Волна векторная

Переходим к полю излучения электрических волн. Векторный потенциал в любой точке находится так же, как и для маг-34 [c.34]

С учетом закона сохранения энергии для лучей (но не граничных условий для волн ) векторная диаграмма сложения комплексных амплитуд лучей, отразившихся от пластины и прошедших через нее, изображена на рис. 98, а, где Ео,Еот, Епр—комплексные амплитуды падающего, отраженного и прошедшего луча, Еог = Епр = Е /у]2, = от+ пр- Если разность хода лучей при возвращении к пластине составляет целое число длин волн, то фазовое отношение между ними, принятое на рис. 98, а, не изменится и каждый из них разделится на два [рис. 98, б] ( Е ,х)от и ( пр)от — комплексные амплитуды отраженных лучей, которые при первом прохождении пластины были соответственно отраженным и преломленным (Еот )пр и ( пр)пр — комплексные амплитуды преломленных лучей, которые прй первом прохождении пластины были соответственно отраженным и преломленным Еот — ( от)от + (Еох) пр, Епр — ( пр)от + [c.151]

Р-волна — это продольная безвихревая волна сжатия—разрежения. Она называется первичной, потому что первой регистрируется на сейсмических станциях после землетрясения. Вторичная 5-волна, в отличие от Р-волны, векторная поперечная волна с дефор)мацией сдвигового типа. 5- волны существуют только в твердых телах. Отношение скоростей распространения [c.371]

Звуковые волны описываются скалярным уравнением Гельмгольца, а электромагнитные волны — векторными уравнениями Максвелла. Однако, несмотря на это, многие законы для звуковых и электромагнитных волн оказываются общими [147]. [c.11]

Амплитуда может быть комплексной (физический смысл этого связан с эллиптической поляризацией волны), и, кроме того, Е — величина векторная. Поэтому в общем случае нужно записать выражение для плоской монохроматической волны в виде [c.29]

Формулы (1.35) для электромагнитной волны, излучаемой точечным зарядом, могут быть записаны в векторном виде, полностью соответствующем выражениям (1.30). [c.58]

Здесь Мо —постоянный вектор, называемый векторной амплитудой волны, величина [c.106]

Закон дисперсии волн получается исключением v из этого векторного равенства. Умножив- его с обеих сторон векторно на к, переписываем его в виде [c.67]

Рис. 8.10. Векторная диаграмма действия всей волны.

Кроме того, наличие фазового сдвига, равного я/2, указывает на сдвиг фазы между колебаниями в реальной световой волне и во вторичных волнах Френеля. Поэтому в соответствии с выводом, полученным в 38 с помощью рассмотрения векторной диаграммы, источникам вторичных волн следует приписывать фазу, увеличенную на /2Я по сравнению с фазой световых колебаний, т. е. ввести член /гя в аргумент косинуса в выражении (43.1). [c.190]

В рассуждениях, приведших к геометрическим законам, мы не делали никаких предположений, ограничивающих значения составляющих векторных амплитуд и их начальных фаз. Поскольку именно эти величины определяют поляризацию волн, то можно [c.473]

Для простоты будем полагать, что волновые векторы исходных световых волн совпадают также и по направлению и, значит, возникновение второй гармоники можно рассматривать как результат взаимодействия исходной световой волны частоты (о самой с собой. В этом случае соотношение (9.4.4) упрощается (в частности, оно утрачивает векторный характер) [c.232]

Векторный потенциал поля излучения и операторы рождения и уничтожения фотонов. В 2.4 на примере задачи о равновесном тепловом излучении был продемонстрирован переход световые волны -> квантовые осцилляторы -> фотоны. В общем виде этот переход рассматривается на основе метода вторичного квантования с использованием, операторов рождения и уничтожения фотонов. Фактически мы уже провели это рассмотрение. Чтобы завершить его, остается [c.255]

Соотношение (12.3.4) аналогично соотношению (10.3.22) для оператора векторного потенциала поля световой волны, а соотношение [c.285]

Векторная диаграмма 176 Вес тела 36, 94 Водоизмещение 134 Волна 199 [c.254]

Обратимся к рис. 23 [2]. Из рассмотрения векторного треугольника следует, что направление приращения Ак волно-— [c.61]

Векторная функция if описывает распространение волн со скоростью Ь, сопровождающееся вращением частиц, без изменения объема, поскольку [c.295]

Эти волны называются волнами сдвига или поперечными волнами, а функция if соответственно называется векторным потенциалом поперечных волн. [c.295]

Уравнение (10.17) также яв.ляется неоднородным волновым уравнением и показывает, что часть- 2 перемещения-гп, соответствующая векторному потенциалу ф, перемещается в пространстве с другой скоростью Да. Эта волна является вихревой и не сопровождается изменением объема частиц, она называется волной сдвига. Волны сдвига и расширения наблюдаются при землетрясениях, и по разности зарегистрированных значений моментов прихода возмущений от этих волн в пункт наблюдения А можно с большой степенью точности судить о расстоянии Ь до эпицентра землетрясения, так как [c.402]

Продольные и поперечные волны. С помощью уравнения (1.1) можно показать, что в неограниченной твердой среде существуют волны двух типов, которые распространяются с разными скоростями, Согласно векторному анализу любое векторное поле можно представить в виде двух частей [2], одна из которых имеет скалярный ф, а другая векторный г з потенциалы [c.8]

Волну, характеризующуюся щ, называют поперечной или волной сдвига. Вектор U/ связан с векторным потенциалом формулой [c.9]

За счет электродинамического эффекта ЭМА-преобразователи возбуждают волны самых разных типов. При проектировании ЭМА-преобразователя для возбуждения волн определенного типа следует иметь в виду, что возникающие при электродинамическом взаимодействии механические напряжения пропорциональны векторному произведению индуцированного в изделии тока на индуктивность магнитного поля Т I х В. Отсюда следует, что направление колебаний в волне перпендикулярно направлениям как электрического тока, так и магнитного поля. Например, по схеме, приведенной на рис. 1.40, за счет электродинамического эффекта возбуждаются поперечные волны, поляризованные вдоль радиуса катушки 2. [c.70]

Поляризационный метод контроля основан на том явлении, что электромагнитное поле является полем взаимосвязанных векторных величин — напряженности электрического Е и магнитного Н полей, т. е. электромагнитное поле обладает поляризацией. Понятие поляризации электромагнитной волны непосредственно связано с векторным характером уравнений Максвелла, описывающих процессы распространения волн в пространстве. Для данного момента времени в каждой точке среды векторы Е и Н фиксированы. Однако их положение может изменяться под воздействием внешних условий, вызывающих изменение свойств пространства, расположенного между приемником и излучателем. [c.135]

Уг ортогонален волне Wi. Отсюда (так как смещение АВ есть векторная сумма АС и СВ) имеем из уравнения (119.1) [c.425]

Общие формулы. Пусть имеется среда, в которой могут существовать п независимых волн с постоянными распространения к[, /с2,..., кп. Примеры таких сред рассмотрены в главе 5. Продольные волны в стержне согласно теории Бернулли соответствуют случаю п = 1. Для его изгибных и крутильных колебаний п = 2. Для стержней несимметричных профилей п может равняться шести и т. д. Волновое движение такой среды описывается п обобщенными смещениями ui, U2,.. Un, являющимися функциями времени и пространственной координаты х. Ограничиваясь гармоническими процессами, в которых все величины имеют множитель ехр —iat), зависимости между ними удобно записывать в векторной форме. Обозначив через и (х) вектор-столбец, име- [c.169]

ИЗЛУЧЕНИЕ электромагнитное [—процесс испускания электромагнитных волн, а также само переменное электромагнитное поле этих волн Вавилова — Черенкова возникает в веществе под действием гамма-излучения и проявляется Б свечении, связанном с движением свободных электронов видимое способно непосредственно вызывать зрительное ощущение в человеческом глазе при длине волн излучения от 770 до 380 нм вынужденное образуется в результате взаимодействия атомов вещества с полем при условии отдачи энергии атомов полю гамма-излучение — испускание волн возбужденных атомными ядрами при радиоактивных превращениях и ядерных реакциях, а также при распаде частиц, аннигиляции пар частица — античастица и других процессах (при длине волн в вакууме менее 0,1 нм) инфракрасное испускается нагретыми телами при длине волн в вакууме от 1 мм до 770 нм (1 нм=10 м) оптическое (свет) характеризуется длиной волны в вакууме от 10 нм до 1 мм рентгеновское возникает при взаимодействии заряженных частиц и фотонов с атомами вещества и характеризуется длинами волн в вакууме от 10—100 нм до 0,01—1 пм ультрафиолетовое является оптическим с длиной волны в вакууме от 380 до 10 нм] ИНДУКТИВНОСТЬ [характеризует магнитные свойства электрической цепи с помощью коэффициента пропорциональности между силой электрического тока, текущего в контуре, и полным магнитным потоком, пронизывающим этот контур взаимная является характеристикой магнитной связи электрических цепей, определяемой для двух контуров коэффициентом пропорциональности между силой тока в одном контуре и создаваемым этим током магнитным потоком, пронизывающим другой контур] ИНДУКЦИЯ магнитная—силовая характеристика магнитного поля, определяемая векторной величиной, модуль которой равен отношению модуля силы, действующей со стороны магнитного поля на малый элемент проводника с электрическим током, к произведению силы тока на длину проводника, расположенного перпендикулярно вектору магнитной индукции [c.240]

СЖИМАЕМОСТЬ [есть способность вещества изменять свой объем обратимым образом под действием всестороннего внешнего давления < адиабатическая определяется при адиабатическом процессе изотермическая — при изотермическом процессе) отношением изменения объема системы к малому изменению давления и к объему, занимаемому системой] СИЛА [есть векторная величина, служащая мерой механического воздействия на тело со стороны других тел Ампера действует на проводник с электрическим током, помещенный в магнитное поле вынуждающая (возмущающая) периодически действует и вызывает вынужденные колебания системы звука — отношение мощности, переносимой акустической волной через площадку, перпендикулярную направлению ее распространения, к площади этой площадки излучения — отношение потока излучения, распространяющегося от источника излучения в некотором телесном угле, к этому углу инерции <Кориолиса действует на материальную точку только тогда, когда неинерциальная система отсчета вращается, а материальная точка движется относительно нее переносная действует на материальную точку и обусловлена переносным ускорением центробежная действует на материальную точку в системе отсчета, вращающейся относительно инерциальной [c.274]

Изменение апапольпого момента со временем приводит U общем случае к излучению системой эл.-магн. волн. Векторный потенциал поля излучения в волновой зоне (т. е. на расстояниях Л, превышающих как ра, моры системы, так и длину волны излучаемых волн) равен (Д,/) = —(t R/ ), где R — расстояние от А. до точки наблюдения. Это выражение соответствует потенциалу излучения электрич. диполя с дипольпым моментом rf——с Т, поэтому при Т О А. является источником днпольпого излучения. [c.82]

Потенциал смещений в улругой волне векторный 21, 24, 101 [c.411]

ПОНДЕРОМОТОРНЫЕ ДЕЙСТВИЯ СВЁТА, механич. действия оптического излучения на тела, ч-цы и отд. атомы и молекулы. Проявляется в том, что свет сообщает импульс (количество движения) телу, облучаемому им световое давление) или испускающему его световая отдача), и момент количества движения Садовского эффект). Т. к. световое поле характеризуется вектором напряжённости электрич. поля, то к П, д, с. можно отнести в нек-ром смысле и обратный пьезоэлектрич. эффект (см. Пьезоэлектрики), и электро-стрикцию, возникающие под действием лазерного излучения. ПОПЕРЕЧНАЯ ВОЛНА, волна, у к-рой характеризующая её векторная величина (напр,, для гармонич, волн— векторная амплитуда) лежит в плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны (для гармонич. волн—волновому вектору к). П, в, могут существовать в струнах или упругих мембранах, когда смещения ч-ц [c.579]

В целом следует указать, что метод Гюйгенса—Френеля лвлм-ется приближением, наиболее пригодным для описания дифракции коротких волн. При формулировке принципа не уточнялись краевые условия для напряженности электромагнитного поля и не учитывался векторный характер поля. Весьма сложен вопрос [c.263]

Рассмотрим излучение длинной и тонкой самосветящейся нити, каждая точка которой испускает плоскую волну, падающую нормально на щель ширины Ь в непрозрачном экране. Образующие щели пара.илельны светящейся нити. Примем это направление за ось Y. Ось X проведем в плоскости непрозрачного экрана перпендикулярно образующим щели, а ось Z — перпендикулярно этой плоскости. Очевидно, что в данном случае можно решать одномерную задачу без учета интерференции вдоль оси Y, так как все точки бесконечно длинной самосветящейся нити являются совершенно некогерентными источниками. Как это обычно делается, будем решать скалярную задачу. В дальнейшем мы затронем вопрос о постановке электромагнитной векторной задачи лишь в связи с появившимися за последнее время работами о поляризации излучения дифракционной решеткой. [c.283]

Разлагая векторный потенциал А электромагнитного поля на плоские волны (А (г, t) q t) А (г), где v пробегает бесконечное, но дискретное число значений), принимая бесконечный набор амплитуд разложения за обобщенные координаты, можно электромагнитному полю сопоставитгз некоторую механическую систему — набор осцилляторов поля. Каждой фурье- [c.254]

Параметрическое усиление служит физической основой для создания параметрических генераторов света. Принципиальная схема такого генератора показана на рис. 41.13. В резонатор, образованный плоскими зеркалами М.. и М< , помещается нелинейный кристалл К, вырезанный таким образом, что для волн, распространяющихся перпендикулярно зеркалам, выпoлня pт я векторные условия синфазности + А = либо к + к -- к. Для возбуждения параметрической генерации применяется излучение второй (или третьей) гармоники рубинового или неодимового [c.852]

Поток энергии — величина скалярная и поэтому не указывает направления переноса энергии. Для характеристики направления переноса энергии в данной точке волнового поля вводят векторную величину, называемую плотностью потока энергии. Вектор плотности потока энергии направлен в сторону распространения волны и по абсолютному значению равен отношению потока энергии йР сквозь малую площадку 45 поверхности к площадке 45проекции 45 на плоскость, перпендикулярную направлению распространения волны. [c.210]

Если необходимо сохранить векторный характер электромагнитного поля (например, при проектировании ОЭП, регистрирующего состояние поляризации излучения объекта), го для описания векторной волны (например, Е(г, /)) общего вида необ содимо определить все три ее проекции на оси координат [c.40]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

ЗАКОН Рихмаиа если несколько тел с различными температурами привести в соприкосновение, то между ними происходит теплообмен, который приводит к выравниванию температур тел Рэлея при прочих равных условиях интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света Рэлея — Джинса лучеиспускательная способность прямо пропорциональна квадрату собственной частоты радиационного осциллятора сложения скоростей <в классической механике абсолютная скорость движения точки равна векторной сумме ее переносной и относительной скоростей в теории относительности проекции скорости тела по осям координат в неподвижной [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...