Громека уравнение

Гребни водосливов 484 Громека уравнение 505 Громкость 256 [c.537]

Параметры тройных точек 72 Громека уравнения движения 668 Громкость — Понижение — Влияние [c.708]

В форме Ламба—Громеки уравнение (4.3.1) приобретает вид [c.49]

Уравнения взаимодействие между ее отдельными Эйлера и Ламба—Громеки [c.246]

Тогда уравнение Ламба — Громеки имеет вид [c.255]

Таким образом, уравнение движения в форме Громеки дает три частных интеграла для установившегося вихревого движения [c.83]

Уравнение Эйлера в форме Громека [c.87]

Уравнение Эйлера в фюрме Громека [c.87]

Уравнение (IV.6), так же как и уравнения (IV,5), называется уравнением Эйлера в форме Громека. Граничные и начальные условия для этих уравнений будут такими же, как.и для уравнения Эйлера. [c.89]

Особенность уравнения Эйлера в форме Громека заключается в наличии в явном виде члена, содержащего вихрь вектора скорости. [c.89]

Тогда уравнение Эйлера в форме Громека (IV.6) примет вид [c.90]

O. Рейнольдсом. В дальнейшем И. С. Громека были предложены уравнения вихревого движения жидкостей, а Н. П. Петровым разработана гидродинамическая теория смазки. Большой вклад в развитие гидравлики внес Н. Е. Жуковский, разработавший теорию гидравлического удара в трубах и предложивший классическое решение ряда технических вопросов водоснабжения, гидротехники и по расчету осевых насосов. Работы В. А. Бахметьева по исследованию движения жидкостей в открытых руслах, А. Н. Колмогорова и немецкого ученого Л. Прандтля продвинули вперед изучение турбулентных потоков и позволили создать полу-эмпирические теории турбулентности, получившие широкое практическое применение. Трудами Н. Н. Павловского и его школы разработана теория движения подземных вод и развита новая отрасль гидравлики — гидравлика сооружений. [c.8]

В первую очередь здесь следует отметить работы профессора Казанского университета И. С. Громека (1851 —1889 гг.), рассматривавшего структуру потока жидкости как вихревую (уравнения Громека для вихревого движения жидкости). Профессор Н. П. Петров (1836—1920 гг.) опубликовал в 1882 г. исследование Гидродинамическая теория трения при наличности смазывающей жидкости , принесшее ему мировую известность. Известный русский инженер и ученый В. Г. Шухов в 1886 г. первым выполнил исследования в области гидравлики нефти, изучив движение жидкостей, характеризующихся большой вязкостью. [c.7]

Большую роль в развитии гидравлики того времени сыграли русские ученые. В первую очередь здесь следует отметить работы профессора Казанского университета И. С. Громека (1851 — 1889), основателя русской школы гидравликов, рассматривавшего структуру потока жидкости как вихревую (уравнения Громека для вихревого движения жидкости). Профессор Н. П. Петров (1836—1920) опубликовал в 1882 г. исследование Гидродинамическая теория трения при наличности смазывающей жидкости , принесшее ему мировую известность. Известный русский инженер и ученый В. Г. Шухов в 1886 г. первым выполнил исследования в области гидравлики нефти, изучив движение жидкостей, характеризующихся большой вязкостью. Великий русский ученый профессор И. Е. Жуковский (1847—1920) еще в конце XIX столетия решил вопрос о гидравлическом ударе в трубах (1898), положив тем самым начало исследованию одной из важнейших проблем гидравлики. [c.8]

Теперь уравнения Громеки — Ламба могут быть записаны в таком виде [c.84]

Уравнения Громеки — Ламба в этом случае принимают вид [c.84]

В конце XIX — начале XX в. появились крупные работы русских ученых И. С. Громека (1851—1889 гг.), предложившего уравнения вихревого движения жидкости, Н. П. Петрова (1836—1920 гг.), разработавшего гидродинамическую теорию смазки, Н. Е. Жуковского (1847-— 1921 гг.), создавшего теорию гидравлического удара в трубах. [c.7]

Дамба — Громеко уравнения 92 Ламинарный подслой 323 Лапласа оператор 68 [c.595]

Уравнения Громека. Уравнения движения Эйлера можно преобразовать к другой форме, впервые указанной И. С. 1 ромека, а именно [c.505]

Гребни водосливов 2 — 484 Греческий алфавит 1—5 Грифтиса формула 3 — 406 Громека уравнение 2 — 505 Громкость 2 — 256 Грузоподъемность балок 3 — 276 [c.411]

Предварительно получим из уравнений движения газа (45) в час1пом случае установившегося безвихревого движения следствие в форме уравнения Бернулли. Для этого выразим левые части трех этих уравнений (45) в форме Лэмба Громеки. Пренебрегая объемными силами, имеем [c.589]

Система уравнений (87) называется уравнениями Ламба — Громеко, Если существуют потенциал скорости <р, потенциал [c.92]

Уравнения Эйлера в такой форме были даны проф. И. С. Громеко в 1881 г. [c.53]

Таковы будут уравнения Эйлера—Громеко в функции компонентов вихря при условии действия на несжимаемую жидкость объемных сил, имеюпшх потенциал. [c.53]

Для установившегося движения уравнения Эйлера—Громеко упрощаются, так как в этом случае [c.54]

Большое значение в гидроаэродинамике имеют частные решения дифференциальных уравнений. такие, как интегралы Громеки, Лагранжа, Эйлера, Бернулли. Правильное понимание физического смысла этих интегралов позволяет успещно Ярименять и четко представлять пределы их оправданного использования. [c.74]

В 1881 г. профессор Казанского университета И. С. Громеко (1851 —1889) опубликовал работу Некоторые случаи движения несжимаемой жидкости , в которой дал новую форму уравнений движения жидкости, удобную для получения энергетических зависимостей. Им же впервые было проведено теоретическое исследование нестационарного движения жидкости в капиллярах. [c.8]

Преобразуя аналогично остальные уравнения Эйлера, запишем уравнения движения идеальной жидкости в форме Громека [c.88]

Уравнение Эйлера (1.2.2) в дальнейшем рассматривается Б форме Громеко, а первый интеграл берется в форме Коши— Лагранжа массовыми силами пренебрегают [c.20]

Uydz—Wjdi/=0. Умножим первое, второе и третье равенства системы уравнений Громеки — Ламба соответственно на Ах, Ау и Аг. Перемещение координат смещает рассматриваемую точку внутри потока вдоль конкретной линии тока. Складывая полученные равенства и учитывая зависимость изменения составляющих скорости от координат при перемещении вдоль линии тока, получим [c.85]

Более ста последуюш их лет развитие науки о равновесии и движении жидкости происходило по двум различным направлениям. Одно направление развивалось по линии строгих математических решений, используя уравнения Эйлера и принимая при этом ряд допущений (Лагранж, Лэмб, Навье, Стокс, И. С. Громека и др.). Однако наличие ряда существенных упрощений не позволило использовать полученные этим методом результаты для решения конкретных практических задач. Это заставило ученых и инженеров прибегать к экспериментированию и на основании опытных данных создавать расчетные формулы для решения разнообразных гидравлических задач, выдвигавшихся бурно развивавшейся техникой (Шези, Буссинек, Дарси, Базен, Вейсбах, Дюпюи и др.). Таким образом, независимо от аэрогидромеханики практическая гидравлика продолжала свое развитие как опытная наука, опережая первую в целом ряде областей. Однако без наличия серьезного математического аппарата она, естественно, не в состоянии была обобщить данные сложного эксперимента. [c.7]

Рассмотрим движение идеальной жидкости, определенное по отношению к некоторой системе отсчета, и запишем уравнения движения в форме Громеки — Лемба [c.150]

При этих предположениях уравнение Громеки — Лемба записывается в виде [c.150]

Рассмотрим уравнение движения идеальной среды (жидкости или газа) в форме Громеки — Лемба [c.302]

Уравнение Громеко—Лэмба в инвариантном виде [c.14]

В форме, соответствующей уравнениям Громеко-Лэмба 9v 1 [c.19]

Основная задача данной главы сводится к проверке возможности определения поля скоростей в потоке после завихрителя на основе простейшего уравнения Громеко-Лэмба (1.13) и некоторой системы допущений, а также к установлению простейших требований к конструкции завихрителей, позволяющих пользоваться этими допущениями и уравнением (1.13). [c.25]

Наблюдения за потоком показывают, что он является не точно цилиндрическим, а скорее спиральным, но отклонение от цилиндричности невелико и им можно пренебречь. Обсчет экспериментальных данных показывает, что полная безразмерная энергия в следе за лопатками, т. е. в кольце площадью - г1), в основном постоянна и изменяется только в пограничном слое вблизи стенки и внутри внутренней цилиндрической границы радиусом го (рис. 2.6). Такой результат подтверждает возможность использования для определения поля скоростей в следе за лопаточными завихрителями уравнения Громеко-Лэмба (1.13) для винтового потока идеальной жидкости. Внутри же цилиндра радиусом Го, т. е. в следе за отверстием, поток нельзя рассматривать как поток идеальной жидкости, так как в этом случае в ней вообще не будет вращения, которое создается только трением на цилиндрической поверхности радиусом Го- [c.31]

Предполагая, что в сечении 2-2 поток является винтовым, можно использовать уравнение Громеко-Лэмба в его простейшем виде (1.13). Подставляя в это уравнение по формулам (5.14), получаем [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...