Локальные потоки

Для измерения концентрации дискретной фазы в смеси применялись различные методы электрический — при исследовании аэрозолей [335] оптический метод регистрации рассеяния света [656] — при суммарных измерениях на больших образцах и при относительно малом числе частиц в единице объема системы регистрации с помощью счетчика соударений частиц [741] и с помощью датчиков в отдельных точках [830] — при сравнительно большом размере частиц, а также при малом содержании твердой фазы. С помощью последних методов исследуется скорее локальный поток массы, чем концентрация. [c.181]

Локальный поток массы 181,184 Лоренца соотношение для показателя преломления 252 [c.528]

В связи с разработкой мероприятий по снижению подвода теплоты к воздуху, в особенности на его пути от охлаждающих приборов к продукту, важно знать и локальные теплопритоки. Упомянем и о влиянии массо-обмена на перенос теплоты в ограждениях при достижении точки росы внутри теплоизоляции выпадает влага, что приводит к резкому возрастанию потоков тепла. Меры по гидроизоляции ограждений не всегда эффективны, и в этих случаях необходимо иметь средство для выявления мест проникновения влаги в изоляцию и ее накопления, т. е. средство для измерения локальных потоков теплоты и влаги. [c.15]

Подставляя выражение (94) в формулы (62) и (66), получаем для локального потока массы при анодном растворении пластически деформированного металла [c.54]

Как уже указывалось в главе 1, пограничный слой пересекают молекулы окружающего газа, которые, образуя локальный поток Осл, соприкасаются с поверхностью жидкости, приобретая энергию, соответствующую температуре жидкости, и переносят ее общему потоку газа. Учитывая, что температура жидкости изменяется в процессе тепло- и массообмена от до /ж. к и что рассматриваем среднюю за весь процесс, т. е. постоянную для данного процесса приведенную теплоемкость газа Сг, количество теплоты, переданной в пограничном слое, определим, как для жидкости и газа по формуле [c.50]

Рисунок 6-24 поясняет расчет локального потока тепла через L-no-верхность -применительно к условиям в градирне. Холодный воздух в состоянии насыщения (или близком к нему) соприкасается с массой более теплой воды лучистые потоки здесь незначительны и перенос тепла через L-поверхность можно целиком приписать теплопроводности внутрь (или скорее из) основной массы жидкости . Следовательно, F- и 0-состояния совпадают и [c.269]

До сих пор для расчета процессов массопереноса применялись только локальные характеристики локальный поток массы т" определялся как произведение местных величин проводимости g и движущей силы В. Однако многие задачи практического массообмена непосредственно не поддаются такому рассмотрению. Это в первую очередь относится к процессам обрабатывающей и химической отраслей промышленности. Пришло время начать новую главу нашей теории, посвященную решению этих задач и расчету соответствующего оборудования. [c.281]

Массовая скорость, как и другие термодинамические величины, зависит от времени, поэтому новые импульсы р также параметрически зависят от t. Поскольку это обстоятельство не играет существенной роли при вычислении средних локальных потоков, фиксированный аргумент t обычно не будет явно указываться. [c.166]

Начнем с анализа структуры микроскопических потоков Jm для однокомпонентной классической жидкости. Напомним общее определение локальных потоков (8.1.11), которое в нашем случае дает [c.169]

Проверить правила преобразования (8.2.25) и (8.2.27) локальных гидродинамических переменных и локальных потоков. [c.215]

С помощью уравнений Гамильтона (8.3.9) вывести законы сохранения (8.3.12) с локальными потоками в виде (8.3.13). Пайти явные выражения для jg(r) и Т(г). [c.215]

В заключение отметим, что структура уравнения Фоккера-Планка полностью определяется тем обстоятельством, что уравнения движения для базисных динамических переменных а г) имеют форму локальных законов сохранения. Поэтому подход к теории флуктуаций, основанный на уравнении Фоккера-Планка, применим к самым различным системам гидродинамического типа . Специфика рассматриваемой системы проявляется в выборе базисных переменных а (г), а также в конкретной форме функционала энтропии 5(а), локальных потоков jVn(i fl) и кинетических коэффициентов тп(г а). [c.229]

В этом параграфе мы обсудим флуктуационную гидродинамику однокомпонентной жидкости. Будут получены явные выражения для термодинамических сил 55(а)/5а (г), локальных потоков j (r a) и кинетических коэффициентов Стп ]о) в уравнении (9.1.63). Кроме того будет изложен метод стохастических гидродинамических уравнений, эквивалентный методу уравнения Фоккера-Планка. [c.231]

Коэффициенты дрейфа и диффузионная матрица. Получим теперь явные выражения для локальных коэффициентов дрейфа (9.1.64) и диффузионной матрицы (9.1.65) в уравнении Фоккера-Планка. Поскольку для функциональных производных SS a)/Sa r) мы уже имеем выражения (9.2.3), остается найти локальные потоки j r a) и затравочные кинетические коэффициенты ,(г а). [c.234]

Начнем с локальных потоков. Уравнения движения для базисных динамических переменных е(г, ), j(r, ) и g r,t) имеют вид законов сохранения [c.234]

Нейтронная сварка. Этот способ заключается в облучении зоны сварного шва локальным потоком нейтронов На свариваемые поверхности пластмассовых деталей предварительно наносится тонкий слой соединений лития или бора. Детали собираются под давлением и облучаются нейтронным лучом. При этом в зоне контакта протекают ядерные реакции с выделением значительного количества тепла. 1<ак следствие, реакции происходят не только диффузионные про- [c.450]

Пусть теперь g — фазовый (локальный)-поток поля и tj — вектор, касательный к ". Положим т) (t) = gir и у (t) = = а (т] (i)). Тогда функция у удовлетворяет линейному дифференциальному уравнению [c.336]

Пусть V — такое вещественно аналитическое векторное поле в окрестности начала координат на действительной осн. что и(0) = 0, ь (0)ф0. Докажите, что локальный поток, порожденный полем v в окрестности О, локально аналитически сопряжен с линейным потоком Ф Х = е (°) х. [c.76]

Определение 7.2.И. Неподвижная точка р локального потока называется трансверсальной, если единица не является собственным значением дифференциала в точке р любого отображения сдвига за время t, 1фО. Равносильное требование состоит в том, чтобы нуль не был собственным значением линейной части векторного поля в точке р. Периодическая точка р периода i > О данного потока называется трансверсальной, если единица является простым собственным значением дифференциала в точке р соответствующего отображения сдвига за время t. Равносильное требование состоит в том, чтобы р являлась трансверсальной неподвижной точкой отображения возвращения на трансверсальный к потоку маленький диск коразмерности один, содержащий р. [c.301]

Согласно теоремам о существовании, единственности и гладкой зависимости от начальных условий решений обыкновенных дифференциальных уравнений С -векторное поле на М индуцирует локальный поток, т. е. для каждого р М имеется такая кривая (—е, е) —> М, что [c.705]

Слой эквивалента является согласованной нагрузкой для любой прямой и параллельной передающей линии. Действительно, в любой достаточно малой окрестности точки (Ах, Ау), лежащей в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, приходящая прямая и параллельная волна неотличима от плоской волны, т. е. поля Е (х, у, z, ) и В (х, у, г, t) в этой окрестности могут считаться постоянными, не зависящими от х н у. Более того, используя уравнения Максвелла, можно показать, что для заданных X и г/прямые и параллельные волны удовлетворяют соотношениям, аналогичным тем, которые были приведены в п. 4.4 для плоских волн в прозрачной среде. Таким образом, для фиксированных хну в прямых и параллельных бегущих волнах векторы Е (х, у, z, t) и В (х, у, Z, f) взаимно перпендикулярны и перпендикулярны к z, величины их равны и знаки такие, что вектор ЕХВ направлен вдоль Z, т. е. B=zXE. Кроме того, локальный поток энергии [в окрестности (Ах, Аг/)] определяется тем же выражением, что и для плоских волн. Таким образом, для прямых и параллельных проводов в вакууме имеем [c.215]

Отметим, что в (52) форма волны к ( ) одинакова для каждой трубы, потому что в разветвлении х = О давление должно быть непрерывным по причинам, сущность которых выражена уравнениями (40) и (41) значительное изменение давления при переходе через компактную область вызвало бы локальный поток жидкости, слишком большой по сравнению с локальными потоками в прилегающих трубах, что означало бы нарушение-закона сохранения массы. Это условие непрерывности давления, так же как и прежде, приводит к уравнению (35). [c.137]

Кроме того, в этой главе мы ограничимся системами, в которых внешняя сила (а именно сила тяжести) может либо не учитываться, как в звуковых волнах (разд. 4.2), либо не имеет составляющей в направлении среднего течения таким образом, стратификация, допускаемая в теории внутренних волн, совместима только с горизонтальными средними воздушными потоками, н в то же время любые стационарные течения, которые могут взаимодействовать с волнами в воде, должны быть горизонтальными. Поэтому для каждой составляющей напряжения Рейнольдса (156), которая могла бы влиять на мощность (154) вследствие неравенства нулю У], внешняя сила, действующая в /-М направлении, равна нулю, так что локальная скорость изменения величины роИ в системе отсчета, движущейся с локальным потоком, равна [c.401]

Но даже в условиях полной компенсации разгона увеличившийся уровень мощности реактора вызовет увеличение концентрации изотопа иод-135. В результате распада иода повысится локальная концентрация ксенона-135, что приведет к уменьшению локального потока нейтронов. Таким образом, осцилляции мощности реактора могут происходить с периодом, близким к периоду полураспада иода-135. Будут ли эти осцилляции затухающими или возрастающими, зависит от уровня потока в реакторе и от ряда других условий (о которых речь пойдет ниже). В наиболее тяжелых условиях поток.может увеличиваться без осцилляций [31]. [c.437]

Остановимся лишь на вопросах, связанных с необходимостью измерения локальных потоков теплоты и массы. Локальность в пространстве, выраженная функциями д х, у, г) и у (х, у, г), актуальна по крайней мере в трех аспектах. Это, во-первых, потребность в информации о д и / по поверхности продукта, контактирующей а теплоносителем. Функции д (Р) и / (Р) особенно выражены при термической (холодильной) обработке крупногабаритных мясопродуктов, например говяжьих полутуш. Большая неравномерность д и у объясняется двумя причинами- разной толщиной отдельных частей полутуши и разной способностью пропускать теплоту и влагу компонентов этих частей (мышц, жира, костей). Вместе с тем, чтобы создать оптимальную технологию охлаждения полутуш, нужно, например, за счет разной скорости обдува или использования разной доли лучистого теплообмена обеспечить равномерность 9 и у по всей поверхности продукта. [c.14]

Поскольку принцип тепломассометрии, т. е. измерения локальных потоков теплоты и массы термоэлектрическими средствами, не имеет аналогов в мировой практике, для его метрологического обеспечения необходимо разработать методику градуировки измерительных элементов не только по плотности теплового потока, но и по плотности потока массы, испаряющейся с испытуемой поверхности. [c.110]

Локальные эффективные потоки эф и % в самом общем случае не являются постоянными в пределах своих поверхностей в силу возможной неодинако1вой плотности отраженного излучения. Вследствие этого и плотность локальных потоков результирующего излучения не будет одинаковой по поверхностям Fi и F . [c.132]

Пренебрежем последними слагаемыми в уравнениях (8.1.19), т. е. вычислим средние значения локальных потоков энергии jg(r), частиц j (r) и импульса Т(г) с локальноравновесным распределением (8.2.20). Как мы увидим позже, соответствующие уравнения [c.166]

Для предупреждения погрешностей измерение падающих локальных потоков следует осуществлять одновременно двумя термозондами. По результатам измерений строят эпюры распределения падаюпщх потоков по высоте и ширине топки (зависимость значений потоков от геометрических размеров). [c.332]

Определение 6.2.2. При (р) = О точка р называется aunepooj, ческой неподвижной точкой (локального) потока tp,, порожденного в< торным полем если Т ,М - Т М является гиперболическим j [c.246]

Это можно быстро понять, если воспользоваться в каждой точке локальной системой отсчета, двин ущейся с локальной средней скоростью Vj. Мы обозначим плотность волновой энергии через W , чтобы напомнить себе, что это—значение W при движениях волн относительно локального потока. Поэтому FFr связано с амплитудой и волновым числом так же, как в покоящейся жидкости, поскольку это есть значение W в той локальной системе отсчета, в которой невозмущенная жидкость находится в состоянии покоя. [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...