Законы затухания

Закон затухания люминесценции (16.16) сохраняет силу и в случае, когда переход из возбужденных состояний в основное происходит частично безызлучательно, т. е. излучают не все молекулы, переходящие в основное состояние. Тогда [c.370]

Закон затухания рекомбинационного свечения (16.24) получен здесь для идеализированного случая, когда рекомбинация наступает непосредственно. В реальных случаях это не имеет места — рекомбинация является завершением более сложных процессов. В этом легко убедиться, если обратить внимание на описанный ранее нами механизм рекомбинационного свечения. [c.371]

Подчеркнем, однако, что для количественного определения структуры слабого разрыва аналогия со звуком была бы недостаточна. Дело в том, что при определении закона затухания звука его амплитуду можно предполагать сколь угодно малой и соответственно этому исходить из линеаризованных уравнений движения. Для слабых же разрывов (как и для ударных волн слабой интенсивности — 93) должна учитываться нелинейность уравнений, поскольку без нее отсутствовали бы и самые разрывы. Пример такого исследования дан в задаче 6 к 99. [c.502]

Выведем, наконец, уравнение движения, качественно описывающее поведение рассматриваемых жидкостей. Для этого будем исходить из наиболее простого предположения о законе затухания внутренних напряжений (после прекращения движения) именно, будем считать, что оно происходит по простому экспоненциальному закону, чему соответствует уравнение [c.189]

Время жизни возбужденного состояния и законы затухания флуоресценции [c.259]

Затухание колебаний по показательному закону происходит только в том случае, когда сила трения пропорциональна скорости. При других типах сил трения и закон затухания получается иным. Например, в случае постоянного трения, не зависящего от скорости ( сухое трение ), работа Силы трения, т, е. потеря энергии за полупериод колебаний, [c.601]

На практике одновременно имеют дело с огромным числом возбужденных центров, которые находятся в возбужденном состоянии различное время. Для веществ, обладающих молекулярным свечением (газы, жидкости, молекулярные кристаллы), характерен экспоненциальный закон затухания (4.1). В этом наиболее простом случае под длительностью возбужденного состояния характерной для данного вещества, понимают среднюю длительность возбужденного состояния его центров свечения т, или, что то же самое, время, в течение которого яркость его свечения убывает в е раз (е=2,73 — основание натуральных логарифмов). При этом фактическое пребывание в возбужденном состоянии отдельного центра свечения может существенно отличаться от величины т. Таким образом, за время т успевает высветиться 74 %- всех возбужденных центров свечения. Экспоненциальный ход затухания,, описываемый уравнением (4.1), представляет собой единственный случай, когда весь ход процесса определяется значением величины т. [c.174]

В случае тушения второго рода, при экспоненциальном законе затухания свечения (4.1) и экспоненциальном ходе тушения люминесценции, выполняется важное соотношение между выходом свечения и средней длительностью возбужденного состояния исследуемых молекул [c.180]

Изложенный Б предыдущем параграфе метод поэтапного рассмотрения, как указывалось, не накладывает никаких ограничений на нелинейность исследуемой колебательной системы и пригоден для любых законов затухания. Однако этот метод обычно приводит к громоздким вычислениям или сложным графическим построениям, причем полученные результаты относятся только к одному виду движения при заданных начальных условиях и не позволяют наглядно представлять общие особенности движений системы при различных условиях и разных значениях ее параметров. Поэтому весьма важно рассмотреть те приближенные методы, которые хотя бы для ограниченного класса колебательных систем могли бы дать единое решение для любого момента колебательного процесса при произвольных начальных условиях. Такого рода приближенный метод был в свое время предложен Ван дер Полем и получил в дальнейшем название метода медленно меняющихся амплитуд. Он позволяет весьма успешно исследовать класс колебательных систем с малой нелинейностью и малым затуханием. Электрические контуры с ферромагнитным сердечником при малых потерях на гистерезис в области значений амплитуд магнитного поля, далеких от насыщения, контуры с нелинейными емкостями при аналогичных ограничениях, линейные контуры с постоянными Ь и С при малых затуханиях (независимо от их линейности или нелинейности), многочисленные механические аналоги указанных выше высокодобротных линейных и нелинейных систем составляют тот класс систем, в которых движения можно приближенно рассчитывать методом медленно меняющихся амплитуд. Условия малой нелинейности подобных систем [c.70]

Двусторонняя внешняя выточка (рис. 265). С увеличением глубины двусторонней симметричной выточки коэффициент концентрации приближается к своему предельному значению. При этом в силу так называемого закона затухания, согласно которому чем больше максимальное напряжение в месте концентрации, тем резче затухание напряжений при удалении от наиболее напряженной зоны, существенное влияние на коэффициент концентрации оказывает только кривизна у дна выточки. Форма выточки в остальной ее части мало влияет на коэффициент концентрации. Учитывая последнее и принимая, что выточка имеет форму гиперболы, формулу для определения максимальных напряжений, выведенную методами теории упругости для случая чистого изгиба (рис. 266), можно представить [c.285]

Однородное изотропное турбулентное движение можно рассматривать как простейший вид турбулентного движения. Возмущённая жидкость, предоставленная самой себе, движется по инерции под действием внутренних сил вязкости происходит диссипация кинетической энергии — движение характеризуется затуханием, происходит вырождение турбулентных возмущений. В изучении изотропной турбулентно- сти основная задача заключается в определении законов затухания ). [c.131]

Решения, определяемые формулами (4.17) и (4.20), дают непрерывные законы распределения для (г, t ) при любых а и t >Q. Очевидно, что в этих частных случаях, а следовательно, и в общем случае закон затухания зависит существенным образом от свойств начальных возмущений. Поэтому для получения асимптотических законов затухания с помощью рассмотренных решений необходимо ещё воспользоваться либо дополнительными гипотезами механического характера, либо опытными данными. [c.142]

Формула (4.26) даёт закон затухания турбулентных пульсаций вдоль оси трубы. [c.143]

Эти формулы показывают, что закон затухания ударной волны зависит от формы заряда. [c.197]

Асимптотические законы затухания ударной волны можно определить при помощи формулы (10.53), если известно предельное поведение левых частей при q— . [c.256]

АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ ЗАТУХАНИЯ УДАРНЫХ ВОЛН 257 [c.257]

Асимптотические законы затухания ударных волн [c.257]

АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ ЗАТУХАНИЯ УДАРНЫ Х В(ЗДН 259 [c.259]

Дальше мы найдём асимптотический закон затухания ударной ВОЛНЫ при допущении, что [c.260]

АСИМПТОТИЧЕСКИЕ ЗАКОНЫ ЗАТУХАНИЯ УДАРНЫХ волн 263 [c.263]

По экспериментальному закону затухания упругого предвестника в алюминии [312] на пути волны О—1,38 мм амплитуда упругого предвестника снижается от максимальной величины [c.134]

Коэффициент концентрации может определяться и для касательных напряжений. Вблизи максимального напряжения зоны концентрации всегда наблюдается затухание напряжений. Это явление называется законом затухания. Чем выше пик напряжений в месте их концентрации, тем заметнее затухание напряжений в небольшом удалении от указанного пика. [c.99]

Этим выражением и определяется закон затухания свободных колебаний при любых значениях п, отличных от единицы. Остановимся на двух частных случаях. [c.56]

Предположим, что закон затухания энергии колебаний потока экспоненциальный, тогда распределение относительной амплитуды колебания скорости по длине канала в относительных координатах будет определяться аналогично, как и в случае резонансных колебаний. Функцию распределения Ф в этом случае приближенно можно представить в виде [c.247]

Для нелинейных систе.м закон затухания колебаний отличен от закона т. е. отношение двух после- [c.578]

В жидких растворах на П. э. оказывает влияние диффузия молекул, к-рая приводит к сближению молекул донора и акцептора и ускоряет П. э. При этом закон затухания (3) на далёких стадиях переходит в экспоненциальный, зависящий от коэф. диффузии В ( закон В %) [c.568]

Двусторонняя внешняя выточка (рис. 261). С увеличением глубины двусторонней симметрич1юй выточки коэффициент концентрации приближается к своему предельному значению. При этом в силу так называемого закона затухания, согласно которому чем больше максимальное напряжение в [c.266]

Чтобы установить закон затухания размахов колебаний, отметим, что промежуток времени между двумя последовательными максимальными отклонениями колеблюшейся точки вправо (или влево) равен периоду Т , так как моменты когда точка имеет эти наибольшие [c.365]

Наличие наряду со спонтанными безызлучательных переходов, вероятность которых равна ijfsi, приводит к более быстрому уменьшению числа частиц на возбужденном уровне. Закон затухания при этом будет иметь вид [c.260]

Кинетика люминесценции. Зависимость интенсивности люминесцентного свечения от времени (в частности, закон затухания люминесценции после прекращения возбужде- 1ия), а также зависимость интенсивности свечения от интенсивности возбуждения, температуры люминофора, концентрации тех или иных примесей — все это связано с кинетикой люминесценции. Она в значительной мере зависит от характера элементарных процессов, обусловливающих люминесценцию в конкретном люмино4юре. На кинетику люминесценции существенно влияют факторы, приводящие к ее тушению или, напротив, к стимулированию. [c.196]

В случае рекомбинационной люминесценции закон затухания часто приближенно описывают формулой Бекке-реля [c.197]

Одним из удобных методов изучения зависимости сил трен1тя и сопротивления среды от скорости является наблюдение затухания под влиянием этих сил колебаний маятника. Если подвесить груз (например, в виде шара) на топкой нити к неподвижной опоре и привести его в колебания в определенной вертикальной плоскости, то можно наблюдать, что размахи колебаний, т. е. углы максималь-> иого отклонения нити от вертикального положения, будут постепенно убывать, уменьшаясь по определенному закону с каждым колебанием. Это явление затухания колебаний есть следствие наличия силы сопротивления воздуха движению маятника, приводящего к превращению энергии видимого движения в тепло. По мере уменьшения размаха (амплитуды) колебаний уменьшается средняя скорость движения и средняя сила сопротивления, от которой зависит быстрота затухания. Определив пз наблюдений закон затухания, т. е. закон, согласно которому амплитуда колебаний убывает со временем, можно при помощи вычислений узнать, по какому закону меняется сопротивление с изменением скорости. Этим способом впервые начал изучать законы сопротивления воздуха движению тел Ньютон, который пришел к выводу, что сопротивление пропорционально квадрату скорости [см. формулу (8)]. [c.186]

Сравнительно большое Тд для редкоземельных ионов дало возможность детально изучить кинетику П. э. в системах, содержащих такие ионы. При этом удалось выделить разл. стадии П. э., в т. ч, фёрстеровскую (статическую стадию), когда миграция по одноимённым ионам ещё не играет роли, л миграционно-ускоренную, дающую закон затухания доноров, близкий к экспоненциальному. [c.569]

Др. тип С. с. связан с нелинейным изменением мнимой части показателя преломления, т. е. с нелинейным поглощением. Оно может иметь квантовую природу — ВТО двух-, трёх- и в общем случае многофотонное поглощение. В облачной среде оно связано с нагревом Е испарением аэрозолей, с фотолизом поглощающих молекул и т, д. При нелинейном поглощении меняется закон затухания амплитуды волн с пройденным расстоя-виеи (по сравнению с Бугера—Ла.ч6ерта Вера еаконом). Большой интерес представляют случаи индуцированного излучением просветления поглощающих сред (см. Самоиндуцированная прозрачность), [c.407]

Яркость Ф. органич. молекул обычно уменьшается со временем по зкспоненциальному закону. Закон затухания яркости Ф. кристаллофосфоров сложен, в нек-рых случаях он приближённо описывается ф-лой Беккереля В = =Ло/(1 +аО (где Во—нач. яркость t—время, прошедапее после прекращения возбуждения а и а — постоянные). По вышение темп-ры кристаллофосфоров, как правило, уско ряет затухание Ф. (см. Тушение люминесценции). [c.341]

ФОСФОРОСКОП — прибор для измдэения времени зату хания т фосфоресценции (х 10 — 10 с). Для измерения 1>10 с развёртку затухания по времени можно произ водить механически. В однодисковых Ф. исследуемое ве шество накосят на край вращающегося диска и возбуждают его определ. узкий участок. Измеряя интенсивность послесвечения на разных угл. расстояниях от места воз буждения, определяют закон затухания фосфоресценции В двухдисковых Ф. люминесцирующее вещество помеща ют между насаженными на одну ось дисками с прорезями Прорези одного диска смещены относительно прорезей другого на определ. угол, люминофор размещён против одного из отверстий первого диска, послесвечение наблюдается через прорези другого. Меняя угол между отверстиями дисков и скорость их вращения, можно измерять интенсивность послесвечения через разные промежутки времени после прекращения возбуждения. [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...