Ежесекундный прирост энтропии

X) Термин "стационарность здесь употреблен п термодинамическом смысле - изменение энтропии и количества тепла для тела н целом равно нулю. Условие (433) было получено из принципа И.Р Пригожина [4] о минимальности величины ежесекундного прироста энтропии, обусловленной необратимыми изменениями внутри системы. [c.327]

Тогда величина ежесекундного прироста энтропии становится равной = -.h AT-J Ap. (5.45) [c.81]

Это есть явление взаимодействия двух неравновесных процессов переноса энергии и вещества. В стационарном состоянии (./ = 0) параметры состояния системы не зависят от времени, хотя, очевидно, система не находится в равновесии, поскольку поток тепла. /т и соответствующая величина ежесекундного прироста энтропии, вычисляемая по уравнению (5.45), отличны от нуля. Такие стационарные неравновесные состояния подробнее будут изучены в следующей главе. [c.82]

В заключение укажем метод, который позволяет легко распространить на непрерывные системы (см. главу III, раздел 10) прерывный формализм, преимущественно используемый в этой книге. Возьмем для конкретности случай теплопроводности. В этом случае ежесекундный прирост энтропии будет равен [см. уравнение (5.1)] [c.88]

Исходя из этого выражения для ежесекундного прироста энтропии, мы можем далее поступать точно так же, как в случае прерывных систем. Отметим, для примера, что закон Фурье (5.2)-(5.3) принимает здесь форму [c.89]

Состояния с минимальной величиной ежесекундного прироста энтропии [c.91]

Выведем теперь уравнение (С.З) как условие минимального значения ежесекундного прироста энтропии для данной величины Х . Используя уравнение (6.2) и соотношение взаимности Онзагера Ь 2 = 21, получаем, в соответствии с уравнением (6.1), повое выражение для величины приращения энтропии в единицу времени [c.91]

Эти условия эквивалентны условиям минимальной величины ежесекундного прироста энтропии [c.92]

Теперь нетрудно показать, что соотношения (6.11) являются точными условиями минимума ежесекундного прироста энтропии при данной величине суммарного сродства. Используя феноменологические законы, можно выражение (6.12) представить в виде квадратичной функции величин сродства [c.94]

Займемся теперь более подробным изучением изменения возрастания энтропии во времени и докажем, что необратимые процессы, протекающие внутри термодинамической системы, всегда понижают величину ежесекундного прироста энтропии. Для величины прироста энтропии в единицу времени примем следующее обозначение [c.95]

Как следствие положительной величины ежесекундного прироста энтропии по уравнению (6.51), в котором скорости необратимых процессов заменены их явными выражениями, согласно уравнениям (6.52) [см. также неравенство (4.25)], выражение [c.103]

Прежде всего, хорощо известная устойчивость по отнощению к внешним возмущениям аналогична устойчивости стационарных состояний, соответствующих минимуму возрастания энтропии (см. раздел 5 настоящей главы). Далее, в живых организмах в процессе роста, т. е. при постепенном переходе к стационарному состоянию, действительно происходит уменьшение ежесекундного прироста энтропии. Наконец, тот факт, что в процессе развития организация живых существ в общем повышается, соответствует уменьшению энтропии с течением времени, рассмотренному в разделе 7 настоящей главы. Другие доказательства можно найти в работе [5С]. [c.106]

В этом разделе мы рассмотрим приращение энтропии как функцию времени более подробно, чем это было сделано в главе VI. Используя обозначения, принятые в уравнении (6.26), запишем ежесекундный прирост энтропии в виде [c.108]

Ежесекундный прирост энтропии Вероятность флуктуаций см. см. Энтропии прирост Флуктуаций вероятность Взаимодействие необратимых Закрытые системы 21, 35, 96, 99 [c.156]

Правила преобразования для ежесекундного прироста энтропии 59-61 [c.157]

Сопряженные реакции 43, 45 Состояния с минимальным ежесекундным приростом энтропии 91-94 [c.158]

В предыдущем разделе было показано, что энтропия течет из системы, находящейся в стационарном состоянии, во внещнюю среду и, таким образом, увеличивает энтропию внещней среды. Было также показано, что по мере перехода к стационарно-неравновесному состоянию величина ежесекундного прироста энтропии уменьщается и, когда стационарно-неравновесное состояние достигнуто, эта величина принимает наименьшее значение, совместимое с внешними ограничениями. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...