Спектры затухания

Рис. 10.19. Спектры затухания флюоресцентного излучения образцов сырой нефти, соответствующие данным рис. 10.17 [215].

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

Изложенная схема процессов сильно упрощена, и существует целый ряд факторов, в той или иной мере затрудняющих развитие генерации. 1< числу мешающих факторов относится, например, фотохимическое разложение молекул красителя при высоких значениях освещенности, нагревание раствора, приводящее к безызлучательному затуханию возбужденного электронного состояния, и многие другие. Однако все эти препятствия устраняются специальными методами ), и генерацию удается осуществить с большим числом разных красителей (их насчитывается сейчас около 100) в импульсном и непрерывном режимах, в широкой области спектра (от 350,0 до 1000,0 нм) и с применением в качестве источников возбуждающего излучения ксеноновых газоразрядных ламп и лазеров. [c.817]

В линейной колебательной системе равномерно воспроизводится только ограниченная область спектра, лежащая вблизи резонансной частоты (в полосе резонанса ), причем эта область тем шире, чем больше затухание системы. Отсутствие искажений свидетельствует о том, что вся область спектра, в которой плотности амплитуд значительны, лежит внутри полосы резонанса наличие искажений указывает на то, что вне полосы резонанса лежат области спектра с значительными плотностями амплитуд. Но мы убедились, что при т < д искажений не возникает, а при Т, сравнимом с fl, искажения значительны. [c.625]

Чем быстрее следуют друг за другом отрезки синусоид, тем выше Q] (и все Q ) и тем более широкую полосу частот занимает спектр модулированного колебания. Соответственно тем выше должно быть затухание колебательной системы, чтобы она весь спектр модулированного колебания воспроизводила равномерно и не искажала формы модулированного колебания. [c.627]

Молекулярное и рекомбинационное свечения резко различаются по своим свойствам. При молекулярном свечении спектры поглощения и люминесценции тесно связаны между собой. Напротив, у рекомбинационного свечения такой связи не наблюдается. Для молекулярного свечения наиболее характерными являются малые времена длительности послесвечения —10 —10 с. Рекомбинационное же свечение обычно имеет послесвечение большой продолжительности. Наконец, затухание их свечения также протекает по различным законам. Так, затухание молекулярной люминесценции следует экспоненциальному закону [c.171]

При рассмотрении колебательных систем мы должны уделить особое внимание системам с малым затуханием, в которых величина энергии, рассеиваемой за период (или почти период) колебаний. мала по сравнению с общим запасом энергии, связанным с исследуемым движением. В подобных системах наиболее ярко проявляются их колебательные свойства. В большом числе практических применений мы встречаемся с высокодобротными колебательными системами. Можно упомянуть резонансные элементы входных цепей радиоприемных устройств, колебательные контуры, входящие в состав полосовых фильтров, маятник или баланс в часовых механизмах, колебательные элементы в частотомерах и спектр-анализаторах и др. [c.14]

Теория колебаний. Как мы видели, эта теория позволяет найти спектр собственных частот свободных колебаний упругой системы. Если частота возмущающей силы совпадает с одной пз собственных частот свободных колебаний, наступает резонанс. Для линейно-упругого тела в постановке линейной теории упругости амплитуды вынужденных колебаний становятся бесконечно большими. На самом деле так не бывает. Во всех материалах существует внутреннее трение. Теория упругих колебаний с затуханием, пропорциональным скорости, рассматривается в курсах теоретической механики, основной качественный результат состоит в том, что резонансная амплитуда конечна. В реальных материалах внутреннее трение подчинено более сложным законам, даже если его можно считать линейным (см. гл. 17), но качественный результат остается тем же. Поэтому резонансы на высоких гармониках, как правило, не страшны. Для турбинных лопаток, например, гармоники выше пятой-шестой во внимание не принимаются. Но резонанс на основном тоне или на первых гармониках может считаться причиной неминуемого разрушения. Отмеченные два аспекта мы зафиксировали, но далее развивать не будем. [c.652]

Изменение длительности переднего фронта эхо-импульса. Погрешность возникает в связи с тем, что затухание УЗК в акустическом тракте зависит от частоты. В первую очередь затухают высокочастотные составляющие спектра импульса, образующие его передний фронт. Увеличение длительности первой полуволны эхо-импульса происходит в случае, когда толщина изделия меньше протяженности двух ближних зон преобразователя. [c.275]

Один из перспективных способов оценки структуры материала — анализ спектра донных сигналов (спектроскопический метод). Частота заполнения ультразвуковых импульсов меняется от посылки к посылке, при этом по амплитуде определяется область рэлеевского рассеяния. Влияние величины зерна на затухание усиливается вследствие многократного прохождения ультразвуковых волн через границы зерен. Для определения величины зерна также применяют резонансные методы, особенно иммерсионный. Например, при контроле импульсно-резонансным способом затухание определяют по отношению амплитуды колебаний в стенке изделия на резонансной частоте к амплитуде колебаний при отсутствии резонансных явлений. [c.282]

Для расчета глушителя необходимо знать уровень и частотную характеристику допускаемого шума. Требуемое затухание в глушителе (для данной полосы частот) равно разности между имеющимся и допустимым уровнем шума с учетом ослабления шума в самом канале (при отсутствии глушителя). Если спектр шума занимает узкую полосу частот и неравномерность частотной характеристики в пределах этой полосы невелика, вместо расчета по частотам можно рассчитывать глушитель по общему уровню шума. [c.186]

Интегральный метод вынужденных колебаний применяют для определения модуля упругости материала по резонансным частотам продольных, изгибных или крутильных колебаний образцов простой геометрической формы, вырезанных из изделия, т. е. при разрушающих испытаниях. Последнее время этот метод используют для неразрушающего контроля небольших изделий абразивных кругов, турбинных лопаток. Появление дефектов или изменение свойств материалов определяют по изменению спектра резонансных частот. Свойства, связанные с затуханием ультразвука (изменение структуры, появление мелких трещин), контролируют по изменению добротности колебательной системы. Интегральный метод свободных колебаний используют для проверки бандажей вагонных колес или стеклянной посуды по чистоте звука. [c.102]

Основная частота определяется геометрией контролируемого объекта и упругими свойствами контролируемого материала. Для объектов простой формы типа стержней и мембран основная частота поддается теоретическому расчету. Для более сложных изделий ее определяют экспериментально на качественных изделиях. Появление в спектре колебаний дополнительных частот, например дребезжания, является признаком наличия дефектов. По длительности колебаний судят о затухании звука в материале объекта. Длительность также уменьшается при наличии множественных мелких дефектов. [c.126]

Для дальнейшего повышения точности стремятся увеличить крутизну переднего фронта импульса, по которому выполняют измерение. Для этого используют генератор, обеспечивающий крутой передний фронт зондирующего импульса, расширяют полосу частот усилителя и преобразователя в сторону высоких частот, от которых зависит крутизна переднего фронта. В связи с этим возникает необходимость применения особо широкополосных преобразователей. Сделать передний фронт вертикальным нельзя этому мешает затухание в изделии высокочастотных составляющих спектра импульса. Однако принимаемые меры позволяют уменьшить к до 0,01 и соответственно снизить погрешность измерений до 0,01 мм. [c.402]

Перспективный способ изучения структуры металла — спектральное исследование донного сигнала. Изучение изменения спектра широкополосного импульса в результате разного затухания различных частотных составляющих дает значительно большую информацию о структуре, чем контроль на одной частоте. [c.420]

Рис. 9.17. Зависимости коэффициента затухания 6, скорости с продольной волны и частоты максимума спектра от твердости НВ низколегированного чугуна

Для определения прочности стеклопластиков необходимо использовать следующие акустические параметры скорость и затухание упругих волн, частотный спектр и интенсивность прошедшей через материал ультразвуковой энергии. На основе полученных экспериментально числовых соотношений между указанными параметрами и прочностью определенного стеклопластика составляется корреляционное уравнение связи или номограмма для определения прочности. [c.84]

Полосу частот, выбранную для наблюдения сигналов эмиссии, устанавливают с помощью фильтров 3. При определении полосы частот принимают во внимание спектр шумов и затухание акустических волн. Полосу наблюдаемых частот обычно выбирают в пределах 50 кГц — 2 МГц. Иногда из-за высокого уровня окружающих шумов требуется принимать особые меры. Например, при циклических испытаниях вход системы контроля запирается в те интервалы времени, когда шумы испытательной системы максимальны. [c.503]

Для реальной параметрической системы (при наличии диссипативных сил) всегда можно так подобрать коэффициент возбуждения, что система для любого соотношения собственной и вынужденной частот будет динамически устойчивой. Для этого необходимо, чтобы коэффициент возбуждения был меньше величины Xj (рис. 50). Так как предполагаем, что параметрическая нагрузка представляет собой случайный процесс с постоянным спектром, то для системы вся зона выше прямой АВ является неустойчивой. Поэтому при изменении параметрической нагрузки по случайному закону будем определять величину предельного значения коэффициента затухания или, что то же самое, предельное значение коэффициента возбуждения, при котором в системе возникает основной параметрический резонанс. Параметрические резонансы более высокого порядка не рассматриваются. [c.200]

Тогда для частной задачи прохождения пульсаций с одной стороны в [35] приведены простые выражения для распределения интенсивности и спектральной плотности пульсаций, которые использовались для исследования некоторых конкретных систем. На рис. 2.6 приведены зависимости отношения интенсивности пульсаций в середине стенки и в жидкости для ртути и воды, из которых следует, что с уменьшением числа Био и с увеличением в спектре доли высоких частот затухание пульсаций происходит интенсивнее. При этом расчетные кривые и экспериментальные точки хорошо согласуются. При наличии статистических характеристик пульсаций жидкости кривые рис. 2.6 могут использоваться для оценки долговечности. На рис. 2.7 представлены кривые спектров [c.19]

Из рисунка следует, что кривая эффективной частоты напряжений проходит выше JgT . Это можно объяснить затуханием высокочастотных колебаний при их прохождении по толщине стенки, что вызывает увеличение разности средней и поверхностной температуры на этих частотах и, следовательно, смещение спектра в сторону более высоких частот. Рис.2.16 может быть использован для [c.30]

Особенно важны одночастичные Г. ф., в к-рых А— х), В- х ) вещественная и мнимая части полюса этих Г. ф. в комплексной плоскости м определяют спектр и затухание эле.ментарных возбуждений системы мн, частиц. Ур-ния движения для одночастичных Г. ф. связывают пх с двухчастичными Г. ф., в к-рых А = [c.538]

Для ряда соединений зеркальное подобие спектральных полос наблюдается при изображении их в шкале длин волн. По классификации, предложенной Непорентом [7], спектры молекул, характеризующиеся симметрией в шкале частот, называются модуляционными, а в шкале длин волн — спектрами затухания. [c.39]

Затухание и дисперсия звука — Сьюэлл (1910) [6341. Сокращение волнового спектра в зависимости от размера частиц — (1964) (настоящая работа). [c.267]

Для вынужденных колебаний в линейной колебательной системе в области резонанса это сразу видно из полученных выше зависимостей амплитуды и фазы вынужденных колебаний от частоты виеншей силы (графики этих зависимостей приведены на рис. 388 и 389). Вследствие сильной зависимости амплитуды и фазы вынужденных колебаний от Частоты, соотношение между амплитудами и фазами разных гармоник в спектре внешней силы н в спектре вынужденных колебаний нарушается и форма вынужденных колебаний может очень существенно отличаться от формы внешней силы. Пример этого был приведен выше для маятника, раскачиваемого толчками, при малом затухании форма вынужденных колебаний будет близка к гармонической. [c.621]

Спектр периодического движения, как мы видели, состоит из от.лельных линий — линейчатый спектр. Спектр непериодического, движения — непрерывный или, как говорят, сплошной. Например, на рис. 156, а показан график затухающих колебаний, возбужденных единичным толчком, а на рис. 156, б — их спектр. Огибающая этого сплошного спектра имеет максимум при частоте, равной ч.чсто-те затухающего колебания. В стороны от этой частоты кривая спадает тем резче, чем меньше затухание. [c.195]

Аналогичной зависимости подчиняется и распределение энергии в спектре лазера. Ширина спектральной линии в общем случае зависит от ряда факторов затухания осциллятора вследствие действия лоренцова трения, соударений однородных и разнородных атомов соударений атомов газа со стенками сосуда, в котором он находится, эффекта Доплера, и с достаточным для практики при()/шжением может быть описана формулой [c.44]

Рассмотрим теперь неявную аппроксимацию (5.30), (5.31), построенную по методу дробных шагов. Выражение (5.32) для модуля перехода показывает, что скорость затухания возмущений во всем спектре частот o)i, 0)2 может быть сколь угодно большой при достаточно большом т. Однако с увеличением т возрастают и погрешности аппроксимации, связанные с представлением оператора перехода от п к п+ в виде произведения операторов, соответствующих полушагам . В предельном случае (t= 00) получаем два слоя ( целый и полуцелый ), не имеющие ничего общего с искомым решением и не похожие друг на друга. Возникает естественная идея варьирования t сначала, когда преобладают возмущения, связанные с ошибками начального слоя, гасить эти возмущения быстрее, а затем, когда начинают все бо Еьшую роль играть погрешности аппроксимации, постепенно уменьшать г. На основе идей такого рода построены эффективные алгоритмы для решения стационарных сеточных краевых задач. [c.137]

ШеМйи коэффициента затухания, точность определения которого достигает 15—20%, хотя его относительное изменение в зависимости от изменения прочности стеклопластика значительно превышает относительное изменение скорости. То же самое можно отметить и в отношении интенсивности ультразвуковой энергии и частотного спектра импульса. На эти параметры оказывают значительное влияние состояние поверхности изделия, контакт преобразователей с поверхностью материала, явления интерференции и дифракции упругих волн в материале из-за геометрических характеристик изделия. Поэтому па данном этапе развития акустических методов, на наш взгляд, наиболее целесообразным является использование скорости распространения упругих волн. [c.85]

Скорость звука в приближении коротких волн, когда длина волны много меньше масштаба неоднородностей темп-ры Т и скорости ветра U, равна с=20,1 - и С08ф, где <р — угол между направлениями распространения звука и ветра, Т — т. и. виртуальная темп-ра, учитывающая влияние влажности. Изменение скорости звука в пространстве может достигать неск. процентов, что приводит к значит, аффектам рефракции звцка и его рассеяния. К обычному для газов поглощению звука, когда коэф. поглощения а обратно пропорционален плотности среды р и прямо пропорционален квадрату частоты, добавляется поглощение, обусловленное влиянием влажности, к-рая при небольших относит, значениях может сун ,ественно увеличить коэф. а. Повышенное поглощение звука на высоких частотах приводит к тому, что па больших расстояниях в его спектре остаются гл. обр. низкие частоты (иапр., звук выстрела, peaKnii вблизи, становится глухим вдали). Звуки очень низких частот, напр, инфразвук от мощных взрывов с частото в десятые и сотые доли Гн, могут распространяться без заметного затухания на сотни и тысячи км. [c.141]

В. ч, с в, приводит не только к изменению со временем ф-ции распределения частиц в координатном пространстве И но компонентам скоростей, но и к изменению во времени характеристик волн (амплитуды, фазы, спектра-чьиых характеристик). В равновесно илазме В. ч. с в, отвечает за бесстолкновителъное затухание волн, возникающее за счёт поглощения энергии волны резонансными частицами (см. Ландау затухание). [c.266]

В. о. возникла в 50-х гг. 20 в. В первые 20 лет развития в качестве элементов В. о. использовались гл. обр. жгуты световодов (с регулярной и нерегулярной укладкой) длиной порядка неск. м. Материалом для изготовления таких ВС являлись многокомпонентные оптич. стёкла пропускание световодов в видимой области спектра составляло 30—70% на длине в 1 м. Низкий коэф. пропускания обусловлен затуханием света в стекле из-за большой концентрации примесей. Числовая апертура световодов составляет величину 0,5—1. Наиб, широкое применение для освещения труднодоступных объектов и для передачи изображений жгуты световодов нашли в приборостроении, в частности для техн. и медицинской эндоскопии. В 70-х гг, 20 в. произошло второе рождение [c.333]

Потери в волоконном световоде. Затухание птлч. сигнала в стеклянном ВС в видимом и ближнем ИГ -диа-пазопах длин волн, т. с. в областях спектра, где кварцевые стёкла имеют макс. прозрачность, определяется [c.334]

Г. может взаимодействовать со звуковыми колебаниями. Наиб, сильным это взаимодействие оказывается в области т, н. г е л и к о и-ф о н о н н о г о ре з о-н а н с а. Спектр и затухание связанных гол икон-звуковых волн определяется нз диснерсионного ур-ния (при -О О) [c.428]

Полная ширина Г, р. (Г) обусловлена двумя процессами прямым распадом в область непрерывного спектра (Г )Г и распадом (1ч — 1д)-конфигураций на более сложные мпогочастичные (Г )- Смешивание со сложными конфигурациями приводит к потере когерентности и образованию состояний составного ядра. Макроскопически Г I связано с ядерной вязкостью , приводящей к затуханию колебаний ядра. При распаде лёгких ядер в полной ширине Г. р. преобладает Г , для тяжёлых — ГI, причём для последних в случае Гф 80—90% от полной ширины. [c.458]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...