Свободные колебания в технике

СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ В ТЕХНИКЕ [c.51]

Свободные колебания систем с циклическими координатами. Понятие о циклических координатах было дано в гл. П. Приведенная выше теория свободных колебаний в линейных консервативных системах неприменима к системам, содержаш.им циклические координаты. В таких системах квадратичная форма потенциальной энергии (13) не будет содержать членов с циклическими координатами. Поэтому в положении q = О потенциальная энергия не будет обладать изолированным минимумом, т. е. не будут выполнены условия (1) Между гем системы с циклическими координатами часто встречаются в технике. Примером могут служить свободно вращающиеся в опорах роторы (циклическая координата — угол поворота ротора как твердого тела), неуправляемые летательные аппараты (если не учитывать влияния внешних сил, то все шесть обобщенных координат, описывающих движение аппарата как твердого тела, будут циклическими). [c.67]

Влияние вязкого трения и гироскопических сил на свободные колебания твердого тела с двумя степенями свободы. В пункте 1 этого параграфа было рассмотрено влияние гироскопических сил на свободные колебания системы с двумя степенями свободы. При этом не учитывались диссипативные силы, которые в виде вязкого сопротивления среды, сухого трения и внутреннего трения в материале всегда сопутствуют движению. Из всех разновидностей диссипативных сил, учитывая сравнительную простоту математических выкладок и значительное распространение этих сил в технике, мы рассмотрим только силы вязкого трения. [c.613]

Дифференциальные уравнения вынужденных колебаний отличаются от рассмотренных в пункте 5° этого параграфа уравнений свободных колебаний наличием в правых частях возмущающих сил и их моментов. К весьма распространенной в технике категории возмущающих сил относятся силы, вызванные статической и динамической неуравновешенностью роторов. [c.632]

В технике возмущающие силы бывают известны довольно редко, обычно задана только частота возмущающих сил и задача расчета сводится к определению собственных частот свободных колебаний с целью выявления возможности резонанса. Поэтому мы положим в уравнениях движения Qi = 0 и будем искать решение в виде = Oi sin г. В результате подстановки этого выражения в уравнение движения получим [c.178]

В связи со сложностью решения уравнения (7) следует ограничиваться определением зон неустойчивости для однородного уравнения [/ (О = 0] после сведения уравнения (7) к хорошо изученному уравнению Матье [С(0= Со (1—v os соО. (В = 2л/Гг] или же использовать аналоговую вычислительную технику [20, 7]. При этом следует иметь в виду, что даже при больших значениях v резонансные явления в системе (7) в случае /(/) = / os pt возникают при частотах pj = oq и pj = где (Во — частота свободных колебаний системы, Ыо = [7, с. 94]. [c.92]

Понятие свободных и вынужденных колебаний введено в гл. III, V и VI тома I для линейных систем с конечным числом степеней свободы. В технике колебания упругих распределенных систем представляют колебаниями систем с конечным числом степеней свободы (и обычно решение технических задач ограничено определенным диапазоном частот). [c.330]

Подобное решение задачи о свободных колебаниях диссипативной системы связано с большим объемом вычислений, не адекватным получаемым результатам, и требуется применение вычислительной техники даже в случаях относительно простых задач. [c.326]

Пластинки с трещинами находят широкое применение в технике, поэтому необходимо знать динамические характеристики таких систем. На базе исследований в этой области в настоящей статье изучаются свободные колебания шарнирно опертых пластинок, имеющих узкие трещины, параллельные одному из краев пластинки. [c.131]

Если механические свойства исследуемого материала линейны, т. е. если его упругие свойства не зависят от амплитуды, то при заданной частоте колебаний период и логарифмический декремент свободных колебаний будут определять механическое поведение этого материала. Техника эксперимента для такого типа измерений проста, и этим методом было проведено большое число исследований внутреннего трения. Так как для того, чтобы облегчить наблюдения, желательна большая амплитуда, этот метод применялся главным образом с использованием крутильных и изгибных колебаний. При очень медленных колебаниях как период, так и логарифмический декремент можно измерить непосредственно, при высоких же частотах можно использовать фотографический или электрический метод записи. Чтобы охватить всю необходимую область частот, могут быть использованы образцы различных размеров. В общем случае более удобно, однако, использовать дополнительные инерционные элементы, что позволяет изменять период колебаний при одном и том же образце. [c.123]

Затухающие колебания. Свободные гармонические колебания, рассмотренные в п. 1, не изменяют своей амплитуды (максимальных отклонений от центра колебаний) стечением времени. Если такие колебания возбуждены, те они продолжаются бесконечно долго. Колебательные процессы, которые приходится наблюдать в различных задачах физики и техники, показывают нам, что во всех случаях амплитуда колебаний или уменьшается с течением времени (например, колебания груза на пружине), или поддерживается неизменной за счет дополнительной энергии, притекающей в колебательную систему. Таким образом, теория свободных колебаний не учитывает уменьшения амплитуды, обусловленного наличием сил сопротивления. Если силы сопротивления учесть, то синусоидальный закон движения изменится. Каждому закону сопротивления будет соответствовать вполне определенный закон изменения амплитуды, или закон затухания колебаний. Так как практически восстанавливающие силы пропорциональны первой степени х только при малых отклонениях точки из положения равновесия, то мы можем допустить, что в некотором интервале частот свободных колебаний силы сопротивления среды пропорциональны первой степени скорости. Рассмотрим движение точки под действием двух сил [c.192]

Наконец, в последние полтора десятилетия основным потребителем теории сделалась ракетная техника. Создание автоматов стабилизации и управления ракетами требует весьма точной информации о природе спектра возможных стоячих колебаний в баках ракет. С точки зрения чисто математической задача о свободных колебаниях очень проста. Она сводится [c.62]

Итак, теория свободных колебаний жидкости с математической точки зрения совершенно элементарна она полностью исчерпывается простейшими фактами спектральной теории самосопряженных линейных операторов. Значительно более трудная и важная проблема — создание эффективных вычислительных методов расчета собственных частот и форм свободных колебаний жидкости в объемах произвольной формы. Эти методы должны удовлетворять ряду условий, основным из которых является обеспечение возможности унифицировать расчеты, поскольку в технике мы сталкиваемся с необходимостью проведения массовых расчетов. Таким образом, вычислительные методы в теории стоячих волн должны обладать высокой степенью стандартизации. [c.63]

Долгое время никаких работ по теории колебаний вязкой жидкости в печати не появлялось. Однако в течение последних семи-восьми лет была опубликована серия работ, посвященных рассматриваемой проблеме. Для этого было много причин, и среди них немаловажную роль играли запросы ракетной техники и проблемы индуцирования ветром ветровых волн. Несмотря на то, что пока еще решены только частные задачи, уже сейчас четко различаются два направления в построении теории. Поясним это на одном примере. Наиболее простыми задачами теории волн являются задачи о свободных колебаниях бесконечно малой амплитуды. Этим термином принято называть задачу отыскания решения линеаризованных уравнений, имеющего вид [c.70]

Таким образом, говоря языком современной техники, уравнения (1) представляют весьма общий случай уравнений нелинейных колебаний, причем требуется найти не только вынужденные колебания, но и свободные, и в нахождении этих последних, главным образом их частоты или периода, и заключается вся трудность. [c.188]

В последнее время внимание исследователей и конструкторов в области измерительной техники привлекают датчики с частотным выходом. Интересный вариант расходомера обтекания с частотно-модулированным сигналом описан в [1671. Принцип действия такого прибора состоит в том, что направленный соответствующий образом поток вызывает колебания некоторого обтекаемого тела, свободно подвешенного в потоке. Частота / этих колебаний связана с объемным расходом Q и плотностью потока р соотношением вида [c.350]

Теперь мы начинаем понимать, что собственные частоты и формы колебаний имеют огромное значение в технике. Поэтому еще раз бегло вернемся к этим понятиям, помня, что собственные частоты и формы колебаний определяют в предположении, что демпфирование отсутствует. При свободных колебаниях системы без трения любая данная ее часть совершает вынужденные колебания, хотя ко всей системе возбуждение пе приложено. Возбуждение колебаний части системы поддерживается теми другими частями системы, от которых мысленно отделена данная часть. Другими словами, рассмотрение всей системы, совершающей свободные колебания, как совокупности отдельных ее частей, тесно связано с поведением этих частей при вынужденных колебаниях. [c.71]

В технике возмущающие силы бывают известны довольно редко, обычно задана только частота возмущающих сил и задача расчета сводится к определению собственных частот свободных колебаний с целью выявления возможности резонанса. Поэтому мы положим в уравнениях движения Q,==0 и будем искать решение в виде [c.371]

Техника наплавки при использовании электродной проволоки предусматривает наложение ниточных валиков с перекрытием предыдущего валика на /g его ширины или валиков с поперечными колебаниями электрода. Наплавку можно вести также ниточными валиками на некотором. расстоянии один от другого, после удаления шлака со всех валиков наплавляют валики в свободных промежутках. [c.90]

Отличия настоящего издания книги от предыдущих (2-е изд. 1967 г.) состоят в следующем. Во-первых, в это издание включена специальная глава, посвященная теории удара в механических системах эта теория имеет большое практическое значение и по своему характеру близка к теории колебаний механических систем. Во-вторых, несколько расширено изложение теории свободных и вынужденных колебаний за счет привлечения особенно актуального материала (действие случайного возбуждения колебания аппарата на воздушной подушке). В-третьих, читатель найдет здесь значительно больше комментированных сведений о действующих стандартах и других нормативных документах, относящихся к колебаниям и вибрационной технике. Кроме того, в настоящем издании исправлены опечатки и мелкие погрешности изложения, вкравшиеся в предыдущее издание. [c.3]

Ковалентные кристаллы полупроводников (типа кремния) в отличие от ионных кристаллов — диэлектриков —прозрачны в инфракрасной области спектра, так как энергия квантов этой частоты недостаточна для возбуждения свободных электронов. Поэтому кремний и германий па частотах 10"—10 Гц используются как весьма совершенные и прозрачные материалы оптических элементов инфракрасной техники. Следовательно, эти типичные полупроводники в определенном частотном диапазоне играют роль весьма совершенных диэлектриков, в то время как обычно применяемые в оптике стекла и ионные кристаллы в инфракрасной области сильно отражают и поглощают электромагнитные волны (в этом диапазоне находятся собственные частоты колебаний кристаллической решетки). [c.17]

В данной работе описывается метод получения решения в замкнутой форме для свободных поперечных колебаний кольцевых пластинок, имеющих краевые подкрепления. Техника решения продемонстрирована для кольцевой пластинки, внутренний свободный и внешний шарнирно опертый края которой подкреплены круговыми шпангоутами (рис. 1). [c.18]

В и н о к у р о в Л. П. Свободные совместные изгибно-крутильные колебания балок в пустоте.— Вестник инженеров и техников , 1940, № 6. [c.511]

Возникающие в силовой цепи моторного вагона помехи радиоприему—высокочастотные колебания—встречают преграду в виде индуктивности и свободный путь через конденсатор на землю. Путь прохода помех в контактную сеть перекрыт. Во время работы электропоезда конденсатор заряжается и после опускания токоприемника постепенно из-за утечек теряет свой заряд. Поэтому прикосновение к аппаратам силовой цепи сразу же после опускания токоприемника опасно. Правила техники безопасности требуют обязательного заземления силовой цепи до начала работы на электропоезде. [c.249]

Представляют интерес также моды, связанные с радиальными колебаниями дисков и контурными колебаниями прямоугольных пластин. Изучение радиальных мод дисков (т. е. симметричных пульсаций боковой поверхности) имеет большое значение для определения свойств пьезокерамики. Эти радиальные моды весьма сильно выражены и в значительной мере свободны от влияния других мод колебаний. Керамические диски имеют наиболее удобную для изготовления форму и широко используются в ультразвуковой технике в диапазоне частот от 30 кгц до 6 Мгц. [c.280]

Колебания тел (физических систем) широко распространены в природе и технике, бывают разных видов и совершаются под влиянием различных причин. Виды колебаний вынужденные - вызванные вынуждающей силой (переменной во времени, не зависящей от колеблющейся системы) или путем кинематического возбуждения (заданным движением какой-либо точки системы) свободные - обусловленные начальным запасом энергии, происходящие без воздействия вынуждающей силы параметрические, которые поддерживаются изменением параметров системы (массы, момента инерции, коэффициента упругости и др.) автоколебания — асимптотически устойчивое периодическое движение, возбуждаемое энергией, идущей от внешнего источника, поступление которой регулируется движением самой колеблющейся системы и др. [c.52]

В 1905 г., когда возраст одного из авторов не достигал и года, С. П. Тимошенко уже опубликовал в журнале Известия Санкт-Петербургского политехнического института свою первую научную статью К вопросу о явлениях резонанса в валах . В ней рассматривался вал постоянного диаметра с укрепленными на концах дисками и показывалось, как с помощью метода Релея можно приближенно учесть влияние распределенной массы вала на период свободных крутильных колебаний. В статье также указывалось, что аналогичным образом можно вычислить период основных колебаний вала, несущего несколько (более двух) дисков. Это был первый случай применения метода Релея (Рэлея) в инженерной задаче, и он же положил начало исследованию проблем колебаний в технике. Из этой статьи видно, какое большое влияние оказала книга лорда Релея Теория звука на последующие работы С. П. Тимошенко, посвященные теории колебаний. [c.10]

Уравнения Лагранжа широко используют при изучении свободных колебаний мгханическнх систем во многих областях техники. Применение уравнений Лагранжа второго рода к определению частоты и периода свободных колебаний механической системы с одной степенью свободы показано в примерах ( 128). [c.344]

Рассмотрим область неустойчивости, связанную с параметром а, равным единице. Если в уравнении (7.221) положить О2=0, то получим уравнение свободных колебаний (без сил сопротивления) с частотой р1 =а. После перехода к времени п [соотношение (7.223)] получаем а=4р1 /(о2. Параметр а равен единице при ы=2р1, т. е. при частоте изменения параметра ш, равной удвоенной частоте свободных колебаний системы. Область неустойчивости на диаграмме Айнса — Стретта, соответствующая а=1, называется областью главного параметрического резонанса. Области, связанные с точкой а=4, соответствуют условию а)=р1. Из рассмотрения полученных областей неустойчивости (диаграмма Айнса — Стретта) следует одна из основных особенностей параметрических колебаний, из-за которой эти колебания представляют большую опасность в технике. Неустойчивые колебания (параметрические резонансы) возможны не для одной фиксированной частоты (О, как, например, при обычных резонансах, а для интервала значений со. [c.223]

Это решение не зависит от начальных условий, значит рассматриваются действительно установившиеся колебания, когда слагаемое в решении, соответс1вующее свободньш колебаниям, затухает практически до нуля. Для решения задачи о свободных колебаниях необходимо исследовать строго интегро-дифферен-циальное уравнение (17.8.8), что, в общем, затруднительно. Решение этого уравнения можно представить как линейную комбинацию двух функций, которые играют роль синуса и косинуса, но представляются довольно сложными двойными рядами. Насколько нам известно, никто не пытался построить таким образом фактическое решение, т. е. просуммировать и протабулировать эти ряды. Однако некоторое суждение о характере затухания свободных колебаний по истечении достаточно большого времени от их начала, т. е. тогда, когда затухание уже практически не зависит от того, каким образом были возбуждены колебания вначале, можно получить, используя ту же технику. Положим [c.597]

При проектировании судовых трубопроводов расчеты их на вибрацию до последнего времени обычно не производились. Объясняется это тем, что схемы трубопроводов сложны и разнообразны, а освещенные в литературе методы расчета или очень элементарны (позволяют произвести только грубую оценку собственной частоты по упрощенной схеме) [9, 34], или, наоборот, очень сложны и основаны на использовании матричного метода, требующего применения быстродействующих вычислительных машин, что для конструкторских бюро пока еще не всегда доступно. В связи с изложенным основное внимание в настоящей главе уделено описанию приближенного метода расчета частот свободных колебаний трубопроводов, дающего достаточную для практики точность и не требующего сложной вычислительной техники. В зависимости от конфигурации и наличия опорных устройств трубопроводы с точки зрения расчета на вибрацию разделяют на прямолинейные одно- и многопролетные, полоские одно-и многопролетные и пространственные одно- и многопролетные. [c.173]

В силовых гироскопич. системах, в отличие от свободных Г., пз-за больших моментов инерции стабилизи-руемы.ч масс во 1иикают весьма заметные колебат. движения типа нутаций. Должны быть приняты спец. меры для того, чтобы эти колебания были затухающими, иначе в системе возникают автоколобапия. В технике применяются и др, гироскопич. приборы, принципы действии к-рых основаны на свойствах Г. [c.489]

Приложении М. Моделирование находит многочисл. приложения как при научных исследованиях, так и при решении большого числа практич. задач в разл. областях техники. Им широко пользуются в строит, деле (определение усталостных напряжений, эксплуа-тац. разрушений, частот и форм свободных колебаний, виброзащита и сейсмостойкость разл. конструкций и др.), в гидравлике и гидротехнике (определение конструктивных и эксплуатац. характеристик разл. гидро-техн. сооружений, условий фильтрации в грунтах, М, течений рек, волн, приливов и отливов и др.), в авиации, ракетной и космич. технике (определение характеристик летах, аппаратов и их двигателей, силового и теплового воздействия среды и др.), в судостроении (определение гндродиыамич. характеристик корпуса, рулей я судовых двигателей, ходовых качеств, условий спуска и др.), в приборостроении, в разл. областях машиностроения, включая энергомашиностроение и наземный транспорт, в нефте- и газодобыче, в теплотехнике при конструировании и эксплуатации разл. тепловых аппаратов, в электротехнике при исследованиях всевозможных электрич. систем и т. п. [c.174]

Задачи о вынужденг ых колебаниях призматических стержней имеют не только теоретическое, но и большое практическое значение. С ними приходится встречаться в различных отделах машиностроения, в мостовом деле, в кораблестроении и т. д. Несмотря на это, общк е методы исследования малых колебаний, разработанные главным образом в акустике, находят малое применение в технике. Объясняется это отчасти тем, что в книгах по теории звука главное внимание обращено на свободные колебания, вынужденным колебаниям отводится мало места ограничиваются обыкновенно лишь изложением общ,его метода. [c.139]

РЕЛАКСАЦИОННЫЕ КОЛЕБАНИЯ, незатухающие колебания, по форме существенно отличные даже при весьма малых амплитудах от синусоидальных и возникающие яри известных условиях в системах, не обладающих свойствами колебательной системы в обычном смысле, т. е. в системах, не способных совершать свободные затухающие колебания с определенными собственными частотами. Р. к. нашли себе широкое применение в технике, гл. обр. в технике измерения частоты высокочастотных электрич. колебаний. Возможность применения Р. к. для этой цели обусловливается именно сильно выраженной их несину-соидальностью и следовательно богатством их обертонами вплоть до весьма высоких в Р. к. легко м. б. обнаружены обертоны выше десятого. Так как Р. к. в обычных схемах практически вполне периодичны, то, зная частоту основного колебания и порядок обертона, можно с большой точностью определить частоту, соответствующую каждому обертону, и тем самым свести задачу измерения высоких частот к измерению частот гораздо более низких, путем сравнения частоты данного высокого обертона с частотой измеряемой. [c.255]

Хорошо известно, что в ряде случаев тело, получившее некоторое возмущение, после этого совершает колебания. Хотя такие свободные колебания сами по себе обычно не представляют особенного интереса для техники, знакомство с ними необходимо, поско-льку их роль косвенно чрезвычайно важна. Дело в том, что поведение системы нри свободных колебаниях характеризует ее динамическую индивидуальность , которая определяет поведение системы при всех других условиях. [c.36]

Рассмотренные выше моды продольных колебаний по существу являются прототипом других более сложных мод с направлением распространения упругих волн, перпендикулярным- или параллельным направлению электрического поля. С точки зрения электрических граничных условий большинство мод относится к этим двум категориям. В дополнение к электрическим граничным условиям механические граничные условия также оказывают большое влияние на моды колебаний. В двух рассмотренных выше случаях колеблющееся тело имело свободные боковые грани( ы (постоян-но( Т) иследствие малости поперечных размеров по сравнению с длиной. Теперь мы рассмотрим другую систему боковых граничных условий, для которых характерно закрепление боковых границ (постоянное 5). Эти граничные условия имеют место в тех случаях, ко1 да боковые размеры значительно больше, чем размер в направлении, вдг>ль которого распространяется упругая волна, как, например, в широко применяемом в ультразвуковой технике преобразователе, работающем с использованием колебаний по толщине. Следует отметить, что проводимый далее анализ в равной мере применим такн е и к сдвиговым модам колебаний по толщине. [c.277]

Главы 7 и 8 дают основные сведения о физике и технике двух основных групп акустических методов - активных и пассивных. В главе 7 кратко рассмотрены активные методы, базируюгциеся на определении отклика объекта контроля на посылаемый извне акустический сигнал - методы сквозного ультразвукового прозвучивания, эхо-метод, метод свободных колебаний и резонансный. Это рассмотрение имеет обзорный характер, поскольку перечисленным методам посвящены отдельные монографии и учебно-справочные пособия других авторов. Глава 8 посвящена перспективному методу акустико-эмиссион-ного контроля и диагностики, и комплексу проблем, связанных с его широким применением, а также тесно примыкающей к нему вибродиагностике. [c.7]

В инженерной практике широко распространены конструкции, элементы которых имеют полости или отсеки, содержащие жидкость, иапример, объекты авиационной и ракетно-космической техники, танкеры и плавучие топливозаправочные станции, суда для перевозки сжиженных газов и стационарные резервуары, предназначенные для хранения нефтепродуктов и сжиженных газов, ректификационные колонны и т. д. В большинстве случаев жидкость-заполняет соответствующие полостн или отсеки лишь частично, так что имеется свободная поверхность, являющаяся границей раздела между жидкостью и находящимся над ней газом (в частности, воздухом). Обычно можно считать (за исключением особых случаев движения тела с жидкостью в условиях, близких к невесомости, которые здесь не рассматриваются), что колебания жидкости происходят в поле массовых сил, гравитационных и инерционных, связанных с некоторым невозмущенным движением. Как правило, это поле можно в первом приближении считать потенциальным, а само возмущенное движение отсека и жидкости — носящим характер малых колебаний, что Оправдывает линеаризацию уравнений возмущенного движения. Ряд актуальных для практики случаев возмущенного движения жидкости характеризуется большими числами Рейнольдса, что позволяет использовать при описании этого движения концепцию пограничного слоя, считая, кроме того, жидкость несжимаемой. Эти гипотезы лежат в основе теории, излагаемой ниже [23, 28, 32, 34, 45, 54J. Учету нелинейности немалых колебаний жидкости посвящены, например, работы [15, 26, 29, 30]. Взаимное влияние колебаний отсека и жидкости при ее волновых движениях может сильно изменять устойчивость системы, а иногда порождать неустойчивость, невозможную при отсутствии подвижности жидкости. В качестве примера можно привести резкое ухудшение остойчивости корабля при наличии жидких грузов и Динамическую неустойчивость автоматически управляемых ракет-носителей и космических аппаратов с жидкостными ракетными двигателями при неправильном выборе структуры или параметров автомата стабилизации. Поэтому одной из основных Задач при проектировании всех этих объектов является обеспечение их динамической устойчивости [9, 10, 39, 43]. Для гражданских и промышленных сооружений с отсеками, содержащими жидкость, центр тяжести при исследовании их динамики смещается в область определения дополнительных гидродинамических нагрузок, например при сейсмических колебаниях сооружения [31]. [c.61]

Многогранное развитие современной теории дифракции прежде всего связано с освоением новых диапазонов электромагнитных колебаний н решением ряда прикладных задач науки и техники. С математической точки зрения целью теории дифракции является, во-первых, разработка аналитических и вычислительных методов нахождения решения краевых задач для волновых уравнений, во-вторых, изучение и классификация свойств решений этих задач, отражающих поведение волн в различных условиях. Выбор конкретных задач теории дифракции и появление новых направлений обусловливаются внутренней логикой развития теории и потребностями разделов физики и техники, связанных с волновыми движениями. Трудно перечислить все те многообразные области человеческого знания, в которых основу явлений и процессов составляют периодические структуры и волноведущие системы. Задачи рассеяния волн на периодических структурах в свободном пространстве н неоднородностях в прямоугольных волноводах относятся к числу классических задач теории дифракции. Они являются весьма сложными с математической точки зрения и ввиду большого практического значения для радиофизики сверхвысоких частот, антенной техники, оптики на протяжении многих лет находятся в центре внимания исследователей. В данной работе изучаются и классифицируются явления дифракции волн иа целом ряде периодических структур (т. 1) и волноводных неоднородностей (т. 2), широко применяемых в физике и технике наших дней. [c.3]

Следовательно, при свободной от механической нагрузки поверхности тела 2 потенциал У t) вызывает деформации, а при переменной разности У (t) =Уq sin Ы — колебания тела, особенно сильные в резонансных режимах. И наоборот, если слабыми механическими периодическими воздействиями на 2 возбуждать резонансные колебания тела, то на обкладках 2ь 2г возникает значительная разность потенциалов VoSIno) т. е в замыкающем 2ь 2г проводе возникает ток Такой преобразователь энергии используется в пьезоэлектрической технике, например в пьезоэлект-рических приборах. [c.276]

Подведем вкратце итоги. Мы видели, что такое неуста-новившиеся колебания. Если возбуждение является медленным , то реакция па него будет практически статической. Напротив, при мгновенном возбуждении полег -но воспользоваться понятием о свободных волнах. (Мы уже воспользовались случаем проанализировать вынуок-денные волны, хотя, строго говоря, это есть до некоторой степени шаг назад, несмотря на важность этого вопроса для техники.) Рассмотрим теперь более общую ситуацию, когда закон возбуждения является промежуточным по отношению к этим двум предельным законам. Дело в [c.128]

Резонансная техника заключается в приложении к окрашенному образцу синусоидальной силы и измерении амплитуды происходящих изменений как функции частоты. Резонансная частота определяется как частота, соответствующая максимальной ( пиковой ) амплитуде. Путем измерения этого параметра и ширины пика можно вычислить модуль. Ширина пика определяется как диапазон частот, за пределами которого амплитуда имеет значение, равное пиковой амплитуде, деленной на 2. Иногда возможно определить более высокочастотные резонансные пики, возникающие ввиду протекания более сложного типа деформации, но они обычно меньше по пиковой амплитуде, чем при нормальной деформации. Метод прост для использования. Образец свободной или адгезированной пленки прочно зякрепляется в вибраторе одним концом и подвергается вибрации. Амплитуда колебаний свободного конца может быть изменена микроскопически. Необходимо прочное закрепление образца, иначе может возникнуть псевдор.езонанс. В другой разновидности метода может быть использована окрашенная тонкая полоска стали (например. бритвенное лезвие), которая подвешивается на тонкой нити, а колебания возбуждаются с помощью электромагнита. [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...