Интенсивные величины

Из семи основных величин Международной системы единиц (СИ) четыре — масса, длина, время и температура — неразрывно связаны с человеческой деятельностью, поэтому на первый взгляд может показаться удивительным, что одна из этих величин — температура практически оставалась непонятой вплоть до 18 в. И потребовалось еще одно столетие, чтобы можно было сформулировать приемлемое определение температуры. Однако при внимательном подходе столь долгий путь развития становится менее удивительным. Действительно, даже сегодня лишь немногие из тех, кто пользуется термометрами, интуитивно понимают, что же именно они измеряют. Основное затруднение, связанное с пониманием величины температуры, сводится к тому, что не существует легко воспринимаемой экстенсивной величины, которая была бы непосредственно связана с интенсивной величиной — температурой. По-видимому, это и служит камнем преткновения в понимании температуры. Давление, будучи величиной интенсивной, легко поддается пониманию, поскольку проявляет себя как нечто связанное с силой. Поэтому давление может служить примером интенсивной величины, относительно которой легко сделать определенные количественные заключения, поскольку сила есть величина, воспринимаемая непосредственно, т. е. мо- [c.11]

Коэффициенты, стоящие в этом равенстве под знаком суммы в скобках, — весовые доли фаз. Они аналогично (1.9) выражают количественный фазовый состав системы и являются интенсивными величинами. Поэтому если рассматривать систему в целом , при неизменном соотношении между количествами фаз, то, как видно из (3.2), свойство У гетерогенной смеси фаз пропорционально массе системы и является экстенсивным, как и в случае однородной системы. Это позволяет находить общее экстенсивное свойство системы (его называют валовым или брутто-свойством) по известным свойствам фаз и фазовому составу. Например, объем гетерогенной смеси согласно (3.2) [c.29]

Из выражения для ф ясно, что химический потенциал является интенсивной величиной. [c.106]

ЭКСТЕНСИВНЫЕ И ИНТЕНСИВНЫЕ ВЕЛИЧИНЫ [c.12]

Выше отмечалось, что всякое состояние однокомпонентной системы в однофазной области определяется двумя независимыми переменными, т. е. двумя параметрами состояния. В качестве последних обычно принимают плотность и температуру или давление и температуру, хотя в принципе могут быть выбраны любые две интенсивные величины. [c.44]

Температура есть присущая каждому состоянию равновесия интенсивная величина. У всех систем, находящихся между собой в равновесии, температуры одинаковы. Наоборот, у систем, не находящихся в равновесии, температуры различны. [c.12]

Введем упрощающее допущение будем полагать, что Я зависит только от температуры — Я=Я(7 ). Такое предположение относит Я к классу интенсивных величин интенсивная величина для термодинамической системы и любой ее части имеет одно и то же значение (температура, давление). Но тогда величина а должна быть экстенсивной значение такой величины для системы равно сумме ее значений для составных частей системы (объем, масса). Действительно, теплота dQ, подводимая к составной системе, равна сумме значений теплоты dQ и теплоты dQ2, подводимых к двум [c.90]

Из условий (4.20) и свойства аддитивности энтропии, внутренней энергии и объема следуют интуитивно введенные ранее условия термического и механического равновесия в системе. Пусть имеется изолированная система произвольной массы т, имеющая объем V, внутреннюю энергию и и энтропию 5. В состоянии равновесия эти величины постоянны, причем все они экстенсивные. Можно ли утверждать, что в состоянии равновесия интенсивные величины р и Т имеют одинаковые значения во всех частях системы Согласно выражению (3.56), в состоянии равновесия имеем [c.112]

Значение энтропии зависит от массы или от количества вещества, следовательно, подобно внутренней энергии и энтальпии, энтропия является экстенсивной физической величиной. В аналитических и графических расчетах удобнее пользоваться удельной энтропией, являющейся интенсивной величиной. Поскольку удельная энтропия является функцией состояния, она может служить и действительно служит очень удобным параметром состояния. [c.36]

Нетрудно видеть, что все приведенные примеры аналогичны тем, которые приводились ранее (рис. 3.6) при разборе понятия энтропии. Эксергия (возможность получить работу) имеется, если существуют разности потенциалов интенсивных величин — температур, давлений или химических составов. Если их нет — система энергетически мертва — энтропия имеет максимальное значение. [c.158]

Интенсивные величины (такие, как давление, температура) не обладают свойствами аддитивности. [c.34]

Т монотонно изменяются от своих нач. значений до конечных, энтропия же проходит через максимум. Наличие максимума связано с действием теплопроводности, т. к. обусловленное ею приращение энтропии менее нагретых слоёв положительно, а более нагретых—отрицательно. Вяз- кость приводит только к возрастанию энтропии. Благодаря вязкости часть кинетич. энергии набегающего на У. в. потока вещества превращается в энергию хаотич, движения, т. е. в тепло. СУ не имеет резких границ, но практически всё изменение величин в нём происходит в слое конечной протяжённости 5, к-рую и называют условно шириной (или эфф. шириной) У. в. По порядку величины в у. в. малой интенсивности 5 = /,/ 2/(/ з —где /1—длина свободного пробега молекул. В У. в. большой интенсивности величина 5 очень мала, 6 — /1, и структуру СУ теоретически исследуют на основе кинетического уравнения Больцмана или путём численного моделирования У. в. на ЭВМ молекулярной динамики методом. [c.208]

Величины, определяющие состояние системы, подразделяются на интенсивные, и экстенсивные. Интенсивными называются величины, не зависящие от количества вещества в системе (например, давление, температура), а экстенсивными — зависящие от количества вещества (например, объем). Экстенсивные величины обладают свойством аддитивности. Удельные, т. е. отнесенные к единице количества вещества, экстенсивные величины приобретают смысл интенсивных (например, удельные объем, удельная,теплоемкость являются интенсивными величинами). [c.6]

Интересно отметить, что, как видно из (7-5), в случае работы, совершаемой системой, находящейся в гравитационном поле, обобщенная сила — вес тела gG — в отличие от других известных нам обобщенных сил является величиной не интенсивной, а экстенсивной, а обобщенная координата — высота ft, напротив, является не экстенсивной, а интенсивной величиной. Заметим в этой связи, что уравнение (7-6) можно преобразовать к более привычному (с точки зрения положения фактора интенсивности и фактора емкости) виду используя преобразование Лежандра [c.163]

Для системы, находящейся в поле тяготения (табл. 2 18), обобщенная сила — вес тела g/и — в отличие от других обобщенных сил является величиной не интенсивной, а экстенсивной, а обобщенная координата — высота z — напротив, является не экстенсивной, а интенсивной величиной. Эта система описывается соотношениями (2.114)— (2.120), (2.126). [c.162]

В метрологическом аспекте температура является интенсивной величиной, те. величиной, не подчиняющейся закону аддитивности. Поэтому для измерения температуры необходимо иметь не только единицу измерения, но и шкалу, в которой температура определена через какую-либо экстенсивную (подчиняющуюся закону аддитивности) величину, связанную с температурой функциональной зависимостью (например, ЭДС, сопротивление и др.). [c.329]

ИТ. д. являются интенсивными величинами. [c.110]

Из соотношений (22.7) мы видим, что химический потенциал наиболее просто связан с термодинамическим потенциалом, аргументами которого кроме N являются только интенсивные величины Т и Р, именно. [c.110]

Постоянная В, зависящая только от интенсивных величин Зо,Уо, То, от числа молей не зависит. [c.115]

Мы рассмотрели кривую фазового перехода первого рода на РТ-плоскости, на которой интенсивные величины Ри Тне имеют скачков. Рассмотрим качественно картину фазового перехода первого рода на плоскости переменных Т и У, на которой при достижении температуры перехода при данном фиксированном давлении объем меняется скачкообразно (рис. 36). [c.135]

Полезно обратить внимание на то, что согласно (72.7), (72.8) квадраты флуктуаций интенсивных величин (В7) и (ВР) обратно пропорциональны числу частиц М, а квадрат флуктуации экстенсивной переменной (В7 ) прямо пропорционален N. Относительные же флуктуации и в том и в другом случае обратно пропорциональны -//V. Легко убедиться, что такими же свойствами обладают все интенсивные и экстенсивные термодинамические переменные. [c.396]

Здесь т = 0,1,.. ., 5 - номера атомов углерода кольца, - постояй-ная, описывающая вклад заместителя в положении т в изменение интенсивности. Величины Qm могут характеризовать силу донора или акцептора, так как чем сильнее заместитель, тем больше искажаются орбитали исходной молекулы. [c.60]

А. Сначала рассмотрим тривиальный, но вместе с тем важный случай. Допустим, что эначение U задано и постоянно на окружности радиусом L. (Эта задача может описывать распределение температуры в цилиндрическом стержне бесконечной высоты, помещенном в термостат.) Тогда, как известно, единственным решением уравнения Лапласа внутри круга является константа. Следовательно, эта задача соответствует пространственно-однородной системе интенсивная величина U одинакова во всех точках системы. Если рассмотреть последовательность систем возрастающего радиуса L и предположить, что значение U одинаково на всех границах, то значение U будет одним и тем же во всех точках каждой из этих систем. [c.81]

В дальнейшем мы ограничимся изучением объемного предела интенсивных величин, т. е. члена ц в формуле (3.2.13). С учетом [c.87]

Теперь рассмотрим микроскопическую картину и попытаемся перевести результаты разд. 3.2 на молекулярный язык. Сначала следует отыскать способ идентификации экстенсивных и интенсивных величин. Действуя так же, как и в разд. 3.2, попытаемся построить последовательность систем возрастающего размера и установить условия, при которых эти системы можно рассматривать как макроскопически эквивалентные. Во всех последующих рассуждениях подразумевается, что если система неоднородна, то увеличение размеров систем, принадлежащих последовательности, производится в соответствии с полной симметрией, как было описано в разд. 3.2. [c.88]

Независимые переменные в уравнении Гиббса—Дюгвма только интенсивные величины — термодинамические силы, поэтому его можно рассматривать как результат последовательной замены всех q на Z в функции U (q) либо а других термодинамических потенциалах. При полном d-кратном преобразовании Лежандра функции L (q) получается характеристическая функция [c.84]

Возможность и интенсивность каждого коррозионного процесса может быть количественно оценена на основании законов химической термодинамики. При реализации окислительновосстановительных коррозионных реакций (см. табл. 1) совершается работа химического процесса. Фактором емкости служит количество преобразованных веществ (металл и компоненты-окислители), а факторами интенсивности — величина изменения одной из термодинамических функций U, Н, F, G (термодинамические потенциалы). Наиболее широко используется для подобных расчетов изобарно-изотермический потенциал G (функция Гиббса). Путем несложных расчетов при использовании стандартных табличных значений А G/, 298, образования реагирующих веществ, с последующим введением [c.121]

Плотность С. л, характеризует интенсивность (величину) силового поля. Область пространства, ограничев-вая С. л., иерее екающими к.-л. замкнутую кривую, ваз. силовой трубкой. С. л. вихревого поля замкнуты. С. л. потенциального поля начинаются на источниках поля и заканчиваются на его стоках (источ-ввках отрицаг. знака). [c.497]

У. в. движется по исходному веществу со сверхзвуковой скоростью D>Oi, Ml > 1. Поэтому газодинамич. возмущения из области за У. в, не проникают в вещество перед ней и не влияют, следовательно, на его состояние. Скорость У. в. относительно вещества за ней дозвуковая, V2Приращение энтропии в У. в, малой интенсивности — величина третьего порядка малости, поэтому такую У, в. можно считать изэнтропичной. При неогранич, возрастании интенсивности У, в. сжатие, т. е. отношение pj/pi, остаётся ограниченным. [c.207]

Наблюдаемая сравнительно слабая (недисперсионная) частотная зависимость коэффициента поглощения в крыльях не описывается известными теориями уширения линий [9]. Можно привести лишь некоторые качественные соображения, объясняющие медленное изменение коэффициента поглощения в далеких крыльях. Эти соображения основываются на результатах спектральных исследований излучения смесей щелочных металлов и инертных газов [12-14]. Вблизи середины линий интенсивность излучения была высокой и достаточно быстро спадала по мере удаления от середины. Однако на больших расстояниях от середины линии имеются спектральные области с практически постоянной интенсивностью. Величина частотного интервала, в котором интенсивность постоянна, зависит от вида взаимодействующих частиц и достигает в красном крыле 4000 см . Авторы рассматриваемых работ пришли к заключению, что такой вид спектров испускания обязан возникновению квазисвязанных состояний, образованных возбужденными атомами щелочных металлов и атомами уширяющего газа. В экспериментах [12, 15] обнаружено, что интенсивность излучения в крыльях пропорциональна концентрации уширяющего газа. По-видимому, аналогичные процессы формируют далекие крылья дублета калия в продуктах сгорания. В отличие от [12-14] картина усложняется наличием разных типов молекул уширяющего газа и более высокими температурами. [c.226]

Уравнение (2,06) показьшает зависимость диаметра центрального диска диска Эри) от диаметра апертуры и длины волны света. Размер этого диска по существу и определяет предельное разрешение телескопа. Рассмотрим изображение двух звезд с малым угловым расстоянием 0 (рис. 2.6). Поскольку они являются некогерентными по отношению друг к другу источниками, изображение состоит из двух картин интенсивности Эри. Поэтому возможность разрешения двух звезд зависит от размера дисков Эри и расстояния, на котором они перекрываются. Общепринятое граничное условие, критерий Рэлея, представляет собой расстояние, показанное на рис. 2.4,6 и 2.5, в. Согласно этому критерию, две картины разрешаются, если центр диска Эри одной из них налагается на темное кольцо другой. Это обеспечивает провал на 20% в суммарной кривой интенсивности между пиками (которые предполагаются нами одинаковыми по интенсивности). Величина этого провала, хотя и выбрана весьма произвольной, тем не менее является во многих случаях удобным критерием разрешения. [c.33]

Разделив любую экстенсивную величину на произвольно выбранную экстенсивную величину, такую, как объем, получим интенсивную величину. Отсюда следует, что макроскопическую систему можно полностью описать с помощью одной экстенсивной переменной Т и некоторой сбвокупности интенсивных переменных. [c.80]

Следовательно, во всех точках, расположенных внутри систшы, интенсивная величина U имеет значение, практически не зависящее от размера системы. Приближение тем лучше, чем больше система. Таким образом, это значение можно вычислить, предположив, что система имеет бесконечный радиус ). [c.82]

Допустим, что нам нужно изучить интенсивные величины, характеризующие некоторую реальщпю систему объемом 5 . Мы связываем с этой задачей последовательность систем, нумеруемых индексом к, отличающихся от исходной системы своими объемами Ть. Считается, что условия на границах систем выбраны в надлежащем масштабе, обеспечивающем такую же симме1рию, [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...