Переходы виртуальные

На рис. 93 еще раз изображен процесс взаимодействия. При этом рассмотрены две равносильные возможности переход виртуального фонона q от электрона к к электрону к и переход виртуального фонона —q от электрона к к. электрону к. Тогда оба возможных виртуальных промежуточных состояния [c.316]

Переходя в этих выражениях к виртуальным перемещениям, т. е. дифференцируя их при предположении, что явно входящее в выражения (60) время является константой, получаем [c.154]

Фонон, которым обмениваются электроны, называют виртуальным фононом. В отличие от реального фонона он связан с поляризацией решетки и может существовать только при переходе от одного электрона к другому. В противоположность реальным фо-нонам виртуальные фононы не могут распространяться в решетке независимо от этих электронов. [c.268]

Многофотонные процессы и виртуальные переходы. На рис. 9.3, а изображены два однофотонных перехода сначала поглощается один фотон с энергией и микросистема переходит с уровня / на уровень 2, затем поглощается другой фотон и микросистема переходит с уровня 2 на уровень 3. Теперь предположим, что уровень 2 отсутствует и микросистема совершает переход 1->3, поглотив сразу два фотона с энерги- j [c.221]

Впрочем, не имеет смысла обсуждать здесь степень реальности (или нереальности) виртуальных уровней. Главное состоит в том, что реально существуют как однофотонные, так и многофотонные переходы. И если для представления однофотонных переходов достаточно обычных (реальных) уровней, то для представления многофотонных переходов этого недостаточно и приходится обращаться к специфическому понятию — виртуальным уровням. [c.221]

Итак, при рассмотрении многофотонных процессов используют переходы через виртуальные уровни — виртуальные переходы. Специфика виртуальных уровней проявляется, в частности, в том, что по отношению к отдельным виртуальным переходам не надо применять условие сохранения [c.221]

На рис. 9.8, а двумя стрелками показаны два виртуальных перехода атома цезия из состояния 65 в состояние 9D, происходящие при поглощении двух фотонов излучения рубинового лазера (энергия каждого фотона Й.со = [c.227]

Отметим, что результат (10.1.18) описывает интерференцию амплитуд вероятностей переходов (см. 5.1). Результирующая амплитуда перехода является суммой амплитуд переходов через различные промежуточные состояния. Невозможность обнаружения микрообъекта в том или ином промежуточном состоянии обусловливает неразличимость альтернатив и позволяет говорить о промежуточных состояниях как о виртуальных. [c.245]

Напомним также, что условие сохранения энергии применимо лишь к начальному и конечному состояниям. Для отдельных же переходов через промежуточные состояния условие сохранения энергии неприменимо, поскольку эти состояния являются виртуальными. Иными словами, lFj= = Wi, но равно как и W.2 =W . [c.278]

Непрямой переход происходит через промежуточные (виртуальные) состояния. При этом возможны две физически неразличимые альтернативы. [c.286]

Напомним еще раз, что переход через виртуальное состояние не допускает разделения во времени на отдельные этапы, а должен рассматриваться как единый процесс. [c.286]

Рис. 44. Виртуальные квантовые переходы через промежуточное энергетическое состояние при комбинационном рассеянии света а — образование красного сателлита б — образование фиолетового сателлита

Перемещения виртуальные 120 Переходы фазовые критические 234, 284 [c.374]

Переходя от виртуального поворота 6ф к угловой скорости враще-ния о = и от вызванного этим поворотом виртуального переме- [c.160]

Переходя от виртуальных перемещений к действительным и от последних к соответствующим скоростям и принимая во внимание выраже- [c.267]

Здесь имеется одно положение, которое требует некоторых пояснений. При переходе с одной поверхности на другую, бесконечно близко к ней расположенную, можно наверняка добиться такого соответствия, чтобы в каждой точке первой поверхности 8ж и Sy имели такие значения, какие нам желательно. Таким образом, если речь идет об исследовании проблемы максимума и.т1и минимума, здесь не возникает никаких неудобств — даже для условий на границах, — в чем легко убедиться, если принять, что 8х зависит только от ж я Sy только от у. Однако дальше (отд. V, п. 44) Лагранж применяет формулы пунктов 32—34, выведенные на основе указанного допущения, к случаю, когда Sx и Sy выражают любое виртуальное перемещение и, следовательно, являются совершенно произвольными функциями X и у. Поэтому представляется небесполезным произвести вычисление, исходя из предположения, что Sx и Sy являются произвольными. [c.136]

К подобному же выводу мы придем, очевидно, и в случае двух материальных точек РР, связанных гибкой и нерастяжимой нитью при такой связи необратимым будет всякое действительное перемещение, при котором две точки переходят из одной конфигурации с натянутой нитью в другую, бесконечно близкую конфигурацию с ослабленной нитью. Применяя подобные рассуждения к различным типам систем со связями, которые могут встретиться в природе, мы придем, как это уже было при рассмотрении принципа виртуальных работ, к следствию б . [c.247]

Достаточно показать, что если система, предполагаемая вначале покоящейся, начала бы двигаться под действием данной системы сил, то существовало бы, по крайней мере, одно ее виртуальное перемещение, на котором, вопреки соотношению (1), сумма ЬЬ элементарных работ активных сил оказалась бы положительной. Так как в силу замечания а п. 4 всякое действительное перемещение системы можно рассматривать как виртуальное, то достаточно также показать, что сумма элементарных работ активных сил будет положительной на действительном перемещении, которое испытывает система в первый элемент времени при переходе ее из состояния покоя в состояние движения. [c.248]

Для этой цели заметим сначала, что так как виртуальные перемещения bPi предполагаются равными нулю в моменты времени tg и 1, то уравнению (15) можно придать вид (14 ), после чего, выполнив снова в обратном порядке формальные переходы п. 7, мы возвратимся к уравнению (14), которое можно написать в виде [c.400]

Последние годы применения ИПИ-технологий в ОАО Туполев можно охарактеризовать как переход от локального к массированному внедрению. Особую актуальность эти работы приобрели в связи с тем, что ОАО Туполев вместе с партнерами представляет собой виртуальное предприятие, в рамках которого осуществляется сложнейшее информационное взаимодействие в процессе проектирования, производства и поддержке изделия в эксплуатации. [c.26]

Следствие 4.7. . (Принщш Торричелли). Равновесие системы под действием силы тяжести достигается в тех и только в тех конфигурациях, для которых центр масс системы занимает наивысшее, наинизшее или какое-либо другое стационарное положение по вертикали относительно соседних положений, переход к которым реализуем в пространстве виртуальных перемещений. [c.346]

На рис. 9.9, а показаны семь виртуальных переходов, отвечающие семифотонной ионизации атома ксенона излучением рубинового лазера. Энергия ионизации атома в семь раз превышает в данном случае энергию фотона лазерного излучения. Схема опыта по наблюдению этого явления приведена на рис. 9.9, б. Излучение лазера / фокусируется в объем камеры 2, содержащей пары ксенона. Внутри камеры создается электрическое поле 3, которое вытягивает образующиеся ионы к электронному умножителю 4. Сам факт регистрации ионов ксенона служил доказательством того, что семифотонная ионизация действительно происходила. [c.228]

Заметим, что суммой (12.2.17) не исчерпывается в данном случае вопрос об интерференции амплитуд. Прежде чем переходить к вероятности процесса, надо выполнить еще одно суммирование — просуммировать по промежуточным виртуальным k- и п-состояниям. Йначе говорЯ( надо сначала получить затем переходить к квад- [c.283]

С помощью обычной теории возд1ущений рассмотрим виртуальные переходы, в которых испускается фонон с волновым вектором х, а электрон рассеивается из к в к —х. Суммируя по обоим спинам, получаем [c.767]

Интенсивность комбинационного рассеяния света определяется матричным элементом индуцированного дипольного момента, соответствующего переходу молекулы из колебательного состояния с энергией, в состояние Е -. Расчеты квантовой теории показывают, что в процессе рассеяния света молекула соверщает виртуальный переход или через некоторое промежу- [c.109]

Роль виртуальных квантов особенно ярко проявляется в О—0-переходах. Явление О—0-перехода возникает в том случае, когда основной и первый возбужденный уровни ядра имеют спин 0. Такая ситуация имеет место, например, в ядре gaGe , у которого основной и первый возбужденный уровни имеют характеристики как это указано на схеме рис. 6.29. Если ядро возбуждено на первый уровень, то оно не может потерять свое возбуждение путем испускания v-кванта, так как мультиполя 0 с нулевым моментом не существует (см. гл. IV, 11). Но оказывается, что виртуальный fO-квант с нулевым моментом и положительной четностью может существовать. И этот квант действительно обеспечивает снятие возбуждения ядра путем внутренней конверсии. Такая конверсия и называется О—0-переходом. [c.265]

По той же причине частицы К и К по-разному рассеиваются на различных мишенях. Словом, сильные взаимодействия всегда легко различают, где нейтральный каон, а где антикаон. Если бы слабых взаимодействий не было, то эти частицы являли бы собой нормальную пару частица — античастица. С другой стороны, в слабых взаимодействиях закон сохранения странности нарушается. А так как никаких сохраняющихся зарядов у К -мезонов нет, то они оказываются истинно нейтральными частицами. За счет слабых взаимодействий эти частицы могут переходить друг в друга, причем не только виртуально, но и реально, так как препятствий со стороны законов сохранения энергии и импульса здесь нет [c.410]

Учитывая, что Ф=Ф1 + Фг и йФ=йФ +с1Фч, рассмотрим в данной системе виртуальный процесс, не нарушающий состояния равновесия. Для данной системы таким процессом явится переход некоторого количества вещества из одной фазы в другую [c.26]

Приложение этого критерия к случаю, рассмотренному выше (рубр. 12 и 13), совершенно ясно здесь нужно рассматривать как виртуальное всякое смещение, при котором сохраняется соприкосновение твердого тела с опорной поверхностью, а переход из одного положения в другое, бесконечно близкое, совершается чистим качением при этом, однако, состояние связей и конфигураций как в исходном, так и в конечном положениях должно соответствовать тому нее моменту твердое тело, служащее опорой, даже в том случае, когда оно в действительности движется, как мы это считали в рубр. 13 при исчислении виртуальных перемещений, долясно считать неподвижным и именно в положении, которое соответствует моменту А [c.289]

После всего сказанного легко характеризовать аналитически условие, налагаемое на виртуальные перемещения какой-либо связью подвижности (8). При переходе от одной конфигурацип, соответствующей определенным значениям параметров к другой бесконечно близкой конфигурации, соответствующей в тот же момент значениям связь подвижности будет [c.289]

Случай консервативных сил. Принцип Гамильтона приобретает особенно простую и наглядную форму, когда силы, действующие на материальную систему, имеют потенциал U. При этом предположении, как уже было отмечено в п. 7, виртуальная работа L не отличается от вариации (полного дифференциала) ьЦ, которую испытывает потенциал при переходе от естественного движения к синхронно-варьиро-ванному движению. Поэтому, принимая во внимание свойство переместительности операций варьирования и дифференцирования (S и djdt), а следовательно, также и операций варьирования и интегрирования по времени, мы будем тождественно иметь [c.402]

Соотношение (28.6) устанавливает не кинематическую, а лишь геометрическую связь между двумя возможными перемещениями Дг , Д г, и виртуальным перемещением Ьг . Оно выражает геометрически переход от одного возможного перемещения к другому поэтому виртуальное перемещение нужно себе представл ь совершающимся независимо от времени соответственно состоянию связей в данный момент. Эта особенность обнаруживается в уравнениях, которым должны удовлетворять виртуальные перемещения частиц. Эти уравнения мы получим на основании выражения (28.6) путём соответственного вычитания равенств (28.3) и (28.5), а именно, мы найдём [c.284]

Как указано в п. 4.1 для построения функции Ляпунова используются постоянство расхода, постоянство полного импульса П или уравнение количества движения и горизонтальность течения, при отсутствии на стенках канала внешних по отношению к жидкости тангенциальных сил. При этих условиях функция Ляпунова fifj является единственной функцией, удовлетворяющей заданным связям. Изменение функции и отражает убывание энергии за счет внутренних диссипативных сил в самой жидкости при переходе от сверхкритического состояния к любому состоянию, совместимому с заданными связями, в том числе и к конечному не только виртуальному, но и действительному подкритическому состоянию. [c.165]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...