Квантовое число магнитное

Два электрона с одинаковыми первыми (главными) квантовыми числами п, с тождественными вторыми квантовыми числами / и о идентичными третьими (магнитными) квантовыми числами /и,, орбиты которых находятся в одной плоскости, а механические моменты (спины) действуют в противоположных направлениях (в результате чего магнитный момент равен нулю), имеют наиболее прочную связь. [c.5]

Четвертое квантовое число характеризует собственное вращение электрона, в результате чего возникают механический момент (спин) и магнитный момент. Оно принимает только два значения Э- /гИ— /3. [c.7]

Магнитное квантовое число т определяет величину проекции момента количества движения на некоторое выбранное направление 2 [c.106]

Проекция этого вектора на избранное направление — ось z — имеет наибольшее значение в состоянии ij5 (m ) с заданным магнитным квантовым числом в том случае, когда т" = /. Эта максималь- [c.122]

Другое усовершенствование теории Бора касалось введения различной пространственной ориентации эллиптических орбит. Это привело к необходимости ввести еще одно квантовое число т, которое характеризует расположение орбиты в пространстве и указывает величину проекции момента количества движения электрона на некоторое выделенное (например, магнитным полем) направление в пространстве. Квантовое число т называется магнитным квантовым числом. Оно может принимать значения к, (/г — 1),..., О,..., (-Й), где — азимутальное квантовое число. Переходы с изменением m удовлетворяют правилу отбора Ат =0, 1. Введение магнитного квантового числа позволило объяснить нормальный эффект Зеемана. [c.58]

Сравнение с теорией Бора — Зоммерфельда показывает, что п эквивалентно главному квантовому числу Бора I (которое называется орбитальным квантовым числом) выполняет функции азимутального числа (I = k—1) и, следовательно, определяет величину вектора момента количества движения электрона на орбите, а т совпадает с магнитным квантовым числом, определяющим величину проекции этого вектора. [c.61]

Как отмечалось выще (см. 33.1), отдельные электроны в атоме характеризуются главным ( ), орбитальным (/), магнитным (т) и спиновым (х) квантовыми числами, а состояние электронной оболочки атома в целом— суммарными орбитальным и спиновым квантовыми числами. Электронная оболочка двухатомной молекулы имеет, в отличие от атома, не сферическую, а аксиальную симметрию, поэто.му физический смысл имеет не просто значение суммарного орбитального момента молекулы, а его проекция на ось молекулы, которая задается величиной орбитального квантового числа Л. Электронные состояния молекулы, которым отвечают значения Л = 0, 1, 2,..., обозначаются соответственно греческими буквами Е, П, А,.. . . [c.242]

Здесь I, т, s — соответственно орбитальное, магнитное и спиновое квантовые числа. [c.92]

Запомним, что состояние электрона в атоме задается четырьмя квантовыми числами главным квантовым числом п, орбитальным числом I, магнитным числом т и спиновым числом S. Обозначим Л =п —п, Д/==/ —/, Ат=т —т, As=s —s. Условимся квантовое число без штриха связывать с начальным, а число со штрихом — с конечным состоянием электрона. Правила отбора для дипольных переходов имеют следующий вид [c.268]

Они означают, что дипольные переходы разрешены лишь между такими состояниями электрона в атоме, которые отличаются друг от друга на единицу по орбитальному числу, отличаются на единицу или вообще не отличаются по магнитному числу, не отличаются по спиновому числу., Что касается главного квантового числа, то по нему состояния могут не отличаться или отличаться как угодно. [c.268]

Чтобы получить правила отбора по орбитальному и магнитному квантовым числам, надо рассмотреть зависимость волновой функции электрона в атоме 0, ф) только от угловых координат 0 и ф. Эта зависимость имеет для всех атомов универсальный характер [c.268]

Итак, правила отбора по орбитальному и магнитному квантовым числам имеют для квадрупольных переходов [c.272]

Взаимодействие магнитных моментов щ и ц приводит к тому, что механические моменты 1 и з электрона не сохраняют свое положение в пространстве, а совершают прецессию вокруг вектора полного момента ] = 1+з. В этих условиях квантовые числа т и ms теряют смысл. Поэтому, если необходимо учитывать магнитное взаимодействие, состояние электрона в атоме следует характеризовать четверкой квантовых чисел п, I, Ш]. [c.57]

Квантовое число / называют орбитальным квантовым числом, а квантовое число т-магнитным. Поэтому четность волновой функции частицы, движущейся в центрально-симметрич-ном, поле совпадает с четностью орбитального квантового числа, или, короче, с четностью момента импульса частицы. [c.177]

При анализе спектров щелочных металлов с помощью спектроскопических приборов высокой разрешающей способности обнаруживается дублетный характер линий излучения. Это показывает, что энергия уровней атома зависит не только от главного квантового числа п и орбитального числа /, но и от некоторой дополнительной величины. Этой величиной является спин и связанный с ним собственный магнитный момент электрона. [c.204]

Если J-квантовое число полного механического момента атома, то число проекций магнитного момента атома на некоторое направление равно 2J + 1, а значения этих проекций [c.225]

Чему равен орбитальный момент импульса протона (квантовое число /) с энергией 5 эВ, движущегося в плоскости, перпендикулярной индукции однородного магнитного поля 6,3 мТл [c.230]

Расщепление энергетических уровней при помещении атома в магнитное поле. Если квантовое число полного момента атома J, то число возможных ориентаций магнитного момента относительно магнитного поля 2J + 1. Каждой ориентации соответствует своя энергия взаимодействия. Следовательно, энергетический уро- [c.250]

Расщепление линий излучения. Пользуясь правилами отбора (45.1а), (45.1г), можно найти разрешенные переходы. При этом особенно необходимо принять во внимание правило (45.1 г), т. е. постоянство спинового квантового числа. На рис. 85 стрелками обозначены возможные переходы для главной серии атома натрия. Всего излучается шесть линий. Поскольку расщепление, обусловленное ориентировкой спина во внешнем магнитном поле, в Р-состоянии и в S-состоянии одно и то же, эти шесть линий попарно сливаются в три и в спектре излучения наблюдается триплет. Расщепление нетрудно рассчитать по формуле (46.1), которую удобно представить в виде [c.254]

Отметим, что наличие смещения квантовых уровней, пропорциональное первой степени напряженности электрического поля, связано с тем, что в атоме водорода происходит /-вырождение, т. е. энергия атома не зависит от орбитального квантового числа /. В общем случае вырождения по / нет, а при заданных квантовых числах (п, [) наблюдается вырождение по магнитному числу m(m = о, 1, 2,, [) всего 21 -Ь 1 состояний. Однако в этом случае различные волновые функции, принадлежащие вырожденному состоянию ( ,/), обладают одинаковой четностью и матричные элементы энергии возмущения равны нулю. Следовательно, первая поправка, ш-нейная относительно напряженности поля, равна нулю. Смещение квантовых уровней пропорционально Этот эффект называется квадратичным эффектом Штарка. Величины смещений уровней энергии находятся в результате решения (42.16). [c.256]

Поэтому если, например, два электрона имеют одинаковые главное квантовое число п, орбитальное число / и магнитное т,, то они должны иметь противоположно ориентированные спины, т. е. различные квантовые числа (m = If2, = — 1/2). Спрашивается какие следствия можно извлечь из этого принципа при построении волновых функций [c.275]

Квантовое число I является мерой количества движения электрона. Для заданного п второе квантовое число принимает различные целые положительные значения между О и п—1. Состояния, характеризующиеся значениями / = О, 1, 2, 3, названы s, р, d и f состояниями, а величина главного квантового числа п указывается цифрой, стоящей перед обозначением I например, (3d) означает, что атом имеет один электрон в состоянии, для которого п = 3 и / = 2. Магнитное квантовое число т, имеет значения от -f-/ до —/, включая ноль оно характеризует меру компоненты углового момента в определенном направлении. Квантовое число или спин электрона = = Vj. [c.6]

Ввиду значительной роли квантового числа Лф при рассмотрении поведения атомов во внешнем магнитном поле, для него принято особое название — магнитное квантовое число, обозначаемое буквой т исходя из этого, получим [c.36]

Как мы увидим дальше ( 63), при наличии преимущественного направления момент ру может ориентироваться по отношению к этому направлению различными способами. Если внешнее направление определяется, например, внешним магнитным полем, то каждой из этих ориентаций соответствует несколько различная энергия. Таким образом, энергетический уровень, характеризуемый квантовым числом у, расщепляется во внешнем [c.64]

Отсюда следует, что и по отношению к магнитному моменту квантовая механика позволяет определять лишь значения проекции магнитного момента на преимущественное внешнее направление. Эти проекции принимают значения, являющиеся целыми кратными от магнетона Бора При заданном I число различных значений равно В состоянии / — О и квантовое число т принимает единственное возможное значение ш — О, следовательно, такое состояние характеризуется отсутствием магнитного момента. [c.119]

Сравнивая формулу (9а) с формулой (7) 62, дающей добавочную энергию при отсутствии спина, заметим следующее влияние спина сказывается в том. что величина магнитного расщепления, при данной напряженности внешнего магнитного поля Н, определяется теперь не просто численным значением магнетона Бора jaq, но численным значением произведения где g зависит от квантовых чисел L, S, J. От значения главного квантового числа п расщепление по-прежнему не зависит. Число подуровней, на которое расщепляется во внешнем магнитном поле каждый данный энергетический [c.336]

V не коммутирует с оператором полного спина s = 1/2 (ff j + а ), то собственные состояния эти с операторов не совпадают и появляется смесь тринлетпого (s = 1) и синглетного (s = 0) состояний с Л/ = О, где М — магнитное квантовое число. -Магнитное поле не влияет на положение триплетных уровней энергии с М = I (рис. 2). Появление смеси основных состояний iIq и существенно сказывается на вероятности распада П., т. к. триплетны( состояния с Л/ = О могут теперь распадаться как синг-лстные. Если подобрать частоту внешнего электрич. поля равной величине расщепления триплетных уровней с = 1 и ЛГ = О, то возникающие при этом переходы вызывают синглетные распады триплетных уровней с М = I. Величина этого расщепления дается выражением [c.88]

Третье (магнитное) квантовое число т определяет пространственное расположение орбиты и связано с орбитальным магнитным моментом электрона, возникающим вследствие его движения вокруг ядра /П принимает все значения целых чисел в интервале от —I до +/ или до величины 2/-Ы. Важным является взаимоортогональное расположение плоскостей орбит электронов р-подоболочки. [c.7]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

Выше мы уже отмечали, что проекции магнитного момента атома на направление магнитного поля MjH=mjgnB- Здесь магнитное квантовое число trij может иметь 2у- -1 значение /—1,. .,. .., —/. С учетом этого среднее значение проекции магнитного момента на направление поля запишем в виде [c.326]

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

Под действием переменного магнитного поля частоты v между подуровнями возможны квантовые переходы. Правила отбора для магнитного квантового числа (Amj=zf l) допускают переходы только между соседними подуровнями. Таким образом, [c.351]

Пусть момент количества движения парамагнитных ионов в основном состоянии равен % /J [J- - ), где /—внутреннее квантовое число (полный момент) п — постоянная Планка, деленная на 2 . 1 отсутствие магнитного поля основной уровень является (2./4-1)-кратно вырожденным, и, слс довательно, если более высокие уровни рассматривать как neaaHH iFje, то функция распределения имеет вид [c.425]

Различные эллипсы с одним и тем же главным квантовым числом имеют одинаковую энергию, пока нет никаких возмущающих сил. В случае какой-нибудь внешней возмущающей силы, например внешнего магнитного поля эллиптические орбиты с одной и той же энергией, но различной геоме трической формы будут возмущены различно и это должно определенным образом сказаться на спектре. То же имеет место и в случае возмущающей силы внутриатомнога происхождения. Такая сила существует в атомах, где вокруг ядра движется более одного электрона. Тогда для каждого данного электрона эллиптические орбиты различной геометрической формы различно возмущены остальными электронами. Как мы увидим ниже, эта причина объясняет существование у щелочных металлов различных серий. [c.34]

Это явление может быть достаточно просто объяснено, учитывая, что по полумодельным представлениям электрон, находящийся в атоме в состоянии, характеризуемом квантовым числом /, создает орбитальный магнитный момент [c.331]

Ранее (например, в 16) мы указывали, что сериальная принадлежность спектральных линий в значитзльной мере выясняется на основании типа их магнитного расщепления. Действительно, множитель Ланде g о ipe-деляется совокупностью квантовых чисел L, S, J число подуровней, на которое расщепляется в магнитном поле каждый данный уровень, зависит от квантового числа J, Таким образом, тип магнитного расщепления линии однозначно определяется совокупностью квантовых чисел Z,j, 5j, У, и L, S2, J2, характеризующих ее начальный и конечный урэвни. Обратно, по типу маг-нитно расщепления линии можно, вообще юворя, найти значения кванто-8о1х чисел Л,, У и 2, 52, Уг а следовательно, выяснить природу соответствующих им термов. [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...