Мода радиальная

Рис. 3 8 Оболочки цилиндрических керамических гидрофонов, работающих на модах радиальных (о), тангенциальных (б) и продо.пьных (в) колебаний

Необходимая радиальная жесткость плавающей опоры в продольнофрезерном станке мод. 640 (рис. 7.27,в) получена деформированием на конусе внутреннего кольца подшипника. [c.100]

Основная мода представляет собой так называемый гауссов пучок, т. е. пучок с гауссовым радиальным распределением амплитуд в поперечном сечении. В сечении О (в горловине пучка) он имеет плоский волновой фронт и минимальный диаметр 2 Юо- [c.284]

На рис. 8 показан шлифовальный полуавтомат мод. 345, оборудованный САР для управления упругими перемещениями системы СПИД. В качестве динамометрического узла использован задний центр /. Поскольку сила, воспринимаемая задним центром, изменяется по мере перемещения шлифуемой детали относительно шлифовального круга, постольку сбоку стола расположены проволочный реохорд 2 (с помощью которого выполняется условие пересчета реакции заднего центра в силу, действующую в точке контакта круга с обрабатываемой деталью), и пульт 3 управления САР, поддерживающий заданное постоянство радиальной силы между шлифовальным кругом и деталью путем изменения скорости движения стола (продольной подачи). [c.339]

Колебания могут распространяться в виде волн в определ. областях (сферич. слоях) внутри Солнца. Если эти слои снизу и сверху ограничены зонами, где волновое распространение невозможно, то волны отражаются от границ областей распространения и будут там захвачены. В результате многократного отражения от границ и интерференции захваченных волн образуются стоячие волны, к-рые часто называют собств. колебаниями или модами. Каждая мода имеет свою частоту (зависит от условий в области захвата) и определённую пространственную картину смещений сферич. поверхности разбиваются на отдельные колеблющиеся участки, разделённые вдоль меридианов и параллелей узловыми линиями, на к-рых газ неподвижен вдоль радиуса внутри области захвата колебания имеют пучности и узлы, а вне её — экспоненциально затухают. Знав частоту и общую картину колебаний на поверхности, можно восстановить радиальную структуру моды и определить условия в области захвата. [c.581]

Важная информация о параметрах солнечного ядра может быть получена из наблюдений гравитац. мод, периоды к-рых лежат в диапазоне 100—300 мин. Эти моды должны иметь небольшие значения степени (1 = 1 -Ь 4) и высокие радиальные порядки (ге 10 Ч--4-20). Теоретич. значения периодов колебаний таковы [c.583]

Движение в этих модах на частотах запирания является чисто радиальным. [c.150]

С увеличением постоянной распространения i> характер движения частиц в обоих семействах мод изменяется. В каждом из них теперь будут как сдвиговые, так и радиальные смещения. [c.150]

На рис. 52 представлены рассчитанные в работе [277] зависимости частот запирания второго семейства (сплошные линии) от величины V. Штриховыми линиями отмечены значения частот запирания первого семейства. Видно, что, как и в случае слоя, структура спектра чувствительна к изменению v. Здесь также меняются местами частоты запирания радиальных и продольно-сдвиговых мод. [c.150]

Как уже отмечалось, первое экспериментальное наблюдение краевого резонанса в тонких пьезокерамических дисках описано в работе [264]. В 1957 г. аналогичная по свойствам мода была описана в работе [241] в связи с экспериментальным исследованием поведения длинных стальных цилиндров. Автор этой работы наблюдал резонансные колебания на формах, характеризующихся относительно большими значениями радиальных перемещений вблизи угловых окружностей. Собственные частоты таких форм практически не зависели от длины цилиндра. [c.204]

Отметим, что проведенное в области частот до появления второй распространяющейся моды сопоставление расчетных и экспериментальных данных для других рассмотренных в работе [1661 случаев обнаруживает столь же хорошее совпадение результатов. Вместе с тем сопоставление в области частот, где имеется уже несколько распространяющихся мод, требует прежде всего выполнения большой работы по отработке методики получения расчетных данных и их систематизации с учетом сложностей, связанных со сгущением спектра частот в окрестности частоты радиального или продольно-сдвигового резонанса бесконечного цилиндра, определяемых низшим из первых корней уравнений (9.9) и (9.11) главы 4. [c.210]

Значительное различие между формами колебаний, соответствующими, например, точкам б и С, обнаруживается при анализе распределения по толщине диска факторов, характеризующих напряженно-деформированное состояние. Наиболее ярко различие проявляется здесь в распределении по толщине радиальных смещений г и напряжений сте. На рис. 93 показано распределение по толщине нормированной величины в сечении г = 0,5. Слабая изменяемость по толщине величины щ для точки В свидетельствует о близости ниспадающего участка кривой 5 на рис. 90 к соответствующей гиперболе ( з-мода) в случае v = 0. Изменение щ в точке С явно указывает на преобладание в форме колебаний толщинно-сдвиговых движений, что позволяет считать ниспадающий участок кривой 6 на рис. 90 наследующим свойства Лд-моды. [c.223]

Какова радиальная зависимость плотности энергии в резонаторе (нлн интенсивности пучка, выходящего из резонатора) для моды ТЕМоо Чему равен размер пятна распределения интенсивности Wi [c.234]

Как видно из (4.25), характерный радиальный размер скользящей моды определяется соотношением 1 1 л 4, откуда Го/, (2/ Го) 2/3/2, что согласуется с выражением (4.10), полученным из геометрооптических соображений. Радиальное распределение напряженности поля для первой скользящей моды (з = 1) показано на рис. 4.7. Видно, что практически вся энергия волны шепчущей галереи сосредоточена в вакууме, что и обеспечивает малое затухание волны вдоль поверхности зеркала. [c.136]

Umn ( > Ф, 2f) МОДЫ (m, л), то она определяется совокупностью формул (2.74), (2.76), (2.77) и (2.83), причем в последнюю надо подставить Sq из (2.90). На рис. 2.27 и 2.28 приведены результаты расчетов амплитуды поля на круглых зеркалах и, соответственно, сдвига фазы на один проход из резонатора, заполненного радиально-неоднородной усиливающей средой, при различных видах радиально неоднородности (собирающая и рассеивающая линзы) [c.96]

Для повышения точности результатов первоначально выполнен расчет диска мод действием центробежной силы замка и лопатки с учетом температурного расширения. В результате на ободе диска получены средние значения перемещений в радиальном направлении, которые использовались в качестве исходных данных для последующих расчетов циклически симметричного фрагмента замка лопатки (см. рнс. 72). [c.192]

Радиальную силу 1, действующую со стороны муфты на валы при их смещении на величину Л , легко найти но графику (рис. 20.18), построенному для марок резины с модулем упругости / == 5 МПа. Для резины с друг нм моду,нем унруг ости силу снятую с графика, пересчитывают, п )нннмая, что Ри Е прямо пронорциональны. Например, для муфты, передающей момент 7, , = 3150 Н м, вследствие радиального смещения валов Лу = = 0,7 мм по графику рис., 20.18 сила / , = 700 Н. При использовании резины [c.293]

Передача изображения в интегральной голографии осуществляется посредством введения в схемы элементов волоконной оптики и многомодовых волноводов. Напомним, что если диаметр волокон сравним с длиной волны света, то такое волокно следует рассматривать как ди.электри-ческий волновод, в котором существуют лищь вполне определенные постранственно-временные распределения. электромагнитного поля световой волны — моды. Многомодовые волноводные системы передачи изображения, способные уже в настоящее время конкурировать с во.до-конными системами, представляют собой плавно или дискретно неоднородные среды. Они получили название самофокусирующих волноводов (или селфоков). Коэффициент преломления п (г) в таких волноводах скачкообразно или плавно меняется в радиальном направлении по закону п(г)=п )( — Ь ,/2), где о — коэффициент преломления на оси, г — радиус световода, Л — постоянная. Многомодовые системы обеспечивают разрешающую способность порядка 300 линий/мм. [c.79]

Широкое распространение получили сверлильные и расточные станки для обработки группы отверстий без применения кондукторов по заданным координатам, а также дыропробивные станки. Наиболее полное воплощение идея программирования получила в комбинированных многооперационных станках. Они позволяют без переустановки заготовки выполнять разнообразные работы, например, сверление, зенкерование, растачивание, фрезерование и нарезание резьбы. В соответствии с программой, определяющей последовательность обработки, производится также автоматический выбор оборотов и подач, осуществляется выбор и смена инструментов. Многроперационные станки выгодно применять в условиях крупносерийного и массового производства, особенно при обработке корпусных деталей. Отсутствие переустановок не только уменьшает цикл и трудоемкость обработки, но и способствует повышению ее точности. Например, многооперационный станок мод. 2Б622Ф4 Ленинградского станкостроительного объединения можно настроить для обработки по программе корпуса шпиндельной бабки горизонтально-расточного станка. Если обработка корпуса, имеющего 29 отверстий, на горизонтально-расточном и радиально-сверлильном станках выполняется за 48 ч, то на многооперационном станке — в течение 11,5 ч. [c.173]

Обкатка зубьев цилиндрических колес производится на специальных зубообкатных станках мод. 5723, фирм Болендер, Рейнекер и Феллоу, Обкатка колес производится после их термообработки и имеет назначение сбить окалину, примять имеющиеся заусенцы и забоины. Припуск на прикатку зубьев не предусматривается, поэтому исправления погрешностей по профилю, шагу и другим параметрам практически не происходит. В качестве инструмента применяется стальная шестерня со шлифованным зубом, изготовленная из легированных сталей или стали марки Р9. Ширина инструментальной шестерни больше на 2—5 мм ширины обрабатываемой шестерни. В процессе обкатки обрабатываемая шестерня вводится в плотное зацепление с обкаточной шестерней и вращается с реверсированием под радиальной нагрузкой 130—150 кГ в течение 6—10 сек. [c.573]

Однако вследствие того, что при динамическом нагружении в течение одного опыта в разных сечениях образца протекают различные процессы деформации е ( ) (напряженно-деформированное состояние вдоль длины образца неоднородно), дисперсии волн и наличия радиальной инерции (неоднородность напряженно-деформированного состояния по радиусу стержня), а также большой слояшости (невозможности) одновременного замера в одной и той же точке образца процесса е ( ) и а ( ) из динамических экспериментов, в настояш ее время невозможно получение динамической зависимости а от е без привлечения априорно задаваемых соотношений между напряжениями и деформациями или использования расчетов для той или иной математической модели эксперимента (например, моде.ли тонкого стержня). Попытка определения динамических уравнений состояния по некоторым косвенным эффектам (скорости распространения деформации различной величины, распределения деформации в различные моменты времени, скорости движения поверхностей испытуемого образца и т. д.) также не увенчалась успехом, поскольку было обнаружено [20, 24, 25], что указанные эффекты могут быть описаны с практически одинаковой степенью точности при помощи различных соотношений Оц — вц. Вследствие этого до сих пор еще не получено надежных уравнений, описывающих динамическое поведение материала, а по ряду определяющих параметров данные различных экспериментальных работ не только расходятся в несколько раз, но имеют и качественно различную картину. [c.135]

Пульсирующие П. з. являются автоколе-бат. системами, в к-рых энергия излучения звезды частично преобразуется в энергию колебаний (см. Пульсации звёзд). Механизмы пульсаций могут несколько отличаться у разл. типов пульсирующих П. з. К пульсирующим П. 3. относятся цефеиды, звёзды типа RR Лиры, типа б Щита, типа МирЫ Кита и др. Периоды звёздных пульсаций — от неск. с до неск. лет. До недавнего времени были известны в основном звёзды с радиальными пульсациями. Различают звёзды, пульсирующие в осн. тоне и в обертонах. Выявлено немало звёзд, пульсирующих нерадиально, как правило, с малыми амплитудами переменности блеска. Встречаются звёзды, у к-рых одновременно возбуждены неск. мод пульсаций это особенно характерно для звёзд с нерадиальными пульсациями. [c.560]

Солнце также является своеобразной пульсирующей звездой, испытывающей разл. виды радиальных и не-радиальяых колебаний с периодами от неск. минут до неск. часов. Общее число уверенно идентифицированных собств. колебаний составляет более тысячи. В силу того, что частоты разл. мод по-разному чувствительны к распределению вещества вдоль радиуса, наблюдаемая совокупность колебаний позволяет проводить сейсмическое зондирование солнечных недр (см. Солнечная сейсмология). [c.183]

Ф. Л. Дёйбнер (Р.-Ь. ОепЬпег), 1974]. Отд, ветви на этой диаграмме соответствуют модам с радиальными порядками га = 1 — 7. Самая нижняя ветвь, обозначенная как /-мода, соответствует поверхностным гравитац. колебаниям, к-рые по своей природе аналогичны волнам на поверхности жидкости. Акустич, моды высокой степени захвачены в конвективной зоне (радиус нижней отражающей границы от 0,9 до 1 Т ), и поэтому от её структуры зависят частоты мод. Установлено, что наилучшее согласие наблюдаемых частот с теоретическими достигается, если глубина конвективной зоны несколько больше, чем в стандартной 1 Юдели (см, в ст. Солнце раздел Внутреннее строение Солнца) 0,3 вместо 0,27 Л0. [c.582]

Гексагональная ЦМД-решётка имеет три основные моды колебаний оптическую, соответствующую синфазным радиальным колебаниям ЦМД, и две акустические, соответствующие трансляционным смещениям ЦМД в двух напраплениях. Дсформадиониыс волны акустич. типа аналогичны звуковым волнам в упругих средах. Возбудить такие волны можно пространственно неоднородным в плоскости плёнки импульсным или ВЧ-поле 1. Наличие ВБЛ в границе ЦМД и появление нелинейных и гиротропных эффектов обусловливают гибридизацию оптич. и акустич. мод деформационных волн и приводят к появлению коллективных мод ЦМД. [c.437]

Сильная взаимосвязь радиальной и трансляционных мод деформационных волн в ЦМД-решётках приводит к эффектам спонтшшого нарушения симметрии. В полях смещения, по напряжённости близких к напряжённости поля коллапса гексагональной ЦМД-решётки, возникающая под влиянием случайных возмущений деформаци-онЕ1ая волна с волновым вектором A=4n/Z. вызывает динамич. неустойчивость решётки, сопровождающуюся спонтанным коллапсом каждого третьего ЦМД. Лавинный процесс коллапса ЦМД сопровождается затем перестройкой исходной решётки в решётку с прежней симметрией, но с больпш.м периодом. При дальнейшем увеличении магн. поля пронссо повторяется. Полностью [c.437]

Наиболее полно была изучена задача о колебаниях сферы. Простейшие радиальные колебания сферы проанализированы Пуассоном (1828), а общая пространственная задача о колебаниях сферы рассматривалась Йеришем (1879). Последний построил решение в сферических координатах, предложил классификацию форм колебаний и получил уравнения частот. Лэмб (1882), следуя традициям английской математической школы того времени, изучал аналогичную задачу в прямоугольных координатах. Он уточнил разделение мод колебаний сферы на два класса и провел подробное [c.12]

Поведение смещений в третьей моде при v = 0,3317 с изменением частоты представлено на рис. 56 [288]. На частоте запирания в ней наблюдаются только радиальные смещения. Видно, что с увели1 е-нием Q увеличивается число перемен знака в распределении и . Тенденция к увеличению осцилляций с ростом частоты в других модах также сохраняется, однако это не всегда связано с увеличением числа перемен знака. Из общих выражений для смещений (9.7) можно, например, установить характер их поведения для больших Q вблизи областей, где Ср j. При этом а близко к нулю, а Р остается достаточно большим. Тогда каждая компонента смещений представляет собой суперпозицию двух функций Бесселя с большим и малыл аргументами. Например, для v = Vs осевое смещение может иметь [c.152]

Рассмотрим теперь моды более высокого порядка, т. е. в амплитудном множителе выражения (4.95) т О и 1 0. При этом мы видим, что распределение поля в произвольной точке внутри резонатора дается снова произведением гауссовой функции на полиномы Эрмита. Поэтому распределение интенсивности моды, скажем ТЕМю, сохраняется (см. рис. 4.28) в любой точке внутри резонатора. Следует заметить, что переменные х и у, входящие в выражении (4.95) в полиномы Эрмита, нормированы на w(z), т. е. на размер пятна. Это означает, что с изменением w(z) размеры мод высшего порядка в радиальном направлении меняются таким же образом, как и у моды ТЕМоо. Поэтому относительные размеры различных распределений поперечных мод сохраняются неизменными во всех точках вдоль пучка. [c.204]

Рнс. 4.42. Типичный пример радиального распределения интенсивности моды в неустойчивом резонаторе, полученного с помощью интеграла Кирхгофа. Результаты получены для конфокального резонатора, соответствующего положительной ветви, с jW = 2,5 н JVsks = 0,6. Вертикальными линиями отмечены положения краев выходных зеркал. (Согласно Реншу и Честеру [17].) [c.225]

Рассмотрим зеркало, обладающее супер-гауссовым радиальным профилем коэффициента отражения / = / оехр[—2(r/waY где п — целое число. Если такое зеркало играет роль выходного в неустойчивом резонаторе, то, используя геометрическую оптику, покажите, что профиль интенсивности мод внутри резонатора также является супер-гауссовым, т. е. может быть представлен в виде /внутр =/оехр[—2(г/о)) ]. Выведите соотношение между Wa (размером пятна профиля коэффициента отражения) и w (размером пятна профиля интенсивности). Вычислите также потери у за полный проход резонатора. Учитывая то, что профиль интенсивности выходного пучка имеет вид /вых = виутр[1 —/ (г)], покажите, что при условии Ro = [c.235]

Наблюдение сжатых состояний в волоконных световодах затрудняется наличием конкурирующих процессов, таких, как спонтанное или вынужденное МБ-рассеяние. Сжатые состояния наблюдаются, только если уровень шумов этих процессов не превышает величины, на которую уровень шумов понижается при четырехфотонном смешении. Несмотря на указанные затруднения, в эксперименте [39] наблюдалось уменьшение уровня шумов на 12,5% ниже квантового предела при распространении накачки на длине волны 647 нм в световоде длиной 114 м. Для подавления ВРМБ накачка модулировалась с частотой 748 МГц, что намного больше ширины полосы ВРМБ-уси-ления. Для подавления теплового МБ-рассеяния на направляемых акустических волнах световод приходилось охлаждать в жидком гелии, однако такое рассеяние все же ограничивало характеристики системы. На рис. 10.12 показан спектр шумов, наблюдавшийся, когда фаза локального осциллятора соответствовала минимуму шума. Большие пики обусловлены МБ-рассеянием на радиальных акустических модах. Сжатые состояния генерируются в областях частот, отстоящих на 45 и 55 МГц от частоты накачки. В другом эксперименте [40] по тому же световоду распространялось излучение накачки с длинами волн 647 и 676 нм. При помощи двухчастотной гомодинной схемы было зарегистрировано уменьшение шума на 20% ниже квантового предела. Такое явление называют четырехмодовой [c.307]

Фабри—Перо, можно получить, вырезав часть круговой интерференционной картины радиальной щелью, один конец которой приходится на центр колец интерференции. Фотопленка, расположенная непосредственно за щелью и движущаяся с большой скоростью поперек щели, зарегистрирует спектральный профиль излучения лазера, разрешенный во времени. Временное разрешение определяется шириной щели и скоростью пленки, тогда как спектральное разрешение определяется параметрами эталона. Типичные параметры таковы при ширине щели 0,03мм и скорости барабана 10 000 см сек можно получить временное разрешение порядка 500 нсек. Эталон Фабри — Перо с промежутком в 1 см будет иметь область дисперсии, равную 0,24 А, что соответствует 8—10 осевым модам в случае 5-сантиметрового рубинового стержня. Теоретически расстояние между модами определяется выражением [c.390]

Операция 5. Чистовое шлифование заготовок по диаметру на бесцентровошлифовальном станке мод. ВШ-626 методом продольной подачи. Шлифуют алмазным кругом АПП 200x40x76 АСР 40/28 Б1 100% ГОСТ 16167—70 (обозначение типоразмера круга 2720— 0121). Режим обработки = 35 м/с s p = 650 мм/мин Ода, = = 20 м/гаин с охлаждением. Припуск на обработку 0,05 мм на сторону. Шлифуют заготовки за один нли два прохода. Шероховатость обработанной поверхности в пределах Ra0,32—0,16. После шлифования радиальное биен11е заготовок не должно превышать 0,01 мм. Контроль радиального биения в приспособлении под микроскопом типа ММИ-2. Приспособление состоит из основания с призмой, на которую устанавливается контролируемая заготовка сверла, резинового круга для прижатия и вращения заготовки, маховичка с двумя зубчатьиш колесами для передачи вращения кругу и заготовке сверла. [c.26]

Сначала шлифуют заготовки по всей длине о образованием хвостовой части при продольной подаче стола. Режим обработки 0j.p = = 31,0 м/с Озар = 1,7 м/мин продольная подача ручная припуск на обработку 0,1 мм на сторону t = 0,01 мм. Шлифование рабочей части осуществляется методом врезной подачи круга. Режим обработки = 31,0 м/с — 1,5 м/миа Зцод — ручная припуск на обработку 0,05 — 0,30 мм в зависимосит от диаметра обрабатываемых сверл t = 0,008 мм. После шлифования радиальное биение рабочей части относительно оси хвостовика не должно превышать 0,01 мм. Обратная кон>ч ность на длине рабочей части не более 0,01 мм. Диаметры рабочей и хвостовой части проверяют настольным микрометром 0—10 мм мод. 03100 по ТУ 2-034. Биение контролируют на приборе. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...