Влияние вязкого трения

Влияние вязкого трения и гироскопических сил на свободные колебания твердого тела с двумя степенями свободы. В пункте 1 этого параграфа было рассмотрено влияние гироскопических сил на свободные колебания системы с двумя степенями свободы. При этом не учитывались диссипативные силы, которые в виде вязкого сопротивления среды, сухого трения и внутреннего трения в материале всегда сопутствуют движению. Из всех разновидностей диссипативных сил, учитывая сравнительную простоту математических выкладок и значительное распространение этих сил в технике, мы рассмотрим только силы вязкого трения. [c.613]

Покажем, как учитывается влияние вязкого трения на примере решения задачи о малых колебаниях шпинделя веретена. [c.613]

Замечая, что всегда п а , что следует из (8), заключаем, что координаты нижнего конца шпинделя убывают с течением времени. Свободные колебания шпинделя под влиянием вязкого трения затухают. [c.615]

Влияние вязкого трения на вынужденные колебания твердого тела с двумя степенями свободы. Рассмотренная в предыдущем пункте 3° теория вынужденных колебаний системы хорошо согласуется с действительностью во всем, за исключением одного результата. Хотя при резонансе и наблюдается [c.621]

Рис. 18.98. Дестабилизирующее влияние вязкого трения а) движение корней Л , и Л , по Л-плоскости 6) область устойчивости.

Этот закон распределения скорости не применим в подслое, так как там велико влияние вязкого трения, которое не учитывалось. Он также не применим далеко от стенки, так как по смыслу вывода ясно, что То полагалось постоянным, а стенка — бесконечно длинной. В действительности стенка имеет конечную длину, а касательное напряжение на стенке переменно. Однако вблизи от стенки распределение скоростей зависит в основном от местного значения касательного напряжения. И поэтому вблизи от стенки (в турбулентной части слоя) формула (7.18) должна давать правильный результат. Особенно точной формула (7.18) должна быть, например, при турбулентном течении в очень длинной трубе, так [c.166]

Рассматривая наш набор сил, характерный для механики жидкости, допустим, что в этом случае гравитационная сила, сила поверхностного натяжения и сила упругости не имеют существенного значения. Тогда остаются сила инерции, сила давления и сила вязкости. Одна из. этих сил является зависимой. Таким образом, получаются два безразмерных комплекса один независимый н од гн зависимый. Этими безразмерными комплексами должны быть число Рейнольдса и коэффициент давления. Коэффициент давления легко преобразуется в коэффициент гидравлического трения с помощью уравнения, которое служит определением коэффициента трения. Уменьшению числа Рейнольдса соответствует увеличение влияния вязкого трения, т.е.увеличение коэффициента трения X. [c.78]

Найденный предел позволяет сделать важный в практическом отношении вывод об отсутствии влияния вязкого трения в опорах маховика на установившуюся погрешность угловой скорости КА, стабилизированного вращением. Учитывая также малость величины р., при дальнейшем анализе можно ограничиться [c.180]

Рассмотрим при данной постановке задачи влияние вязкого трения, записав систему уравнений (5.171) в виде [c.242]

Таким образом, возникает вопрос о механизме потерь энергии в условиях перемещающейся кавитации, так как в этом случае отсутствует возвратное течение, позволяющее объяснить эти потери. Согласно простейшей гипотезе, объем каверн, образующихся в единицу времени, одинаков в обоих случаях и работа, затраченная системой на образование этих каверн, одинакова независимо от типа кавитации. Часть этой работы, которая не возвращается в систему, представляет потери энергии. В случае присоединенных каверн эти потери определяются влиянием вязкого трения в процессе смешения, вызванном возвратным течением. В случае перемещающейся кавитации энергия, требуемая для создания радиального течения около каждой пульсирующей каверны, не полностью возвращается в основной поток, а частично рассеивается вследствие вязкого трения и расходуется на образование сферических ударных волн. [c.324]

Фиг. 47. Влияние вязкого трения в трубопроводах на скорость поршня сервомотора.

Зависимость (14.22) представлена на фиг. 47 графиком, из которого следует, что влияние вязкого трения в трубопроводах и регулирующем органе может быть существенным лишь при относительно больших смещениях золотника, т. е. при переходных процессах после значительных изменений нагрузки. [c.72]

Массы, передвигаемые сервомотором. Если пренебречь влиянием вязкого трения в трубопроводах и регулирующем органе, но сохранить учет влияния масс, связанных с поршнем, то уравнения (14.2), (14.4), (14.6) и (14.7) при условии (14.8) приводятся к виду [c.75]

Для сервомоторов регуляторов двигателей внутреннего сгорания формула (15.2) дает размеры, значительно меньшие, чем применяемые в практике. Это объясняется не только стремлением конструкторов обеспечить запас силы сервомотора на случай увеличения перестановочной силы Р по случайным причинам, но и тем, что формула (15. 2) не учитывает ни влияния вязкого трения в регулирующих органах, ни влияния масс, связанных с поршнем сервомотора. [c.77]

Для учета влияния вязкого трения в регулирующих органах положим в уравнения (14.35) ш = О, Д = заменим в нем Р [c.77]

Основы теории регуляторов непрямого действия с жесткой обратной связью были разработаны Стодолой [91 1 и освещались во многих последующих работах [118, 127, 57]. В указанных работах учитывалось влияние вязкого трения и инерции измерителя, но не рассматривались трение и инерция золотника. [c.94]

К е л ь 3 о н А. С. Исследование влияния вязкого трения на колебания и устойчивость жесткого ротора, вращающегося в шарнирной и упругой опорах. Известия Политехнического ин-та в Яссах, т. 7/11, вып. 3—4, 1961. [c.92]

Анализ гармонический 249, 250, 254 — Влияние вязкого трения 250— 252 — Влияние гистерезиса [c.550]

Влияние вязкого трения на течение жидкости через заслонку не учитывается. [c.379]

Фильтрация характеризуется интенсивным рассеиванием энергии жидкости в потоке под влиянием вязкого трения. Учитывая незначительность размеров поровых каналов и скоростей фильтрации в реальном грунте, можно предполагать, что жидкость в них движется по закону ламинарного режима. Тогда потери напора вдоль потока должны быть пропорциональны скорости движения. Закон пропорциональности скорости фильтрации потерям напора впервые был установлен экспериментально при исследовании течения воды в песчаных фильтрах французским инженером А. Дарси (1856 г.) и носит название закона Дарси. Поскольку потери напора при фильтрации зависят от скорости линейно, то этот закон часто называют также линейным законом фильтрации. [c.445]

В результате получено следующее слагаемое, учитывающее влияние вязкого трения, которое отличает это уравнение от уравнений Эйлера для идеальной жидкости [20, 31]. [c.79]

Ниже рассматривается другой путь учета влияния вязкого трения, основанный на непосредственном использовании закона Ньютона (без введения понятия скорости угловой деформации частицы), в котором геометрическая интерпретация касательного напряжения и его смысл соответствуют физическим представлениям по всем трем параметрам, характеризующим векторную величину (модулю, направлению и поверхности приложения). [c.84]

На рис. 11.40 показано влияние вязкого трения в опоре на амплитудно-частотную характеристику системы. С увеличением коэффициента вязкого трения а амплитуда колебаний ротора уменьшается, особенно заметное уменьшение амплитуды происходит на резонансном режиме. [c.320]

Влияние вязкого трення 280. [c.554]

Подчеркнем, что в изложенных рассуждениях совершенно не учитывалось влияние вязких сил трения при смещении элемента жидкости. Поэтому использованный метод применим лишь при достаточно малой вязкости, т. е. достаточно больших числах Рейнольдса. [c.144]

Одним из наиболее широко развитых научных направлений механики жидкости (газа) является аэродинамика пограничного слоя, изучающая движение вязкой жидкости в ограниченной области вблизи обтекаемых поверхностей. Решение задач о движении жидкости в пограничном слое дает возможность найти распределение касательных напряжений (местных и средних коэффициентов трения) и, следовательно, суммарные аэродинамические силы и моменты, обусловленные вязкостью среды, а также рассчитать теплопередачу между поверхностью летательного аппарата и обтекающим его газом. При небольших скоростях полета не обязательно учитывать тепловые процессы в пограничном слое из-за малой их интенсивности. Однако при больших скоростях необходимо учитывать теплопередачу и влияние на трение высоких температур пограничного слоя. [c.669]

Здесь необходимо сделать следующую оговорку. Уравнения движения (3-6) были получены для идеальной жидкости. Поток же, представленный на рис. 3-23, образован реальной жидкостью, отличающейся от идеальной наличием сил трения. Однако влиянием сил трения в данном случае можно пренебречь. Поэтому уравнения (3-76) здесь оказываются справедливыми и для реальной (вязкой) жидкости. [c.105]

Расчет теплоотдачи по формуле (15.10) производится для так называемого вязкостного течения — разновидности ламинарного режима с преобладающим влиянием сил вязкого трения и несущественным влиянием свободной конвекции (подробнее см. 56). [c.379]

Влияние сил вязкого трения. Если в кинематических парах трение приближается к жидкостному, то момент сил трения можно считать по приближенной формуле Л4т = Рф, где р — коэффициент вязкого сопротивления. Тогда уравнение движения принимает вид [c.116]

Научная работа кафедры отразилась и на содержании основного курса теоретической механики. Так в учебном пособии Теоретическая механика в примерах и задачах (т. 1—третье издание, т. 2 — второе издание 1964 г.), написанным совместно с Г. Ю. Джанелидзе и М. И. Бать, нашли отражение оба направления научной работы кафедры. В 1-м томе широко представлены задачи самонаведения в разделе кинематики сложного движения, во 2-м томе в главе, посвященной малым колебаниям системы, детально рассматриваются задачи о свободных и вынужденных колебаниях жестких роторов, вращающихся в упругих опорах. Исследуется влияние вязкого трения, гироскопических сил, эффeкf самоцентрирования, определяются условия, при которых динамические составляющие реакций между валом и упругими опорами обращаются в нуль при наличии статической и динамической неуравновешенности ротора. [c.91]

Пример такого рода приведен в [105]. Другой пример продемонстрирован в [13], где показано, что под влиянием внутреннего трения вращающийся вал может потерять устойчивость. Ясно, что такой процесс сопровождается увеличением энергии ротора. По было бы ошибочным думать, что это происходит из-за положительной работы сил трения. Работа этих сил, разумеется, отрицательна. По именно они создают условия для перекачки энергии от привода к ротору. Наконец, известен пример, принадлежащий Капице [98]. Теоретически и экспериментально установлено, что в иодшиинике под влиянием вязкого трения ротор может потерять устойчивость и приобрести сложное движение в обойме. Принципиально отличным моментом для течения в канале является чисто гидродинамический аспект явления потери устойчивости вследствие действия диссипативного фактора. [c.25]

Для составления дифференциального уравнения движения рассмотрим баланс сил в центральной части вихревой трубки, т. е. исключим из рассмотрения эффекты, возникающие на торцах, которые находятся вблизи стенок, где г оявляется влияние вязкого трения. Приведенная ниже расчетная схема в форме трубчатой поверхности имеет такую же систему геометрических обозначений, как и для расчета гфоцесса переноса теплоты через цилиндрическую стенку в задачах теплогфоводности [13]. [c.59]

Для механической системы, расчетная схема которой показана на рис. 22.33, исследовать влияние вязкого трения в гидроцилиндрах механизма подъема с обпщм коэффициентом вязкого сопротивления ц,, = 4500 Н е / м. Остальные исходные данные приведены в условии задачи 22.33. Составить уравнение затухающих колебаний системы с учетом вязкого сопротивления и найти решение этого уравнения. Определить частоту к, период Ti, коэффшщент затухания п и логарифмический декремент 8 колебаний. [c.251]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...