Угол вращения плоскости поляризации

Угол вращения плоскости поляризации ф — угол, на который повертывается плоскость поляризации при взаимодействии линейно поляризованного оптического излучения с веществом. [c.187]

Удельный угол вращения плоскости поляризации о, угл. град/мм, представляет собой угол, на который поворачивает плоскость поляризации образец кристалла толщиной 1 мм. [c.769]

Угол вращения плоскости поляризации tj) средой толщиной d (вдоль хода луча) определяется из выражения [c.769]

Для растворов угол вращения плоскости поляризации ф = а )/с, где I а I — постоянная вращения I — толщина слоя с — концентрация раствора. [c.111]

Вращение плоскости поляризации в растворах используют для определения концентрации оптически активного вещества. Для растворов в оптически неактивных растворителях установлена следующая зависимость а = [а]С//100, где а — угол вращения плоскости поляризации I — толщина слоя С — концентрация активного вещества в данном растворителе в процентах и [а] — коэффициент, называемый постоянной вращения (или удельным вращением) и определяемый природой вещества. [c.97]

Измерения вращения плоскости поляризации проводятся следующим образом сначала определяют начальный нулевой отсчет с кюветой, заполненной растворителем, например, водой. При этом вращением анализатора добиваются равномерно затемненного тройного поля. Далее устанавливают кювету с исследуемым раствором и затем вновь поворотом анализатора добиваются равномерного затемнения тройного поля. Разность между полученным и нулевым отсчетом и составляет угол вращения плоскости поляризации. [c.318]

Для растворов угол вращения плоскости поляризации составляет [c.224]

Для быстрого определения концентрации вещества рекомендуется подбирать кюветы такой длины, чтобы угол вращения плоскости поляризации в 1° соответствовал 1 г вещества в 100 см раствора. [c.226]

Покажем вначале, что угол вращения плоскости поляризации i = 6/2. Составляющая электрического поля волны вдоль оси х равна [c.402]

Согласно (6.11а) при распространении света вдоль оптической оси изменения коэффициентов преломления света оказываются порядка а/Хд, причем угол вращения плоскости поляризации tpZ при прохождении пути I определяется выражением [c.168]

М [а]в угол вращения плоскости поляризации. [c.5]

Если различие в скорости распространения лучей, поляризованных по кругу влево и вправо, приводит к вращению плоскости поляризации, то различие коэффициентов поглощения этих же лучей приводит к эллиптической поляризации. Это связано с тем, что поляризованные по кругу компоненты с амплитудами = -t o/2 и = = /о2 при прохождении слоя вещества поглощаются по-разному, в результате чего их амплитуды при выходе из вещества становятся неодинаковыми. Сложение двух круговых колебаний разных амплитуд дает эллиптически-поляризованный свет, причем направление вращения по эллипсу будет совпадать с направлением вращения поляризованной по кругу компоненты, которая поглощается в меньшей степени. Круговой дихроизм характеризуется эллиптичностью, т. е. отношением полуосей эллипса. Тот факт, что эллиптичность не зависит от различия скоростей распространения левой и правой волн, а угол поворота плоскости поляризации — от вели- [c.299]

Как известно, неравенство показателей преломления для право-н левополяризованных волн приводит к вращению плоскости поляризации на угол равный = — I. Из (12.28) следует [c.303]

Постоянные вращения плоскости поляризации. При прохождении плоскополяризованного света сквозь оптически активные вещества происходит поворот плоскости поляризации. В кристаллических телах угол поворота пропорционален длине пути луча в кристалле [c.305]

При фиксиров. частоте со магнитоупругое взаимодействие обусловливает возможность появления двух волн с волновыми числами А.,, и А , к-рые распространяются с разной скоростью. Это приводит к вращению плоскости поляризации линейно поляризованной сдвиговой волны. Угол ср, на к-рый поворачивается плоскость поляризации в волне, прошедшей расстояние г, равен [c.17]

Вращение плоскости поляризации обусловлено тем, что две волны с круговой поляризацией — правой и левой — распространяются с разл. скоростями. Поэтому плоскость поляризации линейно поляризов. волны, представленной как сумма двух указанных волн, на выходе из вещества оказывается довёрнутой на угол q>. Вращение плоскости поляризации зависит от структуры вещества, длины пути света в веществе I и не зависит от его интенсивности. За меру О. а. вещества (вращательную способность) принимается угол [c.426]

В работе [8.40] при измерении зависимости т] (у) на модулятор с фотопластинки проектировалось изображение решетки с v = = 5 лин/мм. Имелась возможность вращать фотопластинку вокруг оптической оси проектирующей системы и тем самым изменять ориентацию решетки относительно осей кристалла. Результаты измерения, получаемые для модулятора, у которого кристаллическая пластина имела срез (111) и толщину 700 мкм, показаны на рис. 8.10. Результаты получены при считывании циркулярно и линейно поляризованным вдоль оси кристалла [112] светом. При изменении направления поляризации линейно поляризованного света вид зависимости Т1 (y) сохраняется, но в соответствии с (8.2) кривая смещается вращением вокруг начала координат на угол, который в два раза больше, чем угол поворота плоскости поляризации считывающего света. Хорошее согласие экспериментальных данных с расчетными наблюдается лишь тогда, когда при записи решетки отрицательный потенциал подается на передний по отношению к считывающему свету электрод. Если же на этот электрод подать положительный потенциал, то экспериментальная кривая (7) оказывается повернутой приблизительно на 30° по отношению к расчетной (рис. 8.10). Это может быть объяснено влиянием оптической активности кристалла BSO, которая не учитывалась при расчете т] (у). Как указывалось выше, неоднородное электрическое поле, вызывающее модуляцию считывающего света, формируется вблизи отрицательного электрода. При прохождении через кристалл направление поляризации считывающего света изменяется на 15° (толщина кристалла в данном случае была 700 мкм, а коэффициент оптической активности BSO для [c.174]

Аналогично расщепляется линия поглощения при прохождении света сквозь исследуемое вещество в направлении линий напряженности внещнего магнитного поля. Это позволяет установить, как изменяется разность показателей преломления ( лев — пр). определяющая угол вращения плоскости поляризации вблизи расщепленной в продольном магнитном по.те линии поглощения. Проще всего провести такую оценку графически. Для этого воспользуемся графиком изменения показателя преломления вблизи линии поглощения (см.рис. 4.6). Сместив этот график вправо и влево на получим две дисперсион- [c.167]

Таблицг) 31.12. Удельный угол-вращения плоскости поляризации кристаллического кварца при температуре 293 К [29] [c.775]

ЗАКОН [Бера для разбавленных растворов поглощающего вещества в непоглощающем растворителе коэффициент поглощения света веществом зависит от свойств растворенного вещества, длины волны света и концентрации раствора Био для вращательной дисперсии в области достаточно длинных волн, удаленной от полос поглощения света веществом, угол вращения плоскости поляризации обратно пропорционален квадрату длины волны Био — Савара — Лапласа элементарная магнитная индукция в любой точке магнитного поля, создаваемого элементом проводника с проходящим по нему постоянным электрическим током, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, абсолютной магнитной проницаемости, векторному произведению вектора-элемента длины проводника на модуль радиуса-вектора, проведенного из элемента проводника в данную точку и обратно пропорциональна кубу модуля-вектора Бойля — Мариотта при неизменных температуре и массе произведение численных значений давления на занимаемый объем идеальным газом постоянно Брюстера отраженный свет полностью линейно поляризован при угле падения, равному углу Брюстера, тангенс которого должен быть равен относительному показателю преломления отражающей свет среды Бугера — Ламберта интенсивность J плоской волны монохроматического света уменьшается по мере прохождения через поглощающую среду по экспоненциальному закону J=Joe , где Jo — интенсивность света на выходе из слоя среды толщиной / а — показатель поглощения среды, который зависит от химической природы и состояния поглощающей среды и от волны света Бунзеиа — Роско количество вещества, прореагировавшего в фотохимической реакции, пропорционально мощности излучения и времени освещения Бернулли в стационарном потоке сумма статического и динамического давлений остается постоянной ] [c.231]

Сила света энергетическая яркость сила излучения энергетическая освещённость спектральная плотеюсть энергетической яркости, силы излучения и энергетической освещённости поток излучения (постоянный и импульсный) средняя мощность лазерного излучения мощность н энср] ия импульсного лазерного излучения координаты цвета и цветности длина волны угол вращения плоскости поляризации света по-казате.пь преломления оптическая плотность материалов [c.643]

Удельным вращением [а] (зависящим от длины волны и температуры) называется угол вращения плоскости поляризации, производимый слоем толщиной 10 см при концентрации активного вещества 100%, т. е. чистым жидким веществом (в таблицах удельное вращение обычно приводится для температуры 20 °С). Измеряя угол вращения а раствора вещества с известной концентрацией, вычисляют удельное вращение [а] = 100а//с. [c.98]

Яркость полей сравнения при полутеневом равенстве Ь = = Losiп2т, где Ьй — яркость поля т— угол вращения плоскости поляризации пластинкой. [c.319]

В аналитических целях используется ряд явлений, заключающихся в том, что оптически активные среды в зависимости от свойств и структуры при взаимодействии с поляризованным светом могут изменять плоскость поляризации света (поляриметрический метод), изменять угол вращения плоскости поляризации для излучений различных длин волн (спектрополяриметрический метод), осуществлять вращение плоскости поляризации в присутствии внешнего магнитного поля (метод магнитного вращения). Возможно появление разности коэффициентов поглощения в исследуемой жидкости, помещенной в продольное магнитное поле, для лево- и правоциркулирующего поляризованного света — эффекта, используемого в методе кругового дихроизма, и разности в скорости распространения света, поляризованного по кругу вправо и влево, — эффекта кругового двулучепреломления. В зависимости от состава и структуры среды при помещении жидкости в поперечное магнитное поле возникает разность в показателях преломления обыкновенного и необыкновенного лучей ортогонально поляризованного света (метод магнитоуправляемого двулучепреломления). Оптическая активность веществ обусловливается двумя факторами — особенностью кристаллической решетки вещества и особенностями строения (асимметрией) молекул вещества. Для веществ первого типа характерна потеря оптической активности при разрушении кристаллической решетки плавлением или растворением. Вещества второго типа проявляют активность только в растворенном или [c.118]

Среди оптических анализаторов заметное место занимают поляриметрические приборы, позволяющие измерять угол вращения плоскости поляризации оптически активных растворов и однородных жидкостей. Наиболее совершенным прибором этой группы можно считать поляриметр модели 241-МС фирмы Перкин—Элмэр (США). Прибор позволяет определять угол поляризации 0 в Диапазоне 80° с точностью 0,002% для веществ с 0 < Г и 0,2% для веществ с 0 > Г. Результаты анализа выдаются на пятизначное цифровое табло и на цифропечать. В приборе обеспечиваются автоматическая регулировка усиления и автоматическая установка нуля. Решетчатый монохроматор позволяет проводить исследования в спектральном диапазоне 250—700 нм. Источником света в приборе служит ртутная, натриевая, дейтериевая или кварц-иодистая лампа. [c.253]

САХАРИМЕТР, прибор для определения содержания сахарозы в растворах основан на свойстве сахарных растворов враш ать плоскость поляризова нного луча и тем сильнее, чем больше концентрация сахарного раствора и чем толш е слой этого раствора по пути проходящего луча (см. Поляриметр). Т. о. если раствор в 100 см , содержащий С г сахара, налит в трубку длиною в I дм и вращает плоскость поляризации на угол а, то уд. вращение (угол вращения плоскости поляризации раствора, содержащего 1 г сахара в 1 см ) выразится ф-лой [c.71]

Так как плсскссть поляризации ) в точке z = 0 совпадает с осью х, то угол вращения плоскости поляризации д при прохождении пути z равен [c.402]

Представляя линейно поляризованную волну в виде геометрической суммы двух векторов с одинаковыми длинами, вращвЕОЩИХСй в про--тивоположном направлении, можно найти угол вращения плоскости поляризации для прошедшей электромагнитной волны. Если волна лрошла расстояние о в среде, описываемой выражениями (13.15), то тот угол равен . [c.194]

Как следует из рис. 12.13, вблизи Л1П1ИИ поглощения дважды меняется знак эффекта Фарадея (ijj имеет один знак вне тггервала со,, Асо и другой знак внутри этого интервала частот), ввиду того что разность ( ,, — н,ц,) принимает большие значения вблизи линии поглощения. Вследствие резкого изменения показателя преломления в этой облает угол вращения вблизи собственных линий поглощения становится очень большим. Вращение плоскости поляризации наблюдается также далеко от собственных частот. [c.304]

Как известно, современные источники УКВ-излучения испускают линейно поляризованные волны. На пути в олны, испускаемой клистроном /. й 3 см), ставится небольшая картонная коробка, заполненная хаотически расположенными отрезками спирали из медной изолированной проволоки (диаметр 4—5 мм, длина каждого отрезка около 10 мм). Рупор приемника излучения составляет угол п/2 с рупором излучателя, и до введения коробки, наполненной отрезками спиралей, сигнал не рет истри-руется ( скрещенные излучатель и приемник). Введение коробки приводит к появлению отчетливого сигнала (синусоида на экране осциллографа). Повернув рупор приемника на некоторый угол vy, можно снова погасить этот сигнал. Так доказывается, что наблюдается именно вращение плоскости поляризации. Но, более того, в другую такую же картонную коробку набрасывают отрезки спирали совершенно тех же размеров, но намотанные в другую сторону (спирали намотаны на левый винт). Введение такой коробки между излучателем и приемником приводит к повороту плоскости поляризации на тот же угол v(/, но в другую сторону. Таким образом, в эксперименте моделируются правое и левое вращения плоскости поляризации двумя модификациями асимметричных молекул (стереоизомеров) одного и того же аморфного вещества. [c.160]

Важной особенностью эффекта является его малая инерционность (время установления меньше 10 с), а также независимость от направления луча. Отсюда следует, что угол вращения в данном веществе определяется направлением магнитного поля Нвнеш Последнее свойство (отличающее вращение в магнитном поле от естественного вращения) позволяет увеличить суммарный угол поворота плоскости поляризации системой отражений, на что указывал сам Фарадей (рис. 4. 17). [c.161]

Пусть параллельный пучок монохроматического света (рис. 20.1), поляризованный при помощи поляризатора Пь падает на пластинку, вырезанную из кристаллического кварца перпендикулярно к оптической оси 00. Известно, что свет, распространяющийся вдоль оптической оси в одноосных кристаллах, не претерпевает двойного лучепреломления, следовательно, второй поляризатор Пг, скрещенный с Пь не должен пропускать света. Однако в данном опыте свет при скрещенных поляризаторах все же проходит. Поворачивая Пг на некоторый угол, можно вновь добиться полного затемнения поля. Это свидетельствует о том, что свет, прошедший через кристалл кварца, остался линейно поляризованным, но плоскость поляризации повернулась на некоторый угол, измеряемый поворотом Пг. Изменяя длину волны света, можно обнаружить, что угол поверота плоскости поляризации различен для разных длин волн, т. е. имеет место дисперсия оптического вращения. [c.71]

Из многочисл. магнитооптич. эффектов для М. с. наиб, применение нашел Фарадея эффект в прозрачных веществах. Периодически меняющееся магн. поле приводит к периодич. изменению угла вращения плоскости поляризации света, прошедшего через магнитооптич. элемент, помещённый в магн. поле. Угол поворота плоскости поляризации пропорц. длине пути света в веществе и при достаточной прозрачности среды может быть сделан сколь угодно большим. Важной особенностью магнитооптич. модуляторов является постоянство коэф. удельного вращения плоскости поляризации в ИК-диапаэоие длин волн. Это повышает конкурентоспособность магнитооптич. устройств при больших длинах волн оптич. излучения по сравнению с электрооптическими, в к-рых управляющее напряжение линейно возрастает с увеличением длины волны света. В магнитооптич. модуляторах света удаётся достичь глубины модуляции 40% на частотах модуляции до 10 Гц. [c.184]

Холестерики оптически одноосны и отрицательны так как направления осей молекул в отличие от нематиков и смектиков перпендикулярны оптической оси. Спиральная структура холестерина приводит к появлению оптической активности, т. е. к вращению плоскости поляризации света. Линейно поляризованный свет, проходящий вдоль оптической оси перпендикулярно молекулярным слоям, последовательно изменяет направление электрического вектора по спирали на угол, пропорциональный числу прошедших слоев, т. е. толщине кристалла. Среди обычных кристаллов значительной оптической активностью обладает альфа-кварц, поворачивающий плоскость поляризации при прохождении 1 мм на 20°. Оптическая активность холестериков значительно больше — она достигает 18 000°, что составляет 50 полных оборотов на миллиметр тол- [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...