Общие рассмотрения

Предлагались различные законы распределения. Общее рассмотрение теории и приложений содержится в книге [89]. Двух- [c.25]

При рассмотрении способов разложения произвольной электромагнитной волны в спектр (см. 1.6) были приведены основные формулы, позволяющие определить вид E(v) при заданном E(t). Качественное исследование этой процедуры позволило нам утверждать, что каждый спектральный прибор производит на опыте Фурье-преобразование. Однако в этом общем рассмотрении не учитывались свойства прибора, определяющие успех этой операции. [c.313]

Покажем это на нескольких примерах, так как общее рассмотрение вопроса требует довольно сложных геометрических, рассуждений. [c.54]

Заметим, наконец, что при более общем рассмотрении двухфазных систем (не ограниченном случаем движения газовых пузырьков в жидкости) в число сил, действующих в объемах фаз, следует включать силы инерции и вязкости газовой фазы, т.е./" p"w и /д-Ц" (w/l). Поскольку характерные (масштабные) значения I [c.204]

Консервативные колебательные системы и общее рассмотрение свободных колебаний при консервативной идеализации [c.14]

ОБЩЕЕ РАССМОТРЕНИЕ СВОБОДНЫХ КОЛЕБАНИЙ [c.17]

ОБЩЕЕ РАССМОТРЕНИЕ СВОБОДНЫХ КОЛЕБАНИЯ [c.19]

Отмеченные выше существенные особенности диссипативных систем, заключающиеся в том, что любые свободные колебания в системе, предоставленной самой себе, неизбежно затухают, приводят к тому, что для количественного рассмотрения свободных колебаний с учетом потерь нельзя без существенных оговорок пользоваться методом последовательных приближений, в котором за нулевое приближение принимается гармоническое движение. Данный метод может применяться лишь для ограниченных временных интервалов в случае достаточной малости затухания, и поэтому его использование с подобными оговорками существенно снижает его практическую ценность. Это заставляет нас в тех случаях, когда не удается найти прямое и точное решение дифференциального уравнения, описывающего систему, искать другие пути нахождения приближенного решения, учитывающего специфику нелинейных диссипативных систем и пригодного для любого интервала времени. Из возможных методов нахождения приближенного решения следует в первую очередь указать на метод поэтапного рассмотрения н, в частности, на кусочно-линейный метод, а также на метод медленно меняющихся амплитуд. Кусочно-линейный метод, пригодный для любых типов трения и нелинейности, основывается на замене общего рассмотрения движения всей системы в целом решением ряда линейных задач — уравнений, приближенно описывающих различные этапы движения системы, на которых ее можно считать более или менее [c.45]

Учет слабого изменения Ф в областях насыщения и, следовательно, рассмотрение уравнения второго порядка во всех этапах процесса избавляет от необходимости допускать скачки и дает возможность найти непрерывное решение задачи для всех возможных значений д и I. Но такое уточнение связано с большими трудностями и не дает интересующих нас принципиально новых качественных результатов, так что для общего рассмотрения хода процесса свободных колебаний в изучаемой системе сделанная идеализация вполне оправдана. Если же нас будет интересовать сама форма быстрого процесса перехода от одного типа движения к другому, тогда, конечно, необходим более последовательный и строгий анализ. При этом следует иметь в виду, что [c.67]

Общее рассмотрение автоколебательных систем [c.196]

Общее рассмотрение автоколебательной системы с дополнительным контуром [c.269]

Более общему рассмотрению условий необратимого прогрессирующего формоизменения при теплосменах, когда механические нагрузки несущественны, посвящена гл. VII. [c.33]

Реакция деления тяжелых элементов. Основным процессом реакторной техники является реакция деления. Захват нейтрона делящимся ядром приводит к его расщеплению с выделением значительной энергии и испусканием избыточных нейтронов. Когда скорость образования нейтронов равна или превосходит суммарную скорость их поглощения внутри реактора и вылета за его пределы, возникает самоподдерживающаяся цепная реакция. Реакторная физика исследует условия поддержания цепной реакции деления в рассматриваемой системе делящихся и неделящихся материалов и определяет распределение плотности нейтронных реакций внутри системы. Ядерная химия изучает химические последствия тех или иных нейтронных реакций (в том числе реакции деления), протекающих в реакторе. Первоочередная задача при этом состоит в определении состава продуктов деления и в оценке важности их свойств для практического использования. Сначала будет проведено общее рассмотрение процесса деления, а затем дана классификация продуктов деления с точки зрения их полезности и важности в реакторной технике. [c.120]

Теоретическое определение численных значений k для реальных запыленных потоков в настоящее время не представляется возможным. Однако из общего рассмотрения задачи об ослаблении монохроматического пучка лучей в мутной среде можно установить основные параметры, определяющие спектральную поглощательную способность потока. [c.212]

При общем рассмотрении структурных составляющих годности машин различных категорий мы вынуждены были допускать некоторые упрощения. [c.84]

При общем рассмотрении вопроса об оптимальных сроках службы мащин указывалось, что наличие прогрессирующих затрат и потерь потребителя при использовании стареющих мащин позволяет аналитически и графически отыскать время, которое соответствует минимуму удельных затрат и потерь на единицу вырабатываемой продукции и определяет оптимальный срок службы каждой мащины. Чтобы определить влияние морального износа второй формы на экономическое положение в производстве одной машины по сравнению с другой того же назначения, необходимо проанализировать удельные затраты и потери на единицу продукции обеих машин и сопоставить по времени их использования. [c.321]

Даже самое общее рассмотрение методов показывает, что полноценное овладение ими в сложных и динамичных условиях современного производства — непростая задача. [c.167]

Общее рассмотрение (3.8) - (3.10) и (2.49) дает рабочую формулу [c.31]

Общее рассмотрение (3.55) и (3.58) предоставляет возможность записать рабочую формулу для расчета сопротивления ветви моделирования дисковых потерь [c.40]

Общее рассмотрение (4.9),(4.19) но (4.22) дает следующую аналитическую зависимость г от Q д при различных значениях Ур ° , проиллюстрированную на рис.4.5 [c.55]

Общее рассмотрение уравнений (4.50)-(4.55) предоставляет возможность также рассчитать из условия получения нулевой чистой дисконтируемой прибыли Пос=0) максимально допустимые затраты на приобретение и установку ТПЧ [c.64]

Эти кривые учитывают также потери, связанные с подсосами и утечками пара в ступенях с малой степенью реактивности, снабженных рабочими лопатками с бандажами. Общее рассмотрение утечек и подсосов пара изложено в следующем разделе. [c.48]

Изменением других потерь в установке иногда пренебрегают, считая, что это не влияет на точность анализа. При более общем рассмотрении, как это сделано в [76], учитывая, что потери от неполноты сгорания дз, 4) и потеря с физической теплотой (qe) зависят от количества сжигаемого топлива, будем считать их пропорциональными количеству теплоты, выделившейся в топке [c.230]

В нашей задаче мнимая часть функции 1пУ = пУ — а, т. е. угол наклона скорости, известна на контуре профиля, а = а(а). В критических точках на гладком профиле функция а(з) имеет разрывы на 1г. Для общего рассмотрения задачи используем плоскость Ду единичного круга Ду I (рис. 57, б), на который конформно отображается внешность решетки с переходом бесконечностей перед решеткой и за ней. соответственно, в точки Ду——д и 2 — д. [c.154]

В результате общего рассмотрения получена система уравнений (26.1), (26.6), (26.7) и (26.8), которая позволяет определить все компоненты напряженно-деформированного состояния. [c.468]

Измерения релаксации напряжения при неизменной деформации могут быть использованы для приближенной оценки параметров, характеризующих упруго-вязкие материалы, минуя более или менее сложный. путь расчета спектра времен релаксации. В серии работ итальянских авторов [45—471, посвященных расплавам полимеров, была измерена релаксация напряжений после остановки установившегося потока. При не очень малых и не очень больших временах (после начала процесса релаксации) связь между напряжением и временем для указанных систем описывается степенной функцией, параметры которой не зависят от начального значения напряжений. В работах [45—46] допускается возможность использования одного (характеристического) времени релаксации максвелловского тела таким образом, что в энергетическом отношении (по упругой энергии в установившемся потоке) это тело эквивалентно изучаемому материалу. В последующем была сделана попытка [47] дать более общее рассмотрение этой задачи. [c.109]

Вернемся к общему рассмотрению притягивающих го-моклинических структур и порождаемых ими стохастических движений. [c.346]

Из этой формулы видно, что, наряду с вероятностью перехода Л.-. интеи сивность зависит от концентрации возбужденных атомов Таким образом при общем рассмотрении вопроса об интенсивности спектральных линий существенно рассматривать процессы возбуждения атомов. [c.428]

После приведенного общего рассмотрения роли силанов в эластомерах в этом разделе подробно обсуждаются только результаты современных исследований в области использования аминосодержащих и меркаптосодержащих силанов в эластомерах, вулканизованных серой. [c.168]

В статике (т. I, гл. XIII, п. 23) было отмечено, что положение равновесия маятника (с твердым стержнем), соответствующее значению т. угла 6], оказывается существенно неустойчивым. Этому обстоятельству здесь соответствует тот факт, что качение диска вдоль прямолинейного пути тоже будет неустойчивым. Этот результат, который б /дет лучше освещен при общем рассмотрении в 5 и б гл. VI и 2 гл. IX, поясняет, хотя и в очень грубом приближении, что произойдет с велосипедистом, когда одно из колес велосипеда попадет в колею трамвайного рельса. [c.318]

Дальнейшее рещение требует задания начальных условий, и здесь мы им заниматься не будем. Общее рассмотрение движения известно своей сложностью, но благодаря выщеуказанным соображениям задача была сформулирована с минимальными усилиями. Уравнения (4.33) снова выражают сохранение момента количества движения, хотя рассматриваемые компоненты с физической точки зрения не так важны, как в предыдущих случаях. [c.48]

Мы возвращаемся теперь снова к общему рассмотрению минимума для принципа наименьшего действия. Произвольные постоянные, которые получаются после интегрирования дифференциальных уравнений движения, определятся всего проще через начальные положения и начальные скорости движения через эти начальные данные определятся все постоянные интегрирования, так что не может быть никакой многозначности. Но в принципе наименьшего действия предполагаются заданными не начальные положения и начальные скорости, а начальные и конечные положения системы. Поэтому, чтобы найти истинное движение, надо решить уравнения, определяющие начальные скорости из конечных положений. Эти уравнения не обязательно будут линейными, вследствие чего можно получить несколько систем значений начальных скоростей, и им соответствует тогда несколько движений системы из данных начальных положений в данные конечные положения, и все эти движения дают minima относительно бесконечно близких к ним движений. Если теперь интервал начальных и конечных положений изменять непрерывно, начиная от нуля, то различные системы значений, которые получаются при решении уравнений для начальных скоростей, также будут изменяться. Когда при таком изменении систем значений наступит случай, что две системы значений равны друг другу, то это и будет границей, за которой нет больше минимума. [c.300]

Использование пространства QTPH создает наибольшие возможности для общего рассмотрения динамики. В этом пространстве t я Н рассматриваются как переменные, равноправные с qp я Рр, так что здесь имеет место полная формальная симметрия. В таком случае 2N + 2 координат распадаются на две группы (д, t) и (jd, Н). Эти две группы почти взаимозаменяемы в динамической теории. Для того чтобы сохранить симметрию, лучше всего построить динамическую теорию, воспользовавшись не функцией H q, t, р), а уравнением энергии, заключающим в себе, вообще говоря, все 2N + 2 координат пространства QTPH. Это уравнение определяет 2N + 1-мерную поверхность в пространстве QTPH и изображающая точка должна находиться на этой поверхности. Однако иногда удобно употреблять функцию энергии вместо уравнения энергии для того, чтобы иметь дело с пространством, а не только с этой поверхностью. [c.203]

Мы возвращаемся теперь снова к общим рассмотрениям минимума для принципа наименьшего действия. Произвольные постоянные, которые получаются после интегрирования дифференциальных уравнений движения, опреде.1ятся всего uponte через начальные положения и начальные скорости движения через нти начальные данные опреде-3. лятся все постоянные ннтегрирования, так что не [c.42]

Пупко В. Я. Общее рассмотрение некоторых вопросов кинетики нейтрон иого потока в неразмножающих и мультиплицирующих средах с использованием высших гармоник. Препринт ФЭИ-103, Обнинск, 1967. [c.228]

Общее рассмотрение (5.43) и (5.45) предоставляет возможность записать уравнение равновесия давлений в отводе РЦН вцелом [c.81]

Примененная методика отличается от других простотой и удобством пользования. Теплофизические параметры теплоносителя берутся при температуре теплоносителя на входе что вытекает из общего рассмотрения задачи (см. [1]), а не основывается на эмпирических приемах. Для их расчета не нужно знать ни локальные и ни температуру максимума Рг на изобаре. Это удобно при обработке опытных данных и при расчетах, так как обычно известна, а предварительное определение в других интересующих сечениях приводит к дополнительной ошибке, особенно всверхкритической области. [c.114]

Случаи 1—3-й рассмотрены в гл. V в связи с задачей оптимизации процесса внбротранспортирования, подробно изученной в монографии [26] общее рассмотрение случая чисто продольных негармонических колебаний плоскости дано в т. 2 (стр. 253—256). В книге [32] рассмотрено движение частицы при прямолинейных колебаниях поверхности с ускорением в виде прямоугольного синуса sgn sin Ш, а в монографии [3] — с кусочно-постоянным ускорением при двух участках постоянства уровня ускорения. В обоих задачах, относящихся к 1-му случаю, получаются простые формулы для определения средней скорости частицы. Ниже рассмотрен лишь 4-й случай. [c.40]

В обобш енном анализе Бреннера [8] стоксова сопротивления произвольной единичной частицы, обсуждавшемся в гл. 5, также затрагивается вопрос о распространении результатов на системы, состоящие из любого числа взаимодействующих частиц. Его численное применение к системам, содержащим больше двух частиц, оказывается сложным. Однако общее рассмотрение позволяет сделать интересные заключения даже для концентрированных систем. Более подробно это будет поэтому рассмотрено в разд. 8.5. [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...