Вектор Пойнтинга

Вектор Пойнтинга S — величина, равная произведению напряженности Е электрического поля на напряженность Н магнитного ноля электромагнитной волны [c.154]

Размерность и единица вектора Пойнтинга [c.154]

Интенсивность излучения 8 — плотность потока энергии излучения, если единичная площадь поверхности, сквозь которую проходит поток, расположена перпендикулярно направлению излучения. Интенсивность излучения электромагнитных волн определяется вектором Пойнтинга [c.284]

Ватт 54, 152, 357, 372, 381 Вебер 269, 362 Вектор Пойнтинга 285, 403 Величины безразмерные 66 Верста 124 Вершок 124 Вес удельный 164 Взаимодействие диполей 228, 397 [c.420]

Формула (1-6) дает мгновенное значение вектора Пойнтинга. Для определения его среднего значения за определенный промежуток времени необходимо выполнить интегрирование (1-6) по времени в пределах рассматриваемого промежутка и разделить на величину последнего. [c.16]

Плотность потока энергии, равная количеству энергии, переносимой в единицу времени через единицу поверхности, нормальной к направлению распространения волны, называется вектором Пойнтинга Р [c.244]

Поток жидкости переносит в пространстве механическую энергию, причем в случае реальной жидкости происходит ее частичная диссипация, вследствие перехода некоторой доли механической энергии в теплоту. В общем случае полный поток всех видов энергии называется в физике вектором. Умова-Пойнтинга. Иногда различают вектор Умова в механике (впервые введен Н.А. Умовым применительно к гидромеханике) и вектор Пойнтинга в теории поля. Вектор Умова для несжимаемой жидкости, движущейся в равномерном поле сил тяготения, можно записать следующим образом [c.104]

Вектор Пойнтинга ватт на квадратный метр W/m (1 вт) (1 м ) [c.13]

Эта величина может быть представлена как плотность потока энергии (т. е. энергия, проходящая в единицу времени через единичную площадку в направлении, перпендикулярном векторам Е и Н, в соответствии с правилом правой руки). На фиг. 1.3 показано взаимное расположение векторов напряженности электрического и магнитного полей и вектора Пойнтинга для плоской волны, распространяющейся в положительном направлении оси Z. Для плоской волны fz = Яг = О и векторное произведение в правой части выражения (1.20а) принимает вид [c.15]

Фиг. 1.3. Векторы напряженности электрического и магнитного полей и направление соответствующего им вектора Пойнтинга.

Оптические поля являются быстроменяющимися функциями времени. Например, период изменения поля во времени при длине волны X = 1 мкм (один микрометр) равен Т = Х/с = 0,33-10 с. Во многих случаях интерес представляют не мгновенные, а усредненные по времени значения физических величин, например, таких, как вектор Пойнтинга и плотность энергии. Поэтому часто приходится вычислять среднее по времени от произведения двух синусоидальных функций некоторой частоты [c.16]

Поскольку вектор Пойнтинга равен потоку энергии в среду, первое слагаемое в правой части выражения (4.1.10) должно быть равно и . Таким образом, мы имеем следующее уравнение [c.80]

Отсюда следует,-что как D, так и Н перпендикулярны направлению распространения s. Таким образом, направление потока энергии, определяемое вектором Пойнтинга ЕхН, вообще говоря, не совпадает с направлением распространения s. Подставляя выражение [c.85]

В однородной среде групповая скорость представляет собой скорость переноса энергии квазимонохроматической волны и, следовательно, параллельна вектору Пойнтинга, который в однородной среде без потерь является постоянным. Вектор Пойнтинга блоховской волны, определяемый выражением (6.2.25), является периодической функцией координаты z. Однако групповая скорость (6.7.7) той же самой волны является постоянным вектором. Противоречие обусловлено тем, что в периодической среде поток энергии есть периодическая функция пространственных координат. Тем не менее мы покажем, что средняя скорость переноса энергии, определяемая выражением [c.219]

Это весьма полезный результат, поскольку он позволяет объяснить распространение локализованных пучков с конечной апертурой в слоистой среде. Усредненные по пространственным координатам вектор Пойнтинга и плотность переноса энергии особенно полезны при рассмотрении длинноволнового режима распространения, когда среду можно рассматривать как квазиоднородную и анизотропную. [c.220]

Поскольку составляющая напряжений S непосредственно связана с вектором Пойнтинга или интенсивностью звука 1. , то эффективность дифракции (9.5.20) удобно выразить через эту величину. Для этого запишем постоянную связи в виде [c.368]

Переносимая мощность определяется вещественной частью интеграла от комплексного вектора Пойнтинга по всей плоскости XV. Вследствие ортогональности мы можем рассматривать распространение мощности одной моды. Для данной моды мощность, усредненная по времени, дается выражением [c.444]

Найдем, наконец, вектор Пойнтинга, который определяет направление распространения энергии из предыдущих уравнений следует, что [c.271]

Электромагнитная волна переносит энергию, которая определяется с помощью вектора Пойнтинга, представляющего собой векторное произведение электрического и магнитного векторов [c.38]

Если мы определим интенсивность света Т как поток энергии, проходящей через элементарную площадку за единицу времени, то, вычисляя вектор Пойнтинга для гармоничного поля [c.38]

Вектор Пойнтинга (плотность потока электромагнитной индукции) S = Е X Н 8 = - В X Н 4т. S = Е X Н 4г. [c.28]

Синхронизм называется критическим, если направление фазового синхронизма В отличается от 90°, и некритическим, если 6 = 90°. В первом случае поверхности показателей преломления для исходной волны и ее гармоники пересекаются, что соответствует различию в направлениях для групповых скоростей (векторов Пойнтинга) обыкновенной и необыкновенной волн. Во втором — направления групповых скоростей кол-линеарны (поверхности показателей преломления касаются). Переход от критического синхронизма к некритическому можно осуществить с помощью выбора температуры кристалла. [c.780]

Вектор Пойнтинга (размерность М-Т я единицы совпадают с размерностью и единицами поверхностной плотности теплового потока, (см. с. 12). [c.13]

Плотность потока энергии. Плотность потока энергии электромагнитного поля определяется вектором Пойнтинга [c.26]

Вектор Пойнтинга харак1еризует перенос энергии и может быть выражен равенством [c.154]

Умов еще переживал свою трудную защиту, а одержимый искатель нового югослав Никола Тесла из Хорватии уже пытался передавать электромагнитную энергию через воздушное пространство без проводов. Наконец, в 1899 г. в Колорадо (США) он построил большую радиостанцию мощностью 200 кВт и сумел передать энергию на 1000 км. Но только на расстоянии 25 км ему удалось обеспечить ею свечение электролампочек и работу небольших электромоторов. Так что идея переноса энергии в пространстве, вопреки утверждению Столетова, уже носилась в воздухе . Не случайно и то, что через 11 лет после диссертации Умова работу о переносе энергии в электромагнитном поле опубликовал англичанин Джон Пойнтинг, после чего весь круг вопросов, связанный с перено оом энергии, стали несправедливо приписывать ему и даже вектор плотности потока энергии, введенный Умовым, назвали вектором Пойнтинга —сейчас его называют вектором Умова—Пойнтинга. [c.153]

Можно определить поперечное сечение рассеяния Ор как частное от деления среднего количества энергии, рассеиваемой за единицу времени, на среднее количество энергии, приходящей за единицу времени. Для рассеяния существует нечто вроде закона вероятности чем больше поперечное сечение, тем выше вероятность возникновения рассеяния. Среднее количество энергии, которое приходит на рассеивающий центр за единицу времени, определяется вектором Пойнтинга. В соответствии с теорией электромагнитного поля это количест- [c.292]

Слодонателыю, средняя за период колебании радиальная ком)к нонта вектора Пойнтинга П равна [c.95]

Ведомость технического предложения, технического проекта, экскизного проекта 80 Вектор Пойнтинга 221 [c.446]

Этот классический гамильтониан вьп лядит точно так же, как гамильтониан осциллятора с массой. В случае осциллятора с массой изменятся лишь формулы (1.18), описывающие безразмерный импульс и координату. Однако этот факт не повлияет на динамику системы, т е. на ее поведение во времени. В гармоническом осцилляторе с массой колебания сопровождаются периодическим переходом энергии из потенциальной формы в кинетическую, а в электромагнитном поле она переходит из электрической формы в магнитную. Следовательно электрическое поле играет роль обобщенного импульса, а магнитное поле — роль обобщенной координаты. Слово обобщенный появилось здесь не случайно, так как обобщенный импульс поля не имеет никакого отношения к импульсу электромагнитного поля, который определяется с помощью вектора Пойнтинга. В осцилляторе же с массой обобщенный импульс совпадает с механическим импульсом частицы. [c.14]

СкЕшярная величина U представляет собой плотность энергии электромагнитного поля и имеет размерность джоуль на кубический метр (Дж/м ). Вектор S является потоком энергии и называется вектором Пойнтинга он имеет размерность Дж/(м -с). Величина ISI — это мощность, переносимая полем через единичную площадку в направлении вектора S и имеющая размерность ватт на квадратный метр (Вт/м ). Таким образом, величина V-S представляет собой результирующий поток электромагнитной мощности из единичного объема. Соотношение (1.2.4) известно как уравнение непрерывности или сохранения энергии (теорема Пойнтинга). Аналогичным образом можно получить законы сохранения импульса для, электромагнитных полей. Мы предлагаем читателю вывести их самостоятельно в качестве упражнения (задача 1.4). [c.14]

Такое представление не совсем корректно всякий раз, используя эту запись, мы будем подразумевать, что так же, как и в выражении (1.3.4), необходимо взять вещественную часть величины >lexp(to/)- В большинстве случаев представление полей в комплексном виде (1.3.4) не вызывает затруднений при выполнении таких линейных математических операций, как дифференцирование, интегрирование, суммирование и т. д. Исключение составляют случаи, когда приходится вычислять произведения (или степени), например при расчете плотности энергии и вектора Пойнтинга. В таких случаях необходимо пользоваться записью физических величин в вещественной форме. [c.15]

Векторизвестен как вектор Пойнтинга" и его направление дает линию [c.19]

Плотность потока энергии волн описывается вектором Пойнтинга (3.1). Следовательно, поток энергии отсутствует в точках, где либо Е, либо В равнь нулю. Это означает, что поток энергии в стоячей электромагнитной волне отсутствует через узлы и пучности в волне, поскольку пучность напряженности электрического поля совпадает с узлом индукции магнитного поля и наоборот. Поэтому с течением времени энергия движется между соседними узлами и пучностями, превращаясь из энергии магнитного поля в энергию электрического поля и обратно. С помощью (4.11) и (4.14), пользуясь формулой для объемной плотности энергии электромагнитного поля [c.36]

Волновой вектор к перпендикулярен поверхности одинаковой фазы, т. е. показывает направление распространения волнового фронта Фазовая, скорость v волны имеег направление по 3TONty вектору, которое принимается за направление распространения волны и характ,еризуется единичным вектором п=к/к. Из, (40.2 в, г) видно, что волна распространяется перпендикулярно D и Н. Выражение (3.1) для вектора Пойнтинга показываег, что поток энергии направлен перпендикулярно Е и Н. Направление потока энергии в волне называется лучом. Оно, вообще [c.264]

Физические величины (1990) -- [ c.154 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.285 , c.403 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.244 ]

Оптические волны в кристаллах (1987) -- [ c.14 , c.89 , c.219 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.234 ]

Оптика (1986) -- [ c.31 , c.40 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.31 , c.44 , c.51 , c.93 ]

Пьезоэлектрические резонаторы на объемных и поверхностных акустических волнах (1990) -- [ c.270 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.38 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...