Теория излучения

Это выражение может быть получено и на основании квантовой теории излучения (см., например, [7]). [c.15]

Рассмотрим переходы возбужденного ядра в состояние с меньшей энергией, сопровождающиеся излучением у-квантов. Последовательное рассмотрение этих переходов проводится на основе квантовой теории излучения. Однако ради простоты мы ограничимся изложением этого вопроса исходя из представлений классической электродинамики и лишь приведем без вывода некоторые положения из квантовой теории излучения. [c.250]

Остановимся кратко на основных положениях квантовой теории излучения. [c.253]

В квантовой теории излучения рассматривается система, состоящая из электромагнитного поля (поля излучения) и частиц (электронов). Устанавливается оператор взаимодействия электрона с нолем излучения (выпишем его в системе GS) [c.254]

К измерению величин, так или иначе связанных с этой энергетической характеристикой. Прежде всего необходимо дать определения тем величинам, которые фигурируют в измерительной практике. Их выбор обусловлен особенностями приемных аппаратов, непосредственно реагирующих на ту или иную из этих величин, а также возможностью осуществления эталонов для воспроизведения этих величин. При формулировке теоретических законов или практических выводов в разнообразных областях (теория излучения, светотехника, оптотехника, физиологическая оптика и т. д.) оказывается нередко удобным пользование то одними, то другими из введенных величин. [c.43]

Светимость — очень удобное для многих расчетов понятие. Мы с ним встретимся также в теории излучения. [c.49]

Таким образом, квантовая теория излучения не только приводит к выводам, следующим из волновой теории, но и дополняет их новым предсказанием, нашедшим блестящее экспериментальное подтверждение. [c.659]

Исходя из этого закона, можно заключить, что спектры не дают нам картины движения частиц в атоме, как принимается в классической теории излучения, и позволяют судить лишь об измене- [c.721]

К теории излучения Вавилова — Черенкова. [c.762]

Основной опытный факт — увеличение доли рассеянного света на несколько порядков величины — получает объяснение, если принять во внимание общее положение квантовой теории излучения о существовании стимулированного аналога у любого радиационного процесса ). Комбинационное рассеяние, наблюдаемое при малых интенсивностях возбуждения, представляет собой спонтанное испускание фотона ( = — ) при исчезновении фотона Й возбуждающего света. Поток спонтанного комбинационного рассеяния, отнесенный к единице объема и суммированный по всем направлениям, пропорционален освещенности / вещества. [c.854]

Основываясь на идеях Планка, Бор развил квантовую теорию излучения атома. Согласно этой теории атом характеризуется определенными стационарными состояниями, находясь в которых он не излучает энергии. Излучение или поглощение энергии должно соответствовать переходу атома из одного стационарного состояния в другое. При таких переходах испускается или поглощается монохроматическое излучение, частота V которого определяется соотношением [c.141]

Теория излучения Планка и теория удельной теплоемкости. [c.371]

Поправка к статье Теория излучения Планка и теория удельной теплоемкости [c.372]

Модель Эйнштейна. Уменьшение теплоемкости при понижении температуры впервые объяснил А. Эйнштейн в 1907 г., использовав развитую М. Планком теорию излучения абсолютно черного тела. Если предположить, что энергия квантового осциллятора с частотой т = и/2я может принимать [c.37]

Интенсивность комбинационного рассеяния света можно рассчитать исходя из принципа соответствия между квантовой и классической теориями излучения. Для этого воспользуемся классической формулой (3.10) и учтем, что [c.110]

Таким образом, соображения, основанные на представлении о стационарных состояниях атомов и об излучении атомов как результате перехода атома из одного квантового состояния в другое, позволяют получить закон излучения черного тела. Однако элементарная теория излучения весьма несовершенна. Ее основным недостатком является невозможность вычисления коэффициентов Эйнштейна. Отношение коэффициентов (11.34) приходится находить с использованием аргументов, лежащих вне рамок теории. Лишь последовательная квантовая теория позволила теоретически вычислить коэффициенты Эйнштейна. [c.75]

Таким образом, экспериментальные закономерности излучения атомов находятся в серьезном противоречии с предсказаниями классической теории излучения. Толь- [c.80]

Теория излучения. В II излучение черного тела было рассмотрено полу-классическим способом. При этом оказалось невозможным в рамках квантового расчета определить коэффициенты Эйнштейна для вероятностей квантовых переходов. Лишь воспользовавшись принципом соответствия, т.е. путем замены классических величин квантово-механическими, удалось найти коэффициенты Эйнштейна. [c.170]

Обратимся теперь к вопросу о построении решения искомого типа, удовлетворяющего последним двум уравнениям системы (II) — уравнениям теории излучения [c.297]

Для объяснения теплового излучения используется как волновая, так и корпускулярная теория. Согласно волновой теории, излучение можно представить ВОЛНОВЫМИ колебаниями, с частотой V и длиной волны Я. Произведение частоты и длины волны есть скорость распространения, равная скорости света с=Ягл 3-10 м/с. Согласно корпускулярной теории, энергия излучения пере- [c.402]

В 1900 г. М. Планк, разрабатывая квантовую теорию излучения, теоретически вывел следующий закон распределения энергии, излучаемой абсолютно черным телом в зависимости от длин волн [c.184]

Начнем с описания теории излучения черного тела, за которым последует обсуждение различных методов вычисления коэффициентов излучения полостей, близких к черному телу, и обсуждение практической реализации таких полостей. После этого рассмотрим вольфрамовые ленточные лампы как воспроизводимый источник теплового излучения для термометрии. На этой основе мы ознакомимся с термометрией излучения, реализацией МПТШ-Б8 выше точки золота, измерением термодинамической температуры, методами измерений при неполных данных об излучательной способности поверхности и, наконец, термометрией излучения полупрозрачных сред. [c.311]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

Таким образом, при больших значениях квантовых чисел мы оказываемся в области Рэлея — Джинса, где плотность излучения пропорциональна 7 в соответствии с классической электромагнитной теорией. Излучение в этой области, однако, почти полностью связано с вынужденным испусканием. Таким образом, вынужденное излучение ведет себя как классический процесс и может быть вычислено в соответствии с классической механикой. Именно поэтому излучательная способность металлов в дальней инфракрасной области весьма близко подчиняется простым соотношениям Друде — Зенера. По этой же причине в электронной технике так успешно используются уравнения Максвелла. [c.322]

Описание процесса т е п л о в о г о излучения,, Все тела, температура которых отлична от абсолютного нуля, непрерывно излучают и поглощают лучистую. энергию. Излучение имеет двуединую корпускуляр-нонволновую природу. В связи с этим лучистый теплообмен между телами рассматривают как с позиций электромагнитной теории света, так и с позиций квантовой теории излучения. [c.12]

Изложенные положения из теории излучения непосредственно относятся и к электромагнитному излучению атомных ядер. ЯдрО представляет собой квантовомеханическую систему с дискретнь1 1 набором резко выраженных энергетических уровней. При радиационном переходе ядра из некоторого возбужденного состояния k в состоянии i с меньшей энергией испускается 7-фотои с частотой, удовлетворяющей условию частот Бора [c.256]

Знание яркости существенно необходимо при исследовании само-светящихся предметов, в частности, источников света. Наш глаз реагирует непосредственно на яркость источника (см. 10). Понятие яркости используется и в теории излучения (см. гл. XXXVI). [c.48]

Мы пишем все формулы теории излучения для испускательной способности -р. Нередко их пишут для плотности излучения р. Нетрудно найти соотношение и = 4 /с, где с — екорость евета (см. упражнения 222 и 224). [c.694]

В рамках квантовых представлений параметрическое усиление есть стимулированный аналог параметрической люминесценции — присутствие волн 1, 2 увеличивает вероятность распада фотона йсод в тем большей степени, чем больше интенсивность этих волн. Другими словами, параметрическое усиление и параметрическая люминесценция находятся в такой же связи, как вынужденное и спонтанное испускание фотона возбужденными квантовыми системами. Следует подчеркнуть, что существованйе спонтанного аналога у вынужденного радиационного процесса отнюдь не специфично для рассмотренных выше процессов, но представляет собой общий тезис квантовой теории излучения. [c.852]

В разработку вопросов, связанных с поглощением н испусканием света веществом, больщой вклад внес Эйн-щтейн (1916). Введя статистические понятия в квантовую теорию излучения и применив принцип детального [c.267]

Масса покоя фотона в квантовой теории излучения считается равной нулю. Однако это лип1ь постулат теории, потому что ни один реальный физический эксперимент не может подтвердить этого. Наличие же у фотона конечной массы покоя приводило бы к тому, что скорость света в вакууме перестала бы быть универсальной постоянной, она зависела бы от энергии фотона. В результате скорость синего света была бы, например, больше скорости красного. Одаако экспериментальные данные до сих пор не обнаружили этого. На сегодняпший день полученная из астрономических данных оценка массы покоя фотона дает /Иф)о< [c.138]

Драма идей (Эйнштейн). Идеи Планка по многим причинам не привлекли сначала особого внимания физиков. Во-первых, теория излучения в эти годы не была центральной проблемой, внимание ученых было сосредоточено на таких крупнейших событиях, как открытие радиоактивности А. Беккерелем (1896) и открытие электрона Д. Томсоном (1897). Это было время острых нападок Э. Маха, В. Оствальда и других на основы молекулярно-кинетической теории. Во-вторых, немалую роль играла и необычность предположений, положеьшых Плаыком в основу вывода формулы. Они находились в полнейшем противоречии с законами классической физики, согласно которой обмен энергией между отдельными излучателями и электромагнитным полем мог быть только непрерывным (происходить в любых количествах). Планковская гипотеза трактовала его как прерывный, дискретный процесс. В то же время ученые не могли не замечать очевидного факта — формула (108), полученная на основе резко расходящейся с классической физикой гипотезы, прекрасно описывала опытные данные. Необходимо было по-ново-му осмыслить предпосылки вывода. [c.156]

К представлениям о световых квантах привели два направления исследований. Первое связано с проблемой теплового излучения, второе — с атомными спектрами. Первоначально эти направления развивались независимо друг от друга. Так было до 1916 г., когда появились фундаментальные работы Эйнштейна Испускание и поглощение излучения по квантовой теории и К квантовой теории излучения . В первой работе, опираясь на теорию Бора, Эйнштейн рассмотрел задачу о взаимодействии равновесного излучения с равновесной системой испускаюш,их и поглош,ающих атомов. Он показал, что для получения формулы Планка надо наряду с поглош,ением и спонтанным испусканием рассмотреть дополнительный процесс испускания, который может быть назван индуцированным (вынужденным). Во второй работе обоснована необходимость учитывать изменение импульса атома при испускании или иоглощении им светового кванта здесь же сделан вывод, что импульс светового кванта равен /ioj/с. [c.68]

В 1913 г. Вин [23] писал Данные теории излучения и новейшая теория теплоемкости доказали, что электронная теория металлов должна быть построена па существенно новой основе . Вин установил ряд важных положений, которые и в иастояш,ее время существенны для понимания электронной проводимости, и показал, что говорить о наличии эффективно свободных электронов в атомной решетке моншо только в том случае, если эти элс1 троны обладают скоростью V, которая не зависит от температуры и остается неизменной вплоть до абсолютного нуля. На основании опытов Камерлинг-Оннеса при очень низких температурах Вин пришел к выводу, что если структура решетки полностью регулярна, то проводимость металла должна быть бесконечно большой. При более высокой температуре колебания атомов металл должны нарушать периодичность решетки и приводить к столкновениям атомов с электронами проводимости. Основываясь па уравнении Друде [c.157]

Описывается ра шитие проблемы излучения чер-HOI о тела, при решении которой физика впервые вспретилась с квантовыми закономерностями. Излагаются перионачальное решение этой проблемы Планком и элементарная квантовая теория излучения черного тела. [c.68]

Классическая теория излучения черного тела. В последней четверти XIX в. было завершено построение термодинамики и создана леория электромагнитных явлений. Термодинамика удовлетворительно описывала широкий круг явлений, связанных с веществом, т.е. с корпускулярной формой материи. Теория электромагнетизма удовлетворительно описывала явления, связанные с электромагнитным полем и, в частности, с электромагнитными волнами и светом, электромагнитная природа которого была теоретически открыта Максвеллом. В форме электромагнитных волн электромагнитное поле обрело свое самостоятельное существование, независимое от зарядов и токов, которыми оно порождается. В науку вошло представление о полевой форме материи в виде излучения. Возник вопрос о законах взаимопревращения материи в полевой и корпускулярной форме, или, другими словами, вопрос [c.68]

Таким образом, исследователь, работающий в области аэротермохимии, должен быть специалистом не только и газовой динамике, но и ориентироваться в смежных областях знаний, например, химической кинетике, кинетической теории газов, теории излучения и т. д. [c.4]

Это правило, которое было дано Лапорте, подтверждается квантовой теорией излучения. Из правила Лапорте следует четные термы комбинируют только с нечетными и на- [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...