Волна монохроматическая

Указанные приемы служат для выделения определенных длин волн рентгеновских лучей (монохроматоры) или для определения длин волн монохроматических лучей (спектрометры). [c.411]

При проведении абсорбционного анализа с использованием закона Бугера — Ламберта — Бера необходимо измерить зависимость интенсивностей входящего и выходящего из раствора световых потоков от длины волны монохроматического излучения. Основная трудность при таких измерениях состоит в том, что ослабление интенсивности света при прохождении через кювету связано не только с поглощением его растворенным веществом, но и с изменением его первоначального направления при отражениях от поверхностей стенок кюветы, а также в результате рассеяния поглощающей средой. [c.189]

Согласно волновой теории свет представляет собой электромагнитную волну. Монохроматическому свету соответствует гармоническая электромагнитная волна, частота которой опре- [c.229]

Оптические постоянные оо и ао ° для модели с толщиной соответственно d и 1,0 см зависят от свойств материала и длины волны монохроматического света X. [c.69]

Закон Кирхгофа справедлив не только для всего спектра в целом, но и для излучения определенной длины волны (монохроматического излучения). [c.81]

Источником света является монохроматор 8 или лазерный луч. Интерферометрическая картина, возникшая в зазоре S, а затем отраженная призмой 5 и полупрозрачным зеркалом 6, наблюдается в микроскопе 9. При изменении длины образца 2 (изменение зазора 5) в поле зрения микроскопа наблюдается смещение интерферометрических полос. Смещение картины на одну полосу соответствует изменению длины образца на величину Х/2, где X — длина волны монохроматического излучения. [c.405]

Из такого рода представлений следует, например, что голограмма такого объекта, как вогнутое зеркало, сама должна являться до какой-то степени зеркалом. Схема получения такой голограммы приведена на рис. 23, а. На объект — вогнутое зеркало Z направляется волна монохроматического излучения W. Отраженное зеркалом излучение, складываясь с падающим, образует в пространстве над зеркалом систему стоячих волн di, t 2, dz..которая впечатывается в эмульсионный слой фотопластинки е. Оказалось, что полученная таким образом голограмма действительно повторяет оптические свойства зеркала — оригинала (16). В частности, если на эту голограмму Р направить излучение некоторого источника 5, то она аналогично вогнутому зеркалу сфокусирует это излучение в изображение источника S (рис. 23,6). [c.64]

Для того чтобы произошла интерференция объектной и референтной волн, необходимо, чтобы они были когерентными. Если естественный белый свет характеризуется широким спектром волн различной частоты, составляющие которого при визуальном восприятии вызывают ощущения различных цветов, то когерентная волна — волна монохроматическая. [c.17]

До сих пор рассматривалось течение, вызываемое волной монохроматической или, во всяком случае, близкой к монохроматической, причем интенсивность волны сравнительно мала, малы акустические числа Re. Вместе с тем интенсивные ультразвуковые волны могут искажаться так, что в результате образуется волна пилообразной формы (см. гл. 3). Естественно, что скорость течения в этом случае будет отличаться от скорости течения, вызванного [c.233]

Использование многослойных пленок дает еще одно преимущество. Так как толщина напыленного слоя соответствует /4 длины волны монохроматического зеленого света, изменяя длину волны света, можно погасить отражение многослойной пленки, вернув ей эффективную проницаемость. Значит, не изменяя установки прибора, можно получить и обычный металлографический снимок и интерферограмму. [c.374]

Фазовая скорость света (скорость распространения волны монохроматического излучения в среде) V [c.14]

Квазимонохроматическая волна. Если ширина линии излучения достаточно мала, то волну можно представить в виде (2.39Х понимая под со частоту в центре линии, т. е. считать волну монохроматической с частотой, равной средней частоте немонохроматической волны. Это выполняется npi условии [c.68]

Найти радиус четвертого кольца в интерференционной картине от интерферометра Фабри— Перо в фокальной плоскости линзы с фокусным расстоянием /=0,5 м. Расстояние. между пластинами интерферометра / = 1 см, длин волны монохроматического излучения Х = 693 нм. [c.205]

Получаемый в полярископе от источника света с помощью поляроида (поляризатор) плоско-поляризованный монохроматический свет, которым просвечивается модель, дает в каждой точке модели начало двум когерентным волнам (фиг. III. 1). Каждая волна имеет колебания в плоскостях главных напряжений и проходит модель с различной скоростью, зависящей от величин главных напряжений 01 и 02 и оптической чувствительности материала к напряжениям, а также длины волны монохроматического света [16], [47]. Выходящий в рассматриваемой точке модели свет благодаря полученной разности хода б обеих волн будет эллиптически поляризованным. Для точек модели с различными напряжениями форма и ориентировка эллипсов будут различны, но интенсивность выходящего из плоской модели света будет одинаковой, т. е. модель будет казаться во всех точках одинаково освещенной. [c.160]

А—длина волны монохроматического света. [c.9]

Цветовой тон или доминирующая длина волны Xd — длина волны монохроматического излучения, которое в надлежащей смеси со стандартным ахроматическим излучением дает цветовое равенство с рассматриваемым излучением. [c.37]

Эффективная длина вол- Длина волны монохроматического излучения, относительное изменение спектральной энергетической яркости которого и относительное изменение воспринимаемой пирометром энергетической яркости совпадают с заданной точностью [c.57]

Разрешающая сила глаза зависит от спектрального состава излучения из-за значительной хроматической аберрации глаза. Для монохроматических лучей разрешающая сила выше, чем для белого света она также зависит от длины волны монохроматического излучения и имеет наивысшее значение для лучей с X = 0,564 нм. [c.464]

Принцип действия. На рис. 60 представлена оптическая схема спектрофотометра СФ-16. Лучи от источника света 1 падают на вогнутое зеркало-конденсор 2, которое собирает и направляет пучок лучей на плоское зеркало 3, отражающее лучи под углом 90° на входную щель монохроматора 5 через защитную кварцевую пластинку 4. Зеркальный объектив 6, в фокусе которого расположена щель, отражает параллельный пучок лучей на кварцевую диспергирующую призму 7 с отражающей задней гранью. После разложения света спектр направляется обратно на зеркальный объектив. Путем поворота призмы вокруг оси получают на выходной щели монохроматора 8 пучок лучей различной длины волны. Монохроматический пучок света проходит кварцевую линзу 9, светофильтр 10, кювету с измеряемым образцом И, линзу 12 и попадает на светочувствительный слой фотоэлемента [c.122]

Рис. 187. Схема установки для наблюдения дифракции света на ультразвуковых волнах (монохроматический свет для наглядности световые пучки сделаны видимыми).

Все вышеприведенные выражения справедливы для лучей одинаковой длины волны, монохроматических (см.Монохроматический свет), т. е. в предположении, что для данной среды все лучи имеют одинаковый показатель преломления. Если же точка ис- [c.72]

Рассмотрение голограммы как некоторого подобия дифракционной решетки поаволяет уяснить особенности оригинального метода восстановления волнового фронта, предложенного Ю. Н, Денисюком. В этом методе используют толстослойные (несколько десятков микрометров) фотографические пластинки. При встречных пучках (опорной и предметной волн) в толще эмульсии возникает стоячая волна. В результате фотохимических процессов в фотоэмульсии под действием монохроматического света и последующей ее обработки получается своеобразная трехмерная дифракционная решетка. Следовательно, можно восстанавливать изображение, используя источник сплошного спектра, так как трехмерная решетка пропустит излучение только той длины волны монохроматического света, под воздействием которого она образовалась (см. 6.8). Если исходное излучение (опорное и предметное) содержало несколько длин волн, то в толш,е эмульсии возникнет несколько пространственных решеток. При освеш,ении такой голограммы источником сплошного спектра можно получить объемное цветное изображение. [c.359]

В дальнейших рассуждениях предположим, что свет, которым мы пользуемся, монохроматичен. Теперь, когда главное затруднение, связанное с немонохроматичностыо волн (отсутствие когерентности), обойдено благодаря приему Френеля, мы не делаем принципиальной ошибки, считая наши волны монохроматическими, и лишь упрощаем расчеты. В дальнейшем будет показано, какие изменения вносит в действительно наблюдаемую картину то обстоятельство, что волны не строго монохроматичны. [c.75]

Голографические методы контроля. Методы основаны на интерференции световых волн. Источником световых волн являются оптические квантовые генераторы, позволяющие получать свет с определенной длиной волны (монохроматические волны) и в определенной фазе колебаний (когерентные волны). Использование лазеров (лазерных диодов) позволяет восстанавливать мнимое объемное изображение объекта в целом либо части этого объекта. Фиксируя на детекторе (фотопластинке или экранр монитора) наложенные изображения состояния объектов (например, без нагрузки и под нагрузкой), получают интерференционные картины, которые являются источником информации о наличии дефектов в объектах контроля. При этом интерференционные картины весьма чувствительны к незначительным перемещениям частей поверхности, которые появляются в области концентрации напряжений объекта контроля вследствие наличия в нем дефекта. Метод, основанный на голографический интерференции световых волн, применяется в основном для анализа напряженно-деформированно-го состояния сварных соединений и контроля за остаточными сварочными напряжениями. [c.211]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Рис. 4.14. Пропускание по иитен-сивиости сканирующего интерферометра Фабри — Перо в случаях, когда падающая волна монохроматическая (а) и когда она состоит из двух воли с близкими частотами (б).

Рис, 23. К способности голограммы отображать оптические свойства объекта. Голограмму можно рассматривать ие только как некое устройство, воспроизводящее волновые поля, но и как своеобразную копню объекта — его оптпческий эквивалент. В частности, голограмма вогнутого зеркала обладает способностью фокусировать излучение так же, как и зеркало-оригинал. На рис. а приведена схема получения такой голограммы на вогнутое зеркало Z падает волна монохроматического излучения W. Отраженное зеркалом излучение, складываясь с падающим, образует в пространстве над зеркалом систему стоячих воли d, йг, d , которая впечатывается в эмульсионный слой фотоиластники е. Если на полученную таким способом голограмму Н направить излучение источника S, то она сфокусирует это излучение в изображение источника S аналогично тому, как фокусирует пзлучение вогнутое зеркало-оригинал (рис. Ь). Исходя из таких представлений, первичное явление, которое лежит в основе голографии, можно определить как свойство возникающей вокруг объекта объемной картины стоячих воли копировать элементы структуры этого объекта [c.65]

В интерферометре Маха—Цевдера (см. рис. 108) длина пута света в ячейке Q равна 1-20,А см. Из ячейки воздух практически полностью откачан. В центре интерференционной картины наблюдается темное пятно. Длина волны Монохроматического источника света равна >.= 5Ю нм. В ячейку через кран медленно впускается воздух. В результате В объеме внутри ячейки дaвлeниe [c.204]

Для выяснения возможностей интерферометра Фабри — Перо как спектрального прибора поступают следующим образом. Предполагают, что спектра.пьные линии бесконечно узкие, и рассматривают вопрос о том, как будет меняться интерференционная картииа, если длина волны монохроматического света меняется па небольшую величину от I до или волновое число из- [c.197]

Для малых углов падения os0 l и SK= / 2h). Спектральный интервал, занимаемый исследуемым излучением, не должен превышать этой величины, чтобы максимумы соседних порядков от отдельных монохроматических компонент излучения не перекрывались. По этой причине интервал АЯ. называют свободной областью дисперсии или постоянной интерферометра. В 6.6 показано, что с увеличением расстояния h между пластинами возрастает разрешающая сила прибора, характеризующая способность разделять две близкие по длине волны монохроматические спектральные линии. Однако из (5.81) видно, что увеличение h сопровождается уменьшением области дисперсии SK = l / 2h). При типичных значениях (ft = 5 мм Я. = 0,5 мкм) ДЯ. составляет менее 0,03 нм. Это значит, что при работе с интерферометром Фабри—Перо требуется (за очень редким исключением) дополнительный более грубый спектральный прибор для выделения в излучении источника спектрального интервала, не превосходящего дисперсионной области интерферометра. В простейшем случае может быть применен фильтр, но чаще интерферометр скрещивают с призменным или дифракционным (см. 6.6) спектральным прибором. Можно, например, спроецировать интерференционные кольца на плоскость щели спектрографа так, чтобы центр картины совпал с серединой щели. Когда исследуемый спектр состоит из отдельных линий, изображения щели в свете этих линий, получающиеся в соответствующих местах фокальной плоскости спектрографа, оказываются пересеченными поперечными дугами, представляющими участки колец (рис. 5.31). Таким образом можно изучать структуру спектральных линий, состоящих из нескольких близко расположенных компонент, так как каждая из компонент образует свою систему интерференционных колец. Измеряя на спектрограмме, какую долю от расстояния ДЯ. между дугами колец соседних порядков составляет расстояние между дугами расщепившихся колец, можно определить спектральные интервалы между компонентами линии, структура которой не разрешается спектрографом. Измерения обычно производят на втором или третьем от центра кольце, где дисперсия еще достаточно велика, но изменяется не столь быстро, как в центре интерференционной картины. [c.263]

При доказательстве неравенства Копш—Буняковского устанавливается, что равенство в нем достигается только тогда, когда усредненные величины остаются пропорциональными, а это может выполняться в данном случае, если волна монохроматическая, иначе неравенство (75) является строгим. Таким образом, равенство в (75) (или в (76)) есть необходимое и достаточное условие монохроматичности волны и полной ее поляризации (в общем случае эллиптической). [c.255]

Соответственно выражение для угловой дисперсии в m -м порядке дифракции запишется в виде 2тг/ кQW osOfn). Далее, используя дисперсионное уравнение (6.10.23), решетку можно применить для измерения длины волны монохроматического излучения с точностью rfX, которая определяется выражением [c.449]

Влияние геометрии распространения волн монохроматического света в нелинейных оптических средах может быть интерпретировано в квантовой теории элементарного акта взаимодействия как многофотонный процесс. Так, например, в результате четырехфотонного рассеяния из двух падающих фотонов с одинаковыми частотами и различными волновыми векторами, 2-могут возникнуть два разбегающихся фотона с теми же самыми частотами и с двумя изменившимися волновыми векторами кз., 4.. Этому процессу следует сопоставить оператор взаимодействия (ср. разд. 2.22) [c.482]

На ранних стадиях окисления рост плёнки на титане при достижении толщины, соизмеримой с половиной длины волны монохроматических составляющих белого цвета, сопровождается интерференционным эффектом, вызывающим изменение окращенности оксидного слоя. [c.178]

Оптика (1977) -- [ c.23 , c.27 , c.45 ]

Оптика (1976) -- [ c.29 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.825 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.39 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.190 ]

Акустика слоистых сред (1989) -- [ c.14 , c.145 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.304 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...