Волны свободные

К недостаткам мелкомодульных волновых приборных передач относятся 1) сложность изготовления 2) непостоянство мгновенного передаточного числа при применении генератора волн свободной деформации. [c.241]

Звуковые волны, свободно распространяющиеся в воздухе при встрече со стеной испытывают отражение, и мы слышим эхо. Отражение поверхностных волн на воде можно наблюдать в опытах с волновой ванной. [c.224]

С увеличением частоты показатель преломления должен увеличиться и при со > 10 Гц можно считать л 1. Такая частота является граничной в том смысле, что на распространение ультракоротких волн (X < 10 м) ионосфера уже не влияет такие волны свободно проходят через ионосферу, не преломляясь в ней и не отражаясь от ее границ. Это ограничивает их применение для радиопередач, но вместе с тем открывает возможность радиолокации Луны и планет Солнечной системы и лежит в основе всей радиоастрономии, использующей технику ультракоротких волн. [c.146]

Значение эффективной массы электрона т определено с учетом взаимодействия электронов с кристаллической решеткой, когда последняя не испытывает тепловых колебаний. Поэтому можно считать, что электрон в идеальной кристаллической решетке (т. е. при Г = 0) движется как свободная частица, не испытывая рассеяния в узлах решетки. Это означает также, что электрон можно рассматривать как волну, свободно (без затухания) распространяющуюся в идеальной, не испытывающей тепловых колебаний, кристаллической решетке. [c.456]

В плоской звуковой волне свободного звукового поля звуковое давление и интенсивность численно совпадают. [c.13]

Пространство, в котором звуковые волны свободно распространяются, не встречая отражаюш,их поверхностей, называется свободным акустическим полем. [c.17]

Динамическая теория Миндлина, распространенная на слоистые пластины, применялась для исследования распространения волн, свободных колебаний и импульсного нагружения пластин в целом ряде работ (Рен и Ю [122] Ву [192] Чоу [46] Тзо и др. [1681 Донг и Нельсон [55] Сиу и Берт [135]). [c.194]

Как и в случае зажатой полосы, корни дисперсионных уравнений симметричных и антисимметричных волн свободной полосы (6.65) и (6.67) удобно изображать в пространстве (ReX, [c.198]

При составлении уравнений движения и неразрывности принималось во внимание, что постоянная объемная сила в каждой точке уравновешивается не только вязкостной силой, но и инерционными и поверхностного натяжения. Градиент давления в уравнениях Навье-Стокса может создаваться двумя причинами изменением давления потока газа, омывающего поверхность пленки, и силами поверхностного натяжения. Уравнения неразрывности и Навье-Стокса решены были при следующих допущениях 1)распределение продольных скоростей то же, что и при плоской пленке 2) давление в сечении постоянно и равно капиллярному давлению у поверхности 3) фазовая скорость распространения волны постоянная (профиль волны свободной поверхности не меняется и она движется с постоянной скоростью). Для случая, когда пленка движется под действием сил тяжести или центробежных сил и воздействие газового потока отсутствует, можно воспользоваться уравнением движения (10-13) и распределением скоростей по формуле (10-15). [c.285]

На основании (34) форма поверхности волны свободного колебания определяется уравнением [c.288]

К такому же расщеплению резонансов приводит и несимметрия периодической структуры, расположенной вблизи диэлектрического слоя. На рис. 66 представлены аналогичные рис. 65 зависимости для решетки из полуплоскостей. Под здесь понимается коэффициент прохождения по мощности в нулевую флоке-волну свободного пространства при падении из системы плоскопараллельных волноводов Ях-волн с линейным сдвигом фазы вдоль решетки (простейший случай ФАР [7]). Угол наклона плоскостей по отношению к нормали равен 1 з, приг)) = О решетка симметрична. [c.124]

Граница тела, внутри которого электронные волны свободно распространяются, представляет собой узловую поверхность для звуковых и электронных волн. [c.128]

Ультразвуковой теневой метод. Основан на том, что направленные лучи ультразвуковых волн, свободно распространяющиеся в металле, не проходят в значительной части (отражаются) через пороки, встречающиеся в металле, и ослабляют свою интенсивность по выходе из изделия в местах, соответствующих расположению дефекта. В результате этого в аппарате, улавливающем ультразвуковые волны, прошедшие через металл, регистрируется так называемая акустическая тень над местом расположения дефекта (рис. 29). [c.63]

Выбрать тип генератора и произвести геометрический расчет. Различают два основных вида механических генераторов волн — свободный и принудительный. [c.85]

Пусть (ё, Г], ) и (х, у, г) — координаты точек Q я Р, и а — радиус выходного зрачка. Как и в 8.8, где рассматривалась волна, свободная от аберраций (Ф = 0), положим [c.421]

В работах [6, 44, 47, 48] исходная трехмерная краевая задача распространения сводится либо методом инвариантного погружения [6, 36], либо путем построения решения волнового уравнения в виде ряда по кратности обратного рассеяния [44, 47, 48] к решению уравнений, уже удовлетворяющих условиям динамической причинности. Такая формулировка задачи, с одной стороны, позволяет получить [48, 55] уточненные решения уравнений для низших статистических моментов поля прямой волны, свободные от ограничений френелевского (2.27) и малоуглового (2.48), [c.39]

Совпадают ли дисперсионные соотношения для бегущей а стоячей волны В главе 2 было показано, что дисперсионное соотношение, определяющее зависимость частоты со от волнового числа к (или к от со) для стоячих волн свободных колебаний в данной среде, не [c.152]

Теперь, при рассмотрении бегущих волн в открытых системах, у нас есть только одно граничное условие, относящееся к концу, соединенному с передатчиком. Можно думать, что, как и раньше, дисперсионное соотношение не будет зависеть от граничных условий. Однако бегущая волна отличается от стоячей волны (свободных или вынужденных колебаний) тем, что различные движущиеся элементы системы имеют разные фазы, тогда как в стоячей волне (трением пренебрегаем) все движущиеся элементы имеют одинаковую фазу. [c.153]

Заметим, что указанное утверждение теряет силу при наложении волн, распространяющихся в разных направлениях, например в процессе отражения волны. Так, при отражении волны ф" = Л б 0( 1/—х) от свободной границы х = х (граничная плоскость, параллельная фронту волны, свободна от напряжений) скорости частиц удваиваются, а напряжения исчезают — потенциальная энергия переходит в кинетическую. Действительно, из условия о х О (х == х находим, что при I >> [c.185]

Если со (Ор, то показатель преломления есть действительно число и волны свободно распространяются в среде. Если со = (Ор [c.72]

Пусть передатчик излучает линейно-поляризованную волну с вектором Е, параллельным оси х. Предположим, что частота волны много больше плазменной частоты (ю Юр) при этом io.e > о — обыкновенная и необыкновенная волны свободно распространяются. На расстоянии I от излучателя поле можно представить как сумму полей двух волн с круговой поляризацией [c.124]

Оптический мазер настолько новый Источник света, что приходится напрягать воображение, чтобы обсудить его возможные применения. Конечно, передача сигнала является одним из самых очевидных способов использования, и ему уделяется наибольшее внимание в технике. Передача сигнала светом, хотя она используется людьми с древних времен, была ограничена в своих возможностях из-за слабости и большого фона доступных источников света. Тем самым сильно ограничивался объем информации, которую мог нести сигнал. Обычный световой луч можно сравнить с чистой, гладкой несущей волной, которая уже модулирована шумом коротких импульсов света, случайно испущенного отдельными атомами источника. С другой стороны, мазер может давать почти идеально гладкую волну, свободную от каких бы то ни было модуляций, несущую только то, что в нее хотят заложить. [c.15]

Жидкость озвучивалась в режимах стоячей и бегущей волн. В первом случае перемещением в трубе гидрофона и изменением уровня жидкости добивались установления в трубе системы стоячих волн. Для создания поля бегущей волны свободная поверхность жидкости покрывалась слоем поглотителя. [c.301]

Обозначим через к глубину жидкости при отсутствии волн. Рассмотрим область О на плоскости течения, ограниченную двумя отрезками вертикальных прямых, проходящих через две соседние низшие точки волны, свободной поверхностью жидкости, находящейся между этими отрезками, и дном бассейна. Отобразим [c.713]

Рассмотрим часть потока жидкости, ограниченную сверху линией B D одной волны свободной поверхности и двумя вертикалями АВ и DE, уходящими на бесконечную глубину от двух соседних наинизших точек В и D линии волны (рис. 80, а) ). [c.746]

Основываясь на интуиции, можно сказать, что трудности в этих задачах обусловлены сочетанием двух эффектов ударная волна приспосабливается к изменению геометрии (или среды) и в то же время вовлекается в сложное нелинейное взаимодействие с течением позади нее. Нелинейные плоские волны свободны от первого, линейные неплоские волны свободны от второго. Если в более общем случае сравнительно просто учесть один из эффектов, так что можно сосредоточить внимание на втором эффекте, то можно надеяться, что удастся развить приближенную теорию. [c.255]

Поперечная волна, свободно излучаемая с широкой характеристикой направленности (рис, 2.18, а, поляризованная парал- [c.51]

Благодаря большой чувствительности УЗ-волн к изменению свойств среды с их помощью регистрируют дефекты, не выявляемые другими методами. Возможны различные варианты УЗ-методов, осуществляемые в режиме бегущих и стоячих волн, свободных и резонансных колебаний, а также в режиме пассивной регистрации упругих колебаний, возникающих при механических, тепловых, химических, радиационных и других воздействиях на объект контроля. При обработке информации могут быть определены различные характеристики УЗ-сигналов - частота, время, амплитуда, фаза, спектральный состав, плотности вероятностей распределения указанных характеристик. Наконец, простота схемной реализации основных функциональных узлов позволяет соз -дать простые и легко переносимые приборы для УЗ-контроля, имеющие автономные источники питания, рассчитанные на многие месяцы работы в полевых условиях. Отмеченные достоинства УЗ-метода в полной мере реализуются при проектировании и эксплуатации УЗ-приборов и систем НК только при правильном и достаточно глубоком понимании физических основ УЗ-контроля. Даже при автоматизированном УЗ-контроле остается значительной роль человеческого фактора в определении оптимальных условий контроля, интерпретации его результатов и обратном влиянии контроля на технологический процесс. Не менее важным является и дальнейшее развитие УЗ-метода с целью улучшения основных показателей его качества - чувствительности и достоверности - применительно к конкретным задачам технологического и эксплуатационного контроля. [c.138]

Таким же образом можно рассмотреть и обратную картину — прохождение волны мимо экрана конечных размеров. В этом случае элементарные источники нужно поместить на всей поверхности плоской волны, кроме точек, закрытых экраном. По обе стороны от экрана пройдут куски плоских волн. На краях этих волн, так же как и в случае широкой щели, будут наблюдаться искривления фронта волны. Поэтому волны будут отчасти проникать в область, закрытую экраном. Пока размеры экрана велики, волны все же не проникнут в среднюю часть области, закрытой экраном. При уменьшении размеров экрана проникающие за него волны захватывают все большую и большую часть области, закрытой экраном. Когда размеры экрана становятся малыми по сравнению с длиной волны, волны захватывают всю область, закрытую экраном, как будто экран вообще отсутствует. Экран, малый по сравнению с длиной волны, вообще не является для этих волн экраном. Поэтому, например, мол, который должен служить экраном для морсш. х волн, приходится делать больших размеров. При малых размерах мола морские волны свободно проникали бы в огражденное молом пространство. [c.717]

Консп рукция механизма показана на рис. 29.10, а, б. В нем применен одноступенчатый волновой редуктор с неподвижным гибким колесом и генератором волн свободной деформации гибкого колеса. Шкалы точного и грубого отсчета ШГО и ШТО цилиндрические (рис 29.10, б). Правый подшипник валика колеса 2 и водила Н закреглен в расточке неподвижного центрального колеса 4 планетарной передачи. Это колесо прикреплено тремя винтами и штифтом 1 скобе 3, которая крепится винтами 7 к главной панели корпуса 1. Плоская панель 1 корпуса имеет форму прямоугольника с четырьмя отверстиями по углам для винтов, посредством которых она креп1 тся к аппарату. Овальная крышка 5 корпуса имеет на боковой стенке окно со стеклом для снятия отсчета со шкал. На выходном валике механизма, соединяемом муфтой 6 с исполнительным элементом аппарата, установлено двойное зубчатое колесо 6 с пружинным устройством для уменьшения мертвого хода. Ме.ханизм разделен на узлы, удобные для сборки. [c.419]

Выделяемое при первом же взрыве тепло вполне достаточно для того, чтобы образовался ионизированный слой раскаленного газа, или плазмы, которая распространяется по цилиндру вслед за ударной волной. В таком газе орбитальные электроны отделяются от своих исходных атомов, и присутствие этих свободных электронов делает ионизированный газ (то есть плазму) электропроводящим Ч Колеблясь вместе с ионизированным газом вдоль цилиндра, волна свободных электронов создает переменный электрический ток, и, таким образом, ядерная энергия в реакторе- бомбе непосредственно превращается в электрическую (без обременительного процесса кипячения воды, необходимого для получения пара и приведения в движение турбогенератора). Конечно, мы еще должны найти способ извлекать эуу электроэнергию из реактора- бомбы , прежде чем сможем использовать его на практике. В принципе для этого можно установить соответствующие катушки-токосниматели (как показано на рис. 21) переменный электрический ток, текущий внутри реактора, будет индуцировать электрический ток в таких катушках подобно тому, как первичная обмотка трансформатора индуцирует токи во вторичной обмотке. Однако на практике токоснимающие катушки очень сложно установить настолько близко к реактору, чтобы такая индуктивная связь была достаточно эффективной. Из этого затруднительного положения можно выйти, пропустив токоснимающие электроды сквозь стенки цилиндра, однако и в этом случае весьма трудно найти такой материал для электродов, который выдержал бы громадные рабочие температуры внутри реактора (около 3500° С у внутренней поверхности цилиндра и вдвое большая — в критической зоне). [c.70]

Фиг. 23. Схема поляризационной установки БПУ 1 — источник света (ртутная лампа СВДШ-250 или лампа накаливания с короткой нитью) 2—коллектор 120/180 J — светофильтр Х=54б,1. илл 4 У — поворотные поляроиды с лимбами, свободный 0 130 мм Su 7 — поворотные, откидные слюдяные пластинки четверть волны , свободный 0 130 мм 5 — модель в нагрузочном устройстве на координатнике 9телецентрический проекционный объектив /= 400, совместно с коллектором изображающий источник света на ирисовой диафрагме 10 (перемещается вместе с объективом) с увеличением 2,2 и модель — на фотопластинке 11 в масштабе от —1 до —1,5 или на настенном экране в масштабе от —1 до —5 /2 — устройство с поворотным зеркалом для наблюдения со стороны модели.

Ультразвуковой теневой метод основаи на ослаблении интенсивности прошедших через изделие УЗ волн при наличии дефекта на пути УЗ пучка. Применяется для выявления дефектов в металлич. и еметал-лич. издел ях небольших и средних толщин листах, плитах, трубах, биметаллич. вкладышах подшипников скольжения, резиновых шинах, изделиях из пластмасс и т. п. (см. Дефектоскопия листов. Дефектоскопия подшипников скольжения. Дефектоскопия резиновых изделий, Дефектоскопия изделий из пластмасс). Для передачи УЗ волн используется иммерсионный ил контактный способ. Теневой метод применяется в обычном и зеркальном вариантах. Б обычном варианте (рис. 4) излучающая головка 1, возбуждаемая генератором 2, посылает УЗ волны в изделие 3. Пр емная головка 4 преобразует прошедшие через изделие УЗ волны в электрич. сигналы, усиливаемые усилителем 5. Уровень np i-нятых сигналов оценивается по выходному индикатору 6. В отсутствие дефекта УЗ волны свободно проходят через контро- [c.376]

Обозначая индексом г порядковые номера силовы.х вращающихся волн, получим для волн свободного поля Вц и Bi2 [c.141]

Разъясним теперь смысл всех этих манипуляций. Если бы функция ин была постоянной, то собственные состояния были бы просто плоскими волнами свободных электронов. Из данного выше определения волнового числа к непосредственно следует, что эти плоские волны удовлетворяктг периодическим граничным условиям на концах цепочки (т. е. если цепочка свернута в кольцо, то в точке соединения значение волновой функции на одном конце гладко переходит в ее значение на другом конце). Даже если функции и не постоянны, нам удалось установить взаимно однозначное соответствие между состояниями электрона в кристалле и состояниями [c.59]

Поверхностные волны возбуждаются лишь в случае, если импеданс носит характер гибкости, т. е. ImZi 2 > 0. Если Re Zi 2 =0, то эти волны свободно распространяются вдоль граней от ребра. При Re Z i 2 " 0 они затухают при распространении в результате поглощения энергии поверхностью. [c.171]

В последнее время появился способ вычитания кратных волн в области сейсмограмм, основанный на реконструкции поля однократных волн, свободного от кратных волн и других помех. Способ, названный LIFT, восстанавливает сигнальную часть сейсмограммы по параметрам AVO (гл. 6). В комбинации с преобразованием Радона LIFT обеспечивает кардинальную очистку записей от кратных волн - к сожалению, только таких, которые имеют существенный остаточный сдвиг на базе наблюдения по отношению к однократным волнам, рис. 2.72. Способ гораздо эффективнее обычного суммирования по ОСТ, преобразования Радона и Е-К фильтрации, см. рис. 2.67, так как успешно убирает кратные не только на больших удалениях источник-приемник, но и на малых, где остаточный сдвиг слишком мал и перечисленные традиционные способы не работоспособны. Особенности использования атрибутов AVO для реконструкции поля однократных волн, свободного от помех, рассмотрены в гл. 6. [c.78]

Точность решения (3.37) понижается с возрастанием отношения й Х,при неизменном диаметре стержня, т.е. при увеличении частоты, уменьшении длины стержня /, а также при увеличении числа п (номера гармоники). Последнее эквивалентно уменьшению длины волны свободных колебаний. Для / А, < 0,4 справедливо уравнение (3.4). Таким образом, при низшей (первой) форме колебаний, когда 1 Х 12, покхаммеровское решение (3.4) справедливо для с1/1 0,2. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...