Граница замкнутая

Системный объект очерчивается границами замкнутого теплотехнологического комплекса, что позволяет в предельно полной мере выявить определяющие факторы объекта поиска (ВТУ). [c.68]

Каждое из трех устройств можно рассмотреть как термодинамическую систему, т. е. окружить воображаемой границей — замкнутой поверхностью, и подсчитать потоки энергии, пересекающие границу. Поскольку все устройства работают стационарно и от времени никакие величины не зависят, энергия нигде не накапливается, так что согласно равенству (5) сколько энергии втекает, столько же и вытекает. [c.23]

В ясном небе радиолокаторами сантиметрового диапазона обнаруживают слои аномальных градиентов влажности на границах замкнутых объемов перегретого воздуха. При наблюдениях определяют величину градиентов, размеры неоднородностей и их концентрацию. [c.295]

Из определения поверхности следует, что она безгранична, так как безгранична ее образующая, кроме замкнутых поверхностей, например сферы, тетраэдра и т. п. Практические задачи обычно связаны только с частью поверхности, которая н выделяется соответствующими линиями. Эти линии, ограничивающие часть поверхности — отсек, называют границами поверхности. [c.44]

Критерий фазового равновесия может быть установлен при рассмотрении системы из двух или более фаз, находящихся в контакте, так что вещество, как и теплота, может переноситься через границы раздела фаз. Хотя многофазную систему следует рассматривать замкнутой относительно обмена веществом с окружающей средой, теплообмен между ними возможен. [c.234]

В системе, включающей одновременно фазовое и химическое равновесие, химический потенциал идентичен для каждого компонента в каждой фазе системы, поэтому задачу можно решать относительно какой-нибудь одной фазы. При отсутствии химической реакции состав фазы может быть изменен только прохождением вещества сквозь границы фаз. При наличии в системе химической реакции состав даже замкнутой однофазной системы может изменяться путем превращения одного вещества в другое. [c.292]

Множество всех точек пространства которые не содержатся в замкнутой области 5( " 5],называют открытым. В замкнутой области S, если она не совпадает со всем пространством E , всегда можно найти точки, в е-окрест-ности которых имеются точки из E" S. Такие точки области называют граничными. Множество всех граничных точек образует границу области 5. В частности, если область 5 определяется условиями (6.2) и (6.3), его границу составляют те точки, в которых хотя бы одно из ограничений выполняется как строгое равенство. [c.282]

Общие сведения. Геометрическим телом называют любую замкнутую область пространства вместе с ее границей — поверхностью, рассматриваемой как множество точек, координаты которых удовлетворяют определенному виду уравнения Ф х, у, [c.84]

Допускается модификация уже имеющихся видовых экранов путем переопределения их границ. В качестве новой границы при переопределении можно задать замкнутую полилинию, окружность, сплайн, эллипс, область или дуговой сегмент. [c.310]

Особые траектории разделяют фазовую плоскость на конечное число ячеек, поскольку из аналитичности правых частей системы (3.1) вытекает, что число особых траекторий конечно. Граница каждой ячейки состоит из особых траекторий, причем точки одной и той же траектории могут быть граничными для нескольких ячеек. Все ячейки заполнены неособыми траекториями, поведение которых одинаково. Если все траектории, принадлежащие одной и той же ячейке, не замкнуты, то они имеют одни и те же предельные множества. Если же внутри какой-нибудь ячейки существует хотя бы одна замкнутая траектория, то все траектории этой ячейки замкнуты, одна лежит внутри другой и между любыми двумя траекториями этой ячейки не могут лежать точки, не принадлежащие этой ячейке. Основной топологической характеристикой, отличающей одну ячейку от другой, является ее связность. [c.42]

На границе таких областей происходит либо исчезновение одного из этих движений, либо нарушение устойчивости. Поэтому задача выделения областей существования и устойчивости простейших установившихся движений (состояний равновесия и периодических движений) является частью более обш,ей задачи изучения бифуркаций особых точек и замкнутых фазовых кривых. Однако значимость теории бифуркации состоит не только в этом, но и в том, что она открывает путь к более полному изучению динамических систем и оказывается полезной даже при изучении конкретной динамической системы, которая ни от каких параметров не зависит. Последнее означает, что в ряде случаев изучение конкретной динамической системы существенно облегчается путем искусственного введения параметров и последующего использования теории бифуркаций. [c.251]

Примем противоположное. Пусть при некотором значении Чф (м1, Иг) соседние точки касания на параллели 1 1 совпали. На поверхности единичной сферы возникает замкнутая траектория С точки 2 (рис. 6.8.4). Ограниченная этой траекторией область Т> не содержит внутри себя конца вектора ез, принадлежащего пересечению единичной сферы с вертикальной осью. Конец вектора ез может принадлежать лишь границе , когда г = 0. Поэтому вектор е , вычерчивая траекторию С, не может совершать вращательное движение вокруг вертикальной оси ез. [c.484]

Из второй теоремы Гельмгольца следует, что вихревые трубки не могут прерываться, следовательно, они могут быть замкнуты, либо кончаться на границе жидкости. [c.233]

Нуклоны, образующие тяжелое ядро, можно подразделить на две группы. Одна группа нуклонов образует внутренние замкнутые слои и, следовательно, расположена далеко от границы Ферми (от сферического уровня, соответствующего энергии Ферми == [c.197]

Отметим следующее свойство кривых Лиссажу если частоты (или периоды) колебаний соизмеримы, то движение будет периодическим и кривые будут замкнутыми, т. е. точка будет описывать одну и ту же кривую, повторяя ее если же периоды несоизмеримы, то точка никогда не попадет на старое место оставаясь в границах квадрата или прямоугольника и делая все новые и новые петли, фигура Лиссажу никогда не замкнется. [c.157]

В замкнутой области G производная V" положительна и также ограничена (положительна по условию теоремы, ограничена — так как непрерывна и не зависит от t явно). Поэтому в этой области производная имеет точную нижнюю границу I, причем I у> 0. Если предположить, что изображающая точка М не выходит за пределы сферы е и, следовательно, все время находится внутри области G, то при всех t > производная V будет удовлетворять условию [c.50]

Призму, для которой рассматриваю гея условия равновесия, мы можем продолжить вверх до верхней границы жидкости или газа (для газа имеет смысл говорить о верхней границе только тогда, когда он заключен в замкнутый сосуд). Тогда [c.506]

Вихревой шнур или образует замкнутое кольцо, или заканчивается на границах данной массы жидкосги (рис. VII.3). [c.126]

Будем считать, что граница L области 5 не пересекает себя, замкнута и в каждой точке имеет касательную. Кроме того, примем, что компоненты вектора перемещения и тензора напряжений непрерывны вплоть до границы L. [c.130]

В рамках ОТО нестационарные космологические решения уравнений Гильберта — Эйнштейна впервые были получены в 1922 г. известным советским ученым А. А. Фридманом . По Фридману, существует три типа расширяющихся Вселенных два бесконечных, а третий — замкнутый, но без границ выбор той или иной модели существенно зависит от знания средней плотности материи во Вселенной. РТГ приводит к единственной бесконечной, расширяющейся, но плоской Вселенной, трехмерная часть которой евклидова. При расширении Вселенной она переходит из состояния с максимальной плотностью в состояние [c.160]

Температурное поле тела можно охарактеризовать с помощью серии изотермических поверхностей. Под изотермической поверхностью понимается геометрическое место точек с одинаковой температурой. Такие поверхности могут быть замкнуты или выходить на границы тела. Изотермические поверхности, соответствующие разным температурам, не могут пересекаться друг с другом. Если тело рассечь плоскостью, то изотермические поверхности на этой плоскости изобразятся в виде их следов — изотермических линий, которые называются изотермами (рис. 1.2). [c.246]

На рис. 212 приводятся кривые равных скоростей (изотахи) вблизи такого пузыря, образовавшегося за точкой минимума давления на сравнительно толстом, восемнадцатипроцентном крыловом профиле при нулевом угле атаки ). Опыты проводились в аэродинамической трубе низкой степени турбулентности. Число Рейнольдса, построенное по длине хорды с, равнялось 1,7 -10 . Границе замкнутой отрывной области на рисунке соответствует изотаха с отметкой нуль. [c.541]

На рис. 228 приводятся кривые равных скоростей (изотахи) вблизи такого пузыря , образовавшегося за точкой минимума давления на сравнительно толстом, восемнадцатипроцентном крыловом профиле при нулевом угле атаки ). Опыты проводились в аэродинамической трубе низкой степени турбулентности. Число Рейнольдса, построенное по длине. хорды с равнялось 1,7-Ю . Границей замкнутой отрывной области на рисунке соответствует изотаха с отметкой нуль. Аналогичные замкнутые отрывные зоны наблюдались в окрестности передней кромки крыловых профилей при сравнительно больших углах атаки ) и на поверхности эллиптического цилиЕдра ). Следует отметить, что образование пузыря наблюдалось только в трубах малой турбулентности. [c.684]

Мы встретимся с важным классом факторпространств при рассмотрении представления группы G гомеоморфизмами пространства X с замкнутыми орбитами. В этом случае, отождествляя все точки одной орбиты, можно получить факторпространство, которое обозначается X/G л называется фактором пространства X по G. Для случая, когда Х = S и G — циклическая группа поворотов на рациональный угол, мы получаем XjG X. Если X =R и G — группа параллельных переносов на векторы, параллельные оси х, то X/G R. Тор получается из R при отождествлении точек по модулю Z", т. е. две точки отождествляются, если их разность находится в Z". Равным образом, тор получается отождествлением пар противоположных сторон единичного квадрата (или любого прямоугольника) с сохранением ориентации. Конус над пространством X — пространство, полученное отождествлением всех точек вида (х, 1) в прос анстве (X х [О, 1], топология произведения). Сфера получается при отождествлении всех точек границы замкнутого шара. [c.695]

В аксиоме IV главы I было подчёркнуто, что замкнутая система находигся в динамическом равновесии с окружающей средой. В таких условиях флуктуации могут переносить энергию через границу замкнутой системы. В результате возможна неравновесность системы, которая кажущимся образом не требует обмена энергией с окружающей средой. Это есть макроскопические квантовые флуктуации вакуума (паприлгер, для газа). [c.152]

OM и энергией на межфазной границе, капиллярные эффекты, хаотическое движение, вращение и столкновения частиц, дробление, коагуляция и т. д.) и, в результате, число возможных процессов, которые должны быть отражены в уравнениях, многокрахно расширяется. Поэтому очень важным является описать в едином виде возможные способы учета ряда основных эффектов, привлекая, где это можно, данные теоретического анализа, а где необходимо-эмпирические соотношения и параметры. Именно такой способ изложения дан в гл. 4, где представлены наиболее обш ие замкнутые системы уравнений некоторых движений гетерогенных смесей, построенные с учетом анализа осреднения уравнений движения в гл. 2 и 3. Анализ осреднения позволил более обоснованно и однозначно привлечь замыкающие гипотезы для дисперсных смесей вязких сжимаемых фаз, концентрированных дисперсных смесей с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц и обладающих прочностью насыщенных жидкостью пористых сред. [c.7]

Выберем теперь в фазовом пространстве произвольную е-ок-рестность, целиком лежащую внутри Д-окрестности и содержащую начало координат в качестве внутренней точки. На границе этой е-окрестности функция Е непрерывна и ограничена, а сама граница представляет собой замкнутое ограниченное множество точек. Поэтому в силу теоремы Вейерштрасса существует принадлежащая границе е-окрестности точка, где Е достигает минимума на границе. Пусть этот минимум равен Е = Е. В связи с тем, что всюду на границе е-окрестности > О, во всех точках этой границы [c.226]

Плоскость y(yi) главного меридиана пересекается с плоскостью (3 по фронтали f(fi f2), которая пересекает фронтальный очерк в точках р2 рь Ет -> Е , являющихся границами видимости фронтальной проекции сечения. Через точку 52 пересечения с осью вращения проведём горизонтальную плоскость ф(ф2) уровня. Она пересечётся с плоскостью (3 по горизонтали h2 -> h,, а с конусом по параллели, пересечение которых определит случайные точки (на рис. 160 они показаны, но не обозначены). Проведём посредник a(Qi) 1 h(hi), который пересечётся с заданной плоскостью по линии (4-5) (4]-5i 42-52) наибольщего наклона к горизонтальной плоскости проекций, а с конусом по образующим (S-6) (S]-6i —> S2-62) и (S-7) (Si-7i —> S2-72). Пересечение этих линий определяет самую высокую точку А(А2 Ai) и самую низкую В(В2 -> В]) точку фигуры сечения. Эти точки показывают, что кривая будет замкнутой, следовательно, линией сечения будет эллипс (см. п.11.4.1., рис. 157). Разделив отрезок [А2В2] пополам, получим точку 0(02 Oi) - центр эллипса, а с помощью плоскости ф (ф 2) горизонтального уровня построим параллель, горизонталь h (h 2 h i) и точки С С С2), D(D] D2) второго сопряжённого диаметра эллипса. К найденным точкам добавим с помощью посредника ф (ф 2) случайные точки и всё соединим плавной кривой с учётом видимости. [c.179]

Этот результат, как и (9,1), может не иметь места при движении жидкости в миогосвязной области пространства. При потеициальиом течении в такой области циркуляция скорости может быть отличной от нуля, если замкнутый контур, вдоль которого она берется, не может быть стянут в точку так, чтобы нигде не пересечь границ области, [c.35]

Пусть —d — точная верхняя грань функции У в замкнутой области, границами которой являются иоверхиости V = b и V=Vq, т. е. в этой области [c.375]

Покажем, что j -= О, т. с. поверхность F = Са вырождается в точку — начало координат. Предположим, что j Ф 0. Тогда в. замкнутой области, заключенной меи ду поверхностями У = п V = с.,, функция V по условию теорем1.[ будет отрицательна. Обозначим чс-р( 3 — /, т до L > О, (н точную верхнюю границу зтон области, причем I Ф О, так как футскция V обратцаетсл в нуль только п начале координат. По определению точной верхней границы имеем [c.40]

Какая-либо область, занятая жидкостью, нач, -вастся свя З Ной, если две любые ее точки могут быть соединены непрерывной линией, нигде не вы.кодящей из гра Ниц области. Область, кроме того, бу.дет называться оЛ 110 св.чзной (в отличие от мпогосвяз1ной), если лю бая замкнутая линия, в. ней заключающаяся, может быть стянута непрерывным образом в токе, не выходя из границ области. [c.314]

Если поперечное сечение бруса представляет собой многосвязную область, т. е. брус -имеет продольные цилиндрические полости и, следовательно, граница поперечного сечения будет состоять из нескольких замкнутых контуров Li, La, L3,. .., L , охваченных внешним контуром La (рис. 7,3), то в этом случае функция напряжений Ф (j i, Х2) на контурах Lh k = О, 1, 2,. .., п) принимает постоянные, но на каждом контуре, вообще говоря, различные значения (к = = 0, 1,2, п). При этом постоянные Фь наг контрах Lh не могут быть выбраны произвоЛБНо. Можно произвольно выбрать лишь одну постоянную, например, принять постоянную Фо на внешнем контуре Lo равной нулю, а остальные постоянные Ф (j I, 2,. .., /г) на внутренних контурах получат конкретн .1е значения, которьи определяются на основании теоремы Бредта О циркуляции касательного напряжения, изложенной ниже в 2 этой главы. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...