Относительный показатель преломления

Пусть отражение происходит на границе раздела воздух—стекло с относительным показателем преломления 21 = 1,52. Соответствующие графики зависимости представлены на рис. 3.5 (кривая I — s-компонента, кривая // — естественный свет, кривая III — р-компонента). Как следует из рис. 3.5, наименьшее отражение происходит при ф = 0°, т. е. при нормальном падении света на границу раздела. С увеличением угла падения увеличивается интенсивность отраженного света. При Ф = 90°, т. е. при скольжении падающего света по границе раздела, 1 = / — свет целиком отражается. В отличие от кривых [c.52]

Hi,2— относительный показатель преломления Л , П2 — абсолютные показатели преломления [c.287]

Пусть среда / отделена от вакуума тонкой плоскопараллельной пластинкой среды 2 (рис. 12.7) п- , и Л/2, — абсолютные и относительный показатели преломления соответствующих сред. Из рис, 12.7 ясно, что [c.278]

ИЛИ, ВВОДЯ относительный показатель преломления N = и/пх, [c.290]

Отражение света от многих поверхностей даже при падении, близком к нормальному, может заметно ослабить интенсивность света, с чем приходится считаться при построении сложных оптических систем. Одним из способов борьбы с этими потерями является склеивание отдельных поверхностей канадским бальзамом относительный показатель преломления границы канадский бальзам — стекло близок к единице, так что отражения на поверхности склейки практически не наблюдается. [c.476]

Отметим качественные изменения, которые претерпели бы графики рис. 23.2 при увеличении относительного показателя преломления. Начальная точка графиков, отвечающая ф = О, согласно (135.13) сместится вверх график для г останется монотонным, угол Брюстера увеличится, график для Г приобретет все более глубокий минимум и еще резче приблизится к единице при ф -> я/2. При достаточно больших значениях показателя преломления и = 72(б + 1) будет изменяться немонотонно, уменьшаясь при малых углах падения и увеличиваясь при ф > фБ. [c.478]

Величину п = С[ с2 называют относительным показателем преломления на границе двух сред. [c.218]

Показатель преломления. При преломлении света на границе раздела двух изотропных сред отношение синуса угла падения к синусу угла преломления (углы отсчитываются от перпендикуляра к гра шце раздела) остается постоянным. Это отношение носит название показателя преломления второй среды по отношению к первой или относительного показателя преломления. [c.304]

Полная поляризация света, отраженного диэлектриком, имеет место в том случае, когда тангенс угла падения луча света tg г равен относительному показателю преломления n ,, (см. стр. 229). При этом плоскость поляризации совпадает с плоскостью падения луча. Преломленный на границе прозрачного диэлектрика свет поляризуется в плоскости, перпендикулярной плоскости поляризации отраженного света. Полной поляризации отраженного света не происходит, а максимальная поляризация имеет место при tg i = 2 и достигает, например, для стекла 150/q. [c.227]

Здесь П 2 — относительный показатель преломления второй среды относительно первой. [c.229]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Величина 2,1 называется показателем преломления второй среды по отношению к первой или относительным показателем преломления. Показатель преломления среды по отношению к вакууму (т. е. когда луч падает из вакуума) называется абсолютным показателем преломления п данной среды 2, вакуум = " [c.43]

Здесь rt—показатель преломления среды 2 относительно показателя преломления среды 1, или просто относительный показа- тель преломления. [c.71]

На фиг. 2.3 представлены составляющие отражательной способности Pv. вычисленные по формулам (2.10), и их среднеарифметическое значение p (9i), вычисленное по формуле (2.13), в зависимости от угла падения для диэлектрической среды, имеющей относительный показатель преломления = = 1,5. [c.73]

Если лучи идут из одной материальной среды в другую, то отношение синуса угла падения к синусу угла преломления называется относительным показателем преломления. Так, например, показатель преломления алмаза относительно кварца равен [c.6]

Зная относительный показатель преломления и один угол (падения или отражения), можно найти другой неизвестный угол. Так, при падении луча через стекло К8 в воду под углом =10° можно из формулы [c.6]

Из формулы (2.3.1) при a + p = Jt/2 следует, что коэффициент Г 1 обращается в нуль. При одновременном присутствии в падающем излучении параллельной и перпендикулярной компонент отразится от поверхности раздела только компонента Ег,1 и свет станет линейно поляризованным. При а + 3 = л/2 sin [3 = os а (рис. 2.3.4) и инвариант преломления для относительного показателя преломления дает [c.59]

Рассмотрим случай, когда среда слабо поглощает энергию и О, ). Глубина проникновения при этом зависит от угла падения луча и от относительного показателя преломления п = = пч./п. Вблизи скользящего угла падения (а ж 90°) глубина проникновения составляет величину порядка р = А,/и, если материал среды имеет высокий коэффициент преломления. Для заданного угла падения значение р тем больше, чем ближе значения показателей преломления граничащих сред. Например, [c.68]

Кроме описанных выше кристаллических поляризаторов в качестве поляризующих элементов в оптических системах применяются призмы, дающие на выходе два луча. Эти лучи поляризованы в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и разведены на определенное угловое расстояние. Такова, например, призма Волластона, изображенная на рис. 26.3. Она состоит из двух прямоугольных кристаллических призм, соединенных слоем канадского бальзама или глицерина. Оптические оси призм взаимно перпендикулярны. Луч, падающий перпендикулярно к первой грани первой призмы, идет далее без преломления, но имеет уже поляризацию в двух ортогональных направлениях, как показано на рисунке точками и отрезками прямых. Два поляризованных луча подходят к границе с некоторой разностью фаз, так как обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различную скорость. На границе второй призмы лучи будут испытывать преломление с относительными показателями преломления nJn и На выходе [c.205]

Относительный показатель преломления [c.15]

У.5.40. Относительный показатель преломления [c.70]

С диэлектрич. проницаемостями 1 и е., относительный показатель преломления равен [c.170]

Если Пх и Пг— абсолютные показатели преломления двух сред, то относительный показатель преломления п. для преломления из первой среды во вторую равен [c.35]

Под мягкими частицами в оптике дисперсных сред принято понимать частицы с показателем преломления, близким к окружающей среде, т. е. с относительным показателем преломления, близким к 1. Закономерности рассеяния оптических волн для этого предельного условия удается описать с помощью аналитических формул, которые могут быть получены не из теории Ми, а из простых физических соображений. [c.29]

Так же как и в случае диэлектриков, необходимо исследовать отражение и проникновение (в металл) световых волн, падающих на границу раздела диэлектрик—металл. Аналогичное рассмотренне приводит к результатам (угол падения равен углу отражения, отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно относительному показателю преломления второй среды и т. д.), формально идентичным выводам рассмотрения распространения световой волны на границе раздела двух диэлектриков. Остановимся на некоторых характерных вопросах распространения света на границе раздела воздух—металл. [c.61]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Интерферометр Маха — Цендера. Схема этого интерферометра показана на рис. 108. Полупрозрачной пластиной Ui луч Beia Sq разделяется на два После отражения от зеркал Ai и Аг лучи света снова соединяются полупрозрачной пластиной Пг в результате частичного отражения и прохождения через нее. Интерференция этих лучей приводит, к возникновению картины, аналогичной наблюдаемой в интерферометре Майкельсона. Если на пути одного из лучей помещена ячейкаQ с газом или веществом, показатель преломления которого отличен от единицы, то интерференционная картина изменится. По изменению интерференционной картины и длине пути светового луча в ячейке можно с большой точностью определить относительный показатель преломления, что позволяет изучать физические процессы, которые приводят к изменению показателя преломления. [c.159]

Закон преломления примет вид sina = n h . При углах те > оспр вся энергия, падающая на границу раздела, должна возвратиться в первую среду. Однако часть энергии все же проникает во вторую среду и таким образом электромагнитная волна проходит через границу дважды энергия проникает внутрь на некоторую очень малую глубину, распространяется вдоль поверхности и вновь выходит в первую среду (рис. 2.4.2). Глубина проникновения излучения во вторую среду зависит от относительного показателя преломления п, длины волны А, и от угла падения а. Вблизи угла кпр глубина проникновения волны во вторую среду мала и убывает с увеличением угла а. [c.66]

Для проверки теории Френель поставил опыт, который позволил ему реально обнаружить пучки лучей, поляризованных по правому и левому кругу после прохождения их через систему трех кварцевых призм. Опыт состоял в следующем поляризованный пучок лучей падает на плоскопараллельную пластинку, состоящую из трех призм, две из которых прямоугольные и изготовлены из правовращающего кварца Я третья призма равнобедренная и изготовлена из левовращающего кварца Л (рис. 30.3). Оси кристаллов располагаются параллельно основаниям призм. Линейно поляризованный луч в первой призме проходит без изменения направления. Падая на границу раздела, луч раздвоится из-за того, что относительные показатели преломления Пдев/ пр Н Пкр/Плев будут равны. На выходе лучи [c.232]

Введенный в (1.25) параметр р= ка ка=2па1Ха является характеристикой относительного размера шара и часто называется параметром Ми, а относительный показатель преломления т = гп11та, где ГП1 и ГПа — комплексные показатели преломления среды соответственно внутри и вне шара. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...