Дисперсия вращательная

Опыты, проведенные с помощью установки, изображенной на рис. 12.6, при разных светофильтрах (разных длинах волн) и прочих равных условиях показали, что величина угла вращения плоскости поляризации зависит от длины волны, т. е. имеет место дисперсия вращательной способности. [c.295]

Фотоэлектрические измерения дисперсии вращательной способности можно, очевидно, проводить по схеме рис. 399, где вместо [c.525]

В отсутствие электрического поля дипольные моменты полярных молекул изотропной среды ориентируются в пространстве по всем направлениям и притом хаотически. В этом случае среда никакой электрической поляризацией не обладает. При наложении электрического поля оно стремится ориентировать дипольные моменты молекул вдоль поля, причем эта ориентация постоянно нарушается из-за теплового движения. В результате в среде возникает электрическая поляризация (см. т. П1, 36). Если электрическое поле меняется во времени с частотой со, то с той же частотой будет меняться эта ориентационная поляризация и обусловленная ею диэлектрическая проницаемость среды. Амплитуды вынужденных вращений полярных молекул зависят от частоты со приложенного электрического поля. С этим связана дисперсия вращательной части диэлектрической проницаемости и показателя преломления. [c.525]

Если второй поляризатор / 2, служащий анализатором, скрещен с первым (N2 J A i). то все же свет проходит через нашу систему. Однако, поворачивая поляризатор N2 на некоторый угол, можно вновь добиться полного затемнения поля..Это показывает, что в описанном опыте поляризованный свет, прошедший через кварц, не приобрел эллиптической поляризации, а остался линейно-поляризованным при прохождении через кварц плоскость поляризации лишь повернулась на некоторый угол, измеряемый поворотом анализатора N2, необходимым для затемнения поля в присутствии кварца. Меняя светофильтр, легко обнаружить, что угол поворота плоскости поляризации для разных длин волн различен, т. е. имеет место вращательная дисперсия. [c.609]

Измерения вращательной дисперсии должны производиться для монохроматического света (например линии ртутной лампы). В более грубых измерениях довольствуются цветными фильтрами. Было 20 [c.611]

Точно так же влияние длины волны на вращательную способность (вращательная дисперсия) может быть охарактеризовано лишь в общих чертах и для каждого случая должно быть изучено. Био установил, что вращательная способность примерно обратно пропорциональна квадрату длины волны, т. е. [c.613]

Это правило передает зависимость не точно и может служить лишь в качестве грубо ориентировочного. Вообще говоря, [а] с увеличением X убывает, но существуют вещества, для которых вращательная дисперсия аномальна. И экспериментальные исследования, и теоретические изыскания (Друде) показывают, что области аномалии соответствуют областям собственных колебаний (полосы поглощения) и устанавливают, таким образом, связь этого явления с явлением дисперсии показателя преломления. [c.613]

Кривые дисперсии в отсутствие магнитного поля и при наличии его показаны на рис. 22.5. Из рисунка видно, что для какой-либо частоты м в магнитном поле появляется двойное (вращательное) преломление. Этот эффект особенно велик вблизи собственных частот поглощения. [c.110]

Формулы (28) и (29) дают также среднее значение и дисперсию ошибки положения, определяемой последним слагаемым формулы (26) и происходящей от перекосов как вращательных, так и поступательных пар. [c.112]

ВРАЩАТЕЛЬНАЯ ДИСПЕРСИЯ — то же, что дисперсия оптического вращения. [c.338]

Так, у кварца при пропускании лучей желтого света а=122 м-. Зависимость вращательной способности от длины волны (вращательная дисперсия) приблизительно определяется законом Био [c.224]

В наших экспериментах мы использовали спектрометр ДФС-4 с плоской отражательной решеткой 1200 штр./мм, с концентрацией света в первом порядке, линейной дисперсией 6.4 А/мм и относительным отверстием 1 10. В кинематическую и электрическую схему прибора были введены некоторые изменения. С помощью дополнительного редуктора скорость сканирования спектра была уменьшена до 2.0 см /мин. Вместо усилителя ДФС-4 использовали усилитель ЭМУ-3. Для работы служил фотоумножитель ФЭУ-17, который был выбран из нескольких образцов с наилучшим отношением сигнал/шум. Фотоумножитель питался от батарей, и рабочее напряжение было 550—650 в. Запись спектров производилась на самописце ЭПП-09. Выбранные условия позволяли регистрировать вращательные спектры газов и определить их контур и полуширину. [c.315]

Удельное вращение зависит от длины волны. Эту зависимость называют вращательной дисперсией (или дисперсией оптической активности). Для вращательной дисперсии используют эмпирическую формулу [c.97]

Если бы молекула газа представляла собой материальную точку, она имела бы, выражаясь языком механики, три степени свободы движения — в трех взаимно перпендикулярных друг к другу направлениях. Любое ее движение можно было бы разложить на составляющие по этим направлениям. Мы можем назвать эти три степени свободы внешними или поступательными степенями свободы молекулы молекулы одноатомных газов — гелия, неона, аргона — можно при известных условиях считать материальными точками. Но сложная молекула не представляет собой столь простой системы грубо говоря, ее можно представить составленной из отдельных шариков, связанных между собой как бы упругими пружинками например, в молекуле углекислого газа СО, такими шариками являются углерод С и О . Конечно, такое представление чрезвычайно упрощено, по для объяснения причины появления дисперсии и аномального поглощения оно достаточно. Каждая сложная молекула, кроме трех ее внешних (поступательных) степеней свободы, имеет еще внутренние степени свободы движений атомы, входящие в состав молекулы, могут испытывать колебания друг относительно друга — колебательные степени свободы. Кроме того, такая молекула может также вращаться относительно своего центра инерции, т. е. она имеет еще вращательные степени свободы. [c.197]

С помощью описанного прибора измеряется вращательная дисперсия образцов с поглощением до 80%. Предел измеряемых углов вращения г2°. [c.216]

Вид. Фиолетовое оттенение. При небольшой дисперсии система имеет вид чередующихся скоплений равноотстоящих полос с тройными кантами, наиболее интенсивных в желтой, красной и желто-зеленой областях. При большой дисперсии видно, что вращательная структура имеет сложный характер и что у каждой полосы есть несколько кантов. (См. лист 3 спектрограмм.) [c.158]

Полосы едва заметно оттенены в обоих направлениях, так что ветви образуют интенсивный центральный максимум, а R- я Р-ветви симметрично расходятся. Ветви состоят из узких триплетов, сжимающихся по мере роста вращательных чисел. При малой дисперсии Q-максимумы полос (О, 0) и (1, 1) часто принимаются по ошибке за атомный дублет. [c.164]

Можно также качественно показать, что процессы обмена энергией между поступательными (внешними) и колебательными и вращательными (внутренними) движениями молекул, приводят не только к дисперсии, но также и к потере энергии звуковой волны, т. е. вызывают дополнительное так называемое молекулярное поглощение звука. [c.48]

И1Луществом бикварца является возможность работы с ним при белом, не монохроматич. свете. Вследствие дисперсии вращательной способности (см. Вращение плоскости поляризации) различные цвета, входящие в белый свет, испытывают различное вращение плоскости поляризации. Бикварц, находящийся между поляризатором и анализатором, при освещении белым светом кажется поэтому интенсивно окрашенным, при повороте анализатора или поляризатора окраска резко меняется. При некотором положении анализатора обе половины поля окрашены в одинаковый цвет. Это равенство интенсивности и окраски служит индикатором для установки анализатора. Если толщина бикварца равна 3,75 мм, то при работе с обычными Г-ными излучателями или солнечным светом в одном из положений равной окраски обе половины поля приобретают интенсивно пурпуровый оттенок (чувствительный оттенок). При ничтожном повороте анализатора одно поле становится красноватым, другое синеватым. Если между поляризатором Солей и анализатором, установленным на чувствительный оттенок, поместить оптически активное тело, то окраска обоих полей делается резко различной, и для восстановления чувствительного [c.163]

Выше уже отмечались исследования С. И. Вавилова зависимости коэс1х ициента поглощения от интенсивности поглощаемого света (см. гл. ХХУИ1, ХЬ). В книге Микроструктура света , обобщая свои наблюдения, относящиеся к 20 гг., и последующие опыты, Вавилов писал Нелинейность в поглощающей среде должна наблюдаться не только в отношении абсорбции. Последняя связана с дисперсией, поэтому скорость распространения света в среде, вообще говоря, также должна зависеть от световой мощности. По той же причине в общем случае должна наблюдаться зависимость от световой мощности, т. е. нарушение принципа суперпозиции, и в других оптических свойствах среды — в двойном лучепреломлении, дихроизме, вращательной способности и т. д. . Последующее развитие нелинейной оптики, об>условленное экспериментальным исследованием распространения лазерного излучения, не только подтвердило общие соображения Вавилова о мно-гообрази И возможных нелинейных явлений, но и привело к обнаружению всех перечисленных им конкретных эффектов. Поэтому Вавилов по праву признан основоположником нелинейной оптики. [c.820]

Экспериментальная установка. Измерение температуры дуги по молекулярным полосам СМ может быть выполнено на любом спектральном приборе большой или средней дисперсии. Следует работать при величинах спектральной ширины щели в пределах 4—16 см , для которых построены приведенные на рис. 90 и 91 кривые. При такой ширине щели вращательные линии полос, на-кладываясь друг на друга, образуют сплошной фон. Ошибки в измерениях интенсивностей и в построении контуров, необходимых для определения температуры по площадям (по кривым 1) и по спаду интенсивности в полосе (по кривым <3), в этом случае оказываются наименьшими. [c.249]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Полное число различных колебаний равно ЗМ — 6, так как из полного числа степеней свободы 3N надо вычесть три поступательные и три вращательные степени свободы твердого тела как целого здесь N — число атомов или ионов в кристалле, причем атомы рассматриваются как материальные точки. Наконец, следует сказать, что для электромагнитных волн в вакууме закон дисперсии — соотношение между частотой v и волновым вектором / — имеет простой вид v = f /2л (множитель с = onst) отсутствует зависимость фазовой скорости от частоты. В противоположность этому, для волн в кристалле закон дисперсии в общем случае не имеет столь простого вида, ибо скорость распространения как поперечных волн и,, так и продольных волн м/ зависит от частоты. [c.255]

Вращение нлпскпсти поляризации в кристаллических телах. При прохождении линейно поляризованного луча вдоль оптической оси кварцевой пластинки (рис. 251) наблюдается поворот плоскости поляризации (Aparo, 1811). Разделения луча на два при нормальном падении на пластинку, вырезанную перпендикулярно оптической оси, не происходит. Угол поворота плоскости поляризации определяется по взаимной ориентировке осей николей N (поляризатор) и N2 (анализатор). Установлено экспериментально, что поворота зависит от длины а пути в кристаллической пластине и от длины.волны, т. е. имеется вращательная дисперсия [c.281]

НИИ белым светом, является прибор, снабженный кроме простых поляризатора и анализатора еще бикварцем Солей. Для той же цели вполне пригоден и поляристробометр Вильда. Наиболее распространенные полутеневые приборы в первоначальном виде не могут функционировать при освещении белым светом, т. к. при вращении плоскости поляризации обе половины поля окрашиваются в разный цвет вследствие вращательной дисперсии, и чувствительная полутеневая установка невозможна. Это затруднение обходится однако для растворов сахара применением кварцевого компенсатора Солей (см. КомпенсатАоры), Случайным образом вращательная дисперсия кристаллического кварца в видимой области спектра весьма точно совпадает с вращательной дисперсией различных сортов сахара за исключением синей и фиолетовой части спектра. Если компенсировать вращение сахара противоположным вращением кварца определенной толщины, то поле зрения не окрашивается и преимущества полутеневого прибора м. б. сохранены. На фиг. 12 дана схема расположения оптических частей сахариметра Липпиха с компенсатором Солей РКк Ы—источник света, Ь—линза. О, П— поляризатор Липпиха, А—анализатор, - [c.164]

МОЛЕКУЛЯРНЫЕ СПЕКТРЫ - спектры поглощения и испускания, а также комбинационного рассеяния света, возникающие при квантовых переходах молекул с одних уровней энергии на другие. М. с. наб.людаются в виде совокупности более или менее широких полос, распадающихся при достаточной дисперсии спектрального прибора на совокупность тссно расположенных линий. Сложность полосатых М. с. по сравнению с линейчатыми атомными спектрами опроделяется тем, что движение в молекулах болое сложно, чем в атомах наряду с движением электронов относительно ядер составляющих молекулу атомов, происходит колебательное движение самих ядер около положений равновесия и вращательное дпижение молекулы как целого. Переходы можду уровнями энергии, связанными с этими видами движения, дают в видимой и ультрафиолетовой областях полосатые электронные спектры, в близкой инфракрасной области — полосатые колебательные спектры, в далекой инфракрасной и микроволновой областях — линейчатые вращательные спектры. Конкретная структура М. с, различна для различных молекул и, вообще говоря, усложняется с увеличением числа атомов в молекуле. Для весьма сложных молекул, однако, в ультрафиолетовой и в видимой областях вместо дискретных спектров наблюдаются лишь широкие сплошные полосы поглощения и испускания, спектры упрощаются и выявляется их сходство для различных молекул. [c.289]

ПОЛЯРИМЕТРИЯ — в широком смысле методы исследования структуры, свойств или состояния вещества, в к-рых применяется поляризованный свет наир., спектроскопия молекулярная в поляризованном свете, изучение различных объектов иа основе интерференции поляризованных лучей (с применением микроскопа поляризационного), поляриаа-циопно-оптический метод исследования напряже 1ий и т. д. В узком смысле П. — методы исследования, основанные на измерении величины вращения плоскости поляризации света при прохождении его через оптически-активные вещества, т. е. па измерении их оптической активности. Величина вращения в растворах зависит от их концентрации поэтому П. широко применяется для измерения концентрации оптически-активных веществ (см. Сахариметрия). Измерение вращательной дисперсии — изменения угла вращения для света с ра.зличной длиной волны, — т. н. с п е к т р о II о л я р и м е т-р и я позволяет изучать строение веществ. Измерения производятся поляри.нетрами и спектрополяримет-рамп. [c.165]

Примеры, моменты инерции и расстояния между ядрами. Мекке и его сотрудники [612, 130, 333] были первыми, кому удалось дать полный анализ вращательно-колебательного спектра молекулы, являющейся асимметричным волчком, а именно молекулы Н.20. Этот пример и до сих пор остается единственным примером сильно асимметричного волчка, дли которого произведен действительно полный анализ спектра. Существенное преимущество в данном случае заключается в том, что благодаря сильному поглощению в атмосфере солнечного спектра парами воды удается получить очень полный спектр Н О с высокой дисперсией в области спектра, доступной для фотографирования. Было обнаружено, что все полосы в фотографической области спектра принадлежат к типу Л. В качестве примера в табл. 134 приведены значения частот и интерпретация линий полосы 8227А, которая была воспроизведена на фиг. 151, б. Читатель может использовать эти даниые и проверить, как выполняются приведенные выше комбинационные соотношения. Табл. 135 иллюстрирует как совпадение некоторых комбинационных разностей для нижнего состояния рассматриваемой полосы, так и их совпадение с соответствующими комбинационными разностями для других полос и с надлежащим образом выбранными разностями для чисто вращательного спектра в далекой инфракрасной области. Мы видим, что, за исключением одного случая 3 —2 , совпадение разностей, полученных для данной пары уровней из разных полос и из вращательного [c.517]

При введении солей кальция в пламя или дугу наблюдаются интенсивные системы полос в инфракрасной, крайней красной, оранжевой и зеленой областях спектра при дуговом разряде и в разрядной трубке с полым катодом появляется несколько более слабых систем в синей, фиолетовой и ближней ультрафиолетовой областях. Маханти и Кинг приписали полосы в зеленой и оранжевой областях молекуле Сзг, но это противоречит нашему опыту, указывающему на СаО как на их источник. Бродерсен, повидимому, включает зеленую систему в свою схему термов для СаО, но опускает оранжевые полосы. Желательны дальнейшие исследования этих оранжевой и зеленой систем, возникающих очень легко и появляющихся часто в дуговых спектрах вследствие наличия примесей решающие результаты мог бы дать анализ вращательной структуры спектров, полученных при большой дисперсии. [c.112]

С8г. В спектре молекулы сероуглерода, имеющей такое же количество валентных электронов, что и молекула СОг, наблюдается весьма характерная область поглощения в интервале длин волн от 4000 до 3500 А, которая ири увеличении давления расширяется как в сторону коротких, так и в сторону болое высоких длин волн. Даже на спектрограммах, полученных на приборах со средней дисперсией, эта область поглощения имеет вид линейчатого спектра. Дн<енкинс [626] впервые отметил, что каждая линия представляет собой кант полосы с простой тонкой структурой. Детальный анализ вращательной структуры ряда полос этой системы был выполнен Либерманом [746]. Несмотря на то что молекула СЗг в основном состоянии имеет линейную структуру, колебательный анализ полос встретил значительные трудности. Клеман [680] получил спектр Sg [c.513]

Имеются сообщения ) о результатах измерений ультразвуковой дисперсии в N2 и О2 при комнатной температуре, которые показывают, что требуется не более трех столкновений, чтобы довести до ра вновесного значения энергию вращательного движения N2 и О2. Аналогичные заключения для СО, СО2, N2O, СН4, I2, NHg и НС1 сообщаются Хорнигом ). Можно заключить, что второй из вышеприведенных случаев применим к передаче энергии между поступательными и вращательными формами движения. [c.375]

Экспериментальные данные подтверждают тот факт, что вращения возбуж даются легко. За исключением Нз и Da, вращательная энергия молекул достигает своего равновесного классического значения кТ (у двухатомных молекул) после десятка газокинетических соударений. Времена вращательной релаксации на опыте измерялись главным образом путем изучения дисперсии и поглощения ультразвука (об этом методе см. 3, 4 гл. VIII). Они находятся в качественном согласии с измерениями Хорнига и Грина [1—3] толщины фронта слабых ударных волн по отражению света (об этом методе см. 5 гл. IV). Некоторые данные о временах вращательной релаксации и числе столкновений, необходимых для установления термодинамического равновесия во вращательных степенях свободы молекул, приведены в табл. 6.1. Более подробные данные с многочисленными ссылками на оригинальные работы можно найти в обзорах [c.301]

Качественно возникновение дисперсии в многоатомном газе можно пояснить такими простыми рассуждениями. Полная энергия Е представляет собой сумму энергий поступательного движения молекул (внешние степени свободы) Е и энергий внутренних (колебательных и вращательных) степеней свободы молекул Ei. Соответственно этому теплоемкость Су будет представлять собой сумму теплоемкостей (для одного моля) Су (внешние степени свободы) и Су, (внутренние степени свободы). Если звук имеет низкую частоту и период Т существенно больше времени релаксации т (времени, за которое отклонение Су , Су., Е , Ei и т. д. от их равновесных значений увеличивается или уменьшается в е раз), т. е. Т х, то установление равновесия между возбужденными и невозбужденными молекулами успевает следовать за изменением давления в звуковой волне. Формула для скорости звука представляет собой формулу Лапласа f = Vypl9 = V pl y) р р), или, так как p— y=R, [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...