Непрерывные волны

Нестационарные течения с непрерывными волнами п скачками. Уравнение (8.1.5) эквивалентно условию постоянства вдоль характеристического направления [c.298]

Низкие частоты (1 Гц) связываются с временем перехода непрерывной волны [c.45]

Пайка волной. Сущность этого процесса состоит в том, что подаваемый в специальное сопло механическим или магнитным способом и постоянно перемешиваемый припой образует над поверхностью ванны непрерывную волну. Детали, например радиоэлементы, установленные на печатной плате, вместе с ней перемещают над волной припоя. Касаясь припоя, выводы деталей запаиваются. Пайка волной припоя широко распространена в производстве печатного радиомонтажа. [c.536]

Тот факт, что амплитуда волны является функцией переменной t — z/vg, означает, что волновой пакет распространяется со скоростью vg без изменения формы. Эта скорость называется групповой скоростью импульса, а ее величина в соответствии с (8.103) определяется наклоном кривой зависимости а к) в точке (О = соо- Обратившись к выражению (8.102), заметим, что несущая волна импульса распространяется со скоростью v=a)o/ko, т. е. с фазовой скоростью непрерывной волны на частоте со=соо-Заметим также, что в общем случае дисперсионного уравнения, представленного на рис. 8.11, а, фазовая скорость несущей волны отличается, вообще говоря, от групповой скорости. Посмотрим теперь, что происходит, когда в среде распространяются два импульса, имеющих ширины спектральных линий соответственно Д(01 и Д(02 с центрами при oi и иг (рис. 8.11,6). Если наклоны дисперсионной кривой на этих двух частотах имеют разные значения, то оба волновых пакета распространяются с различными групповыми скоростями Ug, и ugj. Таким образом, если максимумы обоих импульсов входят в среду одновременно, то после прохождения ими в среде расстояния L они становятся разделенными во времени на величину задержки [c.516]

Следует различать два случая. В случае индуцированной модуляционной неустойчивости на непрерывную волну накладывается внешнее возмущение при возбуждении, например, сигнальной волны с частотой Oj + Qj. Эта модуляция создает модуляцию второй волны с частотой Qj такую, что максимально, и условие (7.3.11) [c.195]

Предыдущее обсуждение касалось случая четырехволнового смешения непрерывных волн. При накачке световода короткими импуль- [c.303]

Невязкая (идеальная) жидкость 28 Незатопленный (неподтопленный) водослив 129 Неоднородная шероховатость русла 78 Неполное сжатие струи 47 Непрерывные волны 230 Несовершенное сжатие струи 47 Неравномерное движение 27, 98 [c.274]

Оказывается, что уравнение энергии для волн разрыва не может удовлетворяться за исключением такой гипотетической среды, в которой адиабатами являются прямые линии. Это совпадает с тем условием, которое иы получили для возможности установившихся непрерывных волн. [c.607]

Так как все приведенные выше уравнения совершенно симметричны, то из этого, казалось бы, следует, что возможны как скачки уплотнения, так и скачки разрежения. Однако, если ввести в расчет энтропию, которая для замкнутых систем может только возрастать, но не уменьшаться, то окажется, что физически возможны только скачки уплотнения. Это вполне согласуется с замечаниями в конце 2, согласно которым устойчиво только прерывное уплотнение, прерывное же разрежение сразу переходит в непрерывную волну разрежения. Таким образом, скачок уплотнения может образоваться только в том случае, если скорость тх больше скорости звука. [c.367]

Скорость распространения непрерывных волн [c.528]

Авторы работы [3] на основе результатов своих расчетов, в которых, как уже упоминалось, отраженный скачок и стебель Маха размазывались, предположили, что и в реальном течении в условиях парадокса Неймана вместо отраженного скачка реализуется непрерывная волна сжатия. Необоснованность такого теоретически несостоятельного размазывания тройной точки продемонстрировали результаты экспериментов, выполненных в [4. [c.237]

Как и в других уже рассматривавшихся случаях, если подходящая к поверхности контакта волна есть непрерывная волна сжатия, то в проходящей волне и в отраженной волне, если она тоже является волной сжатия, обязательно с течением времени возникнут ударные волны. [c.205]

В соответствии с нелинейной теорией в бегущих непрерывных волнах при их распространении могут возникнуть разрывы с меняющейся во времени интенсивностью. По линейной теории разрывы могут образоваться лишь вследствие их наличия в начально-краевых условиях, причем в случае плоских волн их интенсивность в процессе распространения не изменяется. [c.239]

Пусть в некоторой трубе находится газ под давлением ро при температуре и плотности ро. В начальный момент газ примем покоящимся, что соответствует случаям, встречающимся в газодинамических лабораториях. Нели в некоторый момент поршень, находящийся в некотором сечении, начнет двигаться, то, очевидно, газ устремится за ним, и в газе за поршнем возникнут волны разрежения. Исследуя уравнения движения газа, можно показать существование системы волн разрежения и рассчитать параметры состояния газа на указанной системе непрерывных волн разрежения. В дальнейшем мы будем считать, что в поперечном сечении трубы скорость и физические параметры газа постоянны, что, вообще говоря, выполняется не точно вследствие наличия пограничного слоя у стенки трубы. Но из-за малости толщины пограничного слоя его влиянием можно пренебречь. [c.266]

Волновые колебания плотности Эффекты запаздывания и обратной связи между расходом, плотностью и падением давления Низ(кие частоты ( 1 Гц), связанные со временем прохождения непрерывной волны [c.311]

Непрерывность волны на границе. Мы нашли, что для света (или любого электромагнитного излучения), падающего из среды 1 в среду 2, при условиях, что магнитная проницаемость равна единице (или не изменяется на границе) и геометрия среды постоянна (передающая линия из параллельных пластин с неизменной формой поперечного сечения или пластина вещества в свободном пространстве), коэффициенты отражения и прохождения для электрического поля Ех и магнитного поля Ву равны [c.239]

В 1.5 были указаны разрывы, представляющие предельный случай волн Римана с недеформирующимся профилем, в записи которых сама произвольная функция, задающая форму волны, выбирается разрывной. Так как изменение величин в таких разрывах совпадает с изменением их в непрерывных волнах, то производство энтропии в этих разрывах отсутствует и они термодинамически обратимы. К этому типу, наряду с другими, относятся разрывы, называемые тангенциальными и контактными, через поверхность которых отсутствует поток массы. Все разрывы, не представляющие собой предельной формы неопрокидывающейся волны Римана, будем называть ударными волнами. [c.75]

Из предполагаемой малости анизотропии и амплитуды разрывов, подчиняющихся законам сохранения (4.1), следует, как и для непрерывных волн, разделение разрывов (ударных волн) на квазипродольные и квазипоперечные 4.1. [c.237]

Из кинематических соотношений для непрерывных волн или, соответственно, для разрыва [c.276]

Другими переменными параметрами, используемыми в этих измерениях, являются факторы окружающей -среды (гидростатическое давление и температура), вид сигнала (непрерывная волна, пульсирующий, шумовой, импульсный и т. д.), граничные условия среды (свободное поле, реверберация, экранированный или неэкранированный преобразователь, с обтекателем или без. него и т. д.). Сюда же, конечно, относятся и различные внутренние изменения или регулировки, которые могут производиться у некоторых преобразователей (последовательное или параллельное соединение элементов, с трансформатором или без негО и т. д.). [c.18]

Т. е. переход от воды с паровыми пузырями к пару с каплями воды. В этой зоне и расположен набухший, пуль-шрующий и непрерывно волнующийся дейст1В1Итель1Ный уровень в барабане. [c.51]

По-видимому, первым исследованием неавтомодельного взаимодействия локального возмущения, идущего из области сверхзвукового течения к его границе с дозвуковой областью, была работа [4]. В ней в линейном приближении рассмотрены однонаправленные однородные потоки — сверхзвуковой в одной полуплоскости и дозвуковой в другой, возмущенные идущей из сверхзвуковой области к границе раздела волной давления общего вида. Полученное аналитическое решение задачи применено, в частности, для расчета возмущенного течения, генерируемого локализованной непрерывной волной повышения давления треугольной формы. По естественной причине (неограниченная по ширине дозвуковая область требует постоянства давления в бесконечности) автор не рассмотрел волну давления в виде ступеньки, приближенно описывающую слабый скачок уплотнения. [c.81]

В случае двух непрерывных волн производные по времени в уравнениях (7.1.17) и (7.1.18) можно положить равными нулю. Если для простоты пренебречь потерями в световоде, то эти уравнения имеют следуюшее стационарное решение [c.193]

Сдвш фазы зависит от мошности обеих волн. Уравнение (7.3.1) показывает, что обе волны распространяются без изменения, за исключением сдвига фазы, линейно нарастаюшего с расстоянием. Прежде чем сделать такой вывод, следует рассмотреть устойчивость стационарного решения к малым возмушениям. Воспользуемся методом, аналогичным описанному в разд. 5.1. Напомним, что там было показано, что одна непрерывная волна становится неустойчивой в области отрицательной дисперсии световода из-за модуляционной неустойчивости. Оказывается, что при совместном распространении двух непрерывных волн модуляционная нед стойчивость может развиться не только в области отрицательной дисперсии, но так же и в области положительной дисперсии из-за взаимодействия двух волн при ФКМ [54]. [c.193]

В конце этого раздела рассмотрим воздействие ФКМ на модуляционную неустойчивость одной непрерывной волны в двулу-чепреломляющем световоде. Нелинейное двулучепреломление, вызванное ФКМ, связывает две компоненты вектора поляризации, динамика которых определяется уравнениями (7.1.28) и (7.1.29). Устойчивость их стационарного решения (обсуждалась в разд. 7.2.3) можно исследовать, пользуясь вышеупомянутым методом при Qj = Qj = выражении (7.3.6). Результаты сильно зависят от соотношения между входной пиковой мошностью и порогом поляризационной неустойчивости определяемым выражением [c.197]

В раннем эксперименте [8] три непрерывные волны с разностями частот в диапазоне 1 10 ГГц распространялись по световоду с тиа-метром сердцевины 4 мкм длиной 150 м, одномодовому на длине волны аргонового лазера 514,5 нм. Четырехволновое смешение приводило к генерации десяти новых частот так, что [c.293]

С практической точки зрения четырехволновое смешение может приводить к перекрестным помехам в многоканальных когерентных системах связи [26], где разность несуших частот каналов лежит в диапазоне 0,1-100 ГГц. В недавнем эксперименте [27] три непрерывные волны с частотами, отстоящими друг от друга на 10 ГГц, распространялись по световоду длиной 3,5 км и мощность девяти компонент четырехволнового смешения измерялась в зависимости от мощности и разности частот волн накачки. На рис. 10.6 показаны измеренные зависимости для волн с частотами/332 и/231, где введены обозначения [c.294]

Эволюция ПОЛЯ после каустики снова описывается геометроакустическими формулами, но начальная форма волны определяется теперь из решения линейной задачи. В первоначально непрерывной волне образуются разрывы (на отрицательных участках) и в дальнейшем развиваются несимметричные импульсы лишь в асимптотике (если затухание не столь велико) формируется пилообразная волна. Дифракция несколько задерживает образование разрыва из-за расфазировки спектральных компонент, хотя в дальнейшем влияние каустики дает, напротив, более быстрое затухание из-за роста амплитуды волны на отрицательном полупериоде. [c.119]

Обладая конечной массой, листок плавно ускоряется, и образуется непрерывная волна. Три слимка, сделанные последовательно на всё больших расстояниях от листка (находящегося слева, вне поля зрения), демонстрируют усиление крутизны профилей плотности. На последнем снимке этот профиль представляется разрывным штриховая линия нанесена для того, чтобы показать величину сдвига полос. [Griffith, Bleakney, 1954] [c.139]

ИЛИ скорости волны расширения, или скорости волны искажения в зависимости от типа импульса. Когда образцы берутся в форме стержней, импульсы отражаются от боковой поверхности, и на детектор поступает большое число различных импульсов, которые распространялись различными путями. Это происходит потому, что, как показано в гл. И, при наклонном падении волны расширения на свободную поверхность возникают как отраженная волна расширения, так и отраженная волна искажения. Хагс, Пондром и Мимс [62] провели опыты по распространению импульсов в металлических стержнях и показали, что такая серия импульсов действительно получается. Мезон и Мак-Скимин [93] также нашли, что отражения от боковой поверхности образца делают результаты запутанными при использовании продольных импульсов они установили, что волны искажения распространяются при этих условиях без дисперсии, так как они падают на свободную поверхность под углами, большими критического угла, и поэтому отражаются без искажения формы,— образец действует как волновод. Распространение непрерывных волн в очень длинных стержнях было рассмотрено в главе П1, причем было показано, что скорость распространения стремится к скорости поверхностных волн Релея, когда длина волны становится малой по сравнению с поперечными размерами стержня (см. фиг. 14 и 15). [c.136]

Полученное уравнение допускает два типа непрерывных решений центрированные кинематические волны т) = 8 ) и участки однородной насыщеппости 8а = onst. В соответствии с (8.3.8) скорость разрыва D пропорциональна значению т], при котором имеется разрыв. Решение, описывающее волну, в которой реализуется переход из состояния о с водонасыщенностью 8 о в состояние е с водонасыщенностью 8 е, строится следующим образом (см. рис. 8.3.1, в). Фронт волны является скачком, движущимся с постоянной скоростью. Параметры скачка определяются условием типа условия Жуге в детонации (см. гл. 3, 5) по точке (/) касания прямой, проведенной из точки о к кривой F Sy,). Окончательное повышение водонасыщенности с 8y,f до 8шв (переход f- e) происходит в непрерывной волне. Точка, характеризующая состояние за скачком, не может находиться правее точки /, т. е. быть точкой типа так как скачок типа of является неэволюционным или неустойчивым, ибо характеристические возмущения перед и за скачком распространяются медленнее, чем скачок, который в соответствии с завпсимостью F (Sw) может испустить более быстрый скачок с меньшей интенсивностью. Точка, характеризующая состояние за скачком, не может находиться и левее точки /, т. е. быть точкой типа так как в этом случае за скачком of" может образоваться второй, третий и т. д. скачки, скорость которых больше скорости скачка of". После того как эти вторичные скачки догонят скачок of", решение примет вид ofe со скачком of. [c.318]

Рассмотрены автомодельные рещения уравнений теории упругости при малой нелинейности и анизотропии, зависящие от отношения декартовых координат х/у ъ случае, когда упругая среда движется относительно этой системы координат со сверхзвуковой скоростью. Доказано, что для квазипоперечных волн в силу того, что нелинейные члены в уравнениях, описывающих эти волны, имеют порядок (величина е характеризует отклонение от ненапряженного состояния), изменения величин в непрерывных волнах ( 6.1) и на разрывах ( 6.2) не отличаются с принятой в книге точностью рписания от изменений в плоских волнах с некоторой заранее выбранной ориентацией. [c.296]

Когда точка С достигает точки точки Е, то при дальнейщем приходе сзади быстрых малых возмущений ударная волна становится неэволюционной и распадается с образованием автомодельного рещения второго типа (см. Главу 5). Происходит катастрофическая перестройка решенгш. Непосредственно после распада вместо скачка АЕ будет существовать бесконечно узкая с южная быстрая волна, состоящая из двух ударных волн Жуге с волной Римана между ними и бесконечно близко расположенная медленная ударная волна. Состояние между быстрой и медленной волнами изображается на плоскости и и2 точкой Т, лежащей вблизи интегральной кривой АВ. Таким образом, в момент распада медленная непрерывная волна, излученная ранее, ограничивается спереди медленной ударной волной Т Е. [c.313]

Вся теория далее обобщается, чтобы учесть также нелинейные эффекты. Выясняется, что они обусловливают не просто количественное изменение поведения распространяющихся волн, но и некоторые качественно новые явления, имеющие замечательные свойства. В особенности следует отметить образование разрывной волны (например, ударной волны, или же гидравлического прыжка) из непрерывной волны. В разд. 2.8— 2.12 излагается нелинейная теория распространения волн в однородных трубах или каналах, а в разд. 2.13 показывается, как ее можно обобщить, чтобы учесть продольную неоднородность поперечного сечения и свойств жидкости или же диссипацию, обусловленную трением в разд. 2.14 продолжен вывод изменени , которые необходимо ввести в геометрическую акустику в связи с требованиями, налагаемыми нелинейностью. В частности, в этих разделах намечены принципы, позволяющие предсказать, в какие дни будет образовываться бора на реке Северн, или вычислить интенсивность звукового удара от сверхзвукового самолета. [c.119]

Оказывается, что здесь существует течение с сильным разрывом (коническим скачком уплотнения, см. 25), через который поток переводится в постоянный, идущий вдоль полуоси а > 0. Линия этого разрыва совпадает с некоторым лучом А = А1 (рис. 9). Следовательно, в варианте с Ао < О течение Буземана является автомодельной волной сжатия, состоящей из непрерывной волны и конического скачка уплотнения, посредством которых постоянный сверхзвуковой поток со скоростьго ио преобразуется снова в постоянный поток со скоростью из < ио. При этом результирующее течение может быть как дозвуковым, так и сверхзвуковым. [c.241]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...