Колебания затухающие

Как известно, первые два слагаемых описывают колебания, затухающие при наличии сил сопротивления, а третье слагаемое — установившиеся вынужденные колебания. Поэтому в дальнейшем первые два слагаемых отбросим. [c.270]

Теперь мы подробно рассмотрим вынужденные колебания затухающего гармонического осциллятора. Эта задача имеет очень важное значение. Если помимо силы трения на осциллятор действует внешняя сила F(t), то уравнение движения будет иметь вид [c.225]

Свободные колебания, вследствие наличия сил сопротивления, являются колебаниями затухающими, т. е. происходящими с амплитудой, уменьшающейся во времени. Если частота собственных колебаний равна частоте возмущающей силы, возникает резонанс — явление быстрого и непрерывного возрастания амплитуды во времени. Так как увеличение амплитуды колебания связано с увеличением и напряжений, то резонанс может привести систему к преждевременному разрушению. [c.377]

Это решение состоит из двух частей первая часть представляет собой колебания, затухающие от нижнего края, а вторая— от верхнего края. Если нас интересует краевой эффект у нижнего края, то для его расчета берется часть решения (л), зависящая от ф, [c.246]

Если отбросить собственные колебания, затухающие экспоненциально, то при установившемся движении уравнения движения принимают вид [c.301]

Оно состоит из двух частей первая представляет собой колебания, затухающие от нижнего края, а вторая — от верхнего. Следовательно, если интересует краевой эффект у нижнего края, то надо пользоваться первой частью решения (10.37), которая зависит от ф1 [c.208]

Маховое движение лопастей на переходном режиме представляет собой колебания, затухающие пропорционально exp[Re(sBp)il)], где [c.571]

Проекция винтовой линии на фронтальной плоскости проекций представляет собой синусоиду с затухающим колебанием (затухающей волной), а на горизонтальной — спираль Архимеда. Чтобы не затемнить чертеж построениями, линии проекционной связи между проекциями точки К (на фиг. 212, а) опущены. [c.133]

Рассмотрите связь лоренцевского контура (1.92) с резонансной кривой, характеризующей установившиеся колебания затухающего осциллятора под действием синусоидальной внешней силы. [c.54]

Кроме гармонических колебаний на рис. 1 показаны следующие виды колебаний затухающие (рис. 1, б) и возрастающие (рис. 1, в) колебания с постоянной частотой (монотонное изменение амплитуды), биения (периодические изменения амплитуды при постоянной частоте. [c.216]

При значении N = 0,2 кривая скорости X поднимается сначала очень круто, но затем нарастание происходит в более медленном темпе, при этом оно сопровождается небольшими колебаниями, затухающими почти полностью к концу хода (рис. 32, а). При увеличении значения N до 1,4 (рис. 32, б) скорость достигает максимального значения во второй половине хода, после чего начинает падать. В соответствии с кривой перемещения поршня, [c.108]

Деформации упругой системы при переходных процессах (врезание и выход инструмента, разгон и торможение перемещаемых органов станка и т.п.) могут иметь форму колебаний, затухающих во времени, или форму, характеризуемую монотонной зависимостью, например, экспоненциальной. [c.27]

Этот вопрос был частично рассмотрен в 7-й главе I тома, где изучались свободные колебания и установившиеся вынужденные колебания затухающего осциллятора. (Эффект затухания иногда называют демпфированием, а сам осциллятор — демпфированным.) Мы рассмотрим также переходный процесс у гармонического осциллятора, первоначально находящегося в покое и подверженного действию гармонической внешней силы. [c.104]

Таким образом, когда определяющее уравнение не имеет рапных корней, они имеют одинаковую общую форму или тип. Гармоническая сила производит гармоническое колебание, затухающее колебание вызывается только затухающей силой. [c.274]

Как видно из первой формулы (41.17), переход к (статическому) повороту, экспоненциально уменьшающемуся при удалении от торца, сопровождается колебаниями, затухающими асимптотически про- [c.251]

Частным случаем колебаний с изменяющейся во времени амплитудой будут затухающие колебания. Затухающие колебания с неизменяющимся периодом называют условно периодическими или просто затухающими. [c.6]

Точка участвует одновременно в двух взаимно перпендикулярных затухающих колебаниях, уравнения которых имеют вид [c.95]

В состоянии покоя указанная деформация вызывается силой yVij. Для осуществления качения к колесу нужно приложить движущую силу Р, работа которой затрачивается на деформацию и трение скольжения в непрерывно вступающих в контакт новых поверхностных слоях колеса и плоскости. Так как при качении колеса вправо упругие деформации колеса и плоскости на участке СА исчезают не мгновенно (вследствие внутреннего трения между частицами материала), то давление на участке СА оказывается меньше, чем на участке AD, и реакция N21 (равнодействующая давления плоскости на колесо) смещается от точки А в сторону качения на расстояние к, т. е. в точку В. При качении колеса впереди его на участке AD образуется как бы волнооб-, разный подъем, через который колесу непрерывно надо перекаты- ваться. Переменное напряженное состояние, перемещающееся вместе с зоной контакта, вызывает в колесе и в плоскости колебания, затухающие вследствие внутреннего трения. [c.87]

Наличие трения в опорах делает колебания затухающими, однако из-за малости момента Л4тр время, за которое амплитуда а уменьшится до величины Да, будет очень большим. При наличии успокоителя время затухания сокращается, а уравнение движения в период колебания в этом случае будет иметь вид [c.385]

Аналогичная характеристика вводится для колебаний, затухающих ВО времени. Допустим, что в момент i = О во всем стержне амплитуда волны была одинакова, цоехр ( — 1кьх). Через время t в точку с координатой х придет та часть волны, которая в момент t = 0 была на расстоянии bt от этой точки, где j, = ( q/p) — фазовая скорость. На этом расстоянии амплитуда волны уменьшилась в ехр kby bt 2) раз. Поскольку кь = = со/сь, то временной коэффициент затухания равен (йт1/2. За один период 2я/<а волна затухнет в ехр (ят)) раз. В показателе экспоненты, как и следовало ожидать, стоит логарифмический декремент (7.13). Логарифмический декремент Л и коэффициент потерь т) могут быть измерены, таким образом, как но нростран-ственному затуханию в среде (на расстоянии в одну длину волны), так и по уменьшению амплитуд свободных колебаний структуры во времени (за один период). [c.218]

Характер колебаний определяется значениями бу и шу Шу = О—движение апериодическое (лимитационное) Шу О — движение колебательное б/ < О — колебания затухающие бу > О — колебания с нарастающими амплитудами (движение неустойчивое) бу = О — система на границе устойчивости. [c.488]

Как только подача последнего прекращена, выходной вал должен остановиться. В действительности прекращение вращения выходного вала не совпадает с моментом исчезновения командного сигнала. Инерция электрических элементов системы, обладающих индуктивностью или емкостью, заключаящаяся в том, что напряжение на их выходе исчезает не мгновенно по прекращении командного сигнала, а с некоторым запаздыванием, инерция движущихся масс нагрузки и двигателя приводит к тому, что выходной вал может повернуться за согласованное положение. В результате этого появится ошибка слежения обратного знака, и выходной вал станет поворачиваться в обратном направлении и снова повернется за согласованное положение. Возникает переходный процесс, характеризующийся наличием колебаний, затухающих вследствие сил трения в системе. Инерционные колебания возникают при пуске и при любом изменении скорости. Следящая система, приходящая в результате затухающих колебаний в согласованное положение, называется устойчивой. Время, в течение которого рассогласованная система приходит в согласованное положение, — время успокоения системы. Длительность успокоения зависит от параметров системы. [c.126]

Как уже отмечалось, при малом сопротивлении формы главных колебаний затухающих колебаний практически совпадают с соответствующими формами незатухающих колебаний. Поэтому, по.чьзуясь значениями для i и Ц2> вычисленными в задаче 20.7 20.7, найдем главные колебания затухающих колебаний [c.503]

Прямолинейные колебания точкп. Свободные колебания материальной точки под действием восстанавливающей силы, пропорциональной расстоянию от центра колебаний. Амплитуда, начальная фаза, частота и период колебаний. Затухающие колебания материальной точки при сопротивлении, пропорциональном скорости период этих колебаний, декремент колебаний. Апериодическое движение. [c.8]

В таком состоянии энергия попеременно переходит из утфугой энергии пружины (электрической энергии конденсатора С) в кинетическую энергию массы (магнитную энергию индуктивности Ь), и наоборот. Включение затухания (с Ф О, К 0) делает свободные колебания затухающими, так что амплитуда колебаний массы (или заряд в цепи) имеет следующую временную зависимость [c.20]

Колебания, затухающие апериодически 59 [c.913]

Автоколебаниями называются самоустанавливаюш иеся незату-хаюш ие колебания, которые существуют в системе при отсутствии переменного внешнего воздействия, причем амплитуда и частота колебаний определяются свойствами самой системы. Этим автоколебания отличаются от вынужденных колебаний, частота и амплитуда которых непосредственно зависят от частоты и амплитуды внешнего воздействия. Свободные колебания отличает от автоколебаний то, что свободные колебания затухающие и их амплР1туда зависит от величины внешнего воздействия. Автоколебания могут [c.144]

Собственные частоты замкнутого объёма. В предыдущей главе явление отзвука было истолковано в духе статистической трактовки основной архитектурно-акустической проблемы как последовательный ряд отражений импульса, излучённого источником звука при этом молчаливо подразумевалось, что форма импульса, заданного колебанием излучающего устройства, сохраняется неизменной при многократных отражениях. Такое истолкование сразу же вызывает сомнение принципиального характера действительно, воздушный объём в помещении есть коле бательная система с распределёнными Параметрами, обла дающая некоторым спектром собЛвенных частот после прекращения деятельности Источника, поддерживающего вынужденные колебания воздуха в гЮмещении, система может совершать только собственные колебания, затухающие более или менее быстро, в зависимости от скорости рассеяния энергии. Таким образом в явлении отзвука или реверберации, вообще говоря, не может быть речи об остаточном существовании колебательного процесса, навязанного ранее действием внешней силы отзвук есть собственное затухающее колебание воздушного объёма с частотами, которые должны зависеть от размера и формы помещения. Упрощённой схемой процесса реверберации является, следовательно, не многократное эхо, но плавно замирающий тон резонатора, освобождённого от внешних влияний. [c.417]

Как уже ошечалось, при малом сопротивлении формы главные колебавий вату-кающих колебаний практически совпадают с соответствующими формами незатухающих колебаний. Поэтому, пользуясь зничсаиями для и Ца, вычисленными в вадаче 20.7 20.7, иайдем главные колебания затухающих колебаний [c.683]

Сварочный осциллятор представляет собой искровой генератор затухающих колебаний. Он содержит (рис. 75, а) низкочастотный поит.т пающий трансформатор ПТ, вторичное напряжение которого достигает 2—3 кВ, разрядник Р, колебательный контур, состав-леппый из емкости 6 , индуктивности Lk, обмотки связи и блокировочного ] опдепсатора С(. Обмотки и L образуют высокочастотный трансформатор ВТ. Вторичное напряжение ПТ ъ начале полупериода заряжает конденсатор Си и при достижении определенной величины вызывает пробой разрядника Р. В результате колебательный коптур Ь Ск оказывается закороченным и в нем возникают затухающие колебания с резонансной частотой [c.138]

Краткий курс теоретической механики (1995) -- [ c.238 ]

Курс теоретической механики Ч.2 (1977) -- [ c.35 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.365 , c.376 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.279 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.200 , c.276 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.219 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1972) -- [ c.337 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.171 , c.172 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.82 , c.89 , c.509 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.262 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.596 , c.599 , c.614 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.182 ]

Сопротивление материалов 1986 (1986) -- [ c.588 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.5 , c.10 ]

Прочность и колебания элементов конструкций (1975) -- [ c.339 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.66 ]

Основы физики и ультразвука (1980) -- [ c.187 , c.191 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.307 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.44 ]

Беседы о механике Изд4 (1950) -- [ c.336 , c.337 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.192 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.257 , c.292 ]

Теоретическая механика Часть 2 (1958) -- [ c.95 , c.97 , c.98 , c.387 ]

Введение в теорию механических колебаний (0) -- [ c.42 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.76 ]

Пьезоэлектрические резонаторы на объемных и поверхностных акустических волнах (1990) -- [ c.40 ]

Теория колебаний (2004) -- [ c.73 , c.81 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.301 ]

Справочник машиностроителя Том 3 Изд.2 (1956) -- [ c.335 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...