Вектор-шаг решетки

I — шаг решетки I — вектор-шаг, имеющий длину, равную [c.269]

Найдем теперь проекции вектора Р на направления оси решетки (Рд) и на направление вектор-шага P ) (см. рис. 134, б) [c.270]

Характер дислокации определяется величиной и направлением вектора Бюргерса, равного вектору трансляции решетки. В краевой дислокации вектор Бюргерса направлен по нормали к линии дислокации и соответствует дополнительному межплоскостному расстоянию, связанному с лишней плоскостью. В винтовой дислокации вектор Бюргерса отвечает шагу спирали и направлен параллельно линии дислокации. [c.13]

Решетка лопаток (или профилей) рабочего колеса показана на рис. 5.7. Геометрические величины, характеризуюш,ие решетку профилей рабочего колеса, во многом аналогичны таким же для сопловой решетки. Поэтому их рассматривают шаг решетки t — как расстояние между соседними лопатками (при этом для круговой решетки различают шаг решетки на входе и выходе t ) ширину решетки В — как размер ее в направлении оси [под осью понимается прямая, перпендикулярная линии, соединяюш,ей соответственно точки лопаток на входе (передний фронт решетки) или на выходе (задний фронт решетки)] хорду профиля Ь — как расстояние между концами средней линии лопатки входной и выходной установочные углы 2л — как углы между соответствующим фронтом решетки и касательной к оси лопатки (средней линии) на входной и выходной кромках установочный угол ауст — как угол между хордой профиля и фронтом профиля углы входа и выхода потока и рз — как углы между соответствующим фронтом решетки и направлением скорости Б относительном движении на входе и выходе угол изгиба профиля — как 0 = 180 — (Pi + Ргл) угол поворота потока в решетке — как В = 180 — (Pi + Ра) угол атаки i — как угол между вектором скорости на входе в решетку в относительном движении Wj и касательной к средней линии (оси) профиля на входной кромке (i = р1л — Pi)i угол отставания потока — как б = Ра — Ргл относительный шаг решетки — как t = t/b высоту решетки /р — как расстояние между ограничивающими поток поверхностями в направлении, ортогональном направлению течения и фронту решетки. [c.96]

Возникновение дислокации можно представить как результат частичного сдвига в кристаллической решетке, причем различают краевую и винтовую дислокации (рис. 2.8, а и б). Краевая дислокация имеет условное обозначение (рис. 2.9), вертикальная черта в котором указывает расположение лишнего слоя атомов, как бы вдвинутого в кристаллическую решетку, а горизонтальная соответствует расположению плоскости, в которой произошел частичный сдвиг. Смещение слоев атомов вдали от искажения кристаллической решетки характеризуется вектором Бюргерса Ь. В случае простой кубической решетки модуль Ь вектора Бюргерса краевой дислокации с одним лишним атомным слоем (см. рис. 2.8, а) равен одному шагу решетки, а для винтовой дислокации Ь равен шагу винтовой ломаной, которая образуется, если проследить за расположением атомов в зоне искажения (рис. 2.8, в). В общем случае дислокации могут иметь смешанную ориентацию с краевой и винтовой компонентами (см. рис. 2.9). Дислокации возникают при кристаллизации металла и в процессе его неупругого деформирования. [c.83]

Векторное равенство (108) представляет в явной форме зависимость главного вектора R от плотности жидкости, шага t решетки и двух характерных скоростей — средней Vm и скорости девиации Fd потока. Скалярное равенство (109) определяет величину главного вектора сил давления потока на профиль в решетке как произведение плотности жидкости, шага решетки, средней скорости и скорости девиации. Из векторного равенства (108) следует, что главный вектор R лежит в плоскости течения и направлен по перпендикуляру к средней скорости Vm в сторону, определяемую векторным произведением (108). [c.203]

Под плоской решеткой профилей (рис. 99) обычно понимают совокупность одинаковых крыловых профилей, каждый из которых получается из смежного параллельным переносом на некоторую, называемую шагом, длину t, в заданном направлении, определяющем ось решетки. Угол р между хордой профиля и перпендикуляром к оси решетки иногда называют углом выноса, дополнительный угол —углом установки профиля в решетке. Вектор 1, равный по длине шагу и направленный перпендикулярно оси решетки в сторону течения, назовем Вектором-шагом-, такое векторное представление шага позволит нам [c.317]

Это скалярное равенство, так же как и векторное равенство (119), имеет то преимущество, что указывает в явной форме зависимость (прямую пропорциональность) главного вектора R от плотности жидкости, шага решетки и двух характерных скоростей-—средней векторной и скорости девиации потока решеткой. [c.320]

Изложенный вывод теоремы не был связан с выбором системы осей координат. Если задать систему координат, направив ось Ох по вектору-шагу, а ось Оу по оси решетки, то в обычных обозначениях будем иметь, согласно только что выведенным векторным формулам [c.321]

Довольствуясь для простоты движением несжимаемой жидкости, рассмотрим обтекание плоской решетки профилей (рис. 203) с давлениями и скоростями на бесконечности — до решетки и р , — за решеткой. Обозначим плотность жидкосги через р, вектор шага — через t тогда, используя теорему количеств движения, будем в случае вязкой жидкости иметь, очевидно, ту же самую формулу (116) 49 гл. V для определения главного вектора приложенных к профилю в решетке сил, что и в случае идеальной жидкости, а именно [c.651]

Введем следующие определения фронт решетки и — линия, соединяющая соответственные точки профилей (положительное направление от корытца к спинке профиля) ось решетки а — нормаль к фронту (положительное направление совпадает с направлением движения жидкости) шаг решетки 1 — расстояние между соответственными точ-ка-ми соседних профилей относительный шаг t = t b густота решетки х=Ь11 установочный угол профиля 0 — угол между хордой профиля Ь и фронтом угол входа Р1 —угол между вектором [c.359]

Величина К учитывает влияние шага, установочного угла и угла натекания потока на решетку, поскольку эти параметры влияют на углы векторов скоростей. Поэтому на графике коэффициент концевых потерь дан в зависимости от относительной высоты лопаток 7 при значении К = 0,97 эксперимента. [c.199]

Рассогласование векторов скоростей паровой и дискретной фаз оказывает решающее влияние в зазоре между сопловой и рабочей, решетками ступени, что очевидно из рассмотрения треугольников скоростей (рис. 5.3,а), построенных для трех типов ступени реактивной, активной, а также для периферийной решетки ступени большой вероятности. Следует учитывать, что векторы скоростей фаз имеют смысл локальных характеристик, отвечающих простейшей одномерной схеме потока. В действительности течение в ступени имеет пространственно неравномерное распределение скоростей и углов фаз по шагу и высоте решеток (см. гл. 3), структура дискретной фазы полидисперсная. Следовательно, схемы на рис. 5.3 дают только качественное, приближенное представление о рассогласовании потоков несущей и дискретной фаз. [c.157]

Для приближенного определения угла потока за решеткой (рис. 9.9) выделим участки струй газа, ограниченные узким сечением межлопаточного канала т — т = а и сечением 1—1, поверхностью спинки лопатки и двумя линиями тока в потоке за решеткой, расположенными друг от друга на расстоянии одного шага. В сечении т — т вектор скорости перпендикулярен отрезку т — т. [c.153]

Для приближенной оценки направления потока за решеткой рассмотрим течение газа на участке от минимального сечения (горла) межлопаточного канала до выходного сечения. Этот участок принято называть косым срезом. Выделим на этом участке контрольную область, ограниченную сечениями т—т и 1—1, поверхностью лопаток и двумя линиями тока в потоке за решеткой, отстоящими друг от друга на расстоянии шага t, как показано на рис. 5.10. Здесь через г и х обозначены углы, образованные вектором средней скорости газа Сг в сечении т—т с плоскостью вращения турбины и с нормалью к отрезку т—т, который соответствует кратчайшему расстоянию между соседними лопатками (т. е. размеру а). Направление вектора Сг может быть принято средним между направлениями касательных к поверхности профиля в точках т и т. [c.200]

Для выяснения характера и свойств линейных дефектов удобно проводить сопоставление геометрии кристаллической решетки с дефектом с правильной решеткой с помощью построения специального контура. Контур строится вокруг линейного дефекта из отрезков, соединяющих соседние узлы решетки одновременно аналогичный контур строится (идентичными шагами) в правильной решетке (звенья этого контура совпадают с векторами трансляции). Построение должно удовлетворять следующим требованиям [c.420]

Применим теорему количеств движения в форме Эйлера, взяв за контрольную поверхность только что выделенную трубку тока и два бесконечно удаленных сечения трубки аь Оо, параллельные оси решетки и равные по длине шагу. Тогда, обозначая через / главный вектор сил давления потока на профиль, будем иметь [c.263]

Углом выхода потока из решетки а 1, Р2 называют среднее значение углов направления векторов действительных скоростей за решеткой относительно ее фронта. При этом осреднение производят по шагу I и высоте I с помощью уравнения количества движения. Например, угол выхода из сопловой решетки находят по формуле [c.69]

Рассмотрим построение вектора Бюргерса для краевой дислокации . При этом необходимо сравнивать обходы в несовершенной и совершенной решетках (рис. ). В несовершенной решетке выберем замкнутый контур обхода аЪ...у = а и шаг за шагом построим соответствующий контур в совершенной решетке АВ...У. Ясно, что обход в совершенной решетке заканчивается не в том месте, откуда он начинался. Дополнительный вектор, необходимый для того, чтобы замкнуть обход в совершенной решетке, и будет вектором Бюргерса (или истинным вектором Бюргерса). В рассматриваемом примере краевой дислокации это есть [c.291]

Вихревая дорожка. Предварительно рассмотрим струйку, у которой средняя скорость существенно отличается от скорости основного потока и ширина которой мала по сравнению с шагом решетки. В относительном движении выделенной струйки вектор скорости Wi t отличается от средней скорости основного потока Wi на величину недостатка скорости 0,5Awi = 0,5A i (рис. XIV.1). Вектор Awi разложим на две составляющие Аи)1т, параллельную вектору Wi, и Ашщ, перпендикулярную этому вектору. Эти составляющие скорости характеризуют недостаток скорости струйки в соответствующих направлениях. Скорость перпендикулярная [c.245]

Из одних и тех же профилей может быть составлено множество решеток, различающихся шагом и углом установки профилей. Шаг решетки t равен расстоянию между двумя конгруэнтными точками соседних профилей соответствующий вектор Т называется периодо.и решетки, а отношение l t — густотой решетки (обратная величина t L называется относительным ш.агом решетки). Угол установки Ъ [c.12]

Введем единичные векторы оси решетки а и нормали к плоскости чертежа в сторону читателя к, направив их так, чтобы совокупность векторов t, uti к образовывала триэдр, сонаправленный с принятой правой системой координат (вектор t не единичный, его величина равна шагу). Замечая, что, согласно (107), вектор Fd = Fa — F направлен параллельно оси решетки, получим [c.203]

В практике, однако, наибольший интерес может представлять стационарный режим записи в отсутствие нарушения условия квазинейтральности. Такое состояние возникает, когда нормальная (т. е. направленная вдоль вектора решетки К) компонента амплитуды пространственного распределения электрического поля голограммы Es (г) достигла величины, при которой наблюдается компенсация пространственно неоднородных токов, связанных с пространственной модуляцией концентрации подвижных носителей, возбуждаемых интерференционной картиной / (г). В результате же процессов токопротекания по направлению, перпендикулярному к вектору К, величина касательной компоненты Е с (г) обратится практически в О, и в образце ФРК будет сформировано пространственное распределение поля голограммы, направленного параллельно К. Его величина в явном виде уже не будет зависеть от кристаллографической ориентации образца и определяется лишь шагом решетки и величиной нормальной компоненты (т. е, параллельной К) текущ,его поля (внешнего, приложенного к образцу, — Eq или внутреннего — фотовольтаического Eq). [c.88]

Угол р между хордой профиля и перпендикуляром к оси решетки иногда называют углом выноса, дополнительный угол —углом установки профиля в решетке. Вектор t, равный по длине шагу и нагьравленный перпендикулярно к оси решетки в сторону течения, назовем вектором-шагом. [c.263]

Первый шаг. Выберем тройку векторов трансляций а, Ь, с предполагаемой структуры, причем не обязательно, чтобы эти векторы были векторами примитивных трансляций. Исходя из векторов а, Ь, с, образуем векторы А, В, С — основные векторы обратной решетки. Строим ее узлы 6 = НАкВ1С, где /г, к, I — целые числа. Часть из них или все узлы должны совпасть с полученными на экспериментальной карте точками Ак. Если совпадающих точек нет, то, по всей вероятности, мы неверно выбрали векторы а, Ь, с. Можно подбирать а, Ь, с и, соответственно, А, В, С до тех пор, пока часть узлов С не совпадет с экспериментально наблюдаемыми точками Ак. Полученные векторы а, Ь, с будут определять кристаллическую решетку. [c.103]

Кроме того, в турбинных решетках важным параметром является толщина (удвоенный радиус скругления) задней кромки d и ее относительное значение dja. Направление осредненных (по шагу) векторо , ркорости газового потока перед и за решеткой характе- [c.196]

Важным ДЛЯ Применений свойством флексодоменов является Прямая пропорциональная зависимость модуля их волнового вектора от напряжения на ячейке Кфл У [66], что позволяет формировать в ЖК-ячейке дифракционную решетку с управляемым шагом. [c.93]

Постановка прямой задачи об обтекании ре(пегки такова адается вектор скорости перед решеткой У,, геометрические параметры решетки (шаг, угол выноса или установки), форма профиля и угол между осью решетки и направлением потока перед решеткой или какой-нибудь другой, связанный с ним угол. Следует определить направление и величину скорости иа бесконечности за решеткой при условии выполнения постулата Жуковского — Чаплыгина о безотрывном обтекании задних острых кромок профилей, а также силовое действие потока на решетку. [c.321]

Однако атомы-шары даже в гранецентрированной кубической или гексагональной плотно упакованной решетках не заполняют весь объем кристалла. Как же быть с междоузельными областями Удобнее всего сопоставить каждому атому свой собственный многогранник — ячейку Вигнера — Зейтца (рис. 1.1, а). Она получается следующим образом надо провести векторы, соединяющие центр данного атома с центрами соседних, и через середины векторов перпендикулярно к ним провести плоскости. Объем, ограниченный этими плоскостями, представляет собой инвариантную окрестность данного атома. В решетке Бравэ ячейка Вигнера — Зейтца играет также и роль элементарной ячейки кристаллической решетки она обладает максимальной симметрией точечной группы кристалла. По этой причине полное решение какой-либо физической задачи в пределах названной ячейки (например, сакосогла-сованный расчет энергии межэлектронного взаимодействия в ней) будет существенным шагом в решении задачи для всего кристалла. Мы будем рассматривать кристалл как регулярный ансамбль [c.15]

Кроме относительной высоты на концевые потери в решетках оказывают влияние другие параметры угол поворота ДР = 180—(Р1СК Ргэ) который спроектирована решетка относительный шаг 7 форма профиля угол вектора скорости на входе в решетку числа М и Ке. Концевые потери меняются под влиянием указанных факторов за счет изменений перепада давлений в направлении от вогнутой поверхности к спинке лопатки, толщины пограничного слоя на торцевых поверхностях и на спинке профиля, в особенности в диффузорной области на выходе из решетки. Например, при увеличении угла поворота потока в решетке растет перепад давления между вогнутой поверхностью и спинкой и соответственно растут концевые потери. При больших дозвуковых скоростях в решетках с суживающимися каналами при увеличении числа М утончаются пограничные слои и соответственно уменьшаются концевые потери энергии. Аналогично при увеличении числа Ке (в области низких Ке) концевые потери уменьшаются. [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...