Угол поляризации

Согласно уравнению (1.239) мы видим, что в том случае, если отражение происходит на поверхности более плотной среды (J > г), А и А имеют одинаковые знаки, если и противоположные знаки, если у-j- л> Предельная величина J, разделяющая эти два случая, является углом поляризации", который определяется в следующем параграфе. Таким образом, если угол падения меньше утла поляризации, то для света, поляризованного перпендикулярно плоскости падения, не будет изменения фазы при отражении но если угол падения превышает угол поляризации, то происходит изменение фазы на половину длины волны. [c.47]

Угол поляризации 47 Ударные испытания [c.627]

Таблица 1.12. Угол поляризации вр

Для определения параметров изоклин поляризационные установки снабжают поляроидами, вращающимися вокруг своей оптической оси. Угол поляризации устанавливают по лимбу, расположенному на оправе поляроида. [c.138]

Угол поляризации 50 Уравнение для собственных [c.548]

Схема установки представлена на рис. 580. В этой установке 5— источник света, 1 — конденсатор, 2 — светофильтр, 6 — объектив, 7 — экран. Модель 4 помещается между двумя поляризующими элементами 3 и 5. Первый из них называется поляризатором, а второй — анализатором. Оптические оси поляризатора и анализатора составляют друг с другом угол в 90°. При этом пучок света, прошедший через поляризатор 3, поляризуется в горизонтальной плоскости (вектор поляризации располагается горизонтально, а световые [c.516]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Как известно, неравенство показателей преломления для право-н левополяризованных волн приводит к вращению плоскости поляризации на угол равный = — I. Из (12.28) следует [c.303]

Пусть приемник радиации представляет определенным образом ориентированный рупор, соединенный с кристаллическим детектором и волноводом. Такая система пропускает электромагнитную волну с вполне определенным направлением колебаний (с линейной поляризацией). При повороте излучателя относительно приемника на угол п/2 мы будем наблюдать полное исчезновение сигнала. Этот опыт иллюстрирует излучение передатчиком линейно поляризованной электромагнитной волны (если бы излуче- [c.22]

Эту зависимость угла, при котором наблюдается линейная поляризация отраженной волны, от отношения показателей преломления двух исследуемых диэлектриков называют законом Брюстера, а соответствующий угол — углом Брюстера (фвр) В этих обозначениях [c.85]

Следует учитывать, что если угол <р строго равен нулю, то никакой эллиптической поляризации в отраженной волне не будет. [c.103]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Рассмотрение (4.29) и (4.30) показывает, что фазы колебаний (Ех)акт и (-Е( )акт одинаковы. Следовательно, между колебанием вдоль оси X и колебанием вдоль оси Y нет сдвига фаз (5 = 0) и при сложении этих колебаний получится линейно поляризованная волна. В результате прохождения в активной среде пути г = d плоскость поляризации повернется на угол ф. Из сравнения проекций амплитуды Ео на оси Y и X определяем значение угла ср [c.157]

Угол ar tgn называется углом поляризации для двух данных материалов. Это положение известно под названием закона Брюстера. При отражении света в воздухе от обычного стекла угол поляризации будет обычно колебаться приблизительно от 56° до 60°. [c.47]

Однако в действительности оказывается, что при описанном выше устройстве прибора, так как угол поляризации близок к 45°, действие зеркал интерферометра Жамена в сильной степени ослабляет волну, поляризованную вертикально, так что спектры получаются весьма различной интенсивности. Если перед щелью S ввести НИКОЛЬ с горизонтально расположенной осью, то он совершенно уничтожит вертикально поляризованный свет. [c.198]

Одиночные поливиниловые поляроиды пропускают около 30 10% и рассеивают около 0,1%, герапатитовые поляроиды пропускают 28 5% и рассеивают 3,5 1% падающего на них белого света. Телесный угол, в пределах которого сохраняется максимальное значение поляризации (апертурный угол поляризации), составляет около 90° для поливиниловых и около 60° для герапатитовых поляроидов. Цвет отдельного светофильтра серый или серо-зеленый. Два светофильтра со скрещенными плоскостями поляризации могут представляться в проходящем свете имеющими нейтральную, синюю, фиолетовую и даже красную окраску. Поляроиды не выдерживают длительного нагревания свыше 70—80°. Преимущества поляроидов удобная форма, большие размеры (до 300 мм в диаметре), большой апертурный угол поляризации и отно- [c.88]

Среди оптических анализаторов заметное место занимают поляриметрические приборы, позволяющие измерять угол вращения плоскости поляризации оптически активных растворов и однородных жидкостей. Наиболее совершенным прибором этой группы можно считать поляриметр модели 241-МС фирмы Перкин—Элмэр (США). Прибор позволяет определять угол поляризации 0 в Диапазоне 80° с точностью 0,002% для веществ с 0 < Г и 0,2% для веществ с 0 > Г. Результаты анализа выдаются на пятизначное цифровое табло и на цифропечать. В приборе обеспечиваются автоматическая регулировка усиления и автоматическая установка нуля. Решетчатый монохроматор позволяет проводить исследования в спектральном диапазоне 250—700 нм. Источником света в приборе служит ртутная, натриевая, дейтериевая или кварц-иодистая лампа. [c.253]

Данное выражение является общим для любого вида поляризации падающей волны (вертикальной и горизонтальной), а также для частного случая - нормального падения волны на слой, различие - в выражениях для входящих в него членов. Если поляризация падающей волны является произвольной и угол поляризации, то производится векторное разложение ее на две состав-JIЯющиe горизонтальную и вертикальную с последующим расчетом по уже известным формулам. Результирующий коэффициент Офажения определяется как [c.424]

Одним из немногих в США, кто применял методику, аналогичную советской, был Стаудер [594]. Он придавал большое значение картине излучения 5-волн при этом строил графики движения частиц, а не начальных амплитуд первых движений. По этим картам измерялся угол поляризации для каждой станции. Распределения соответствующих векторов сравнивались с картинами, отвечающими моделям I и II. [c.394]

Формулы 2-го порядка дают более сложную картину. Оказывается, что угол Брюстера (tgф6p = г), угол поляризации ( ,. минимально) и главный угол (Д = = п/2) не совпадают и для непоглощающих сред. Это, как показали, например, работы, цитированные в гл. 1 ([57—59]), действительно имеет место, хотя различие не превышает 1. Расчет второго приближения дает также отражение при п = п.2, полученное в экспериментах Вуда и Рэлея. Точных количественных проверок этих формул не производилось. [c.190]

Во избежание нагревания призмы обыкновенный луч выводится из нее при помощи приклеенной призмочки (она на рисунке показана пунктирными линиями). Необыкновенный луч выходит из кристалла параллельно грани АС незначительно смещенным относительно падающего к кристаллу луча. Максимальный угол расхоясдения падающего луча (апертурный угол), при котором наблюдается поляризация, для призмы Николя равен 29°. [c.228]

Это позволяет, как отметил еще Фарадей, увеличить суммарный угол поворота в плоскости поляризации ири постоянной толщ1те исследуемого вещества путем многократного отражения от зеркальных поверхностен (рис. 12.11). [c.301]

Как следует из рис. 12.13, вблизи Л1П1ИИ поглощения дважды меняется знак эффекта Фарадея (ijj имеет один знак вне тггервала со,, Асо и другой знак внутри этого интервала частот), ввиду того что разность ( ,, — н,ц,) принимает большие значения вблизи линии поглощения. Вследствие резкого изменения показателя преломления в этой облает угол вращения вблизи собственных линий поглощения становится очень большим. Вращение плоскости поляризации наблюдается также далеко от собственных частот. [c.304]

Пусть на такую молекулу, поляризуемость котолой отлична от нуля, только вдоль АВ (рис. 13.5) падает линейно-поляризованный свет, причем так, что электрический вектор падающего света, колеблющийся вдоль оси Z, составляет некоторый угол -ф с осью молекулы АВ. Положим, что АВ расположена в плоскости XZ. Из-за полной анизотропии молекулы возбуждение диполя под действием светового поля возможно только вдоль АВ, другими словами, вынужденное колебание будет вызываться вектором — составляющей вектора Ё вдоль АВ. Ввиду того что составляет отличный от 90" угол с направлениями ОХ и 0Z, вдоль оси (под углом 90° к первоначальному направлению падения света) распространяются световые волны с колебаниями электрического вектора как вдоль оси Z, так и вдоль оси X, т. е. происходит деполяризация рассеяшюго под углом 90° света. Линейная поляризация рассеянного света имела бы место, если бы рассеянный свет был обусловлен только колебанием электрического вектора вдоль оси 2, т. е. Ф О, Е- у. = 0. Поэтому в качестве количественной характеристики степени деполяризации удобно пользоваться отношением интенсивности рассеянного света /(. с колебанием электрического вектора вдоль оси X к интенсивности рассеянного света с колебанием электрического вектора [c.316]

В заключение стоит указать, что и по поляризации излучение лазера отличается от излучения обычных источников света. Физика процессов в лазере связана не со случайным началом колебаний (спонтаяное излучение , а с некочорыми более сложными явлениями, обусловленными взаимодействием электромагнитного излучения и атомных систем. Такое вынужденное излучение (это понятие было введено Эйнп1тейном еще в 1916 г. см, гл. 8) должно характеризоваться вполне определенной поляризацией. При работе со специально изготовленными лазерами, у которых окна разрядной трубки перпендикулярны ее оси, можно наблюдать, как чер( з определенное время At один вид. . .тлиптической поляризации переходит в другой. Но обычно окна разрядной трубки, находящейся внутри резонатора, располагают под некоторым углом к ее оптической оси (угол Брюстера), что (см. гл. 2) [c.37]

Рассмотрим несколько подробнее условия получения круговой поляризации, которая, как известно, является частным случаем эллиптической поляризации. Для возникновения циркулярно поляризованного света разность фаз 6 должна б дть равной (2k + 1)п/2. Но, кроме того, должны быть одинаковыми амплитуды двух взаимно перпендикулярных колебаний. Это достигается при определенной ориентации вектора Е в падающей волне относительно оптической оси кристалла. РГетрудно сообразить, что если угол между Е и плоскостью главного сечения равен 45°, то амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн одинаковы и при 8 = (2/е + 1)п/2 из кристалла выйдет волна, поляризованная по кругу. Именно так работает пластинка в четверть длины волны (рис.3.3), которую можно использовать как для превращения линейно поляризованной волны в волну, поляризованную [c.116]

Учитывая, что для монохроматической волны Е = Eoexp u>t — kr) дифференцирование по xi к[, можно утверждать, что диэлектрическая постоянная не остается постоянной для данной частоты, а зависит также от направления и величины волнового век тора К, получая при его различных значениях малую добавку а/Х 10" , определяющую разницу фазовых скоростей правого и левого вращения вектора Е и приводящую к повороту плоскости поляризации на некоторый угол. [c.159]

Как известно, современные источники УКВ-излучения испускают линейно поляризованные волны. На пути в олны, испускаемой клистроном /. й 3 см), ставится небольшая картонная коробка, заполненная хаотически расположенными отрезками спирали из медной изолированной проволоки (диаметр 4—5 мм, длина каждого отрезка около 10 мм). Рупор приемника излучения составляет угол п/2 с рупором излучателя, и до введения коробки, наполненной отрезками спиралей, сигнал не рет истри-руется ( скрещенные излучатель и приемник). Введение коробки приводит к появлению отчетливого сигнала (синусоида на экране осциллографа). Повернув рупор приемника на некоторый угол vy, можно снова погасить этот сигнал. Так доказывается, что наблюдается именно вращение плоскости поляризации. Но, более того, в другую такую же картонную коробку набрасывают отрезки спирали совершенно тех же размеров, но намотанные в другую сторону (спирали намотаны на левый винт). Введение такой коробки между излучателем и приемником приводит к повороту плоскости поляризации на тот же угол v(/, но в другую сторону. Таким образом, в эксперименте моделируются правое и левое вращения плоскости поляризации двумя модификациями асимметричных молекул (стереоизомеров) одного и того же аморфного вещества. [c.160]

При включении электрического тока внутри катушки возникает продольное магнитное поле и на экране наблюдается светлое пятно — свет от внешнего источника S проходит через скрещенные поляризаторы. Вращением анализатора Р2 можно убедиться, что в данном случае действительно плоскость поляризации поворачивается на некоторый угол ср. При повороте анализатора на угол ф свет не проходит через систему. Угол ф пропорционален напряженности магнитного поля Явнеш и пути света I в исследуемом веществе [c.161]

Важной особенностью эффекта является его малая инерционность (время установления меньше 10 с), а также независимость от направления луча. Отсюда следует, что угол вращения в данном веществе определяется направлением магнитного поля Нвнеш Последнее свойство (отличающее вращение в магнитном поле от естественного вращения) позволяет увеличить суммарный угол поворота плоскости поляризации системой отражений, на что указывал сам Фарадей (рис. 4. 17). [c.161]

Аналогично расщепляется линия поглощения при прохождении света сквозь исследуемое вещество в направлении линий напряженности внещнего магнитного поля. Это позволяет установить, как изменяется разность показателей преломления ( лев — пр). определяющая угол вращения плоскости поляризации вблизи расщепленной в продольном магнитном по.те линии поглощения. Проще всего провести такую оценку графически. Для этого воспользуемся графиком изменения показателя преломления вблизи линии поглощения (см.рис. 4.6). Сместив этот график вправо и влево на получим две дисперсион- [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...