Волновых векторов поверхность

Анизотропные кристаллы, кроме поверхностей волновых нормалей и поверхностей волновых векторов (поверхностей индексов), можно характеризовать также эллипсоидом волновых нормалей (эллипсоидом показателей, оптической индикатрисой) [8, 10]. Уравнение, описывающее эллипсоид [c.151]

Здесь и-—искомое поле в некоторой точке Р, Uq — поле в какой-либо точке поверхности интегрирования 5, d/ —проекция элемента поверхности df на направление луча п, идущего от источника свата к элементу df, г — расстояние от точки Р до элемента поверхности df, k—волновой вектор. Поверхность S, в общем произвольного вида, покрывает отверстия в непрозрачном экране и ограничивается его краями. Значения поля Uq предполагаются здесь такими же, как если бы вовсе не было никаких экранов. [c.188]

Волновых векторов поверхность 57 Волны в движущейся среде 50, 51 Восприимчивость интегральная комплексная 25 Время когерентности 54 Вуда аномалии 450 Входной зрачок 141, 142 [c.651]

Определить зависимость частоты от волнового вектора для капиллярно-гравитационных волн на поверхности жидкости, глубина которой равна А. Решение. Подставляя п условие (62,1) [c.345]

Соотношения, определяющие, направления отраженной и преломленной волн, могут быть получены непосредственно из постоянства частоты и касательных к поверхности раздел-а компонент волнового вектора ). Пусть 0 и 6 — угол падения и угол отражения (или преломления), а с, с — скорости обеих рассматриваемых волн. Тогда [c.127]

Поверхность бесконечно глубокой несжимаемой жидкости покрыта топкой упругой пластинкой. Определить связь между волновым вектором и частотой для волн, одновременно распространяющихся по пластинке и в поверхностном слое жидкости. [c.143]

При выводе формулы (19.3) предполагалось, что поверхность Е = в к-пространстве является сферой, что фонон q может взаимодействовать непосредственно с электроном проводимости и что при подобных взаимодействиях сохраняется волновой вектор, т. е. процессы переброса исключены. [c.280]

Таким образом, все состояния электронов в периодическом потенциальном поле характеризуются значениями волнового вектора к, лежащего внутри или на поверхности первой зоны Бриллюэна. Как уже говорилось, энергия таких состояний также будет функцией к. В общем случае функция Е = = Е(к) является многозначной, т. е. каждому заданному значению к отвечает несколько значений энергии. Для всех зна-—> [c.69]

На свободной поверхности твердого тела могут распространяться недиспергирующие релеевские поверхностные акустические волны (ПАВ), скорость которых для изотропного тела u = avs, где а= (0,87н-1,12ц)/(1- -ц)< 1. Колебательные смещения из положения равновесия в этих ПАВ поляризованы в плоскости, нормальной к поверхности, содержащей волновой вектор. Деформации носят смешанный характер (объемные и сдвиговые). Глубина проникновения релеевских ПАВ порядка X. [c.133]

Одним из основных свойств квантового мира является неразрывная связь между волнами и частицами. Эта связь состоит в том, что частице любого сорта соответствует волна, называемая волной де Бройля. Наоборот, каждой волне (в том числе, например, и волне на поверхности воды) соответствует частица или группа частиц. Основными физическими величинами, характеризующими волну, являются частота ш и длина волны к. Чтобы указать не только длину волны, но и направление ее распространения, вводят новую величину — волновой вектор к, ориентированный вдоль направления распространения волны и по абсолютной величине равный [c.16]

Амплитуды и фазы этих волн зависят от условий на ограничивающей жидкость поверхности. Чтобы удовлетворить граничным условиям (3-6-40), будем искать решение в виде суммы обеих волн— слабозатухающей и сильнозатухающей—с частотой ш и волновыми векторами K=Ki + iK2, К = к + iKi" [c.255]

Поверхность волновых, векторов образуется кои- [c.507]

Vs и т. д. в зависимости от топологии поверхности волновых векторов. [c.508]

Для определения линейной комбинации векторов щ и щ, дающей истинное смещение и, надо обратиться к предельным условиям на границе тела. Отсюда же определится связь между волновым вектором к и частотой а следовательно, и скорость распространения волны. На свободной поверхности должно выполняться условие tXiftrtft = 0. Поскольку вектор нормали п направлен по оси Zi то отсюда следуют условия [c.135]

Мы кратко опишем теорию Гейзенберга [7], содержащую отдельные правильные поло жения, хотя основное предположение о том, что кулонов-ское взаимодействие между электронами обусловливает сверхпроводимость, неправильно. Гейзенберг попытался доказать [7, 26, 113], что электроны со значениями энергии, близкими к поверхности Ферми, могут при низких температурах конденсироваться в электронные решетки малой плотности, движущиеся в различных направлениях. Эти электроны могут быть грубо описаны волновыми пакетами, образованными из состояний с волновыми векторами в области Л/с около поверхности Ферми к =А>. Размазанность волнового пакета порядка Дж=.1/ДА . Кинетическая энергии, необходимая для локализации электрона, имеет порядок h kp klm, где т—некоторая эффективная масса. Увеличение кулоновской энергии, полученное за счет образования решетки из таких волновых пакетов, по очень грубой оценке, имеет порядок [c.753]

Коллективное описание используется только для колебаний с волновыми векторами vilповерхности Ферми. Взаимодействие электронов с фононами с х >Хкр., по-видимому, лучше всего рассматривать методами самосогласованного поля. [c.765]

Таким образом, как для стоячих, так и для бегущих волн плотность состояний у (к) в единичном интервале значений волнового вектора к равна 1/я для одномерной цепочки, состоящей из одинаковых атомов. Следовательно, плотность состояний не зависит от выбора граничных условий. Но бесконечная линейная цепочка атомов существует лищь в нащем воображении, а при экспериментальных исследованиях приходится иметь дело с реальными трехмерными кристаллами. Плотность состояний как функция волнового вектора, частоты или энергии для реального трехмерного кристалла не зависит от формы или природы его поверхности при ус-.ловии, что размеры кристалла намного превыщают размеры атомов. [c.31]

Здесь А — амплитуда, Ф — полная фаза В., m угл. частота, к — волновой вектор его модуль /с =А наз. волновым числом Фо ноет, сдвиг фазы (часто именуемый просто фазой). Ф-ция г з(г, <) периодична как во времени (с периодом Т=2л/(и), так и в пространстве (с периодом Я=2я/ с, наз. длиной В.) (рис. 1). Поверхности постоянных Ф — волновые фронты представляют собой плоскости, перпендикулярные вектору /с и перемещающиеся вдоль /с с фазовой ско11остью г, ф=сй/А . В любом другом направлении, отклонённом от /е на угол а, скорость перемещения фазовых фронтов равна ф/со8а> ф это означает, что, в отличие от /с, гф не является вектором (иначе скорость вдоль направления а равнялась бы г фсоаа, т. е, проекции соответствующего вектора). [c.317]

ГЕОМЕТРИЧЕСКИЕ ОСЦИЛЛЯЦИИ — осцилляции коэф. поглощения а УЗ в металлах в магн. поле Н, перпендикулярном волновому вектору звука к. Пост, магн. поле влияет на движение электронов, вынуждая их двигаться по траекториям, вид к-рых определяется сечением поверхности пост, энергии плоскостями, перпендикулярными Щ осп. вклад дают электроны с энергией, близкой к уровню Ферми (т. е. вблизи фер.ии-поверхноспги). Г. о. имеют место, если длина свободного пробега I электронов гораздо больше характерного размера ti ларморовской орбиты электрона в магн. поле, к-рый, в свою очередь, гораздо больше длины волны звука [c.439]

ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ — раздвоение светового луча при прохождении через анизотропную среду, обусловленное зависимостью показателя преломления (а следовательно, и скорости волны) от её поляризации и ориентации волнового вектора относительно кристаллография, осей, т. е. от направления распространения (см. Крист-аллооптика, Оптическая анизотропия). При падении световой волны на поверхность анизотропной среды в последней возникают две преломлённые волны, имеющие разную поляризацию и идущие в разных направлениях с разл. скоростями. Отношение амплитуд этих волн зависит от поляриза- [c.559]

Рис. I. а — Сечение дисперсионных поверхностей пулевого приближения плоскостью обратной решётки. В кииематичс-оком приближении волновые векторы f и kg выходят из точек пересечения (вырождения) дисперсионной поверхности узла д [на рис. ВТО узел (100)] обратной решетки с дисперсионной поверхностью нулевого узла (ООО) обратной решётки 6 — фрагмент сечения дисперсионной поверхности плоскостью рисунка согласно динамической теории. Пунктиром показаны участки сечения дисперсионной поверхности до снятия вырождения [c.640]

Рис. 2. Сечение дисперсионной поверхности плоскостью рисунка вбли.зи точки вырождения в симметричном двухлучевом лауэи-ском прохождении при нек-ром отклонении угла скольжения первичного луча с волновым вектором f o от угла Брэгга, я — нормаль к поверхности кристалла отражающая система атомных плоскостей перпендикулярна поверхности кристалла и плоскости рисунка Р, и — центры распространения на сечениях листов дисперсионной поверхности для р-пояяризовав-ного излучения пунктирными линиями показаны дисперсионные поверхности для s-поляриаоваипого излучения, штриховыми — поверхности в кинематическом приближении, штрих-пунктирными — волновые векторы проходящей f и дифракционной волн в кинематическом приближении согласно (1, 2). Положение центров распространения Pi и Pj на дисперсионной поверхности определяет величины и направления волновых векторов проходящих и дифракционных волн. При

Рис. 2. Сечение <a href="/info/240852">дисперсионной поверхности</a> плоскостью рисунка вбли.зи <a href="/info/372523">точки вырождения</a> в симметричном двухлучевом лауэи-ском прохождении при нек-ром отклонении угла скольжения первичного луча с <a href="/info/16410">волновым вектором</a> f o от угла Брэгга, я — нормаль к <a href="/info/216532">поверхности кристалла</a> отражающая система <a href="/info/16398">атомных плоскостей</a> <a href="/info/338521">перпендикулярна поверхности</a> кристалла и плоскости рисунка Р, и — центры распространения на сечениях листов <a href="/info/240852">дисперсионной поверхности</a> для р-пояяризовав-ного излучения пунктирными линиями показаны <a href="/info/240852">дисперсионные поверхности</a> для s-поляриаоваипого излучения, штриховыми — поверхности в <a href="/info/240909">кинематическом приближении</a>, штрих-пунктирными — <a href="/info/16410">волновые векторы</a> проходящей f и дифракционной волн в <a href="/info/240909">кинематическом приближении</a> согласно (1, 2). <a href="/info/12024">Положение центров</a> распространения Pi и Pj на <a href="/info/240852">дисперсионной поверхности</a> определяет величины и направления <a href="/info/16410">волновых векторов</a> проходящих и дифракционных волн. При

Эти разрывы связаны с брэгговским отра /г снием электронов в кристалле волновые векторы, для к-рых выполняется условие брэгговского отражения (см. Брэгга — Вульфа услоеие), как раз образуют поверхности зоны Бриллюэна. При этом каждая из граней зоны соответствует отражению от системы определ. плоскостей прямой решётки. В отличие от состояний внутри ЗБ, к-рым соответствуют бегущие волны (1), всем состоянием на сё поверхности соответствуют стоячие волны. [c.91]

ИОНОСФЕРНЫЙ ВОЛНОВОД — область пространства между поверхностью Земли и ионосферой, внутри к-рой происходит локализация радиоволн. Наряду с И. в., ниж. границей к-рого служит поверхность Земли, существуют приподнятые И. в. Локализация радиоволн в таких И. в. осуществляется как за счет пе.мопо-тонного распределения ионосферной плазмы по высоте, так и за счёт сферичности Земли. В лучевом приближении распространение радиоволн в И. в. подобно движению классич, частицы в поле с потенциалом —t (z = = м (z)-(-2z/7 , где e(z) — ди.электрич. проницаемость среды, Z — высота над поверхностью Земли, И — радиус Земли, 2<Л. Роль уровня онергни для излучателя на поверхности Земли играет величина ё — — соа а, гдо а— угол излучения, составляемый волновым вектором с горизонталью. Минимумы и (z) соответствуют И, в. Поведение u(z) изображено на рис. [c.215]

Лучевая скорость для волиы с заданным вектором к, направлена по нормали к поверхности волновых векторов со (Л ) — onst в точке, определяемой вектором /с (рис. 3, а). Лучевая скорость совпадает с фазовой для тех точек этой поверхности, нормаль к к-рым направле- [c.507]

Смотреть страницы где упоминается термин Волновых векторов поверхность : [c.508] [c.289] [c.472] [c.245] [c.776] [c.107] [c.87] [c.89] [c.331] [c.547] [c.640] [c.16] [c.151] [c.151] [c.163] [c.324] [c.349] [c.440] [c.469] [c.507] [c.507] [c.507] [c.508] [c.599] [c.621] [c.684]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...