Сток энергии

Формулы (5.3) можно вывести также и из нескольких других соображений. Пусть при упругом нагружении плоского тела толщиной t трещина продвинулась на dl. На диаграмме деформирования сила Р — смещение А начало движения трещины соответствует точке с координатами (Р, Д), а конец — точке iP + dP, Д + < Д) (рис. 5.2). При разгрузке из этих двух точек соответствующие прямые линии идут в начало координат, а площадь треугольника между ними представляет собой выделенную упругую энергию, равную работе, затраченной на продвижение трещины (при отсутствии других источников и стоков энергии). Следовательно, выделенная упругая энергия G на единицу площади трещины определяется из соотношения [c.50]

По описанной схеме рассчитывают и процессы переноса энергии излучением совместно с теплопроводностью и конвекцией. В этом случае при проведении итераций после решения уравнения переноса определяют радиационные тепловые потоки для элементарных ячеек разбиения пространственной области и далее, рассматривая их как заданные объемные источники и стоки энергии, решают уравнение сохранения энергии относительно температурного поля рассмотренными в главах 3—5 численными методами. [c.203]

На фиг. 7 приведены полученные по соотношению (21) расчетные графики зависимости динамического коэффициента ц от y при различных значениях параметра р (для случая j = Ас ). Как видно, при р со (т. е. при исчезающем трении) сток энергии полностью закрывается и по своим свойствам система приближается к линейной. В случае Р = О предполагается, что раскрытие стыка не происходит и частота собственных колебаний оказывается равной при [c.230]

Особенности решения задач этого типа изучим на примере крутильных колебаний диска с моментом инерции J и со стоком энергии [c.231]

Существование М, э. в космосе свидетельствует о длит, поддержании в естеств. условиях сильно неравновесной заселённости энергетич. уровней атомов и молекул. Это возможно лишь в условиях постоянно действующей накачки энергии, поддерживающей инверсию населённостей сигнальных уровней (1,2 на рис.). Цикл накачки включает неск. последовательных переходов собственно накачки (в простейшем случае переход между уровнями 1 и 3) и стока энергии (переход [c.26]

Уравнение энергии выводится путем составления энергетического баланса для элементарного объема, отсекаемого в обогреваемом канале двумя близко расположенными сечениями. Изменение энергии вдоль координаты принимается линейным. Основные составляющие энергетического баланса элементарного объема выявляются при детализации притоков и стоков тепла. Приток обусловлен конвективным переносом тепла вместе с рабочим телом, обогревом (в общем случае переменным по длине и времени), теплопроводностью рабочего тела и металлической стенки (продольная передача тепла). Тепловая энергия расходуется (сток тепла) на нагревание рабочего тела в объеме, передачу тепла движущимся рабочим телом, передачу тепла за счет теплопроводности рабочего тела и металла и на увеличение кинетической энергии потока. Составляющие притока и стока энергии неравноценны. Приток и сток энергии за счет теплопроводности рабочего тела и металлической стенки трубы в данной задаче ничтожны" по сравнению с количеством тепла, вносимым движущимся потоком и внешним обогревом. Это легко показать, например, путем проведения статических расчетов. Очевидно также, что переход тепловой энергии в кинетическую энергию потока, а также расходование кинетической энергии на тепловые потери (в результате трения) мало. При исследовании динамики промышленных теплообменников упомянутыми составляющими можно пренебречь. [c.60]

Здесь q — плотность теплового потока в направлении оси у, обусловленная молекулярным и турбулентным переносом тепла ( у—объемная плотность всех источников и стоков энергии в данной точке за исключением тепловыделения, обусловленного работой потока. [c.32]

Рассмотрим серую среду без источников и стоков энергии, заключенную между двумя длинными коаксиальными цилиндрами радиусом о (внутренний) и Гг (наружный). Стенки ци [c.352]

Из уравнений (1.9) и (1.10) ясен физический смысл Г-интеграла он представляет собой поток энергии через контур интегрирования. В особых точках и особых линиях поля происходит сток энергии из системы по механизмам, не описываемым принятыми уравнениями физического поля. [c.12]

Доказательство инвариантности вектора П справедливо только в том случае, когда в области- Di нет каких-либо сосредоточенных источников или стоков энергии. В противном случае напряжения и деформации будут обращаться в бесконечность в сингулярных точках, и применяемые преобразования потеряют в них смысл. [c.230]

Где V —скорость движения источника (стока) энергии в точке Рв — скорость поглощения энергии в единице объема. [c.231]

Второе соотношение (5.29) позволяет также понять физический смысл идеализированных точечных, линейных и поверхностных источников (или стоков) энергии, если мысленно размазать эти сосредоточенные источники в объемах, весьма близких к соответствующей точке кривой или поверхности. При этом величина рв в формуле (5.29) будет представлять собой усредненную по этому объему удельную скорость поглощения энергии. [c.232]

След, оставляемый движущимся сосредоточенным источником энергии, представляет собой незамкнутую кривую (точечный источник), незамкнутую поверхность (линейный источник), ограниченный объем (поверхностный источник). Границы этих областей являются источниками (или стоками) энергии в изучаемый момент времени. [c.232]

Развитый формализм относится к любым сплошным средам. Конкретный физический смысл движущихся сосредоточенных источников (стоков) энергии различен в разных физических системах. Назовем, например, ударные волны в сжимаемых идеальных средах, которые представляют собой движущиеся поверхностные стоки энергии тонкое осесимметричное тело, движущееся с большой скоростью в сжимаемом идеальном газе вдоль своей оси и имитируемое движущимся точечным энергоисточником в головной части тела различные тепловые источники и стоки и т. д. Теория этих явлений излагается в учебниках по механике сплошной среды (см. курс Л. И. Седова [ ]). [c.232]

Фронт движущейся поверхности разрыва смещений типа трещины представляет собой, как легко видеть, линейный сток энергии, причем из сравнения формул (5.12) и (5.25) можно заключить, что величина 2уо представляет собой проекцию вектора Г на направление роста трещины в точке О (в плоскости ху, перпендикулярной к фронту трещины в этой точке). [c.232]

Сп, С1п, f n — безразмерное сечение поглощения, средний радиус и радиус-вектор центра п-й частицы, через которую посредством молекулярной теплопроводности осуществляется сток энергии в газовую среду. [c.51]

Подобным же образом второй член в формуле (9) представляет сток, в котором энергия поглощается в количестве (13) в единицу времени. Однако, представление о стоке энергии является для акустики очень искусственным и в действительности не применяется. [c.621]

Заметим, что источниками энергии могут быть дискретные или распределенные между i и j источники джоулева тепла стоки энергии могут быть обусловлены эффектом Пельтье, химическими реакциями и т. п. К стокам энергии можно также отнести потери тепла на границах тела между изотермами i и . [c.35]

Сопоставляя (2-4) и (2-14), находим структуру теплового коэффициента Pi — Если между поверхностью тела и окружающей его средой отсутствуют источники или стоки энергии (например, в пограничном слое не происходит экзо- или эндотермических реакций), то величина теплового потока Р,-(. при движении от изотермической поверхности с температурой к среде с температурой tj не изменяется и поэтому Pi. можно считать тепловым сопротивлением, т. е. [c.37]

Уравнение (2-35) остается справедливым и в том случае, если в системе имеются также и стоки энергии. Тогда мощность стоков следует записывать в (2-34) со знаком минус. [c.42]

Все выводы сохраняют силу и для случая охлаждения тел под действием стоков энергии. [c.91]

Математическая формулировка задачи. Рассмотрим модель аппарата, приведенную на рис. 5-2, г так как по условию задачи оси X, у, г перпендикулярны граням параллелепипеда, а коэффициенты теплопроводности ку, к рассчитываются вдоль этих осей, то температурное поле параллелепипеда с объемными источниками и стоками энергии может быть описано с помощью дифференциального уравнения (П1-15), в котором удельную мощность представим в виде (5-36) [c.151]

Изменение энергии выделенного элементарного объема ЛУп возникает ib связи с притоком тепла и работой внешних сил (массовых и поверхностных). Причем это изменение проявится в увеличении кинетической энергии среднего и пульсационного движения и в изменении внутренней энергии элемента. Учитывая, что для дисперсных потоков теплоносителей характерны в основном умеренные скорости течения, пренебрегаем изменением давления и кинетической энергии компонетов. Полагая также, что внутренние источники или стоки энергий отсутствуют, в соответствии с первым законом термодинамики для изобарных процессов получим, что количество переданного элементу ДУц за время Лт тепла AQa равно изменению энтальпии его компонентов [c.40]

При статическом нагружении материала происходит активация отдельных зерен, сегментов и кластеров, а также элементов оболочки кластеров. Происходит "сток" энергии в зоны с наименьшим производством энтропии, каковыми являются границы зерен, частиц и кластеров. Таким образом, поглощение энергии происходит на трех структурных уровнях. С другой стороны, струтстурные элементы (атомы, кластеры, сегменты) стремятся занять более выгодное положение с точки зрения наименьшего производства энтропии, которое на каждом структурном уровне может достигать определенного критического значения. Элементарный акт разрушения при этом происходит на том структурном уровне и в том локальном объеме, где первым достигается критический уровень энергии, определяемый силой взаимо- [c.80]

При статическом нагружении материала происходит активация отдельных зерен, сегментов и кластеров, а также элементов оболочки кластеров. Происходит "сток" энергии в зоны с наименьшим Рис. 5.35. Образование ва- производством энтрошш, каковыми являются гра-кансии ницы зерен, частиц и кластеров. Таким образом, по- [c.261]

В линейных средах случайные волновые процессы обязаны существованием наличию шумовых источников, действие к-рых онисывается, напр., случайной ф-цией в правой части волнового ур-нин (5). В нелинейных системах случайные поля могут возникать в результате взаимодействия В. Напр., при одноврем. выполнении резонансных условий для мн. гармонич. нормальных В. возникают сложные многокаскадные взаимодействия, перераспределяющие анергию по спектру вплоть до стохастизации процесса, т, е, образования ансамбля В. со случайными фазами и амплитудами — волновой турбулентности. Для поддержания такого ансамбля в реальной среде с диссипацией необходимы источники энергии — внешние или внутренние. В ряде случаев, однако, источники и стоки энергии действуют в одних областях спектра, а нелинейный обмен энергией между В.— в других (т. н. инерционных интервалах), что существенно облегчает описание волновой турбулентности. Ло-видимому, эго относится, в частности, к онредел, участкам спектра развитого ветрового волнения на морской поверхности, турбулизованной плазмы и др. Стохастич. поведение могут обнаруживать и ансамбли солитонов. Сохраняя структуру, солитоны случайным образом меняют взаимное расположение за счёт многократных взаимодействий между собой и с источником энергии (накачкой). Возможны также случайные ансамбли автоволн. [c.328]

Так как источники и стоки энергии связаны с разными компонентами плазмы, а скорости переноса процессов для электронов и ионов отличаются на порядки величины, то значения Т. к. ir. Т,. и Т,- могут сильно отличаться друг от друга. В частично ионизованной плазме обычно совпадает с темп-рой тяжёлых частиц (атомов и молекул), Исключение составляет случай, когда массы тяжелых частиц сильно различаются, В газовом разряде, напр., осн, источником энергии является джоулев нагрев электронов, затем энергия передаётся тяжёлым частицам и выносится на стенки и электроды. При низких давлениях, когда теп-лоперенос эффективен, Т, обычно превьциает темп-ру нейтральных частиц Тft на два порядка, С ростом давления значения Т, к, п. в разряде сближаются и в пределе устанавливается локальное термодинамич. равновесие, характеризующееся общей темп-рой. [c.64]

Когда количество тепла, выделяющегося за счет трения, пренебрежимо мало,. можно считать, что теиловой иограничный слой формируется в результате теплообмена, связанного с разностью те.мпе-ратур. Поэтому при составления баланса энергии теплового пограничного слоя необходимо учитывать только тепловые потоки, связанные с палпчие.м градиента температуры. При отсутствии внутренних источников II стоков энергии избыточное относительно температурного уровня Т или Т энтальпия пограничного слоя изменяется только под воздействием оттока или притока тепла через стенку, а при подводе в пограничный слой вещества через пористую стенку-— под влиянием избыточной энтальпии газа, поступающего в пограничный слой. [c.33]

Рассмотрим среду, в которой отсутствуют внутренние источники или стоки энергии, а перенос энергии происходит исключительно излучением (т.е. кондуктивная и конвективная составляющие пренебрежимо малы) и в которой устанавливается стационарное распределение температуры. В любой точке такой средц энергия поглощаемого излучения Должна быть равна энергии испускаемого излучения. Это условие эквивалентно требованию, чтобы результирующее испускание (или результирующее поглощение) излучения повсюду было равно нулю, и называется радиационным равновесием. Уравнение, характеризую- [c.275]

Рассмотрим плоский слой несерой среды с оптической толщиной То, заключенный между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными параллельными граничными поверхностями (фиг. 9.2). Граничные поверхности т = О и X = То поддерживаются при постоянных температурам Г] и Гг и имеют спектральные степени черноты eiv и 62v соответственно. Перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. влияние теплопроводности и конвекции пренебрежимо мало), среда не содержит ни источников, ни стоков энергии рассматривается установившееся состояние. Получим уравнения для скачка температуры на границах и для плотности потока результирующего излучения в среде. [c.349]

При этом предполагается, что внутри замкнутого контура S нет каких-либо сингулярностей (особенностей) поля, по которым Может происходить сток (или приток) энергии или импульса в рассматриваемую физическую систему внутри койтура S. Это условие весьма существенно в частности, для анализа роста трещин выбор контура S в виде, изображенном на рис. 1, б, накладьюает определенные ограничения на скорость роста трещины и на структуру физического доля вблизи конца трещины. Например, для такого контура нельзя рассматривать сверхзвуковое движение трещины в упругом теле, так как при этом от конца трещины будут отходить ударные волны (представляющие собой особые линии, на которых имеет место сток энергии). Аналогично такой контур не позволяет рассмотреть разрывные [c.10]

Необходимым и достаточным условием отсутствия подобных сосредоточенных "йсточников и стоков энергии в области D является выполнение равенства (5.19) для любой замкнутой поверхности, расположенной в D. [c.230]

Рассмотрим типы движущихся энергетических источников и стоков точечные, линейные, поверхностные и объемные. Будем предполагать далее, что скорость движения источийка или стока энергии в любой точке совпадает со скоростью движения замкнутой поверхности или контура,. охватывающих эту точку. Можно считать также, что поверхность S и контур С неподвижны при этом решение, фигурирующее в подынтегральном выражении, надо брать в системе координат, движущейся вместе с источником или стоком как единое целое (как в предыдущем параграфе). [c.230]

Наконец, распределим движущиеся энергостоки в некотором вбъеме V. Объемной плотностью подвижного источника (стока) Энергии в точке О объема V будем называть вектор Г с компонентами Гг, [c.231]

Специфика самовоздействия импульсного лазерного излучения в твердофазном аэрозоле обусловлена пространственно локализованным характером стока энергии в среду через тугоплавкие поглощающие центры, что в свою очередь вызывает значительные температурные, акустогидродинамические и термохимические возмущения диэлектрической проницаемости среды как в пространстве между частицами, так и в поперечном масштабе светового пучка. [c.133]

В статье Ван Деемтера и Ван дер Лаана [323] выписывались уравнения кинетической энергии фаз, но работа сил вязкостной диссппацпп внутри каждой из фаз и работа сил на поверхностях раздела оставались неоиределенными. Хинце [298] рассматривал осредненные уравнения движения фаз (см. также 3), однако при формулировке уравнений энергии он ограничился уравнением кинетической энергии для всей среды в целом (а не для каждой из фаз в отдельности). Уравнение Хинце включает в себя, в частности, сток энергии с интенсивностью Л,- (ш,- — и,). [c.34]

Приведенный выше анализ задачи о трещине и сформулированный на его основе критерий (1.7) относятся к так называемому силовому подходу в теории трещин [10, 186]. В случае хрупкого и квазихрупкого разрушения силовой подход равносилен энергетическому, исторически возникшему раньше в работах Гриффитса [181, 182]. Гриффитс изучал разрушение хрупких материалов и получил критерий роста трещины из следующих соображений. Деформируемое тело с трещиной при заданных нагрузках обладает определенной энергией деформации. Рост трещины сопровождается образованием новых поверхностей и, следовательно, приращением поверхностной энергии, происходящим за счет одновременного изменения (убьши) энергии деформации (поскольку предполагается, что разрушение происходит хрупко, то отсутствуют необратимые деформации и иных стоков энергии, помимо образования поверхностей трещины, нет). Пусть для образования единицы новой поверхности трещины требуется поверхностная энергия Обозначим через dU изменение энергии деформации тела при увеличении площади поверхностей трещины на 2SS. Тогда в соответствии со сказанным [c.80]

Результаты расчетов состава атмосферы. Одномерные уравнения гидродинамики (6.2.1)-(6.2.6) с различными источниками и стоками энергии, подробно проанализированными в работах Гордиец и др., 1979, 1982) и в монографии Маров, Колесниченко, 1987), служащие для описания совместного поведения температуры и концентраций компонентов в нижней термосфере, решались численно методом установления. Представленные здесь результаты расчетов относятся к положению Солнца, соответствующему 15 ч местного времени [c.255]

Исследования тепловых режимов радиоэлектронных устройств выдвинули также новые проблемы в области теории теплопроводности. С позиции теплофизики радиоэлектронный аппарат представляет собой систему многих тел с источниками и стоками энергии, сложным образом распределенных в пространстве и во времени. В редких случаях температурное поле такой системы можно описать с помощью простейших математических моделей однородных тел (цилиндр, шар, пластина, полупространство и т. д.), которые хорошо изучены в теории теплопроводности. Поэтому лицам, занимающимся исследованием тепловых режимов РЭА, приходится решать не только конкретные инженерные задачи, но и искать общие закономерности, управляющие пространственно-временным изменением температурного поля в сложной системе тел. Определение таких закономерностей имеет не только научное, но и практическое значение в системах многих тел с источниками и стоками энергии количество комбинаций размеров, форм, свойств тел и т. п. настолько велико, что эмпирические поиски приемлемого варианта конструкции становятся экономически неоправданными. Заметим, что сложные системы тел встречаются не только в радиоэлектро- [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...