Система связанная

При решении практических задач приходится иметь дело с системой связанных между собой случайных величин. То г да функцией распределения системы п случайных величин (А, , Х2, называется вероятность [c.104]

Чтобы определить скорость и ускорение какой-либо точки любо-] 0 звена механизма в неподвижной системе координат, следует с помощью матриц преобразования координат получить зависимости между координатами этой точки в неподвижной системе и системе, связан]10Й с данным звеном, а затем дважды продифференцировать по времени эти зависимости. [c.111]

Максимальная величина /, а также сил N к Р определяется кинетической энергией системы, связанной со шкивом, действующими на систему силами, а также упругими свойствами системы и тормозного рычага. Возможность получения сколь угодно большой тормозящей силы обеспечивает почти мгновенный останов системы при любом, даже весьма малом значении силы Р. [c.71]

Различные специальные системы, связанные с конкретным применением лазера. [c.121]

Условимся далее в качестве точки А выбирать центр тяжести С (т. е. центр инерции) тела. Тогда движение точки А, а значит, и поступательное движение системы, связанной с точкой А, полностью определяется теоремой о движении центра инерции [c.171]

Если ввести в рассмотрение матрицу J Jij тензора инерции для неподвижной точки в выбранной системе связанных с телом осей, то соотношение между вектором кинетического момента и вектором угловой скорости можно записать в векторно-матричной форме [c.188]

В некоторых случаях удобно рассматривать равновесие всей системы связанных между собой тел как единого твердого тела (что возможно на основании принципа затвердевания) и равновесия только некоторых из входящих в систему тел. [c.5]

Несколько сложнее третий пример (движение Земли). Здесь нет движения среды, переносящей Землю, подобно морскому течению, переносящему корабль. Мы лишь мысленно приняли движение Земли за составное, искусственно разложили его на переносное и относительное, чтобы упростить его, чтобы более наглядно себе его представить и легче понять. Мы можем вообразить подвижную систему координат, связанную с Землей и движущуюся относительно основной системы, связанной с Солнцем и звездами, и считать, что движение Земли состоит из переносного и относительного. Поскольку движение земного шара (движение по отношению к основной системе) мы искусственно рассматриваем как составное, постольку от пас самих зависит, как разложить это движение на переносное и относительное. Мы можем [c.188]

Можно представить себе подвижную систему координат, плывущую вместе с водой по течению, т. е. передвигающуюся относительно другой системы отсчета, принятой за основную. Движения корабля можно рассматривать по отношению к двум системам отсчета по отношению к подвижной системе (связанной с водой) и к основной (связанной с материками, принимаемыми за неподвижные). Движение корабля по отношению к подвижной системе координат, измеряемое лагом, является относительным движением корабля. Вообще относительным движением называют движение (точки, тела или системы точек) по отношению к подвижной системе отсчета. Относительное движение изучают обычно в тех случаях, когда приходится учитывать не только движение данного объекта по отношению к подвижной системе отсчета, но и движение самой системы отсчета. [c.76]

Интерферометр Майкельсона располагался таким образом, чтобы одно плечо (луч /) совпадало с направлением движения Земли, а второе было ему перпендикулярно. Если вычисления произвести в системе, связанной с предполагаемым неподвижным эфиром, то при повороте прибора на 90 возникает добавочная разность хода и поэтому должно наблюдаться смещение интерференционной картины, зависящее от величины плеча. С помощью величины этого смещения можно вычислить абсолютную скорость движения Земли в эфире . Ни опыт [c.420]

К обобщенным координатам относят расстояния между точками звеньев, их линейные и угловые координаты относительно неподвижной координатной системы, связанной с неподвижным звеном кинематической цепи — стойкой, которое всегда есть в кинематической цепи реального устройства. Для определения положения звеньев кинематической цепи (рис. 1.5) в системе Охуг, связанной со звеном О, необходимо при известных линейных и угловых размерах звеньев знать значения четырех обобщенных координат [c.11]

Механизм может иметь несколько входных и одно выходное звено и наоборот. Конструктивно выходное звено одного механизма одновременно может быть входным звеном другого, присоединенного к нему механизма. Входные и выходные звенья механизма связаны между собой кинематическими цепями, структура и геометрия которых обеспечивают заданное определенное относительное движение входных и выходных звеньев. Движение этих звеньев рассматривается относительно неподвижной координатной системы, связанной со стойкой. Чаще всего входное звено механизма соединяется со стойкой кинематическими парами 5-го класса (рис. 2.1). [c.13]

Представим, что два начальных цилиндра диаметрами и d v i (рис. 11.2) перекатываются с угловыми скоростями 0)1 и 0)2 без скольжения, обеспечивая постоянное передаточное отношение , 2 при заданном межосевом расстоянии Выберем на линии пп, расположенной под углом 90° — ад к линии центров 0 0 на расстоянии I от полюса точку К и проведем через нее параллельно осям колес линию зацепления КК. Примем скорость перемещения точки контакта зубьев вдоль линии зацепления постоянной. Тогда при постоянной скорости вращения начальных цилиндров точка контакта К опишет на вращающихся системах, связанных с начальными цилиндрами, винтовые линии ККг и КК.2- [c.121]

Пример. На поверхности стола находится горизонтальный диск D, свободно вращающийся вокруг вертикальной оси с постоянной угловой скоростью (О Над диском висит шарик массы т, как показано на рис. 2.6, а. Рассмотрим поведение этого шарика в /С-системе отсчета, связанной со столом (она предполагается инерциальной), и в /( -системе, связанной с вращающимся диском. [c.52]

Соотношение (7.44) показывает, что при фиксации прямого угла между п и v в системе, связанной с приемником света, поперечный эффект Доплера должен приводить к красному смещению [c.386]

Введем угол Ч, который составляет (в системе, связанной [c.386]

Рассмотрим, наконец, одно важное уравнение динамики системы, связанное непосредственно с интегралом энергии, найденным из уравнений движения относительно центра инерции. [c.101]

Установилось соглашение говорить о системе, связанной с неподвижными звездами, как о стандартной системе отсчета, не имеющей ускорения. Утверждение, что неподвижные звезды не имеют ускорения, нельзя доказать, исходя из наших фактических экспериментальных значений. Невероятно, чтобы наши приборы смогли определить ускорение удаленной звезды или группы звезд, меньшее чем 10— см/с , даже если бы мы проводили тщательные наблюдения в течение ста лет. Для практических целей удобно ориентировать направления осей координат относительно неподвижных звезд. Однако, как мы увидим ниже, можно найти опытным путем и другую систему отсчета, которая также окажется не имеющей ускорения с точностью, удовлетворительной для практических целей. Даже если бы Земля была [c.76]

Переход от системы центра масс к системе, связанной с одной из частиц. Два протона движутся в противоположных направлениях от общей точки со скоростью р = 0,5. [c.395]

Полученный результат позволяет увидеть, насколько задачи оптимизации сложнее обычных краевых задач в рассматриваемом варианте число уравнений удваивается и получается система связанных друг с другом уравнений. В аналогичной ситуации для уравнений теории упругости получилась бы система шести дифференциальных уравнений относительно шести неизвестных функций, решить которую при современном уровне развития вычислительной техники можно лишь в крайне редких случаях. [c.304]

Наблюдатель отмечает в координатной системе, связанной с прибором, два момента процесса испускания сигнала (j и 4 и две координаты Xi и Aj, которые соответствуют положению источника в эти моменты. Длительность выделенной части сигнала (по часам К) равна т = /з — з координата х — х пт, где v — скорость источника (системы К )- [c.463]

Для установления зависимостей между косинусами углов, образованных осями подвижной системы (связанной с твердым телом) с осями неподвижной системы, и эйлеровыми углами можно воспользоваться также формулами сферической тригонометрии. Опишем вокруг точки О сферу единичного радиуса и отметим на поверхности сферы точки пересечения ее с осями координат и линией узлов (рис. 182). Соединяя эти точки дугами больших кругов, получаем сферические треугольники, решая которые находим искомые соотношения между косинусами углов, образуемых координатными осями, и тригонометрическими функциями эйлеровых углов. [c.266]

Перейдем теперь от локально инерциальной системы к исходной (для примера с лифтом это система, связанная с Землей). Это равносильно переходу от координат (x l) к новым координатам Xi) по формулам [c.475]

Опустим из центра тяжести С массы М перпендикуляр на ось вращения основание этого перпендикуляра (точку О) примем за начало координат. Вертикальную плоскость, проходящую через ось вращения Ozo, примем за неподвижную плоскость / г. В положении равновесия в этой же плоскости располагаются оси Оуо и Ozo подвижной системы, связанной с массой Л1. Ось [c.490]

На рис. 1.5 показаны две системы связанных координатных осей естественная система с базисом и система осей, свя- [c.18]

Полный гамильтониан является суммой (44.3), (44.4) и (44.5) и совпадает. с гамильтонианом системы связанных осцилляторов. Соответствующим преобразованием он может быть приведен к диагональной форме. Частоты определяются корнями уравнения [c.774]

Так, полагая выше поочередно либо /i О, либо О, мы получили парциальные системы (не связанные между собой) полагая затем vi фй, мы получили две системы, связанные через пружину К - Выбрав в качестве координат исходной системы 1/з и i/4 и полагая поочередно либо у = О, либо = О, мы получили парциальные системы, в каждой из которых уже действует связь между массами и m2 через пружину ЛГг, и полагая затем /,, =7 О, 1/4 О, мы никаких новых связей между парциальными системами не вводили. В этом особом случае исходную систему можно рассматривать как две парциальные системы, не связанные между собой, поэтому переход от парциальных систем к исходной не связан с изменением частот. [c.640]

Чтобы составить баланс агрегата, нужно условно выделить его из системы связанных с ним агрегатов и устройств (штрихпунктирный контур на рис. 17.1) и рассмотреть потоки, входящие и выходящие через границы выделенного контура. Потоки выходящей теплоты уже рассмотрены Quo,,, // (, Qxnv,, и Q . (В котельной технике величины Q wu Qmpm Q h и Q,r обозначаются соответственно Qi, Q2. Q3, Qi и Q5.) [c.131]

При построении планов механизмов, имеющих трехповодковые группы, также используется метод пересечения двух траекторий относительного движения (способ засечек), причем одна из траекторий может быть шатунной кривой по отношению к системе, связанной с ведущим звеном. Иногда этот способ называют способом ложных положений. Особенности этого способа показаны на примере построения плана восьмизвенного кулисного механизма, приведенного на pjd . [c.67]

В принципе абсолютным уровнем отсчета энергии могла бы служить масса покоя системы, связанная с ее энергией соотношением Эйнштейна. Однако практически на этом пути возникают непреодолимые трудности, пото- [c.41]

Уже признано, что расплавы являются кластеризированной средой и что для описания поведения такой среды при нагрузке требуется использование термодинамики открытых систем. Это связано с тем, что в рамках термодинамики Д. Гиббса нельзя описывать возникновение и устойчивость атомных кластеров ввиду их малых размеров. В этом случае необходимо использование принципов макродинамики и синергетики, описывающих поведение систем далеких от равновесия, в точках неустойчивости системы, связанных с неравновесными фазовыми переходами. [c.220]

Очевидно, что при задании прямос о угла между п и в системе, связанной с излучателем, должно наблюдаться фиолетовое смещение. [c.386]

С некоторой поправкой на неоднородность поля тяготении, малой в сравнительно ограниченных областях наблюдения явления невесомости (кабина самолета или ракеты), можно считать, что действия полей сил инерции и тяготения в данной области наблюдения уравновешиваются. Неинерциальную систему отсчета, движущуюся поступательно с общим для всех ее точек ускорением, равным ускорению данной движущейся точки по отношению к абсолютной, а также галилеевым системам отсчета, называют сопутствующей системой отсчета. В сопутствующей системе материальная точка находится в состоянии безразличного равновесия. В частном случае движения в поле тяготения в сопутствующей системе, связанной с кабиной самолета или космического корабля, наблюдается состояние неве сомости. [c.427]

Когда мы в рассмотренном выше примере с лифтом переходим от локально инерциальной (сопутствующей кабине лифта) системы к системе, связанной с Землей, находящееся в лифте тело приобретает ускорение, обусловленное полем тяжести при этом в новых координатах квадрат интервала ds представляется в форме (68). Основополагающая идея Эйнштейна заключается в том, что отличие составляющих метрического тензора rs ) от brs объясняется полем тяготения, которое, таким образом, делает геометрию иространственно-временного континуума римановой геометрией. Если ири этом тензор grs) таков, что вычисленный по нему тензор кривизны обращается в нуль в протяженной области иространственно-временного континуума, то в этой области существуют такие координаты (л -), в которых квадрат интервала допускает представление (66). В исходной системе координат (x,j составляющие тензора (grs) характеризуют тогда специальное поле тяготения, называемое полем сил инерции. Может случиться, однако, что тензор кривизны не обращается в нуль в протяженной области пространственно-временного континуума, — в этом случае составляющие тензора (grs) определяют истинное поле тяготения, созданное распределенными в этой области материальными телами. Истинное поле тяготения нельзя устранить во всей области никаким преобразованием координат, которого в этом случае попросту не существует. В этом заключается фундаментальное отличие истинных полей тяготения от полей сил инерции эти поля эквивалентны только локально ( в малом ), но отнюдь не глобально ( в большом ). [c.477]

Принципиально несложно в обобщенной модели ЭМ также учесть влияние высщих гармоник магнитного поля, вызываемых размещением обмотки I конечном числе пазов и неравномерностью воздушного зазора, если предположить линейность ее параметров (отсутствуют высшие гармоники насыщения). Это позволяет рассматривать действие каждой к-м высшей гармоники независимо от других и использовать принцип суперпозиции. Так, реальный асинхронный ЭД при этом предположении можно заменить системой связанных общим валом ЭД с последовательно соединенными обмотками статоров, в воздушном зазоре каждого из которых присутствует только одна гармоника поля. Каждый такой элементарный ЭД имеет в к раз большее число пар полюсов, а скорость поля в нем в к раз. меньше скорости основной волны, и поэтому ЭДС, индуктируемые в их обмотках, имеют частоту, сети. Описание процессов для каждого ЭД выполняется идентично и при принятой интерпретации система уравнений равновесия АД будет включать уравнение обмотки статора и и (по числу учитываемых гармоник) подобных уравнений ротора. [c.110]

Первый член в (5), пропорциональный квадрату угловой скорости Q2, аналогичен центробежной энергии. Если центр масс движется по окружности, то dLjdt=Q. Обобщенная энергия сохраняется. Направим ось z референциальной системы отсчета с началом в центре масс спутника параллельно вектору а ось х — к центру Земли. Тогда R( )=—Q=ii(0e2. Векторы и e.t представляют линейные комбинации базисных векторов i- подвижной системы, связанной со спутником [c.231]

Т.1. Задачи на составные конструкщш Среди задач на ПСС чуть большей сложностью и разнообразием выделяются задачи на составные конструкции, т.9. задачи, в которых рассматривается равновесие системы связанных друг с другом тел. В этих задачах больше неизвестных сил, несколько слогнее составлять уравнения равновесия увел твается и слохмость расчетов. Но самое главное - появляется необходимость анализа систем сил, действующ на каждое из тел в конструкции, и выбора на ос- [c.67]

В середине XIX в. Герц предложил теорию, согласно которой эфир полностью увлекается телами при их движении. Эта теория была опровергнута в 1851 г. опытами Физо. Позднее Лоренц развил теорию, основанную на противоположной гипотезе — гипотезе неподвижного эфира. Лоренц предположил, что существует абсолютно неподвижный эфир, сквозь который свободно проходят все двин<ущиеся тела. Наблюдатель в системе, связанной с движущимся телом, должен ощущать эфирный ветер , скорость которого соответствует скорости движения тела относительно неподвижного эфира. Экспериментальные поиски эфирного ветра, [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...