Амплитуда векторная распространение

Здесь со — круговая частота процесса. При такой записи величина Фо (р) является амплитудой плоской волны, зависящей только от направления распространения. Аналогично для векторного волнового уравнения в (1.16) решение в виде плоской гармонической [c.26]

На границах между разнородными слоями могут образоваться поверхностные волны, амплитуда которых резко убывает по мере удаления от границы. Направление движения частиц породы в волнах сжатия совпадает с направлением распространения. В сдвиговых оно перпендикулярно направлению распространения, а в поверхностных имеет составляющие, направленные как вдоль, так и перпендикулярно к направлению распространения. Для того чтобы установить характер волны, следует регистрировать векторную величину, характеризующую колебание, — ускорение, скорость или смещение. Все геофоны являются приемниками этих элементов движения. [c.195]

Перейдем к предельному случаю, когда радиус отверстия в экране неограниченно возрастает. Это равносильно отсутствию экрана вообще, т. е. свободному распространению из О в Р. На векторной диаграмме этому предельному случаю соответствует спираль, витки которой постепенно сжимаются, закручиваясь вокруг фокуса, находящегося в центре окружности (рис. 6.4, в). Колебание в Р, вызываемое вторичными волнами от полностью открытого волнового фронта, изображается вектором А. Ему соответствует весь знакопеременный ряд в (6.9). Сравнивая рис. 6.4 айв, видим, что А = А /2 амплитуда колебания в Р при отсутствии экрана вдвое меньше, а интенсивность в четыре раза меньше, чем при наличии экрана с круглым отверстием, открывающим только одну первую зону Френеля. [c.273]

В этом параграфе исследуется распространение поля в области, не содержащей диэлектрических или металлических тел неоднородность состоит в том, что диэлектрическая проницаемость плавно меняется в пространстве. Поле представляется в форме локально плоской волны. В приближении геометрической оптики амплитуда этой волны не зависит от частоты, а частота, которая считается большой величиной, входит только в фазовый множитель. Построение лучевой структуры поля само показывает, где это приближение не применимо в тени, где нет лучей геометрической оптики далее, в областях с большим градиентом поля, например там, где происходит скачок поля или его производных наконец, в точках, куда сходятся лучи и где схлопываются так называемые лучевые трубки. Из интегрального представления поля следует, что поле на луче зависит не только от полей на этом же луче, но и от полей в некоторой окрестности луча, размером ар. Условие применимости геометрической оптики состоит в том, чтобы показатель преломления п среды менялся медленно, причем и /г, и поле должны оставаться почти постоянными в области порядка ар. Далее рассматривается один конкретный случай структуры поля, при которой геометрическая оптика неприменима, хотя п меняется медленно — каустика. Затем кратко говорится о комплексной геометрической оптике и о векторной геометрической оптике. [c.218]

Распространение векторных амплитуд. Мы видели, что в случае [c.123]

Отказавшись от детального описания особенностей отражения света от кристаллов с пространственной дисперсией диэлектрической проницаемости, при исследовании распространения света внутри кристалла мы будем исходить из выражения (56.9). В этом случае отношение амплитуд, возникающих в кристалле нормальных электромагнитных волн определенной частоты и поляризации, определяется однозначно без введения дополнительных граничных условий для экситонных полос различной природы. Полученные результаты имеют строгий смысл, если их относить к случаю распространения света в области г>0, возникающего в кристалле бесконечных размеров под действием сторонних токов (56.5), создаваемых в плоскости г = 0 внутри кристалла. Ниже вычисляется векторный потенциал (56.9), напряженности электрического Ех и магнитного. Ну полей и компонента вектора плотности потока электромагнитной энергии 5 в кристалле для различных предельных случаев. [c.459]

Теория дифракции рассматривает волновые процессы в тех случаях, когда на пути распространения волны имеются какие-либо препятствия. Такими препятствиями могут быть экраны или отверстия в непрозрачных или полупрозрачных экранах, неоднородности среды и т. д. Задачей теории дифракции является определение волнового возмущения, распространяющегося от препятствия (экрана), т. е. определение амплитуды и фазы, а в случае векторных (например, электромагнитных) волн — и поляризации, всюду в области, лежащей за экраном. [c.245]

Если не учитывать вопросы численной реализации алгоритмов на ЭВМ, то все три рассмотренных способа представления поля излучения АР эквиваленты. Действительно, распределению тока на каждом излучателе можно поставить в соответствие свою комплексную векторную диаграмму направленности, суперпозиция которых будет давать диаграмму направленности всей АР. В свою очередь, диаграмму направленности каждого излучателя можно представить в виде ряда по векторным сферическим гармоникам. Однако аналитическое или табличное задание токов излучателей и их представление в ЭВМ проще и занимает меньше оперативной памяти ЭВМ, чем представление соответствующего числа диаграмм направленности излучателей или векторных сферических гармоник. Поэтому при анализе АР наибольшее распространение получили математические модели излучающего полотна, связывающие токи излучателей с амплитудами волн, падающих на их входы. Токи излучателей определяют, находя решение электродинамической задачи, удовлетворяющее граничным условиям на поверхности АР и условиям излучения на бесконечности. [c.53]

Сформулированная задача второго порядка малости получена на основе строгих рассуждений и учитьшает вязкость жидкости корректным образом на основе прямого асимптотического разложения исходной задачи для нелинеаризованного уравнения Навье-Стокса. Конечно, задача получилась достаточно громозкой. С другой стороны, уравнения (5.1)-(5.8) дают корректную математическую модель для исследования временной эволюции добавок второго порядка малости по амплитуде к отклонению поверхности вязкой бесконечно глубокой жидкости от положения равновесия при распространении волны. Эта модель представлена линейными дифференциальными соотношениями, поэтому, несмотря на громоздкость, она является гораздо более удобным объектом исследования, чем система нелинейных векторных уравнения исходной задачи. [c.189]

ПОНДЕРОМОТОРНЫЕ ДЕЙСТВИЯ СВЁТА, механич. действия оптического излучения на тела, ч-цы и отд. атомы и молекулы. Проявляется в том, что свет сообщает импульс (количество движения) телу, облучаемому им световое давление) или испускающему его световая отдача), и момент количества движения Садовского эффект). Т. к. световое поле характеризуется вектором напряжённости электрич. поля, то к П, д, с. можно отнести в нек-ром смысле и обратный пьезоэлектрич. эффект (см. Пьезоэлектрики), и электро-стрикцию, возникающие под действием лазерного излучения. ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой характеризующая её векторная величина (напр,, для гармонич, волн— векторная амплитуда) лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонич. волн—волновому вектору к). П, в, могут существовать в струнах или упругих мембранах, когда смещения ч-ц [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...