Теплопередача Теплопроводность

Итак, приходим к выводу, что во всех случаях теплопередачи — теплопроводностью (уравнение 2.5), конвекцией (уравнение 2.11) и излучением (уравнение 2.14) — количество передаваемой теплоты прямо пропорционально разности температур первой степени и величине поверхности теплопередачи. На этом основании общее уравнение теплопередачи между двумя телами (или потоками) через разделяющую их однослойную или многослойную стенку формулируется следующим образом [c.98]

Кондуктивный режим, т. е. режим, при котором доминирует теплопередача теплопроводностью, характерен для твердых тел, а также жидкостей и газов, практически находящихся в покое. Анализ кондуктивного режима внутреннего теплообмена можно существенно упростить и облегчить, если выяснить наиболее существенный для общей теории печей вопрос о том, какой теплообмен (внешний или внутренний) является лимитирующим. [c.189]

Теплопередача теплопроводностью и излучением явно ничего общего с миграционной теплопередачей не имеет. Сущность конвективной теплопередачи определяется следующим образом Понятие конвективного теплообмена охватывает собой процесс теплообмена между жидкостью или газом и твердым телом при н.х соприкосновении. Явление конвекции состоит в том, что перенос энергии осуществляется (в жидкости или газе) путем перемешивания частиц [c.28]

В настоящей главе и в большей части предыдущего изложения рассмотрен лучистый теплообмен без учета движения среды и явлений теплопроводности и конвекции. Влияние движения среды и теплопроводности формально учитывали введением в уравнение баланса члена Япр — приведенного тепловыделения, что по существу исключало учет влияния этих явлений. Исключением из этого является вывод в гл. 2 уравнения энергии в развернутой форме. В действительности почти во всех случаях одновременно,,с теплообменом излучением происходит передача тепла теплопроводностью и конвекцией и перенос тепла за счет движения среды. Совокупность процессов лучистого теплообмена и этих явлений называют сложным теплообменом. Изучение последнего имеет большое практическое значение. Явления сложного теплообмена в настоящее время еще мало изучены. Настоящая монография посвящена радиационному теплообмену и лишь в малой степени захватывает явления сложного теплообмена, ограничиваясь в этой части практическими задачами расчета излучения в агрегатах, где явления радиационного теплообмена не могут решаться без учета движения среды. Теплопередача теплопроводностью, молекулярной и турбулентной, не учитывается. В большинстве случаев радиационного теплообмена она, по-видимо-му, не играет большой роли и, во всяком случае, не является решающей. [c.329]

В главе первой Законы теплопередачи приводятся краткие сведения о физических основах процессов передачи тепла и методах расчета трех видов теплопередачи— теплопроводности, конвекции и излучения. Эти сведения базируются на известных признанных работах отечественных и зарубежных ученых в области теплопередачи. [c.3]

Ниже будут рассмотрены три вида теплопередачи теплопроводность, конвективный обмен и теплообмен излучением, причем рассмотрение ограничивается случаями стационарного теплового режима, при котором температура тел в каждой точке пространства остается с течением времени неизменной. [c.8]

Дается через стенку за счет теплопроводности и, наконец, от второй граничной поверхности стенки с температурой /2 к жидкости с температурой г ж2 посредством конвекции и излучения. Такой процесс передачи тепла от одной жидкости к другой через стенку, обладающую заметным тепловым сопротивлением, носит название сложной теплопередачи, в которой одновременно участвуют все три рассмотренные выше вида теплопередачи — теплопроводность, конвекция и излучение. [c.99]

Полученные результаты показывают, что в случае вакуумной многослойной изоляции с теплопередачей излучением, так же как и в исследованных ранее изоляционных конструкциях с теплопередачей теплопроводностью, отвод тепла на промежуточных температурных уровнях с помощью рефрижераторов уменьшает потери н повышает совершенство изоляционной конструкции. Общим для обоих типов изоляционных систем является также и то, что в них но сравнению с изоляцией без промежуточных теплоотводов тепловой поток из окружающей среды увеличивается, а поток тепла к изолированному холодному телу уменьшается. [c.65]

Различают три вида теплопередачи теплопроводность тел, конвекция и лучеиспускание. [c.39]

Коэффициент теплопередачи Теплопроводность Температуропроводность Температурный градиент [c.9]

Количество теплоты (энтальпия), термодинамический потенциал Удельное количество теплоты Теплоемкость системы, энтропия системы Удельная теплоемкость, удельная энтропия Тепловой поток Поверхностная плотность теплового потока Коэффициент теплообмена (теплоотдачи), коэффициент теплопередачи Теплопроводность Температуропроводность Температурный градиент [c.9]

Для установления распределения температуры по ребру и тепла, переданного через такую поверхность, исследуем тепловой баланс элемента ребра. Для примера рассмотрим комбинированную теплопередачу теплопроводностью и конвекцией для ребра, выполненного в форме стержня (рис. 2.1). В случае стационарного процесса тепловой поток вследствие теплопроводности в рассматриваемый элемент ребра через сечение х должен быть равен сумме теплового потока из элемента в сечении х- ёх и теплового потока через боковую поверхность между сечениями х и х+(1х. Выражение теплового баланса с учетом этого условия имеет вид [c.20]

С другой стороны, примером необратимого процесса для системы в целом может служить явление установившейся теплопередачи теплопроводностью в покоящейся среде в этом случае состояния всех малых частиц среды можно рассматривать как равновесные. [c.213]

Различают три вида теплопередачи теплопроводностью, конвекцией и излучением. [c.9]

Приведенное выше утверждение Мак-Адамса относится, конечно, только к конвективному теплообмену, поскольку в старой теории теплопроводность и излучение рассматриваются совсем иначе, чем конвекция. В то же время соответствующее утверждение в новой теории справедливо для всех трех видов теплопередачи теплопроводности, излучения и конвекции. В новой теории все три вида теплопередачи рассматриваются одинаково, как процессы переноса, и описываются одним основным уравнением. Это основное уравнение, являющееся краеугольным камнем новой теории теплопередачи, имеет следующий вид [c.10]

Удельная теплоемкость Удельная энтропия Коэффициент теплообмена (теплоотдачи и теплопередачи) Теплопроводность [c.123]

Термическое сопротивление Rk можно уменьшить различными способами, воздействуя на любую из составляющих Ru / 2- Как отмечалось в 9.2, интенсифицировать конвективный теплообмен и уменьшить можно путем увеличения скорости движения теплоносителя, турбулизации пограничного слоя и т. д. Термическое сопротивление теплопроводности Rx зависит от материала и толщины стенки. Однако прежде чем выбирать методы воздействия на процесс теплопередачи, необходимо установить вклад отдельных составляющих Ra, Ri. и Ra2 в суммарную величину Rk. Естественно, что существенное влияние на Rk будет оказывать уменьшение наибольшего из слагаемых. В широко используемом в технике процессе передачи теплоты от капельной жидкости к газу через металлическую стенку наибольшее термическое сопротивление имеет место в процессе теплоотдачи от газа к стенке Ra2, а остальные термические сопротивления Ra.[ и Rx пренебрежимо малы по сравнению с ним (см. пример 12.2). [c.100]

ПЕРЕВОДНЫЕ МНОЖИТЕЛИ ДЛЯ ЕДИНИЦ ПЛОТНОСТИ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА, КОЭФФИЦИЕНТОВ ТЕПЛООБМЕНА (ТЕПЛООТДАЧИ) И ТЕПЛОПЕРЕДАЧИ. КОЭФФИЦИЕНТОВ ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ, ТЕМПЕРАТУРОПРОВОДНОСТИ И ТЕМПЕРАТУРНОГО ГРАДИЕНТА [c.21]

Для задачи теплопередачи в стержне, описываемой одномерным уравнением теплопроводности, запишите систему разностных уравнений при разделении стержня на п участков. [c.220]

Задаемся средней температурой стенки <с = 650°С. При этой температуре коэффициент теплопроводности шамотного кирпича равен Яср = 0,84(Ц-0,695-10- -650) = 1,12 Вт/(м-°С). Определяем коэффициент теплопередачи [c.12]

Коэффициент теплопроводности Коэффициент теплоотдачи теплопередачи [c.257]

При температуре ниже дебаевской следует учитывать другие механизмы переноса, в частности перенос фононами, вклад которых до сих пор не рассматривался. Фононы обеспечивают теплопередачу в неметаллических веществах, где нет газа свободных электронов. В металлах и сплавах при низких температурах вклад фононов в теплопроводность оказывается заметным. Возникает поток фононов, взаимодействующих с другими фононами, электронами и атомами примесей, причем каждому такому акту соответствует своя длина свободного пробега. При высоких температурах средняя длина свободного пробега при электрон-фононном взаимодействии значительно больше, чем при фонон-фононном. Таким образом, по отношению к электронам решетка находится во внутреннем тепловом равновесии и рассмотренная выше термо-э.д.с. диффузионного происхождения оказывается основной. При низких температурах длина свобод- [c.272]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ПРИ СТАЦИОНАРНОМ РЕЖИМЕ И ГРАНИЧНЫХ УСЛОВИЯХ ТРЕТЬЕГО РОДА. КОЭФФИЦИЕНТ ТЕПЛОПЕРЕДАЧИ [c.372]

Теплопередача представляет собой весьма сложный процесс, в котором тепло передается всеми способами теплопроводностью, конвекцией и излучением. [c.372]

Если для увеличения коэффициента теплопередачи k улучшить условия теплоотдачи от стенки к воде или применять более тонкую стенку из теплопроводного материала, то этими способами увеличить k не удается. Существенно повысить k можно лишь только тогда, когда улучшим передачу тепла от топочных газов к стенке. [c.382]

Закономерности формирования химического состава металла шва изложены в разд. III Физико-химические и металлургические процессы при сварке . Материал первых двух разделов дает описание тех физических и температурных условий, которые создаются над поверхностью металла и в самом металле в процессе сварки. В этом плане материал первых двух разделов представляет собой как бы описание того физического фона, от которого зависит протекание реакций, переход различных легирующих элементов в металл шва или их удаление и окисление. Вопросы защиты металла шва и массообмена на границе металл— шлак и металл — газ — центральные в разд. III. Эти процессы предопределяют химический состав металла шва, а следовательно, во многом и его механические свойства. Однако формирование свойств сварного шва, а тем более сварного соединения, определяется не только химическим составом металла. Характер кристаллизации шва во многом влияет на его свойства. Свойства околошовной зоны и в определенной мере металла шва существенно зависят от температурного и термомеханического циклов, которые сопровождают процесс сварки. Для многих легированных сталей и сплавов эта фаза формирования сварного соединения предопределяет их механические свойства. Процесс сварки может создавать в металле такие скорости нагрева и охлаждения металла вследствие передачи теплоты по механизму теплопроводности, которые часто невозможно организовать при термической обработке путем поверхностной теплопередачи. Образование сварного соединения сопровождается пластическими деформациями металла и возникновением собственных напряжений, которые также влияют на свойства соединений. Эти вопросы рассматриваются в IV, заключительном разделе учебника — Термодеформационные процессы и превращения в металлах при сварке . [c.6]

Выше были сформулированы условия теплопередачи в твердых телах вследствие теплопроводности металлов. С поверхности металлов теплота передается конвективным путем или посредством радиации. Указанные процессы играют важную роль при сварке в конечном итоге вся теплота, введенная при сварке, отдается в окружающее пространство и тела остывают. [c.145]

Работой называют способ изменения состояния системы при помощи изменения ее внешних переменных, а теплотой — способ, не связанный непосредственно с изменением внешних переменных. Чтобы совершить работу, необходимо произвести макроскопические перемещения тел в системе или во внешней среде при расширении системы перемещаются окружающие ее тела, при электризации перемещаются тела в источнике, создающем электрическое поле, работа внешнего гравитационного поля связана со смещением положения источника гравитации относительно системы и т. д. Теплопередача происходит без подобных макроскопических перемещений. Молекулярный механизм теплопроводности состоит в передаче энергии от одного колеблющегося атома к другому, т. е. здесь тоже имеет место смещения атомов относительно центров равновесия, но микроскопические и неупорядоченные смещения, которые при усреднении в пространстве и во времени не сказываются на значениях внешних переменных. Теплоту иногда называют микроскопической работой, что несколько сближает терминологию термодинамики и механики (в последней работа является единственной причиной изменения состояния системы), но не меняет существа различий между этими понятиями. [c.38]

В этой книге не излагается значительно более сложная и менее наглядная теория пограничного слоя в сжимаемой жидкости. Сжимаемость должна учитываться при скоростях, сравнимых со скоростью звука (или превышающих ее). Ввиду возникающего при этом сильного разогрева газа и обтекаемого тела оказывается необходимым рассматривать уравнения движения в пограничном слое совместно с уравнением теплопередачи в нем. Может оказаться также необходимым учет температурной зависимости коэффициентов вязкости н теплопроводности газа, [c.230]

Таким образом, процессы теплопередачи в ламинарном и турбулентном потоках являются принципиально различными. В предельном случае сколь угодно малых вязкости и теплопроводности в ламинарном потоке процессы теплопередачи вообще отсутствуют и температура жидкости в каждом месте пространства не меняется. Напротив, в турбулентно движущейся жидкости в Том же предельном случае теплопередача происходит и приводит [c.296]

Для реальных значений коэффициента теплопроводности различных веществ число Прандтля не достигает тех больших значений, для которых мог бы иметь место этот предельный закон. Такие законы, однако, могут быть применены к конвективной диффузии, описывающейся темн же уравнениями, что и конвективная теплопередача, причем роль температуры играет концентрация растворенного вещества, роль теплового потока — поток этого вещества, а диффузионное число Прандтля определяется как Ро = v/D, где Д — коэффициент диффузии. Так, для растворов в воде и сходных жидкостях число Pd достигает значений порядка 10 , а для растворов в очень вязких растворителях — 10 и более. [c.301]

Область сгоревшего газа (т. е. область, в которой реакция уже закончилась и газ представляет собой смесь продуктов горения) отделена от газа, в котором горение еще не началось, некоторым переходным слоем, где как раз н происходит самая реакция (зона горения или пламя) с течением времени этот слой передвигается вперед со скоростью, которую можно назвать скоростью распространения горения в газе. Величина скорости распространения зависит от интенсивности теплопередачи из зоны горения в ненагретую исходную газовую смесь, причем основной механизм теплопередачи состоит в обычной теплопроводности (В. А. Михельсон, 1890). [c.663]

Современная техническая физика обладает значительным арсеналом методик расчета теплопередачи теплопроводностью, конвекцией и лучеиспусканием для различных краевых условий. Однако этого недостаточно для того, чтобы удовлетворить требования, прстъяьляемые со стороны расчета печей. Краевые условия теплообмена столь многообразны, что разработанные в технической физике методы не позволяют пока решать весьма многне практические задачи. [c.16]

Мощность, тепловой поток Теплоемкость системы Удельные теплоемкость и энтропия Коэффициенты теплообмена и теплопередачи Теплопроводность 1 Вт 1 кгс-м/с 1 ккал/ч 1 Дж/К 1 ккаЛ К 1 ДжДкг. К) 1 ккал/(кг К) 1 Вт/(мЗ К) 1 ккал/(м2. ч К) 1 Вт/(м-К) 1 ккал/(м ч К) к= 0,102 К1 с-м/с =0,86 ккал/ч =9,81 Вт ка 1,16 Бх =й5 0,24-10 ккал/К =4,19 кДж/К 0,24 10 ккал,. (кг К) =а 4,19 кДж/(кг К) г 0,86 ккал/(м2 ч К) а 1,16 Вт/(м2 К) яа 0,86 ккал/(м ч К) 1,16 Вт/(м К) [c.16]

Обратите внимание на различие между коэффициентами теплопроводности X, теплоотдачи а и теплопередачи к. Эти коэффициенты характеризуют интенсивность различных процессов, по-разному рассчитываются и путать их недопустимо. Коэффициент теплопередачи есть чисто расчетная величина, которая определяется коэффициентами теплоотдачи с обеих сторон стенки и ее термическим сопротивлением. Важно подчеркнуть, что коэффициент теплопередачи никогда не может быть больше а, аг и Х/Ь. Сильнее всего он зависит от наименьшего из этих значений, оставаясь всегда меньше его. В предельном случае, когда, например, ai< tt2 и ai< S/ , [c.99]

Для пересчета в единицы СИ приведены таблицы переводных множителей для единиц длины — табл. IX, для единиц времени, площади, объема — табл. X, для единиц массы, плотности, удельного веса, силы — табл. XI для единиц давления, работы, энергии, количества теплоты — табл. XII для единиц мощности, теплового потока, теплоемкости, энтропии, удельной теплоемкости и удельной энтропии — табл. XIII для единиц плотности теплового потока, коэффициентов теплообмена (теплоотдачи) и теплопередачи, коэффициентов теплопроводности, температуропроводности и температурного градиента — табл. XIV. [c.12]

В паровом котле коэффициент теплоотдачи от топочных газов к стенке равен ai = 30 вт1м -град, а от стенки к кипящей воде аа = 5000 вт град , коэ(1)фициент теплопроводности стальной стенки = 50 вт/м-град, а ее толщина равна б == 0,02 м. Стенку считаем плоской. При этих условиях коэффициент теплопередачи k = 29,5 вт/м -град, т. е. он меньше наименьшего а. [c.382]

Бургграф О.Р, Точное решение обратной задачи в теораа теплопроводности и ее приложения - Теплопередача, Сер.С, 3, 1964. [c.127]

Из выражения (7-6) видно, что чем больше теплопроводность покрытия и меньше коэффициенты теплового расширения и теплопередачи, тем большую тер Мостойкость оно имеет. [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...