Векторные волны. Поляризация

ВЕКТОРНЫЕ волны. ПОЛЯРИЗАЦИЯ [c.155]

Векторные волны. Поляризация [c.155]

Важные состояния поляризации возникают при наложении монохроматических волн. Их общий характер одинаков для векторных волн любой физической природы. Для наглядности начнем с механического примера, когда частица совершает два гармонических колебания с одной и той же частотой со одно колебание происходит [c.398]

Амплитуда может быть комплексной (физический смысл этого связан с эллиптической поляризацией волны), и, кроме того, Е — величина векторная. Поэтому в общем случае нужно записать выражение для плоской монохроматической волны в виде [c.29]

В рассуждениях, приведших к геометрическим законам, мы не делали никаких предположений, ограничивающих значения составляющих векторных амплитуд и их начальных фаз. Поскольку именно эти величины определяют поляризацию волн, то можно [c.473]

Поляризационный метод контроля основан на том явлении, что электромагнитное поле является полем взаимосвязанных векторных величин — напряженности электрического Е и магнитного Н полей, т. е. электромагнитное поле обладает поляризацией. Понятие поляризации электромагнитной волны непосредственно связано с векторным характером уравнений Максвелла, описывающих процессы распространения волн в пространстве. Для данного момента времени в каждой точке среды векторы Е и Н фиксированы. Однако их положение может изменяться под воздействием внешних условий, вызывающих изменение свойств пространства, расположенного между приемником и излучателем. [c.135]

Различают продольно и поперечно поляризованные волны в зависимости от ориентации вектора поля относительно волнового вектора (к). В электродинамике примером продольных волн служат плоские однородные плаз.менные волны (с.ч. Ленгмюровские волны) к поперечным волнам в первую очередь относятся плоские однородные эл.-магн. волны в вакууме или в однородных изотропных средах. Поскольку в последних электрич. (В) и магн. (Н) векторы перпендикулярны волновому вектору (к), то их часто паз. волнами типа ТЕМ или ТЕП (см. Волновод). Причём, если векторы поля (Е, Н) лежат в фиксиров. плоскостях (Е, к) и (Н, к), т. е. имеют фиксиров. направления в пространстве, используется термин волны линейной поляризации . Суперпозиция двух линейно поляризованных волн, распространяющихся в одном направлении (к) и имеющих одинаковую частоту (а), но отличающихся направ лени остью векторных полей, даёт в общем случае волну эллиптической поляризации. В ией концы векторов Е и Н описывают в плоскости, [c.65]

Выражения (26—28) показывают, что гравитац. волны распространяются со скоростью света, поперечны и имеют два независимых состояния поляризации — —Лзз и Л з. Гравитац. волны являются тензорными (в отличие от векторных эл.-магн. волн). В них можно измерять лишь относительные (приливные) ускорения частиц, помещённых в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны. В системе координат (26) не действуют никакие ускорения на частицы, покоящиеся в этой системе (F=6, состояние невесомости), и при прохождении волны меняются лишь относит, расстояния между ними в плоскости (х х ). [c.192]

Световые волны представляют собой электромагнитное поле, для полного описания которого требуются четыре основных векторных поля Е, Н, D и В. Для определения состояния поляризации световых волн используется вектор электрического поля. Такой выбор связан с тем, что в большинстве оптических сред физические взаимодействия с волной осуществляются через электрическое поле. Основной интерес к изучению поляризации световых волн обусловлен тем, что во многих веществах (анизотропные среды) показатель преломления зависит от направления колебаний вектора электрического поля Е. Это явление можно объяснить движением электронов, которые раскачиваются электрическим полем световых волн. Для иллюстрации этого предположим, что анизотропное вещество состоит из несферических иглообразных молекул, причем все молекулы ориентированы таким образом, что их большие оси параллельны друг другу. Пусть в таком веществе распространяется электромагнитная волна. Вследствие анизотропной структуры молекул электрическое поле, параллельное осям молекул, будет сильнее смещать электроны вещества относительно их равновесного положения, чем электрическое поле, перпендикулярное осям молекул. Поэ- [c.63]

Однако, пожалуй, наиболее интересным свойством анизотропных решеток оказалась их способность изменять состояние поляризации падающей на них волны. Такое взаимодействие света с решеткой Степанов и др. назвали анизотропной дифракцией. На рис. 7 приведена векторная схема этого явления. [c.709]

Поэтому уже при взаимодействии волн одной поляризации будут наблюдаться два конуса векторного синхронизма. [c.160]

Рассмотрим конкретный пример вьшолнения условий векторного синхронизма в кристалле мега-нитроанилина [114, 231]. Картина векторного синхронизма этого кристалла сравнительно проста, так как двулучепреломление относительно мало, и условия синхронизма вьшолняются лишь при взаимодействии волн одной поляризации. [c.160]

Электромагнитная задача идеально проводящая сфера. Перейдем к векторной задаче. Пусть электромагнитная волна падает на идеально проводящую сферу. В этой задаче также возможно разделение переменных, однако сначала надо перейти к скалярной записи. Для этого вводят две скалярные функции и VI V, VIX называют потенциалами Дебая. Они соответствуют двум поляризациям в следующем смысле поле с U фО, = О не содержит радиальной компоненты магнитного поля [c.66]

Здесь как х, так и х, вообще говоря, являются совокупностью двух координат х,у) и [хиу ) интеграл взят по отверстию в диафрагме F(.k i)—магнитное поле падающей (с одной стороны) волны и х) — электрическое поле. Для //-поляризации оно было раньше обозначено ди/дМ, но в этом пункте мы не уточняем характер поляризации и сохраняем для электрического поля это обозначение. Ядро К х х ) выписано в общем виде в (13.7) и (13.13), а в векторной записи — в (13.19). Существенно, что оно симметрично это является выражением принципа взаимности. В гл. IV показано, что уравнение для и х) нельзя (например, для -поляризации) записать в виде (15.1), [c.147]

Для векторных полей к условиям применимости геометрической оптики — медленности, точнее, плавности изменения свойств среды и пх)лей—добавляется условие плавности изменения поляризации волны. [c.238]

Во введении было отмечено, что световая волна характеризуется амплитудой, фазой и частотой (длиной волны). Поскольку электромагнитная волна имеет векторный характер, то в понятие амплитуды следует ввести понятие поляризации, т. е. зависимости от времени направления электрического и магнитного полей в пространстве. [c.45]

Из предыдущего рассмотрения (гл. 2) следует, что световые волны имеют векторный характер, т. е. для их полного описания кроме амплитуды, фазы и частоты (длины волны) необходимо указать еще состояние поляризации (ориентацию электрического Е или магнитного Я векторов). Для плоской волны нужно знать ориентацию Е и Н ь плоскости волнового фронта. [c.244]

Рассмотрим сначала обусловленную геометрией анизотропию для случая бесконечной длины волны света. В качестве простейшего примера возьмем одноосный кристалл типичным примером могут служить кристаллы с точечной группой симметрии Сзо = Зт. Для таких кристаллов можно выделить параллельную (II) и перпендикулярную (Л ) компоненты любого полярного вектора по отношению к направлению оси кристалла. Векторную амплитуду векторного потенциала Ло можно записать в виде Ло = оЕ, где Мо — число, а е — вектор поляризации. Согласно свойству поперечности волн (2.10), имеем [c.60]

Отказавшись от детального описания особенностей отражения света от кристаллов с пространственной дисперсией диэлектрической проницаемости, при исследовании распространения света внутри кристалла мы будем исходить из выражения (56.9). В этом случае отношение амплитуд, возникающих в кристалле нормальных электромагнитных волн определенной частоты и поляризации, определяется однозначно без введения дополнительных граничных условий для экситонных полос различной природы. Полученные результаты имеют строгий смысл, если их относить к случаю распространения света в области г>0, возникающего в кристалле бесконечных размеров под действием сторонних токов (56.5), создаваемых в плоскости г = 0 внутри кристалла. Ниже вычисляется векторный потенциал (56.9), напряженности электрического Ех и магнитного. Ну полей и компонента вектора плотности потока электромагнитной энергии 5 в кристалле для различных предельных случаев. [c.459]

В уравнении (3.3.7) волновой вектор к нелинейной поляризации определяется векторной суммой волновых векторов электромагнитных волн, которые взаимодействуют в среде и наводят при этом нелинейную поляризацию. В левой же части уравнения волновой вектор к генерируемой волны связан с частотой со = со дисперсионным соотношением для электромагнитных волн [c.207]

Мы ограничимся представлением о плоских волновых полях (монохроматических или немонохроматических). Предположим, что плоская волна распространяется в положительном направлении оси 2 выбранной нами пространственной системы координат (фиг. 9.1). Несколько оптических (поляризующих) приборов, соединенных последовательно (показанных на фиг. 9.1 в виде черного квадрата), воздействуют па приходящую плоскую волну, создавая затем выходящую плоскую волну. Прежде всего нам нужно найти такое представление плоской волны, которое было бы однозначно связано с ней. Тогда действие черного квадрата может быть охарактеризовано неким математическим оператором . Мы потребуем, чтобы оператор был линейным. Это согласуется с линейностью уравнений Максвелла, описывающих поле (и функцию взаимной когерентности Г1 ), распространяющееся в соответствии с принципом Гюйгенса. В современных методах исследования частичной поляризации, о которых мы собираемся говорить, рассматриваются в основном линейные задачи, а векторная природа света учитывается с помощью матриц. [c.197]

Вопросы геометрической оптики собраны в первых двух главах курса, чтобы в дальнейшем можно было ссылаться на них при изложении интерференции, дифракции и других разделов физической оптики. Геометрическая оптика излагается не как математическая, а как физическая дисциплина — как приближенный предельный случай волновой оптики. Тем самым четко определяются границы ее применимости. С целью простоты в основу обоснования геометрической оптики положено скалярное волновое уравнение. Хотя в общем случае неоднородной среды оно и неверно, но даже в этом случае при рассмотрении предельного перехода к геометрической оптике оно приводит к правильным результатам. Конечно, на основе скалярного уравнения ничего нельзя сказать относительно вращения плоскости поляризации луча в неоднородной среде. Для этого надо было бы положить в основу векторные уравнения Максвелла. Но это, ничего не меняя в идейном отношении, потребовало бы довольно громоздких вычислений. Существенно, что скалярное волновое уравнение правильно передает основные закономерности распространения волн не только в однородных, но и в неоднородных средах. Геометрическая же оптика получается из него в предельном случае коротких волн, длины которых пренебрежимо малы по сравнению с характерными размерами, определяющими распространение света в среде. [c.7]

Если необходимо сохранить векторный характер электромагнитного поля (например, при проектировании ОЭП, регистрирующего состояние поляризации излучения объекта), го для описания векторной волны (например, Е(г, /)) общего вида необ содимо определить все три ее проекции на оси координат [c.40]

Рассмотрим излучение длинной и тонкой самосветящейся нити, каждая точка которой испускает плоскую волну, падающую нормально на щель ширины Ь в непрозрачном экране. Образующие щели пара.илельны светящейся нити. Примем это направление за ось Y. Ось X проведем в плоскости непрозрачного экрана перпендикулярно образующим щели, а ось Z — перпендикулярно этой плоскости. Очевидно, что в данном случае можно решать одномерную задачу без учета интерференции вдоль оси Y, так как все точки бесконечно длинной самосветящейся нити являются совершенно некогерентными источниками. Как это обычно делается, будем решать скалярную задачу. В дальнейшем мы затронем вопрос о постановке электромагнитной векторной задачи лишь в связи с появившимися за последнее время работами о поляризации излучения дифракционной решеткой. [c.283]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

В совр. литературе термином П. в. обозначают широкий круг виртуальных переходов, обусловленных вакуумными флуктуациями, напр. процесс одевания цветного кварка, рождённого в глубоко неупругом рассеянии, в результате к-рого он превращается в бесцветный адрон или струю адронов. д. в. Ширкоа. ПОЛЯРИЗАЦИЯ ВОЛН — характеристика волн, определяющая пространственную направленность векторных волновых полей. Исторически это понятие было введено в оптике ещё во времена довекторных описаний и первоначально основывалось на свойствах поперечной анизотропии волновых пучков (см. Поляризация света). Оно распространено на все без исключения типы фпз. волновых возмущений (см. Волны), но осн. терминология по-прежнему осталась связанной с эл.-магн. (в частности, оптическими) полями. [c.65]

П. л. паров сложных молекул может быть создана не только при возбуждении линейно поляризованны.ч светом, но и при возбуждении пучком быстрых элект-, ронов, В этом случае роль анизотропного фактора воз- буждения играет вектор импульса отдачи ц — векторная разность импульсов падающего и рассеянного электронов (при возбуждении поляризов. светои эту роль выполняет вектор напряжённости Е электрич. 1 поля поляризованной эл.-магн. волны). Для коллинеар- ных <7 и и при одинаковых энергиях возбуждения сто- пень Поляризации флуоресценции в обоих случаях должна совпадать, что и подтверждается эксперимен- тально, [c.68]

Информацию о связи поляризаций и фаз падающей рассеянной волн даёт матрица рассеяния. Применяются два типа матриц одни связывают векторные величины-амплитуды падающей и рассеянной вола, другие связывают тензорные величины — Стокса параметри или элементы квантовых матриц плотности падающего в рассеянного полей. Первые матрицы применяются для описания когерентного рассеяния, вторые — при описании Р. с, частично когерентных световых потоков или потоков с меняющейся степенью когерентности. В случае изотропного Р. с. матрицы рассеяния зависят только от угла между кик — угла рассеяния 0. [c.278]

Поляризация световых волн определяется вектором электрического поля Е(г, /) в фиксированной точке пространства г в момент времени t. Поскольку вектор электрического поля монохроматической волны Е изменяется во времени по синусоидальному закону, колебания электрического поля должны происходить с определенной частотой. Если предположить, что свет распространяется в направлении оси Z, то вектор электрического поля будет располагаться в плоскости XJ. Поскольку X- и/-составляющая вектора поля могут колебаться независимо с определенной частотой, сначала следует рассмотреть эффекты, связанные с векторным сложением этих двух осциллирующих ортогональных составляющих. Задача о сложении двух независимых ортогональных колебаний с некоторой частотой хорошо известна и полностью аналогична задаче о классическом движении двумерного гармонического осциллятора. В общем случае такой осциллятор движется по эллипсу, который отвечает не-сфазированным колебаниям х- и -составляющих. Существует, конечно, много частных случаев, имеющих больщое значение в оптике. Мы начнем с рассмотрения общих свойств излучения с эллиптической поляризацией, а затем обсудим ряд частных случаев. [c.64]

Рис. 7. Векторная схема анизотропной дифракции света па решетке, записанной в отрицательном одноосном кристалле. Oq — поверхность волновых векторов обыкновенного луча (Jg—поверхность волновых векторов необыкновенного луча К — вектор решетки, записанной в кристалле и — волновые векторы волн, удовлетворяюш,их условию Брэгга при изотропной дифракции обыкновенного луча на решетке К к н к 2 — со-ответствуюш,ие волновые векторы для необыкновенного луча кдз и k i, к з и к 4— волновые векторы волн, удовлетворяющих условию Брэгга при анизотропной дифракции, сопровождаюш,ейся поворотом плоскости поляризации.

Очевидно, что конусы векторного синхронизма, соответствующие синхронным преобразованиям первого и второго типов, различны. Действительно, для взаимодействия волн одинаковой поляризации поверхности индексов I и II различаются только началбм координат, а п 1 взаимодействии волн разной поляризации различаются также формы этих поверхностей. Во втором случае (взаимодействие волн разной поляризации) для каждого направления к, могут наблюдаться два конуса векторного синхронизма, так как поверхности к, и кг, имеющие разную форму, можно менять местами (если каждому вектору к ставить в соответствие два значения и, сразу получатся обе поверхности пересечения). [c.159]

Встречное векторное четырехпучковое взаимодействие. В кристаллах, принадлежащих к классам Зт, Ат, тт2 в плоскости, перпендикулярной полярной оси с, возможна запись решеток волнами с ортогональными поляризациями [25] и дифракция на этих решетках с поворотами плоскости поляризации [26] ( 2.2), что определяет возможность векторного четырехволнового взаимодействия в этих материалах. [c.114]

Анизотропная самодифракция световых пучков и генераторы иа ее основе. Векторные четырехволновые взаимодействия в фоторефрак-тивных кристаллах возможны также и при отсутствии фотогальваничес-кого эффекта. Так, например, записать решетку можно двумя волнами с идентичной поляризацией за счет диффузионного переноса заряда. При этом каждая из записывающих волн может дифрагировать на этой решетке с поворотом плоскости поляризации, порождая волну с отличным направлением распространения в кристалле (рис. 3.33 а). Такой синхронный попутный процесс ее -> ое был предсказан и реализован впервые в кристалле LiNbOs Fe [29]. [c.120]

Таким образом получается, что поведение волноводной волны высокого номера при частотах, близких к ее критической частоте, не зависит от поляризации этой волны скалярные (звуковые) и векторные (электромагнитные) волны отражаются от открытого конца и трансформируются в волны близких номеров одинаковым образом ввиду тождественности формул для коэффициентов В частности, Т рансформа1Цией элект ромагнитной юлны в волны другой поляризации (трансформацией волн Етп в волны Н п и наоборот) можно пренебречь. [c.164]

Далее применим уравнение (3.61) для решения задачи дифракции плоской волны на цилиндрической поверхности, образующая которой параллельна оси z. Пусть вектор электрического поля направлен вдоль образующей щетиндрической поверхности (случай ТЕ-поляризации), Воспользуемся известными формулами векторного анализа [c.152]

Данное выражение является общим для любого вида поляризации падающей волны (вертикальной и горизонтальной), а также для частного случая - нормального падения волны на слой, различие - в выражениях для входящих в него членов. Если поляризация падающей волны является произвольной и угол поляризации, то производится векторное разложение ее на две состав-JIЯющиe горизонтальную и вертикальную с последующим расчетом по уже известным формулам. Результирующий коэффициент Офажения определяется как [c.424]

ПОЛЯРИЗАЦИЯ, свойство всякой поперечной волны (см. Волны), состоящее в том, что в плоскостях, перпендикулярных к линии распространения, волновой процесс может обнаруживать векторность, или направленность, Вектор колебательного процесса гармонической поперечной волны в общем случае будет описывать своим концом эЛv ип (подробнее см. Поляризация света), принимающий в частности вид прямой или круга с вращением против или по часовой стрелке. В сложной волне, вызываемой одновременными колебаниями большого числа независимых источников, меняющихся во времени, П. может уменьшаться или совершенно исчезать (см. Поляризация света). Состояние поляризованной волны определяется характером коле аний источника волн,а также свойствами среды, в к-рой волна распространяется. с. Вавилов. [c.151]

Так, вероятность магнитных переходов (когда при излучении меняется магпитный момент атома) меньше, чем вероятность электрич. переходов (происходящих при изменении электрич. момента атома) той же мультипольности во столько раз, во сколько квадрат скорости электрона в атоме меньше квадрата скорости света. Каждый следующий порядок электрич. или магнитной мультипольности понижает вероятность перехода в отношении квадрата размеров атома к квадрату длины волны испускаемого света, т. е. примерно в 108 раз. Наиболее вероятным является, таким образом, электрич. дипольный переход, который не зависит от обоих названных выше малых сомножителей. Это — разрешенный переход электрич. квадрупольный переход — единожды запрещенный и т. д. Электрич. дипольный квант имеет момент, равный 1, и является нечетным. Одноэлектронные состояния атома (один электрон сверх заполненной оболочки) — четны при четном азимутальном квантовом числе I и нечетны при нечетном I. Отсюда следует для I О. п. AI = 1. Если азимутальное квантовое число меняется на 1, то магнитное квантовое число может меняться на О или на 1. Первый случай относится к квантам, поляризованным по оси квантования момента, второй и третий соответственно — к правой и левой поляризации, перпендикулярной оси квантования. Когда момент количества движения атома определяется не одним электроном, а векторной суммой моментов нескольких электронов L, то О. п. гласит Ai = О, 1 при обязательном условии изменения четности состояния атома. [c.548]

Более детальный анализ показывает, что это предположение обосновано для анизотропной среды ( ор(Маль-пые волны которой имеют -определенные направления поляризаций), но для изотропной среды выполняется лишь в частных случаях, поскольку здесь поляризации нормальных волн произвольны, В общем же случае нелинейного взаимодействия в оптически изотропной среде (например, генер-ации второй гармоники в кристалле типа ОаАз, вынужденном -комбинацианно-м рассея-нии или вынужденном рассеянии Мандельштама — Бриллюэна в жидкостях) уравнения первого порядка являются векторными и описывают одновременно изменение амплитуд и поляризаций -взаимодействующих волн. Более детально этот вопрос рассмотрен в работе [41]. Заметим, кстати, что в теории нелинейных -волновых явлений в диспергирующих средах плодотворным оказывается использование идей, а в ряде случаев и конкретных методов нелинейной теории колебаний (например,. при анализе системы уравнений для связанных волн полезным оказывается метод фазовой плоскости и т. п.). Эта сторона нелинейной оптики подробно обсуждается в работе [41] там же можно найти и -соответствующую библиографию. [c.20]

Глава 7 посвящена упругим ионным кристаллам (например, галогенам щелочных металлов), сегнетоэлектрикам (например, титанату бария, нитриту натрия) и керамикам (например, керамикам Р2Т). Интересующие нас электроупругие взаимодействия в зависимости от ситуации либо нелинейны (керамики), либо обусловлены нарушением симметрии, либо имеют совершенно новый тип, существующий только для пространственно неоднородных электрических полей (ионные кристаллы). Более точное описание двух последних типов взаимодействия требует введения в число определяющих параметров градиентов поляризации наравне с деформацией и электрической поляризацией. В случае сегнетоэлектриков появляется новая векторная динамическая степень свободы, связянная с поляризацией, и это в чрезвычайной степени обогащает динамические возможности всей системы. Изложение в случае ионных кристаллов во многом обязано первым работам Р. Д. Миндлина и А. Аскара, тогда как остальная часть главы, а также развитие общей нелинейной теории основываются на исследованиях автора и близких сотрудников (Б. Колле и Дж. Пуже). Как и в предыдущих главах, основное внимание уделялось динамическим процессам, в частности волнам смешанного типа. [c.17]

Приведем некоторые подробности эксперимента с атомарным цезием, проведенного в Высшем педагогическом институте в Париже группой Бушья с сотрудн. На рнс. 8.14 представлена схема опыта. В парах цезия создается электрическое статическое поле, направленное вдоль оси Ох. Поляризованный по кругу монохроматический лазерный луч света направляется вдоль оси Оу. Электрический вектор электромагнитной волны вращается по окружности в плоскости, перпендикулярной направлению волны. Можно вращать вектор вправо или влево, получая таким образом поляризованный пучок света с правой или левой круговой поляризацией. Спин возбужденного до уровня 75 атома ориентируется вдоль вектора Р, равного векторной сумме трех векторов Рх, Ра, Рпар (см. рис. 8.14). Два первых вектора Рх и Рз сохраняют четность. Вектор Рпар обязан своим происхождением интерференции между амплитудами [c.222]

Для волн Р - ЗУ векторный потенциал /г можно выбрать так, чтобы он содержал только одну ненулевую компоненту. Действительно, в волне вертикальной поляризации отличны от нуля только л - и z-компоненты вектора м,, не зависящие согласно (1.53) от л - и z-кoмпoнeнт вектора /г. Поэтому последние без потери общности можно положить равными нулю [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...