Энергия фотона

На основании соотношения Эйнштейна для энергии фотона может быть получено уравнение для выражения зависимости длины волны от массы фотона [c.74]

Мы. приняли ранее, что излучение нашего тела является серым , следовательно, серым будет фотонный газ в полости. Для определения энергии серого излучения в интервале частот V, v + Av, кроме энергии одного фотона, надо знать число фотонов в этом интервале. Число фотонов связано с энергией фотона и определяется законом распределения. [c.64]

Повторив вывод закона Планка, проделанный Бозе [36] для фотонного газа с энергией фотона, равной До, для фотонного газа с энергией, равной Еу, можно получить уравнение (2-18) распределения энергии в спектре серого тела. Мы указывали, что для вычисления по выражению (2-18) необходимо было определить постоянные С и Структура и физический смысл С и С"а аналогичны Су и Са (1-7), т. е. для серого излу чения имеем [c.64]

Следует отметить, что при поглощении света атомами или молекулами среды в каждом элементарном акте уничтожается один фотон, вследствие чего происходит переход атома (молекулы) в возбужденное состояние. При этом энергия фотона должна соответствовать разности энергий между основным и возбужденными состояниями. Такое поглош,ение называется однофотонным. [c.280]

Поскольку энергия фотона равна со, а импульс fe, то формулы (18.31) и (18.32) можно интерпретировать как законы сохранения импульса и энергии при распаде фотона накачки на пару [c.411]

Найти пороговую энергию фотона для рождения пары электрон — позитрон в поле покоящегося протона, если массы покоя электрона и позитрона равны то, а протона — Мо. [c.235]

Видно, что для рождения пары необходимо, чтобы энергия фотона была больше 2/по (этого требует закон сохранения импульса). [c.235]

Из преобразования (7.26) для энергии следует, что в Д-системе энергия фотона [c.235]

На основе представлений о фотоне как частице, которая может излучаться или поглощаться лишь как целое, явление фотоэффекта получает простое объяснение поглощая один фотон, электрон внутри фотокатода увеличивает свою энергию на значение энергии фотона Av. [c.301]

Красная граница фотоэффекта в фотонной теории определяется из уравнения Эйнштейна условием равенства энергии фотона работе выхода электрона А [c.302]

Полная энергия фотона (кванта света) может быть выражена через постоянную Планка А (Л = = 6,625-10 Дж-с) и частоту электромагнитных колебаний v [c.336]

Энергия фотона равна кванту W = hv, и уничтожение фотона [c.444]

Эти опытные факты противоречат классич( ской теории, согласно которой частота вынужденных колебаний должна точно совпадать с частотой вынуждающей силы, т.е. частотой облучающего света, и не может возникать никаких спутников. По квантовой теории, столкновение фотона со связанным в атоме электроном должно приводить к частичной потере энергии фотона, в результате чего квант после столкновения (hv) будет меньше исходного kv). В зависимости от геометрии эксперимента соотношение между v и v может измениться. [c.448]

Рассмотрим фотон, у которого на высоте L над поверхностью Земли частота равна v и энергия hv. После падения с высоты L энергия фотона увеличивается на MgL и становится равной [c.417]

Зависимость вероятности фотоэффекта от энергии фотона -- [c.33]

Если рассмотрим таблицу элементарных частиц, то легко можем заметить, что встречаются пары частиц, очень сходные между собою по одним признакам и противоположные по другим. При известных условиях пара таких частиц может исчезать (аннигилировать) или рождаться из каких-либо других частиц. Например, при прохождении фотона 7 вблизи ядра М рождается пара — электрон и позитрон, если энергия фотона будет не меньше 2 т с [c.348]

Таким образом, энергия фотона, излученного движущимся источником, равна [c.658]

Прежде чем переходить к описанию работы оптического квантового генератора, сделаем замечание о смысле принятого для него названия. Для формирования потока направленного излучения в активной среде используются процессы излучения атомов или молекул, квантовых систем, обладающих дискретным набором возможных значений энергии и испускающих кванты энергии — фотоны. Это определяет целесообразность применяемого термина оптический квантовый генератор , или, сокращенно, — ОКГ ). В радиотехнических ламповых генераторах, в которых используется движение электронов проводимости и частоты излучения низки, квантовые эффекты существенной роли не играют, и возможно классическое описание большинства происходящих в них явлений. [c.779]

Таким образом, для фотоэффекта весьма существенна связь электрона с атомом, которому передается часть импульса фотона. Фотоэффект возможен только на связанном электроне. Чем меньше связь электрона с атомом по сравнению с энергией фотона, тем менее вероятен фотоэффект. Это обстоятельство определяет все основные свойства фотоэффекта ход сечения с энергией, соотношение вероятностей фотоэффекта на разных электронных оболочках и зависимость сечения от заряда среды. [c.241]

Во взаимодействиях второго типа энергия фотона передается твердому телу, в результате чего могут генерироваться различные квазичастицы. Эти взаимодействия условно можно разделить на две группы неэлектрические (А) и электрические (В). [c.304]

В группу В входят явления, получившие название фотоэлектрических. В них энергия фотонов поглощается твердым телом и при этом генерируются свободные электроны, дырки или пары электрон — дырка, наблюдается фотоэлектронная эмиссия, возникают различные поверхностные и объемные явления с участием заряженных частиц и т. п. Различные виды взаимодействия света с твердым телом схематически изображены на рис. 9.1. [c.304]

При поглощении света твердыми телами энергия фотонов превращается Б другие виды энергии. Она может идти на изменение энергетического состояния свободных или связанных с атомами электронов, а также на изменение колебательной энергии атомов. Поглощение обусловлено, в основном, действием следующих механизмов [c.306]

Расчеты показывают, что для прямых разрешенных переходов зависимость коэффициента поглощения от энергии фотонов имеет вид [c.309]

Энергия фотона при Ч астоте у равна hv, при частоте Уо—hvo Обозначим величину этой энергии через о-С другой стороны, мы установили, что энергия, излучаемая одним диполем, по выражению (2-85) на частоте Уо равна 1. Нетрудно видеть, что отношение 1/уо будет отличным от отношения о/уо- Отношение Ео1ха = к, т. е. постоянной Планка, а Ефуо равно g причем gпостулатов Планка при выводе им законов черного излучения. [c.63]

Как следует из (15.19), фотоэффект в металлах может возникнуть только при /zv 5зу4, в противном случае энергия фотона будет недостаточной для вырывания электрона из металла. Наименьшая частота света v , под действием которого происходит фотоэффект, определяется, очевидно, из условия [c.344]

Отметим, что энергия фотонов нелазерных излучений с той же частотой, что у излучения рубинового лазера (1,8 эВ), явно недостаточна для осуществления внутреннего фотоэффекта в dS, ширина зоны у которого 2,4 эВ. Единственной причиной возникновения внутреннего фотоэффекта под действием мощного лазерного излучения явилось поглощение более одного фотона в каждом акте. [c.345]

В квантовой механике не всегда возможны переходы с поглощением одного фотона между двумя состояниями, если даже энергия фотона равна разности энергий между этими уровнями. В таком случае говорят, что подобные переходы запрещены. Преимуществом двухфотонного поглощения является то, что этот процесс возможен и в том случае, если даже переход между соответствующими состояниями запрещен. Следовательно, исследуя двухфотонрюе поглощение, можно обнаружить уровни, между которыми запрещен однофотонный переход. [c.402]

При переходе атома из одного стационарного состояния в другое испускается или поглощается квант электромагнитного излучения. Энергия фотона равна pa. iHo TiL энергий атома в двух t ациокарных состояниях [c.310]

Общая энергия фотонов, падающих на площадку Nh равна плотности потока электромагнитной энергии, т.е. модулю вектора S, который связан со средней плотностью электромагнитного поля (см. 2.6). Тогда в гтолном С01ла1 ии с результатом, полученным в волновой оптике. [c.447]

Из приведенного расчета следует, что в результате соударения должны возникнуть свободные электроны, которые часто называют электронами отдачи. Из уравнений (8.64) легко оценить, какую долю энергии рентгеновского кванта унесет этот электрон, и связать изменение относительной интенсивности компонент рассеянного излучения со смещением АЯ. Полученные соотношения находятся в согласии с приведенными опытными данными. Следует заметить, что для не очень жесткого излучения паже при больших углах рассеяния уносимая электроном энергия составляет малую часть энергии фотона, что существенно отличает механизм данного процесса от фотоэффекта, где электрон забирал всю энергию налетающего фотона. Наличие электронов отдачи при рассеянии рентгеновского излучения было Подтверждено опытами Д. В. Скобельцына, наблюдавшего их следы (треки) в камере Вильсона. Остроумное видоизменение методики (помещение камеры во внешнее магнитное поле) позволило измерить энергии электронов. [c.449]

Для образования пары в поле ядра энергия -[-фотона должна быть несколько больше 2аПоС . Для образования пары в поле электрона энергия 7-фотона должна быть больше 4тоС . Поэтому образование пары в поле ядра является более вероятным процессом, чем образование нары в поле электрона. Рождение пары на фотоне требует еще больших энергий и огромных плотностей излучения. [c.37]

Столкновения фотонов с молекулами могут быть как упругими, так и неупругими. В первом случае энергия молекулы и частота Тд фотона не меняются, что соответствует рэлеевскому рассеянию. При неупругом столкновении энергия фотона упеличивается или уменьшается на величину колебательного кванта /IV/. Если свет вступает во взаимодействие с молекулой, не находящейся в состоянии колебания, то он отдает молекуле соответствующую часть энергии и превращается в излучение меньшей частоты ( красный спутник ) в соответствии с уравнением [c.603]

Энергия фотона зависит от его частоты и равна Выше, в гл. XXII, был приведен один из основных выводов теории относительности, согласно которому с энергией S неразрывно связана масса т, причем численное соотношение между (э и ш дается выражением А = тс . На этом основании масса т фотона определяется выражением [c.643]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...