Колебания в твердом теле

Глава 6. Введение колебаний в твердые тела нерегулярной формы............241 [c.208]

ВВЕДЕНИЕ КОЛЕБАНИЙ В ТВЕРДЫЕ ТЕЛА НЕРЕГУЛЯРНОЙ ФОРМЫ [c.241]

Рис. 17. К введению колебаний в твердые тела нерегулярной формы

Если интерпретировать звуковые колебания в твердом теле как набор квантовых осцилляторов, то получается, что при абсолютном нуле атомы твердого тела совершают нулевые колебания а не неподвижны. Это было подтверждено экспериментами по рассеянию света при низких температурах. Электромагнитную волну тоже можно рассматривать как набор осцилляторов. Следовательно, даже в вакууме — пустом пространстве, — где нет ни частиц, ни квантов, будут иметь место нулевые колебания электромагнитного поля. [c.81]

Атомы, находящиеся на уровне 2, могут переходить в основное состояние в результате безызлучательных переходов, т. е. без испускания фотонов. Такие процессы могут быть вызваны, например, столкновениями в газе или взаимодействием между атомами и решеточными колебаниями в твердом теле. Скорость таких переходов, конечно, пропорциональна числу возбужденных атомов Соответствующий коэффициент пропорциональности обозначим символом ш,2. [c.79]

Неоднородные поля н колебания в твердых телах Неодно- родное (одно- родное) 10" [c.274]

Мы ограничивались пока рассмотрением таких упругих колебаний в твердых телах, частоты которых не превышали нескольких килогерц. Выясним теперь, как в твердых телах распространяются упругие волны более высоких частот, т. е. ультразвуковые волны. [c.466]

При рассмотрении свойств плазменных колебаний в твердых телах исходим из модели, основанной на следующих предпосылках [c.346]

Скорость распространения ультразвуковых колебаний в твердых телах зависит от физических свойств тел, через которые проходит акустический луч. [c.646]

ПЛАЗМЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ [c.157]

ПЛАЗМЕННЫЕ КОЛЕБАНИЯ В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ [гЛ. IV [c.158]

Плазменные колебания в твердом теле [гл. IV [c.162]

В предыдущей главе были исследованы коллективные ( плазменные ) колебания в твердом теле. Как мы видели, они существенно обусловлены взаимодействием между электронами при исчезновении его исчезают и соответствующие полюсы функции ю). Статистика, которой подчиняются [c.195]

Таким образом, дебаевское обрезание эквивалентно требованию, исключающему существование гидродинамических волн с длиной, меньшей межатомного расстояния. Мы видим, что принимаемая для йТ ш)/йш модель имеет физическое оправдание в области длинных волн А > а (а < о о — фононы) и имеет разумное обрезание при Х а ш а о). Конечно, в промежуточной области А < а интерполяция йТ ш) 4ш очень приблизительна, и экспериментально снятые графики этой величины подтверждают эту приблизительность (см. рис. 74), Но зато имеется и большой выигрыш, мы имеем простое по виду, универсальное, однопараметрическое распределение для спектральной плотности собственных колебаний в твердом теле. Исследуем сначала (прежде чем наводить критику), что оно дает. Для удельной внутренней энергии имеем [c.199]

Другим примером бозонов являются фотоны (кванты электромагнитного поля) и фононы (кванты упругих колебаний в твердых телах). Их тепловые свойства соверщенно отличны от свойств фермионов. Эти два класса бозонов представляют особый интерес для рассмотрения. [c.124]

Колебания в твердом теле [c.20]

Колебания в твердом теле 20—25 [c.402]

Во многих ультразвуковых промышленных установках, аппаратах и станках применяются магнитострикционные преобразователи типа ПМС. Отечественной промышленностью разработан и изготовлен ряд новых преобразователей. Так, ультразвуковой магнитострикционный преобразователь ПМС-15А-18 предназначен для возбуждения ультразвуковых колебаний в твердых телах. [c.69]

В подзаголовке книги стоят слова Парадоксы и проблемы XX века . Этим нам хотелось подчеркнуть, во-первых, что речь идет о проблемах действительно кажущихся парадоксальными и, во-вторых, что эти проблемы стали остро ощутимыми в наш просвещенный XX век. Вопрос касается глобальной проблемы Человек и окружающая его среда. Основным физическим компонентом среды, окружающей человека, который будет предметом обсуждения, является механическое колебание — вибрация и звук. Оба этих явления имеют одну и ту же физическую природу. В силу упругих свойств среды — жидкой, твердой, газообразной — механические колебания распространяются волнообразно. Скорее, условно, чем в силу каких-либо физических особенностей, под звуком понимается распространение механических колебаний определенной частоты и интенсивности в воздухе. Известно, однако, что звук, вызванный в толще воды и твердых телах, распространяется также волнообразно во все стороны, и благодаря большей плотности, чем плотность воздуха, скорость распространения его в воде примерно в 4 раза выше. С еще большей скоростью колебания распространяются в толще земли (сейсмические колебания), в твердых телах. [c.3]

Колебания в твердом теле характеризуются изменением напряжения ац, смещением частиц и, и потенциалом смещения. Понятием колебательной скорости пользуются редко. Часто ко- [c.14]

ИССЛЕДОВАНИЕ ЗВУКОВЫХ КОЛЕБАНИЙ В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ. ОПРЕДЕЛЕНИЕ УПРУГИХ И ФОТОУПРУГИХ ПОСТОЯННЫХ ПРИ [c.341]

В то время как в жидкостях и газах возможен только один тип волн, а именно волны сжатия, т. е. чисто продольные колебания, в твердых телах, кроме того, могут распространяться еще поперечные и крутильные колебания, обусловливающие появление поперечных волн, или волн сдвига (фиг. 376, а и б). Причина этого явления [c.341]

Трудности, связанные с этим, состояли в том, что поперечные колебания и волны не могут иметь места в жидкостях и газах. Упругие же колебания в твердых телах еще не были исследованы к тому времени. Учение Френеля о поперечных световых волнах дало толчок к исследованию свойств упругих твердых тел. Применение полученггых знаний к оптике повело к ряду принципиальных затруднен1 й, связанных с несовместимостью механических законов колебаний упругой среды и наблюдае.мых на опыте законов оптических явлений. Эти затруднения были устранены только с появлением электромагнитной теории света. Однако для интересующего нас вопроса о поперечности световых волн механические теории света дали очень много, и плодотворность их для того времени стоит вне сомнения. [c.372]

Что касается конкретных оценок, то, скажем, для пузырьков с добротностью Q = (jOoIk 10- 20 величина Г должна быть в оптимальных условиях такова, что сооГ 10- 20. Впрочем, рассмотренная здесь постановка задачи реалистична скорее для высокочастотных систем возможна, например, автосинхронизация тепловых фононных колебаний в твердом теле. [c.218]

В простейшей теории плазменных колебаний в твердых телах, развитой Бомом и Пайнсом [36—38] и в ряде последующих работ, положительные ионы твердого тела заменяются однородно распределенным положительным зарядом с плотностью, равной средней плотности заряда электронов. Такая модель твердого тела называется моделью .желеъ. Валентные электроны и электроны проводимости рассматриваются как электронный газ, разрежения и сжатия которого относительно среднего значения приводят к продольным колебаниям. Плотность электронов в твердом теле порядка 10 см в отличие от малой плотности электронов [c.90]

Так как, если г з = О, то rota = 0, а diva = О при Ф=0, то коэффициенты Л и A есть соответственно амплитуды продольных и поперечных колебаний в твердом теле. [c.129]

Модель Эйнщтейна — это модель индивидуальных колебаний каждого узла решетки. Как создается и чем удерживается эта пространственная система потенциальных ям — неясно, какими-то внешними силами, На самом же деле решетка создается самими же атомами кристалла, смешение узла сразу же сказывается на его соседях, поэтому никакой независимости индивидуальных колебаний в твердом теле нет и именно поэтому выбор dr(w) по Эйнштейну привел к экспериментально ненаблюдаемому ходу теплоемкости при низких температурах, [c.198]

Дисперсия скорости распросфанения упругих колебаний в твердых телах сравнительно мала. Поэтому экспериментальные наблюдения акустополярифамм Авпм и Авсм могут быть выполнены в широком спектре частот, а также с использованием акустических импульсов. [c.38]

Уравнение, формально аналогичное ур-нию (2.17), равным образом описывает не только распространение продольных колебаний в упругих совершенных жидкостя. и газах, но действительно для продольных, продольно-поперечных, сдвиговых и крутильных колебаний в твердых телах [1]. [c.48]

Т ак как при описываемом волновом переносе звуковой эиергнн затухание коле а-ннй незначительно, то распространение колебаний в Твердом теле выражается теми же диференцизльнымн уравнениями, как н в случае перекоса акустической энергии через газообразную среду (воздух). [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...