркал 12, 11 14 изображение шкалы с указателем проецируется на экран 15. Даже при больших передаточных отношениях прибор весьма компактный. Согласно ГОСТ 5405—75 выпускают оптиметры с окулярол (тип ОВО) или проекционным (тип ОВЭ) экраном для вертикальных или горизонтальных измерений. Диапазон показаний шкал трубок оптиметров 0,1 или 0,025 мм, пределы измерений О—180 мм (у горизонтальных О—350 мм), измерительное усилие 0,5—2,0 Н, погрешность измерений от 0,07 до +0,3 мкм. Малые диапазоны показаний по шкалам позволяют применять оптиметры в основном для сравнительных измерений с использованием концевых мер длины (см. рис. 5.1). [c.121]

Компактные звезды, входящие в состав тесных двойных систем, могут проявлять себя как рентгеновские источники [33]. Источником энергии служит аккреция вещества, перетекающего с нормальной звезды на компактную. Светимость аккрецирующих источников L, [c.1213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...