Репер абсолютный

В других производственных корпусах, где монтируется оборудование, до сдачи их под монтаж заканчивают сооружение здания, фундаментов и черных полов, а также всех перекрытий и внутренних перегородок, выполняют засыпку и планировку прилегающих площадок для возможности подачи оборудования. В зданиях или на площадках, сдаваемых под монтаж, строительная организация наносит на конструкциях зданий главные оси, а на реперах — абсолютные высотные отметки. [c.322]

Репер абсолютный 41 - натуральная 224 [c.476]

Скорость Уа движения точки по абсолютной траектории называется абсолютной скоростью. Скорость Уг движения точки по отношению к подвижному реперу 5 называется относительной скоростью. [c.118]

Теорема 2.11.2. (Случай нескольких реперов). Допустим, что точка М совершает движение в репере 5, который движется относительно репера 52- Репер 5 движется в репере 5з и т.д. Наконец, репер Зк совершает движение относительно репера 5о- Тогда абсолютная скорость точки М выражается формулой [c.119]

Доказательство. Пусть закон движения точки М обеспечивает принадлежность ее в любой момент времени винтовой оси. Движение этой точки можно рассматривать как в неподвижном репере 5о, так и в репере 5, связанном с телом. Всегда можно выбрать движение М так, чтобы существовали относительная Уг и абсолютная Уд скорости точки М. Можно считать, что в каждый момент времени М есть точка как неподвижного, так и подвижного аксоида. Перемещаясь по неподвижному аксоиду, точка М имеет абсолютную скорость Уд, которая лежит в плоскости, касательной к неподвижному аксоиду. Относительная скорость у точки М в репере 5 направлена по касательной к относительной траектории, принадлежащей подвижному аксоиду, и потому лежит в плоскости, касательной к подвижному аксоиду. Переносная скорость у есть скорость точки М твердого тела, совпадающей с М, и направлена вдоль винтовой оси. Она тоже принадлежит касательной плоскости к подвижному аксоиду. Имеем [c.130]

Абсолютная скорость точки М, заданной в репере 0101 02 03 радиусом-вектором [c.143]

Рассмотрим некоторый элемент твердого тела, имеющий массу т . Обозначим его радиус-вектор в абсолютном репере Гу, а в репере, жестко связанном с телом, — г(,. Радиус-вектор начала А подвижного репера, проведенный из точки О, обозначим гд. Все указанные векторы связаны равенством [c.444]

Векторы Ул и можно задать по отношению как к абсолютному, так и к подвижному реперам. Соответственно этому и основные динамические величины (количество движения Q, кинетический момент К, кинетическая энергия Т) можно отнести и к абсолютному, и к подвижному реперам. [c.444]

Полученная система уравнений движения носит название системы уравнений Лагранжа второго рода. В дальнейшем будет показано, что к такой форме приводятся дифференциальные уравнения для лагранжевых координат произвольной голономной системы материальных точек. В случае движения абсолютно твердого тела первые три обобщенные силы имеют смысл проекций суммарной силы на оси абсолютного репера, а последние три — моментов сил относительно осей е, , е ,, соответственно. [c.453]

Пусть две точки А и А твердого тела закреплены неподвижно в абсолютном пространстве. Прямая АА, определенная единичным вектором вз, остается неподвижной во все время движения по отношению как к самому твердому телу, так и к абсолютному реперу. [c.453]

Пусть в абсолютном пространстве закреплена только одна точка твердого тела. Обозначим ее О. С твердым телом жестко свяжем правый репер Пусть Гс — радиус-вектор центра масс, ш — [c.464]

Когда функции р(<), q t), r t) известны, можно определить закон движения твердого тела. Учтем, что вектор К кинетического момента неподвижен в абсолютном пространстве, и направим вдо.аь него единичный базисный вектор ез. Разложим e3.n0 базису репера Oe je eg, жестко связанного с телом [c.475]

Пример 6.11.3. Астатический гироскоп имеет центр масс, расположенный на пересечении кардановых осей (случай Эйлера-Пуансо, 6.7). Если такой гироскоп установить на земной поверхности и сообщить ему начальную угловую скорость, направленную по оси фигуры, то при отсутствии возмущающих сил эта ось будет сохранять постоянное направление в абсолютном репере. Астатический гироскоп применяется, например, для управления вертикальными рулями торпеды. В этом случае ось фигуры направлена в цель. Если торпеда сбивается с курса, то рама поворачивается относительно вертикального диаметра внешнего кольца подвеса. Это приведет в действие руль поворота, который выправит курс.О [c.500]

Обозначим р модуль радиуса-вектора точки D опоры волчка о плоскость, проведенного из начала О абсолютного репера (рис. 6.12.1). Очевидно, что [c.503]

Пусть лагранжевы координаты задают конфигурацию механической системы в подвижном репере. Изменения лагранжевых координат никак не влияют на положение базисных векторов в абсолютном пространстве и характеризуют лишь относительное движение. [c.549]

Будем считать, что на эту систему не наложены связи, так что декартовы координаты Хи, у ,, Ху, и = всех точек в абсолютном репере [c.640]

Все высотные отметки в монтажных чертежах должны исчисляться от уровня пола цеха. Это дает наиболее наглядное представление о положении машины. Если в чертежах на фундаменты даны абсолютные отметки (от уровня моря), то в монтажных чертежах, на схемах реперов их нужно пересчитать в относительные. [c.364]

Наиболее совершенной является шкала отношений. Примером ее может служить температурная шкала Кельвина. В ней за начало отсчета принят абсолютный нуль температуры, при котором прекращается тепловое движение молекул более низкой температуры быть не может. Второй реперной точкой служит температура таяния льда. По шкале Цельсия интервал между этими реперами равен 273,16 С. По шкале отношений можно определить не только, на сколько один размер больше или меньше другого, но и во сколько раз он больше или меньше. [c.140]

Для абсолютных измерений длины волны всегда необходимо иметь эталон (репер), по отношению к которому и производятся измерения. Этот репер может быть либо естественным (например, измеренный спектр), либо искусственным (кольца белого света, шкала и т. д.). Для получения стандартного спектра в качестве эталонного излучения часто пользуются излучением паров металлов. При калибровке по таким эталонам всегда нужно соблюдать ряд предосторожностей. Излучение от эталонного источника следует пропускать через ту же самую оптическую систему, через которую проходит неизвестное излу- [c.352]

Ньютон сразу вводит абсолютное пространство, неизменное и неподвижное, и тот репер, который позволяет придать точное содержание закону инерции — первому закону движения, который сформулирован по Декарту. Вводится и абсолютное время, текущее независимо от тел, — та универсальная независимая переменная, которая играет столь важную роль в ньютоновом исчислении бесконечно малых. Ньютону принадлежит и введение понятия массы, в отличие от веса (протяженность, объем, по Декарту, составляли сущность материи). Он определяет массу тела как произведение плотности [c.116]

Одновременно проходил процесс внедрения в механику представлений об абсолютном пространстве и абсолютном времени. Впрочем, что касается абсолютности времени, то противники ньютоновой концепции вели спор, собственно, философского, метафизического характера, а не физическую дискуссию. Сложнее дело обстояло с абсолютностью пространства, иначе говоря, с введением некоего истинного репера или системы таких друг другу равноценных реперов. Однако как ни различны были философские взгляды [c.122]

В работе [14] для абсолютных измерений массовой скорости за фронтом ударной волны в алюминии использовались излучающие реперы—тонкие пластины из европия, обладающего аномально большим сечением радиационного захвата, которые размещались внутри исследуемого образца и вовлекались в движение вместе с окружающим их веществом. Под действием нейтронов ядерного взрыва реперы начинали испускать у-излучение. Это излучение регистрировалось сцинтилляционными датчиками, которые были расположены в нескольких параллельных щелевых коллиматорах, как это показано на рис.9.17. Таким образом регистрировались моменты пересечения реперами плоскостей коллиматоров. Расстояние между коллиматорами является базой измерения скорости. [c.374]

Рис.9.17. Схема опытов по абсолютной фиксации ударной сжимаемости алюминия [14] /—оптический канал 2 — реперные слои 5—исследуемое вещество 4 — канал формирования ударной волны 5 —коллимирующая система 6 — коллимирующие щели 7—детекторы у-излучения 8,5>—сигналы излучения неподвижного и движущегося репера.

Поскольку все основные операции в дальнейшем будут производиться с координатными векторами (числами), то необходимо установить соответствие между геометрическими преобразованиями репера и изменением координат вектора, определяющего положение фиксированной в абсолютном пространстве произвольной точки М относительно преобразованного репера. [c.23]

Определение. Пусть репер Е определяет абсолютную систему координат в Ю. [c.28]

Абсолютный (инерциальный) репер [c.41]

Пусть 5 — ортонормированный репер e , е 2, 63 с началом в точке О , который движется как твердое тело относительно репера Зо ортонормированных векторов в , ез, ез с началом в полюсе О. Рассмотрим движение некоторой точки М. Его можно описать как с помощью репера 5, так и с помощью репера Зо- Движение точки М по отношению к реперу Зо назовем абсолютньш движение-м, а ее траекторию в этом репере — абсолютной траекторией. Движение точки М по отношению к реперу 5 назовем относительньш движе-нием, а траекторию М в репере 5 — относительной траекторией. Движение репера 5 назовем переносным движением. [c.118]

Теорема 2.17.1. Если угловая скорость и угловое ускорение абсолютно твердого тела одновременно не равны нулю и не коллине-арны ш X ш О, то существует единственный мгновенный центр ускорений, и его радиус-вектор относительно полюса О1 репера, жестко связанного с телом, выражается формулой [c.145]

Пусть Ое102ез — абсолютный репер, Аи с 2е — репер, имеющий начало в произвольной точке А абсолютно твердого тела и жестко с ним связанный, Лехегез — репер, имеющий начало в точке А и сохраняющий ориентацию абсолютных базисных векторов. [c.443]

Пусть начало О и векторы еь абсолютного ортонормирован-ного репера Оехезез принадлежат гладкой горизонтальной опорной плоскости. Направление ез вертикально. Начало ортонормированно-го подвижного репера Сте е зез, жестко связанного с телом, примем в центре масс тела Сг. Волчок (абсолютно твердое тело) будем считать динамически симметричным (как в случае Лагранжа, 6.8) [c.501]

Вектор вз направим вдоль оси динамической симметрии. Предположим, что точка опоры О волчка о плоскость. дежит на оси симметрии волчка. Расстояние от точки опоры до центра масс равно I. Угол между векторами 63 и ез по-прежнему обозначим 9 (угол нутации). Радиус-вектор центра масс представим разложением по векторам абсолютного репера [c.501]

Из центра О Земли проведем радиус-вектор Н центра масс спутника. Выберем вращающийся репер Ое /е2ез так, чтобы ось 03 была коллинеарна К, ось е о — параллельна скорости V центра масс, ось е" — перпендикулярна к плоскости орбиты и составляла с указанными двумя правую тройку. Относительно абсолютного (см. 3.14) репера 0010203 репер О0 /020з вращается с постоянной угловой скоростью а — ь/К вокруг вектора е" = 01- Найдем условие, при котором спутник будет находиться в равновесии относительно вращающегося репера Ое е е под действием сил тяготения и сил инерции цент1ю-бежных и кориолисовых. [c.504]

Предположим, что диск катится по опорной абсолютно шероховатой (отсутствует проскальзывание точки диска, находящейся в контакте с опорой) горизонтальной плоскости под действием силы тяжести. Правоориентированный абсолютный репер 0016263 выберем так, чтобы его начало и ортонормированные векторы б1, ег принадлежали опорной поверхности, единичный вектор 63 направим по вертикали вверх. Пусть диск соприкасается с опорной плоскостью в точке Оп, заданной радиусом-вектором [c.509]

Поворот по углу d осуществляется вокруг оси e j, а по углу курса ф — вокруг оси, параллельной вектору ез и проходящей через Оп-Поотнощению к подвижному реперу Опе е зед поле скоростей диска вращательное с угловой скоростью ф вокруг оси вд, так как относительное поле скоростей плоскопараллельно и вследствие абсолютной щероховатости поверхности точка 0 есть мгновенный центр относительных скоростей диска ( 2.14). Угловая скорость диска равна [c.510]

Как и в 6.14, начало О и векторы в1, ез ортонормированного правоориентированного абсолютного репера выберем принадлежащими опорной плоскости. Вектор ез того же репера направим вертикально вверх. Радиус-вектор центра масс шара зададим равенством [c.514]

Предположим, что абсолютно твердый шар однороден. Начало Ос репера ОсО е2 з осей Кёнига поместим в центре шара. [c.514]

Выберем правоориентированный абсолютный репер Ое]е2ез с началом О, векторами еь в2, принадлежащими опорной плоскости, и вектором ез, перпендикулярным к ней. Положение тележки на плоскости можно описать, задав радиус-вектор г точки О [c.533]

Что касается нереносной скорости, то ее можно осмыслить так это абсолютная скорость точки, если та вдруг прекратит двигаться относительно подвижной системы координат, т. е. вдруг образует одно твердое тело с векторами подвижного репера, движущимися с угловой скоростью (О. [c.201]

Неравномерность осадки основания резервуара определяется путем нивелирования наружного контура днища в точках, отстоящих друг от друга не более чем на 6 м (как правило, в точках, соответствующих вертикальным швам нижнего пояса). Нивелирование рсуг ществляется каждый раз в одних и тех же точках, отмеченных марками во время гидравлического испытания после строительства. Величины осадок определяют, сравнивая результаты нивелирования с постоянной абсолютной отметкой репера (грунтового или заложенного в стену здания или сооружения). [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...