Многоугольник веревочный

Мещерского уравнение 148 Минковского мир 326—330 Многоугольник веревочный 60 Модуль вектора 9 [c.365]

Перевод в доли градуса — Таблицы 100 Многоугольники веревочные — Использование для разложения сил 151 —Построение 148, 149 [c.987]

Механика деформируемых тел 13 Многоугольник веревочный 205 Модель расчетная твердого тела 14 Модуль пластичности 58 —- продольного изгиба 364 [c.454]

МНОГОУГОЛЬНИК ВЕРЕВОЧНЫЙ - МНОГОФАЗНАЯ СИСТЕМА ЭЛЕКТРИЧ. ЦЕПЕЙ [c.258]

Остается найти точку приложения равнодействующей. Для этого послужит построение второго многоугольника — веревочного многоугольника. [c.70]

Метод сечений 2S, 81 Механизм кривошипный 147, 206, 227. 234 Механика теоретическая, предмет ее 9 Многоугольник веревочный 69, 74, 77 140 [c.279]

МНОГОУГОЛЬНИК ВЕРЕВОЧНЫЙ (Вариньона многоугольник), построение графической статики, к-рым можно пользоваться для определения линии действия равнодействующей плоской системы сил, для нахождения реакций опор, изгибающих моментов в сечениях балки, положений центров тяжести и моментов инерции плоских [c.423]

Сущность графо-аналитического метода заключается в определении расстояния от центра тяжести заданного отрезка кривой до оси вращения и длины его графическим суммированием, в какой-то мере интегрированием этих величин и затем в определении аналитическим путем диаметра заготовки. Сущность графического метода состоит в чисто графическом определении расстояния от центра тяжести образующей кривой до оси вращения при помощи веревочного многоугольника. [c.25]

Центр тяжести производящей кривой определяют путем построения силовых и веревочных многоугольников. [c.385]

Равнодействующая И плоской системы сил, приложенных к твердому телу (рис. 1, а), определяется по величине и направлению с помощью силового многоугольника I—2—3—4—п (рис. 1, б), а линия ее действия — с помощью веревочного многоугольника АВСО (рис. 1, а). Направления сторон веревочного многоугольника соответствуют лучам, соединяющим полюс О с вершинами силового многоугольника (рис. 1, б). Начальная точка А луча 7, параллельного 1—О, выбрана произвольно. Точка О, принадлежащая линии действия равнодействующей Я, находится в пересечении крайних сторон 1 и п таким образом, вершинам /, 2, 3,. .. силового многоугольника соответствуют стороны 1, 2, 3,. .. веревочного многоугольника. [c.52]

Если веревочный многоугольник осуществлен материально и закреплен в А и условие равновесия заключается в том, что каждый узел находится в равновесии. Например, для узла Л треугольник 0—1—2 должен быть замкнут и т. д. т. е. получаем замкнутый многоугольник О—1—2—3—4—п—О. Полученные лучи 0—1 0—2, 0—3, О—4, 0—п представляют реакции в ветвях Л А, АВ, ВС, СВ, ВО как по направлению, так и по величине в масштабе, принятом для внешних сил. [c.52]

Центр тяжести составной формы определяется с помощью веревочного многоугольника (рис. 7) в такой последовательное и [c.53]

Рис. 2. Консольная балка с нагрузкой Q на ее конце. Построения выполнены, как показано на рис. 1. Рис. 3. Балка на двух опорах с равномерно распределенной нагрузкой. Разделив балку на элементы одинаковой длины и заменив равномерно распределенную нагрузку сосредоточенной посредине каждого элемента, строят веревочный многоугольник, который в пределе становится параболой. На единицу длины

Применение метода веревочного многоугольника к плоской системе сил. Сложение сил, расположенных в одной плоскости, при помощи метода веревочного многоугольника, является столь же общим методом решения задач статики на плоскости, как и аналитический, рассмотренный ранее. [c.126]

Если система сил находится в равновесии, то силовой многоугольник и веревочный многоугольник должны быть замкнуты. Следовательно, на рис. 1.45, б конец последней силы должен совпасть с началом первой силы на рис. 1.45, а лучи а и ы должны быть направлены по одной прямой. Система сил приводится к паре сил, если силовой многоугольник замкнут, а веревочный многоугольник не замкнут. В этом случае в силовом многоугольнике лучи а и ш сольются в одну прямую, а в веревочном многоугольнике лучи а и ш будут параллельны друг другу. [c.127]

Определить построением веревочного многоугольника равнодействующую данной системы сил. [c.128]

Чтобы найти точку приложения равнодействующей, строим веревочный многоугольник. Для этого из произвольно выбранной точки О (рис. б) проводим луч а в начало вектора / ,, луч 1—2 в начало вектора луч 2—3 в начало вектора Р и луч 3—4 в начало вектора Р . В конец вектора Р проводим луч со. Из произвольной точки <1 (рис. в) вблизи силы Рх проводим прямую, параллельную лучу а, до пересечения ее с линией действия силы Ру Из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу 1—2, до пересечения ее с линией действия силы Ру Из точки пересечения этих линий проводим прямую, параллельную лучу 2—3, до пересечения ее с линией действия силы Р и из этой точки проводим прямую, параллельную лучу 3—4, до пересечения с линией действия силы Ру Из точки пересечения луча 3—4 с линией действия силы Р проводим прямую, параллельную лучу J). [c.129]

Определить построением веревочного многоугольника реакции опор А п В. [c.129]

Так как система сил находится в равновесии, то веревочный многоугольник должен быть замкнут, и, следовательно, прямая между линиями действия реакций Л и должна проходить через точку е. Теперь мы можем провести из полюса о луч В — А, параллельный этой прямой он поделит отрезок Зс на отрезки, равные реакциям Ла и (для наглядности на рис. 3 реакции Ла и Лд смещены несколько влево). Измеряя найденные величины реакций в принятом масштабе, находим их значения Ла — Лд — 2,9Т. [c.130]

Определить с помощью построения веревочного многоугольника реакции опор Ал В (рис. а). Размеры заданы АК— 1 м, АС 1 м, СН=Ъ м, ИЕ м, ЕВ = 4 м. [c.131]

Чтобы решить задачу с помощью веревочного многоугольника, распределенную нагрузку необходимо заменить сосредоточенной силой Гд. Модуль этой силы равен [c.131]

Для определения реакций опор способом веревочного многоугольника строим сперва в выбранном масштабе силовой многоугольник для активных сил и реакций опор. Активные силы известны по величине и направлению, реакция опоры Лд известна только по направлению, реакция опоры не известна ни по величине, ни по направлению, однако можно сказать, что конец ее в силовом многоугольнике должен совпасть с началом силы так как балка находится в равновесии и силовой многоугольник должен быть замкнут. [c.133]

Для заданного распределения изгибающих моментов по координа те X оно интегрируется двумя последовательными квадратурами или графи чески. Если балка несет сосредоточенные нагрузки Р,,. .Qi,. .то поскольку эпюра изгибающего момента М изображается вполне определен ным прямолинейным многоугольником (веревочный многоугольник), мы ви ДИМ, что ординаты М должны быть возведены в п-ю степень. Следовательно интегрирование уравнения (3.93) должно проводиться двухкратным ингегри рованием искаженного многоугольника, ординаты которого являются я-ми степенями ординат первоначального веревочного многоугольника. [c.180]

Способ Паппа — Г юльдена дает приближенные, но практически пригодные решения, однако определение центра тяжести производящей линии весьма трудоемко Построения силовых и веревочных многоугольников при определении центра тяжести очень громоздки и не дают большой точности. [c.385]

План сил — силовой многоугольник с произвольным полюсом о и исходящими из него лучами (рис. 1, 6). Веревочный многоугольник — многоугольная линия, закрепленная в двух точках у4 и О идеальной нити, находящейся в равновесии под действием системы внешних сил (рис. 1, а). Уаел — вершина веревочного многоугольника, в которой приложена внешняя сила. [c.52]

Рис. 4. Графическое определение радиуса заготовки Лд, поверхности вращения с ломаной образующей АВСОЕР как среднего пропорционального между Л и ( а - определить радиус г с помощью веревочного многоугольника I —2—3—4 5 для длин 1, 2,. .. 5, отрезков АД, ВС,. ... ЕЕ, заме няющих силы тяжести этих отрезков

Наиболее крупными зарубежными учеными XVIU и XIX вв. в области механики являются Иван Бернулли (1667—1748), Даниил Бернулли (1700—1782), Даламбер (1717—1783), Лагранж (1736—1813), Шаль (1793—1880). В работах французских ученых Вариньона (1654—1722) и Пуансо (1777—1859) наряду с динамикой дальнейшее развитие получила и статика. Вариньон решил задачи сложения сил, приложенных к одной точке, и параллельных сил он установил условия равновесия этих сил и доказал теорему о моменте равнодействующей. Вариньону принадлежит создание осрюв графостатики (построение силового и веревочного многоугольников). [c.5]

Далее переходим к построению веревочного многоугольника. Для этого из точки е (рис. в) на линии действия реакции проводим прямую, параллельн)то лучу А — 1, до пересечения ее с линией действия силы Рх, из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу I — 2, до пересечения с линией действия силы/ 2 таким же образом прово.тим прямые, параллельные лучам 2 — 8, 3 — В, до пересечения их с линиями действия сил Р и реакций Лц. [c.130]

Далее переходим к построению веревочного многоугольника. Для этого из произвольной точки М (рис. в) на линии действия реакции. д проводим прямую, параллельную лучу А — 3, до пересечения с линией действия силы Р . Из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу 3 — 2, до пересечения ее с линией действия силы Р. Из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу 2 — 5, до пересечения ее с линией действия силы Р . Из точки их пересечения проводим прямую, параллельную лучу 5 — В, до пересечения ее с линией действия силы Так как рассматриваемая система сил находится в равновесии, веревочный многоугольник должен быть замкнут. Поэтому прямая между линиями действия сил и. д должна пройти через точку 7И, лежащую на направлении силы д (рис. в]. Теперь можно провести луч В — А параллельно этой прямой из точки о (рис. б). Этот луч разделит отрезок б А на векторы, равные реакциям д и / д. Измерив эти векторы и умножив на выбранный мас-щтаб, находим, что / д = 3,9 Т, а Дд = 3,1 7. [c.132]

Справочник металлиста. Т.1 (1976) -- [ c.35 , c.343 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.60 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.152 , c.235 ]

Курс теоретической механики Том 1 Часть 2 (1952) -- [ c.153 , c.177 , c.187 ]

Справочник металлиста Том5 Изд3 (1978) -- [ c.34 , c.35 ]

История науки о сопротивлении материалов (1957) -- [ c.80 , c.194 ]

Краткий курс сопротивления материалов Издание 2 (1977) -- [ c.206 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.138 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.82 ]

Сопротивление материалов Издание 13 (1962) -- [ c.254 , c.287 , c.385 ]

Сопротивление материалов (1962) -- [ c.159 , c.226 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.364 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.69 , c.74 , c.77 , c.140 ]

Справочник металлиста Том 1 Изд.3 (1976) -- [ c.35 , c.343 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...