Закон сопротивления

Для местных сопротивлений и Бе, при которых закон сопротивления близок к линейному, часто применяют выражение местных гидравлических потерь через эквивалентные длины трубопровода, т. е. фактическую длину трубопровода увеличивают па длину, эквивалентную по своему сопротивлению местным сопротивлениям. [c.105]

Шар, к которому по форме приближаются многие твердые компоненты потоков газовзвеси, является плохо обтекаемым телом. Безотрывное обтекание сохраняется лишь при невысоких числах Rex, а положение точки отрыва пограничного слоя от поверхности зависит от режима обтекания, т. е. от Ret- Соответственно меняется и закон сопротивления, который оценивается коэффициентом аэродинамического сопротивления Сш, учитывающим как силы трения, так и разность сил давления в лобовой и кормовой частях шара. [c.47]

В области линейного закона сопротивления (закон Стокса) [c.56]

С учетом сделанных замечаний для частиц первой группы с /= 1,15ч-1,2 (/ = 1,17) в области линейного закона сопротивления (ламинарная область) в соответствии с (2-15) получим (Re<0,05) [c.152]

Решение этой системы выполняют методом последовательных приближений, так как, не зная размеров труб или идущих по ним расходов, нельзя точно определить коэффициенты сопротивления Я,- и в этих трубах. Для решения в первом приближении принимают, что в трубах имеет место квадратичный закон сопротивления и значения Я, и ф/, определяются только относительной шероховатостью труб (см. гл. VII и IX). [c.268]

Определяя время движения до остановки, мы йз равенства (а) найдем, что при 0=0 время г з=оо. Это означает, что при принятом законе сопротивления (Л=цо) лодка будет к своему конечному положению (определяемому координатой Xj) приближаться асимптотически. Фактически же время движения лодки до остановки будет конечным, так как с уменьшением скорости закон сопротивления становится другим и соответственно изменяется вид зависимости v от t ( m.j например, задачу 105 в 90), [c.195]

Время движения до остановки при данном законе сопротивления является конечным.(см. задачу 93 в 80). [c.221]

Учащийся должен иметь в виду, что в этой и последующих задачах законы сопротивления среды упрощены в учебных целях. В действительности эти законы значительно сложнее, и сила сопротивления, как правило, не может быть представлена одним аналитическим выражением на всем интервале времени движения. [c.307]

Закон сопротивления среды довольно сложен, так как сопротивление среды зависит от формы и размеров движущегося тела, от свойств самой среды и от скорости тела относительно среды. Найдено, что при малых скоростях [c.355]

В логарифмическом масштабе зависимость (53) выражается графически отрезком прямой линии 1 (рис. 175). Эта линейная зависимость подтверждена многочисленными экспериментами. Но она выполняется примерно до чисел Re = 2,10 . Затем после некоторого переходного участка экспериментальные точки соответствуют прямой 2. Прямая 1 дает закон сопротивления при ламинарном режиме течения жидкости в трубе, а прямая 2 — при турбулентном, характеризующемся интенсивным перемешиванием жидкости в поперечном к течению жидкости направлении. [c.564]

В тех случаях, когда закон сопротивления среды выражается функцией типа [c.328]

Эта зависимость является математическим выражением з а-кона Гука — основного закона сопротивления материалов. Закон Гука может быть сформулирован так нормальное напряжение прямо пропорционально возникающей в том же направлении продольной деформации. [c.213]

Уравнения (43,1) и (43,2) определяют в параметрическом виде (параметром является о,) связь скорости течения жидкости по трубе с перепадом давления в ней. Об этой связи говорят обычно как о законе сопротивления трубы. Выражая о. через S.p/1 из [c.250]

Мы поставили здесь для х значение (42,3) и прибавили к логарифму эмпирическую численную постоянную ). Определяемый этой формулой коэффициент сопротивления является медленно убывающей функцией числа Рейнольдса. Для сравнения приведем закон сопротивления при ламинарном течении в трубе. Вводя в формулу (17,10) коэффициент сопротивления, получаем [c.250]

Написанные выше формулы относятся к трубам с гладкими стенками. Аналогичные формулы для труб с сильно шероховатыми стенками получаются просто заменой v/y на с (ср. (42,13)). Для закона сопротивления получим теперь вместо (43,3) формулу [c.251]

Из полученных в последних параграфах результатов можно сделать существенные заключения о законе сопротивления при больших числах Рейнольдса, т. е. о зависимости действующей на обтекаемое тело силы сопротивления от R при больших значениях последнего. [c.254]

Характерной особенностью затухающих колебаний (при линей-но.м законе сопротивления) является то, что отношение любых двух амплитуд, разделенных по времени одним периодом, остается постоянным в течение всего процесса колебаний. Действительно, для амплитуд, разделенных по времени одним периодом, можно написать а(=йое Р и а1+т = аое + Тогда [c.184]

Если ввести число Рейнольдса R = рпс й/[л, то закон сопротивления в круглой трубе при ламинарном течении будет иметь вид [c.350]

Исследования течения жидкости в трубах с некруглым поперечным сечением показали, что законы сопротивления как для ламинарного, так и для турбулентного режимов имеют такой же [c.354]

МОЖНО использовать для получения закона сопротивления таким же способом, как это было сделано для гладких труб. Определив из уравнения (183) среднюю по сечению трубы скорость течения, получим (г — радиус трубы) [c.359]

Закон сопротивления Ньютона [c.118]

Значительный накопленный опыт показывает, что для расчета сопротивления тела при гиперзвуковом обтекании можно использовать закон сопротивления Ньютона, полагавшего, что движущаяся жидкость состоит из одинаковых частиц, заполняющих равномерно пространство и не взаимодействующих друг с дру- [c.118]

ЗАКОН СОПРОТИВЛЕНИЯ НЬЮТОНА [c.119]

При дальнейшем увеличении Ре закон сопротивления приобретает особый характер в зависимости от относительной гладкости труб [c.90]

Затем при больших значениях Не, тем больших, че.м больше относительная гладкость, ламинарная пленка разрушается н закон сопротивления становится уже другим. Опытные точки отходят от линии гладких труб и постепенно через переходную область попадают в область квадратичного закона (Я ие зависит от Не). [c.91]

ПОЛУЭМПИРИЧЕСКАЯ ФОРМУЛА ДЛЯ КОЭФФИЦИЕНТА ШЕЗИ С ПРИ КВАДРАТИЧНОМ ЗАКОНЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ [c.95]

Т,1кло пые прямые А xi В соответствуют законам сопротивления гладких труб, т. е. формулам (1.100) и (1.101). После умножения на 1000 11 логарифмирования получим уравнония прямых [c.88]

При достаточно больших значениях Re силы вязкостного трения, действующие в турбулентном потоке, становятся малыми по сравнению с силами инерции частиц жидкости (зона турбулентной автомодельности). Безразмерные характеристики потока, в частности коэф( )и-цнент сопротивления трения л и коэффициенты местных сопротивлений в этой зоне не зависят от числа Ке. что определяет наличие квадратичного закона сопротивления трубопровода. Аналогичная особенность присуща также и процессам истечения через малые отверстия и насадки, безразмерные характеристики которых (коэффициенты истечения) в зоне больших значений Ке остаются практически постоянными (квадратичная зона истечения). [c.110]

Первые теоретические работы в рассматриваемой области были посвящены ползущему движению сферических частиц жидкости в бесконечной среде, причем использовались модификации сток-сового закона сопротивления твердых сферических частиц [выражение (2.2)]. Хадамард [301] и Рибчинский [673] получили решение уравнения движения без учета сил инерции в поле потока. Их решение имеет вид [c.105]

Ввиду лсесткости срыва ламинарного течения в трубе, он сопровождается скачкообразным изменением силы сопротивления. При течении по трубе при R > R имеется, по существу, два различных закона сопротивления (зависимости силы сопротивления от R) — один для ламинарного и другой для турбулентного течений (см. ниже 43). При каком бы значении R пи произошел переход одного в другое, сила сопротивления испытывает скачок. [c.152]

Любые две термодинамические величины текущего вдоль трубы газа являются функциями друг от друга, совершенно не зависящими, в частности, от закона сопротивления трубы. Эти функции зависят как от параметра от значения постоянной j и определяются уравнением ш = onst, нолучаю1Цимся [c.508]

Если учесть скольжение, т. е. принять, согласно (9), что скорость скольжения на стенке пропорциональна числу Кнудсена, то, как показал Бассет ) еще в 1888 г., справедлив видоизмененный закон сопротивления сферы [c.146]

Коэффициент Я не следует закону для гладких труб, постепенно возрастает и при ]gRe =i4,6 для первой кривой или lgReгa5,0 для второй кривой становится практически независимым от Re. В этой области потери удельной энергии пропорциональны квадрату скорости (квадратичный закон сопротивления). [c.90]

Наклонные струи (рис. 12-4) теоретически изучены недостаточно. До сих пор не удалось аналитически получить уравнение траектории струи вследствие неизученностн законов сопротивления, возникающих при движении незатопленной струи. Траектории же, получаемые [c.115]

Опыты подтверждают справедливость этой зависимости для частиц с диаметром /)< <0,1 мм. Для частиц с диаметром >>0,1 мм гидравлическая крупность получаемая по зависимости (20-3), не совпадает с опытами, из чего следует, что закон сопротивления в этих случаях не соответствует формуле (20-2). Для таких условий М. А. Великанов и А. П. Зегжда предложили на основании опытов следующую эмпирическую зависимость [c.192]

Наклонные прямолинейные участки соответствуют линейному закону сопротивления (зона /), криволинейные участки — переходной области (зона I ), а горизонтальные прямые — квадратичному закону (зона ill). Характер кривых =/(Е ,е) определяется моментом возникновения отрыва потока и вихре-образований и их дальнейшим развитием чем сильнее деформируется поток в местном сопротивлении, тем раньше (т. е. при меньших числах Рейнольдса) возникают в нем вихреобразова-ния и сопротивления подчиняются квадратичному закону. Наличие в местном сопротивлении острых кромок (внезапное расширение, сужение и т. д.) способствует более раннему отрыву потока и наступлению автомодельности, и, наоборот, если мест- [c.222]

Решение находим методом попыток, полага в первом приближении квадратичный закон сопротивления, при котором коэффициенты и не зависят от числа Re. [c.246]

В связи с этим решаем задачу летодом попыток, полагая в первом приближении, как и ранее, квадратичный закон сопротивления. [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...