Произвольная часть системы

Произвольная часть системы. Выделяя мысленно в материальной системе 5 определенную часть Р, образованную вполне определенными материальными точками, можно применить к этой части Р семь общих уравнений, если рассматривать как внешние по отношению к части Р силы, с которыми на нее действует остальная часть 5—Р системы. [c.64]

Так как части системы совершенно произвольны и состоят из каких угодно тел, то последнее равенство показывает, что для всякой произвольной системь[ [c.130]

Главный вектор R геометрически изображается замыкающей силового многоугольника, построенного на заданных силах. Проецируя обе части векторного равенства (3 ) на координатные оси, для произвольной пространственной системы сил получаем [c.44]

Рассмотрим, далее, виртуальные изменения (вариации) состояния нашей системы, под которыми понимают произвольные, но возможные, т. е. допустимые условиями задачи, изменения состояния. В данном случае, поскольку имеется тепловой контакт между частями системы, возможны вариации их внутренних энергий, но невозможны вариации энергии всей (изолированной) системы. Что же касается, например, объемов, то по условиям задачи их вариации невозможны ни у частей, ни у системы в целом. Поскольку система равновесная, невозможны никакие самопроизвольные изменения ее состояния. Следовательно, в отличие от действительно происходящих в системе изменений рассматриваемые виртуальные изменения могут не соответствовать термодинамическим законам и постулатам, которым должны подчиняться все действительно протекающие процессы. Иначе говоря, направление виртуальных изменений может совпадать с направлением любых действительных изменений в неравновесной системе, но обратное утверждение неверное. В рамках термодинамики вариации состояний или термодинамических переменных — это некоторый мысленный эксперимент над интересующей системой, в ходе которого определенные свойства ее считают спонтанно изменившимися по сравнению с их равновесными значениями и, далее, следят, как система реагирует (в соответствии с законами термодинамики) на такие внешние возмущения. Если же учесть микроскопическую картину явления, то становится ясным, что подобные изменения свойств действительно происходят в природе и без каких-либо внешних воздействий на систему с помощью флюктуаций макроскопических величин природа сама непрерывно осуществляет упомянутый эксперимент. Бесконечно малые первого порядка — виртуальные и действительные изменения термодинамических величин — мы будем обозначать символами б и d соответственно. [c.51]

Причина отмеченных особенностей заключается в том, что при выводе (12.29) и (12.36) считались возможными любые вариации координат qi. Допустимо, следовательно, и такое изменение состояния системы, при котором масса одной из ее частей возрастает за счет массы другой части без каких-либо изменений в интенсивных свойствах. Этот процесс соответствует изменению положения граничной поверхности между подсистемами, выбранными внутри однородной системы, и не представляет интереса с точки зрения анализа устойчивости равновесия, поскольку рассматриваемая часть системы выделялась произвольно. Однако формально возможность таких изменений приводит к выводу о существовании в системе нейтральных [c.122]

ЧТО неизменной остается н относительная скорость этих двух точек. Вспоминая теперь, что силы F в механике Ньютона зависят только от относительных положений и относительных скоростей материальных точек (тел), найдем, что в результате преобразования Галилея не изменяется и правая часть (1). Таким образом, это преобразование оставляет уравнение (1 инвариантным, т. е. сохраняющим свой вид в любой из возможных инерциальных систем отсчета. Иначе говоря, движение материальной точки (тела) в двух произвольных инерциальных системах происходит по одинаковым законам в одной — в переменных r,t), в другой — в переменных причем, но Ньютону, t — t, а г связан с г преобразованием Галилея. [c.445]

Таким образом, рассматриваемая часть фермы находится в равновесии под действием произвольной плоской системы из пяти сил [c.154]

У2, 5а, S, и Sg. Так как для произвольной плоской системы сил можно составить только три независимых уравнения равновесия, то производить сечение фермы нужно таким образом, чтобы при этом перерезалось не более трех стержней с неизвестными реакциями. Для определения искомых реакций стержней удобнее всего составлять уравнения равновесия в форме уравнений моментов, беря последовательно за центры моментов точки, в которых пересекаются два из трех перерезанных стержней. При этом в каждое из этих уравнений равновесия будет входить только одна неизвестная сила реакции перерезанного стержня. В тех случаях, когда плечи сил относительно центров моментов вычислить трудно, их можно находить графически, вычертив схему рассматриваемой части фермы в определенном масштабе. [c.154]

Определитель этой матрицы представляет собой левую часть уравнения (2.33), записанную в произвольной криволинейной системе координат х . [c.45]

Разобьем систему на две произвольные части (подсистемы) 1 и 2. Общий объем системы равен сумме объемов обеих частей [c.17]

Поскольку система была разбита на две произвольные части, то на основании (1-33) можно сделать следующий вывод если изолированная система находится в состоянии равновесия, то давление и температура во всех частях системы одинаковы. [c.18]

Из условий (4.20) и свойства аддитивности энтропии, внутренней энергии и объема следуют интуитивно введенные ранее условия термического и механического равновесия в системе. Пусть имеется изолированная система произвольной массы т, имеющая объем V, внутреннюю энергию и и энтропию 5. В состоянии равновесия эти величины постоянны, причем все они экстенсивные. Можно ли утверждать, что в состоянии равновесия интенсивные величины р и Т имеют одинаковые значения во всех частях системы Согласно выражению (3.56), в состоянии равновесия имеем [c.112]

Уравнения (42), (43) вместе дают необходимые и достаточные условия равновесия. Следует заметить (как мы уже имели случай напомнить в п. 6), что необходимые условия равновесия любой материальной системы всегда заключают в себе оба основных уравнения для любой части системы. Первое основное уравнение мы уже приняли во внимание, так как мы применили его к произвольному элементу нити, получив таким образом уравнение (42), Если бы подобным же образом мы применили к этому элементу второе основное уравнение, приравнивая нулю результирующий момент (например, относительно конца s), то легко увидели бы, что это условие автоматически выполняется в силу предположения, что натяжение Т направлено по касательной к нити. Поэтому можно было бы избежать предварительного введения этого геометрического предположения (которое оказывалось очевидным при переходе к пределу от случая веревочного многоугольника) и, наоборот, получить его затем в качестве следствия из второго основного уравнения. [c.200]

В предыдущих двух главах рассматривались волны и колебания конструкций, состоящих из распределенных масс и податливостей (жесткостей), без учета демпфирования — важного параметра, характеризующего затухание волн и колебаний. Этот параметр обусловлен внутренним и внешним трением, излучением и другими причинами, вызывающими убывание акустической энергии в рассматриваемой конструкции. Во многих случаях эффекты потерь пренебрежимо малы, по в некоторых случаях пренебрежение ими ведет к большим ошибкам в расчетах. Так, амплитуда вынужденных колебаний на резонансной частоте существенно зависит от потерь (см. рис. 3.14). Так же сильно зависят от потерь и отклики произвольной колебательной системы на кратковременные нагрузки. Вследствие демпфирования часть энергии колеблющейся конструкции превращается в тепло и предоставленные самим себе колебания затухают со временем. Аналогичная картина наблюдается и при распространении волны в среде. Из-за внутренних потерь часть энергии волны идет на нагревание среды и амплитуда волнового движения уменьшается с расстоянием по мере распространения волны. [c.207]

Обобщенные силы. Колебательная система может находиться под действием внешних сил, приложенных к различным частям системы. При составлении дифференциальных уравнений движения эти силы должны быть учтены. В простейших случаях учет этих сил не представляет трудности, однако при выборе произвольных обобщенных координат последним соответствуют обобщенные силы, определяемые из того условия, что их работа выражается суммой произведений этих сил на приращения обобщенных координат. При этом не всегда очевидно, какая обобщенная сила (или комбинация действующих сил) соответствует той или иной обобщенной координате. Например, если для системы из двух масс и т с пружинами (фиг. 10) за обобщенные координаты принять перемещения Xj и х , то обобщенными силами будут силы Pi н Р , непосредственно действующие на массы в направлении указанных перемещений. Для системы же, изобра- [c.11]

Задавшись произвольной системой амплитуд ( i)o, ( 2)01 , i( n o (нулевое приближение для формы колебаний), подставим их в правые части системы (11.166) и вычислим выражения, входящие в скобки. Пусть полученные величины будут ( >i)o. (62)0. (Ьп)а- Тогда [c.107]

В случае, когда непрерывная часть системы представляет собой интегрирующее звено, т. е. в уравнении (VII. 115) = = 2 = Oi переходный процесс на произвольном i-м периоде дискретности вычисляется по формуле [c.301]

Таким образом, мы высказываем следующее предположение неполное равновесие является настоящим равновесием в системе с фиксированными внутренними параметрами. Чтобы его доказать, надо убедиться в применимости принципа необратимости к системам с фиксированными параметрами. Вряд ли есть основания сомневаться в этом. Однако нужно иметь в виду, что фиксирование внутренних параметров не должно быть таким, чтобы система фактически распалась на не связанные между собой части. Целесообразно различать случаи, когда скрытые движения совершенно не ограничены (в той мере, в какой это допускают фиксированные параметры), даже при неизменных механических параметрах отдельных частей системы, и случаи, когда отдельные части системы вообще изолированы друг от друга или могут передавать друг другу движение только при изменении механических параметров отдельных частей, т. е. через посредство механических систем. В первом случае мы будем называть систему термически однородной, а во втором — термически неоднородной. Термически однородная система с фиксированными параметрами полностью подчиняется принципу необратимости и переходит при неизменных внешних условиях в предельное состояние, которое будет для нее настоящим равновесием для системы со свободными внутренними параметрами подобное состояние является неполным равновесием. Это неполное равновесие не зависит от начального состояния системы, если фиксированные параметры вначале имели нужные (фиксированные) значения. В неполном равновесии также не остается никакого следа от приведшего к нему процесса. Например, смесь определенных количеств молекул Н2 и Л2 можно взять в данном объеме и с данной энергией в самых разнообразных начальных состояниях молекулы смеси можно произвольно разместить в объеме, между ними можно самыми разнообразными способами распределить [c.28]

Уравнения движения в криволинейных координатах. Мы хотим получить здесь уравнения неразрывности и движения в произвольной криволинейной системе координат. Для этой цели удобно воспользоваться методами элементарного тензорного анализа читатель, незнакомый с тензорным анализом, может обратиться к работ е [47], где дано ясное изложение этого предмета ), или может пропустить весь этот раздел без значительного ущерба для понимания остальной части статьи. Обозначим через (х, х , х ) координаты точки в произвольной криволинейной системе координат. Мы, как и раньше, положим х = (х, х , х ), однако х здесь нельзя рассматривать как вектор. Движение по-прежнему выражается уравнениями в форме (3.1). которые дают нам положение частицы в момент / в цилиндрической системе координат, например, движение задается при помощи уравнений [c.33]

На рис. И.З исполнительная часть манипулятора и управляющего механизма, структура которого является зеркальным отображением структуры исполнительной части манипулятора, изображены в произвольном масштабе и совмещены так, что шарниры А и С у них совпадают. Пусть ХОУ — произвольная неподвижная. система координат, начало которой совпадает с шарниром А, а Х ОУ — подвижная система координат, начало которой также [c.25]

Для удобства дальнейшего использования приведем записи уравнения неразрывности (1.26), уравнений движения (1.10) или (1.25), уравнений Громеки - Ламба (1.12) или (1.28) и уравнений Гельмгольца (1.14) или (1.29) в произвольной ортогональной системе криволинейных координат, а также в наиболее часто используемых случаях в декартовых, цилиндрических и сферических координатах. Отметим, что переход к уравнениям движения идеальной жидкости для любой формы записи уравнений формально получается, если положить v = О. [c.36]

Во многих случаях в силу устройства самой системы отдельные ее части не могут двигаться произвольным образом, их движения и положения как-то связаны между собой и подчинены ряду условий и ограничений. На систему, как принято говорить в механике, наложены связи. Конкретный вид этих связей может быть весьма различным. Это может быть, например, шестереночное зацепление, соединение двух отдельных тел стержнем неизменной длины или что-либо другое. Для нас сейчас будут важны лишь те ограничения на геометрическое расположение и движение отдельных частей системы, которые влекут эти связи. Связи могут налагать ограничения на возможные геометрические расположения отдельных частей системы — такие связи называются геометрическими, и на кинематически возможные ее движения, т. е. на возможные значения скоростей ее отдельных частей — такие связи называются кинематическими. Ясно, что всякая геометрическая связь вместе с тем представляет собой и некоторую кинематическую связь однако обратное, как оказывается, может и не иметь места, т. е. связь между возможными скоростями отдельных частей системы может не приводить к ограничениям на возможные их положения. В качестве подтверждающего примера рассмотрим качение без проскальзывания по плоскости круглого диска с острым краем. [c.9]

Как известно, динамическая проблема в квантовой механике не может быть сформулирована без некоторого произвольного выбора той части системы, которая подлежит рассмотрению. Полный гамильтониан системы должен быть разбит на две составляющие одна из них описывает те части физической системы, переходы в которых являются предметом рассмотрения, тогда как другая описывает их взаимодействие. Часто используемое так называемое приближение заданных внешних сил [111], когда электромагнитное поле можно считать заданной функцией и вместо совокупности описывающих его величин подставлять их средние значения, обретает в методе исключения бозонных операторов точный характер и позволяет самосогласованным образом учесть влияние поля, явно исключив полевые операторы из уравнений для величин атомной подсистемы. Таким образом, в данном подходе вывод уравнений необходимо делать для меньшего числа динамических переменных и вся процедура сводится, главным образом, к вычислению коммутаторов. [c.69]

Пусть строение произвольной механической системы задано. Положение всех ее частей должно однозначно определяться [х независимыми переменными величинами [c.319]

Силы, действующие на различные части системы, также должны быть нам точно заданы. Они должны иметь силовую функцию V, являющуюся функцией одних только р, отрицательные частные производные которой по координатам должны давать силы, так что для любого произвольного смещения системы приращение dV этой функции представляет совершаемую системой работу. Если при этом кинетическая энергия системы увеличивается на dL, то согласно принципу сохранения энергии, dV dL = Q. [c.320]

Выберем в качестве базиса разложения функции к tl, — т) систему (58). Проведем ортогонализацию (58), так как ортонормированные базисы отличаются некоторыми дополнительными свойствами, благодаря которым они часто оказываются более удобными при исследовании подпространств по сравнению с произвольными порождающими системами. [c.159]

Решение. Сисгема лодка — челове находится в покое под действием трех внешних вертикальных сил веса лодки G , веса человека Gj и реакции воды R, линия действия которой проходит через центр масс системы (рис. J04). Проведем из произвольной точки О горизонтальную и вертикальную оси координат. Обозначим Xi и лга горизонтальные координаты центров масс частей системы, находящейся в покое, и вычислим координату центра масс этой системы по формуле (32.2) [c.121]

Вторая обобщенная сила находится как частная производная от потенциала по углу tp. Действительно, при изменении угла ср работу совершает только сила тяжести шаров, так как центр тяжести остальных вращающихся частей системы остается неизменным, а работа мо.менга при изменении уг.га 9 равна нулю. Тогда с точностью до произвольной постоянной потенциальная энергия шаров равна [c.655]

Выясним, что представляет собой реакция такой связи. Для этого освободим балку от связи. Со стороны стены на защемленную часть балки действует некоторая совокуинссть сил, которую будем считать произвольной плоской системой снл (рис. 1.53, а). Приняв за центр приведения точку А, получим силу Яа и пару сил с моментом Ма (рис. 1.53,6). Эта совокупность силы и пары и представляет собой реакцию заделки. Поскольку ЯХ неизвестна по величине и во направлению, нахождение ее сво-дитея к определению двух составляющих Ха н Уа этой силы. [c.59]

Всякое движение тел совершается в пространстве и во времени. Движение тел в пространстве рассматривается относительно произвольно выбранной системы координат, которая, в свою очередь, связана, с каким-либо телом, называемь1м телом отсчета. Тело отсчета и связанная с ним система координат называются системой отсчета. Пространство в механике рассматривается как трехмерное евклидово пространство. Все измерения в нем производятся на основании методов евклидовой геометрии. За единицу длины при измерении расстояний принимается одни метр. Время в механике считается универсальным, т. е. протекающим одинаково во всех системах отсчета. За единицу времени принимается одна секунда. Время является скалярной непрерывно меняющейся величиной. В задачах кинематики его принимают за независимое переменное. Все другие величины (расстояния, скорости и т. д.) рассматриваются как функции времени. В дальнейшем при изучении кинематики и динамики часто используются понятия момент времени / и промежуток времени А/ . Под моментом времени I будем понимать число единиц из.мерения времени 1 (напри.мер, секунд), прошедших от некоторого начального момента (начала отсчета времени), например, от начала движения. Про.нгжутком времени будем называть число единиц времени At = — П, отделяющих два каких-нибудь [c.89]

Следовательно, при исследовании равновесия системы сочлененных тел уравнения равновесия составляются как для нерасчлененной системы, так и для какой-либо ее части и отдельного тела системы. При этом число независимых уравнений равновесия, которое можно составить для системы п сочлененных тел, зависит от типа действующей на систему нагрузки при действии произвольной пространственной системы сил число независимых уравнений равновесия равно п, при действии плоской системы сил Зл. Если число этих уравнений равно числу неизвестных (реакций внешних и внутренних связей, неизвестных внешних сил и геометрических параметров), то все неизвестные определяются из условий равновесия и задача, а также рассматринаемая в ней конструкция, будет статически определимой. В противном случае задача является статически неопределимой. [c.261]

В предыдущем параграфе было показано, что условием фазового равновесия в многокомлонентной системе является равенство парциальных потенциалов каждой компоненты во сех фазах. Но -потенциал и парциальный (потенциал представляют собой калорические функции, иопользование которых весьма неудобно. из-за наличия энтропийного члена и произвольных постоянных в выражениях для внутренней энергии и энтропии. В то же время мы уже неоднократно отмечали, что при фазовом ра1вновесии, как и при всяком термодинамическом равновесии вообще, температуры во всех частях системы должны быть одинаковыми. Следовательно, в состоянии фазового равновесия мы имеем дело с потенциалами компонент, находящихся в разных фазах, но при одинаковых температурах. В случае чистого вещества любое из этих (СОСТОЯНИЙ может быть достигнуто путем изотермического перехода из идеально-газо1вого состояния при весьма низком давлении р в данное. Таким образом, в случае чистого вещества условие равенства потенциалов первой и второй фаз может быть заменено следующим условием [c.162]

Рассуждения, которые привели нас к принципу Гамильтона, могут быть проведены и в обратном порядке. Мы можем сначала постулировать, что бЛ обращается в нуль для произвольных вариаций положения системы, а затем преобразовать бЛ в левую часть (5.1.10) и прийти к обращению в нуль величины бш , т. е. к принципу Даламбера. Отсюда видно, что принцип Гамильтона и принцип Даламбера математически эквивалентны и их возможности одинаковы до тех пор, пока приложенные силы, действующие на механическую систему, являются моногенными. В случае полиген-ных сил преобразование принципа Даламбера в минимальный принцип, или, точнее говоря, в принцип стационарного значения, становится невозможным. Так как голономные кинематические связи механически эквивалентны моно-генным силам, а неголономные связи — полигенным силам, то мы можем сказать, что принцип Гамильтона применим к произвольной механической системе, характеризу- [c.139]

В качестве объекта (см. 1.1) рассматриваются как различные системы энергетики и их совокупности (вплоть до ЭК в целом), так и элементы СЭ (законченные устройства, способные выполнять локальные функции в системах и являющиеся частью СЭ). Заметим, что разбиение системы на элементы является делом произвольным и условным, так как оно зависит от самых различных факторов от цели исследования, наличия тех или иных исходных данных, уровня качественного представления объекта исследования, наконец, от вкуса исследователя и др. Во всяком случае, элемент - это та часть системы, дальнейшая детализация которой в данном исследовании не представляется целесообразной. Кроме понятий система и элемент в справочнике широко используется понятие подсистема, т.е. часть исследуемой системы, состоящая из элементов. В качестве подсистемы могут выступать, например, специализированные СЭ в случаях, когда объектом исследования является ЭК, или РЭЭС в случае, когда объектом [c.43]

Рассмотрим теперь произвольную деформирующуюся материальную систему в положении равновесия легко видеть, что как вся система в целом, так и любая произвольно выбранная часть её должны удовлетворять условиям (38.1) равновесия твёрдого тела. Заметим предварительно, что прибавление новой связи не может нарушить равновесия системы в самом деле, прибавление связи стесняет простор для выбора виртуальных перемещений системы следовательно, виртуальные перемещения системы с добавочной связью входяг, как частная система, в состав виртуальных перемещений для системы без добавочной связи а потому, если активные силы не давали работы на любом из виртуальных перемещений при отсутствии добавочной связи, то они не дадут работы и на виртуальных перемещениях при наличии этой связи. Отсюда вытекает, что любая материальная система обязана в своём положении равновесия подчиняться всем условиям, найденным для твёрдого тела, так как равновесие этой системы не должно нарушиться и в том случае, если бы система затвердела. Прилагая условия равновесия твёрдого тела сначала ко всей системе, а затем к соответственно выбранным частям её, мы можем таким путём найти все те условия относительно приложенных сил, которые для нас интересны. Вообще говоря, для полного решения задачи о равновесии деформирующегося тела нам пришлось бы разбить его н бесконечно малые элементы, т. е. повторить указанный приём бесконечное множество раз в результате мы вернулись бы к основным уравнениям (36.10) на стр. 374 но часто случается, что, приложив указанный метод к двум, трём или более, но всё-таки к конечному числу частей системы, мы уже сможем найти всё, что нам нужно. [c.411]

Равновесие произвольной плоской системы сил, приложенных к твердому телу. Напомним сначала, что равнодействующая двух параллельных сил, направленных в одну сторону, равна по модулю сумме модулей данных сил и направлена в ту же сторону, Литя действия равнодействующей делит внутренним образом расстояние между линиями действия данных сил на части, обратно пропорциональные этим силам, Таким образам (рис. 1.25), [c.45]

Курс теоретической механики, написанный И. В. Мещерским, выдержал несколько изданий и, несомненно, способствовал подъему научного уровня преподавания механики в наших высших техниче ских учебных заведениях. В этом курсе проведено резкое отделение статики плоской системы сил от статики произвольной пространственной системы сил. В предисловии к первой части своего курса Мещерский пишет В статике рассматриваются вопросы о сложении, разложении и равновесии сил, приложенных к твердому телу она делится на два отдела статику на плоскости, в которую входит и графическая статика, и статику в пространстве, — ввиду того, что представления в плоскости гораздо проще представлений в пространстве, и для начинающего студента важно проработать прежде всего вопросы, относящиеся к силам, расположенным в одной плоскости только после этого он будет в состоянии разбираться с Бсным пониманием в вопросах, относящихся к силам в пространстве [c.122]

Прежде чем покончить с общей теорией, желательно еще раз подчеркнуть первостепенное значение гармониче-ского типа колебаний в вопросах динамики. Мы видели, что оно является типичным для системы с одной степенью свободы, лишенной трения, или (в более общей форме) для системы, колеблющейся так, как если бы она обладала только одной степенью свободы, как в случае нормального колебания. Гармоническое колебание является также единственным типом вынужденных колебаний, в точности воспроизводимых, в большем или меньшем масштабе, во всех частях системы. Если сила совершенно произвольного характера действует на какую-либо точку системы, то колебания, вызванные ею в других частях системы, как правило, не похожи ни на эту силу, ни друг на друга только в случае периодической силы, зависящей от времени по гармоническому закону, вынужденные колебания в точности подобны друг другу и происходят син-фазно с действующей силой. Далее, оказывается, что при приближении к критической частоте вынуждающая сила создает вынужденные колебания с резко увеличенной амплитудой только в том случае, когда она санш подчиняется простому гармоническому закону или содержит соответственную гармоническую компоненту. Именно эти обстоятельства помогли Гельмгольцу обосновать свою теорию слуха, к которо мы обратимся впоследствии. [c.74]

Уравнения движения материальной точки в исходной постановке о движении системы материальных точек ( 1.1) определяют связь абсолютного ускорения (ускорения относительно абсолютного репера) и действующих на данную точку сил. Мы показали, что уравнения имеют тот же вид при описании движения относительно произвольной инерциальной системы координат. В то же время часто (в частности, как мы показали выше на примере относительного движения системы N гравитирующих точек) мы вообще не можем определить абсолютное движение или непосредственно можем наблюдать толь- [c.86]

На фиг. 312, в и г показан элемент системы г, вырезанный у произвольного сечеиия р — q в каждом из грузовых состояний I и //. Действие примыкаюищх к этому элементу частей системы заменено при-. южением внутренних усилий, причем силы Q не показаны, так как их влиянием пренебрегаем [c.372]

Текстовый редактор является составной частью системы автоматизированного проектирования КОМПАС-ЗВ У8 для Ш1пс1о У5. Основная область его применения - разработка различного рода текстово-графической документации. Под разработкой будем понимать создание, редактирование и вывод на печать конструкторских, технологических, проектных и других док шентов. Документы могут оформляться в соответствии со стандартами или иметь произвольную форму. [c.471]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...