О других типах движений

О других типах движений. До сих пор мы рассматривали среди различных типов рекуррентных движений только периодические движения, предельно-периодические движения и некоторые другие простые типы рекуррентных движений. Такие рекуррентные движения почти наверное образуют бесконечную иерархию все более и более сложных типов, даже для динамических систем с двумя степенями свободы, которые мы в настоящий момент рассматриваем. [c.239]

Вопрос о финальных типах движения исключительно важен для космогонии (теории происхождения и развития солнечной системы и других звездных систем). Изучение финальных движений интересно и для космонавтики, ибо может дать некоторые ориентировочные представления о возможной эволюции траектории космического аппарата при длительном — в течение нескольких лет и более — воздействии на него двух или нескольких небесных тел. [c.196]

Формальная классификация периодических движений. Глава VI была посвящена предварительному изучению динамических систем гамильтонова типа с двумя степенями свободы (т = 2), в особенности в связи с вопросом о периодических движениях. В настоящей главе мы предполагаем не только рассмотреть полнее вопрос о существовании и распределении таких периодических движений, но также и различных других типов движений. [c.213]

Особая точка другого типа получается при рассмотрении задачи о вытекании среды из одной точки или, наоборот, при ее втекании в точку (рис. П.4). Первое движение будем называть точечным источником, а второе — стоком. В обоих случаях в точках пересечения линий тока величина скорости обращается в бесконечность. [c.40]

При сравнении частного движения о и любого другого движения о, определенных предыдущей системой, иногда может представить интерес вопрос о том, будут ли оставаться близкими скорости для одного н того же момента в том и другом движении, в то время как различие в положениях точек будет иметь небольшое значение или даже вовсе может не иметь значения. Так, в частности, если речь идет о двух равномерных движениях, естественно рассмотреть одно как тип или образец другого, когда соответствующие скорости почти равны при этом можно отвлечься от того, что координаты точек в конце концов после длительного промежутка времени будут отличаться на сколь угодно большую величину, как бы мало ни было различие скоростей (лишь бы оно не равнялось нулю). [c.381]

Возможность повышенной коррозионной активности дымовых газов, выходящих из промышленных печей, и нагреваемой ими воды требует принятия специальных мер по защите корпуса экономайзера от коррозии. В зависимости от степени агрессивности проходящих через экономайзер сред, мощности и назначения установки следует принимать такие меры защиты а) покрыть корпус соответствующими эмалями или лакокрасочными материалами с предварительной обработкой покрываемой поверхности б) покрыть корпус эпоксидной смол ой в) покрыть корпус кислотостойкими плитками г) алитировать поверхность корпуса (т. е. выполнить диффузионное покрытие алюминием) или воспользоваться другими типами металлических покрытий. В отличие от экономайзеров котлов, использующих продукты сгорания газа, в экономайзерах, работающих на загрязненных газах, может возникнуть необходимость в промывке слоя насадки при интенсивном орошении сверху ил и при восходящем движении воды. С целью обеспечения этого необходимо предусмотреть ряд конструктивных мероприятий а) устроить специальный промывочный водораспределитель, рассчитанный на необходимый расход воды, либо дополнительный водораспределитель, рассчитанный на добавочный расход б) все патрубки и штуцера, подводящие и отводящие дымовые газы и воду, должны иметь фланцы, которые могут обеспечить установку заглушек и необходимую плотность корпуса при промывке насадки восходящим потоком воды в) все люки должны обеспечивать необходимую плотность при заполнении корпуса экономайзера водой г) над насадкой должен быть предусмотрен специальный штуцер с гидрозатвором для удаления промывочной воды при восходящем ее движении д) патрубок, подаю- [c.194]

При подготовке управляющих программ для станков с ЧПУ большое значение имеет правильный выбор и взаимная увязка систем координат. Система координат станка (СКС), в которой определяется положение рабочих органов станка и других систем координат, является основной. По стандартам все прямолинейные перемещения рассматривают в правосторонней прямоугольной системе координат X, У, Во всех станках положение оси 2 совпадает с осью вращения инструмента если при обработке вращается заготовка, — то с осью вращения заготовки. На станках всех типов движение сверла из детали определяет положительное направление оси Z в СКС. Для станков, в которых сверление невозможно, ось Z перпендикулярна технологической базе. Ось X перпендикулярна оси Z и параллельна технологической базе и направлению возможного перемещения рабочего органа станка. На токарных станках с ЧПУ ось X направлена от оси заготовки по радиусу и совпадает с направлением поперечной подачи (радиальной подачи) суппорта. Если станок имеет несколько столов, суппортов и т. п., то для задания их перемещений используют другие системы координат, оси которых для второго рабочего органа обозначают V, V, W, для третьего — Р, Q, Я. Круговые перемещения рабочих органов станка с инструментом по отношению к каждой из координатных осей X, У, Z обозначают А, В, С. Положительным направлением вращения вокруг осей является вращение по часовой стрелке, если смотреть с конца оси вращение в противоположном (отрицательном) направлении обозначают А, В, С. Для вторичных угловых перемещений вокруг осей применяют буквы О к Е. [c.549]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

Другой тип течения жидкости, сопровождающегося вращательным движением, можно получить в цилиндрическом сосуде при опорожнении сосуда через отверстие Б дне. Силами, вызывающими движение в данном случае, являются давление и сила тяжести. Два эти типа вращательного движения иллюстрируют вышеизложенные замечания о вихревом и безвихревом течениях и будут детально проанализированы в 6-8. [c.135]

Современные достижения в механике жидкости обязаны в значительной степени выяснению роли вязкости. Очевидно, что предположение о том, что движение является безвихревым, приводит к важным упрощениям в уравнениях движения. Это допущение, следовательно, дает значительные преимущества при анализе большого числа задач в гидродинамике, в которых вихревые характеристики являются второстепенными. В некоторых других случаях можно считать, что вихревое движение сосредоточено в тонком пограничном слое , в то время как течение вне этого слоя может рассматриваться как безвихревое. Этот тип течения будет детально разобран ниже. [c.135]

Знание набора нормальных мод в волноводе является важным фактом при решении вопросов практического их использования. Однако не менее важным является вопрос о способах и эффективности возбуждения того или иного типа волнового движения. Здесь картина оказывается значительно сложнее, чем в рассмотренной в главе 3 задаче о вынужденных колебаниях полупространства. Это усложнение физической картины приводит к постановке ряда сложных краевых задач, не все из которых имеют к настоящему времени достаточно полное решение. Наиболее простые задачи, возникающие при моделировании реальных ситуаций, относятся к бесконечному и полубесконечному волноводам. Для бесконечного волновода задача о возбуждении волн связана с заданием на некоторой части границы системы внешних воздействий — кинематические или силовые граничные условия. Вне этой области границы волновода считаются свободными. Задачи другого типа возникают при моделировании процесса возбуждения волн путем задания внешних усилий или смещений на торце полу-бесконечного волновода. Они оказываются намного сложнее для теоретического анализа. [c.241]

Роль неустойчивых состояний равновесия и периодических движений как границ областей притяжения отражена на фазовом портрете динамической системы (рис. 2.1), которую можно назвать триггером. Точки ж О г — устойчивые состояния равновесия (одно — типа фокуса, другое — типа узла). Точка О — неустойчивое состояние равновесия типа седла. В него входят только две фазовых траектории и 2, и они разделяют устойчивые равновесия О1 и О1, определяя возле каждого из них области притяжения и П . Всякая фазовая точка области стремится к точке 0 , всякая точка области Яд — к точке О г. Таким образом, в зависимости от начальных условий система с таким фазовым портретом оказывается в одном из состояний равновесия (либо О,, либо Ог). Перейти из одного из этих состояний равновесия в другое она [c.43]

Теоретически такой свободный гироскоп можно было бы применять в качестве компаса. Если бы можно было сделать трение в подшипниках оси и трение осей колец равным нулю, то ось такого гироскопа всегда показывала бы определенное направление в пространстве, несмотря на вращение и движение Земли. Тогда ось гироскопа не участвовала бы в движении Земли и показывала бы всегда неизменное направление, например на Полярную звезду. Однако нельзя совершенно уничтожить трение, и наличие хотя и малых моментов сил трения за продолжительное время всегда уведет направление момента количества движения и направление оси гироскопа в сторону от первоначального. Поэтому свободным гироскопом пользуются как компасом для указания направления только на некоторое время. В качестве компасов применяются гироскопы другого типа. [c.242]

Иначе обстоит дело с глобальными особенностями, которые образуются, когда в процессе движения две точки поверхности 5 , находящиеся на конечном расстоянии, приближаются друг к другу с последующим гидравлическим ударом одной части жидкости о другую (рис. 100). Особенности такого типа связаны с природой явления и подлежат особому анализу. Во многих вопросах такие глобальные особенности играют фундаментальную роль. [c.278]

Периодические решения, о которых идет речь в предложении 1, по аналогии с системами с одной степенью свободы, назовем либрациями. Вращениями естественно назвать периодические решения, траектории которых пе имеют общих точек с границей области возможных движений. Легко сообразить, что в натуральных механических системах периодических решений другого типа нет. [c.141]

В момент опрокидывания. Опрокидывание совершается при помощи особой лебедки с двумя барабанами ж я з, приводимыми в движение моторами кил весь опрокидыватель вместе с въездными наклонными плоскостями м перемещается по особому пути вдоль линии железной дороги, для чего имеется особый ездовой мотор п. Другой тип бокового О. изображен на фиг. 9. В главных чертах этот О. состоит из двух круговых рам а, а, между к-рыми на фермах б проложен участок рельсового пути в, служащий для установки опрокидываемого вагона г. Рамы опираются на ролики д, установленные для равномерного распределения усилий на поворотные [c.67]

Существование в жидкости величин типа связано со следующим обстоятельством. В газах и кристаллах характер теплового движения атомов с температурой качественно почти не меняется. В идеальных газах существует только поступательное хаотическое движение частиц, в идеальных кристаллах — лишь колебательное движение вблизи узлов упорядоченности. В отличие от газов и кристаллов в жидкостях присутствуют как основные формы и колебате.льные, и поступательные типы движений, причем доля участия тех и других существенно зависит от температуры, повышение которой приводит к увеличению роли поступательных диффузных типов движений. Отсюда нетрудно прийти к заключению о наличии в жидкости направленного перераспределения энергии от колебательных степеней свободы к поступательным. [c.46]

Другим важным приложением является движение заряженной частицы в магнитном и электрическом полях. Прежде всего было установлено, что магнитный момент является адиабатическим инвариантом, связанным с ларморовским вращением заряженной частицы [7]. В дальнейшем были рассмотрены адиабатические инварианты и для других степеней свободы частицы. Эта задача стимулировала развитие асимптотических разложений и техники усреднения, а также исследования Чирикова 167 ], в которых он изучал переход. между регулярным и стохастическим движением и установил первый критерий такого перехода (критерий перекрытия резонансов). В дальнейшем был проведен учет влияния высокочастотного поля вследствие его резонанса с ларморовским вращением. В результате был найден предел для высокочастотного нагрева, связанный с существованием инвариантных кривых. Родственная задача о движении частицы в намагниченной плазме под действием волны, иллюстрирующая многие из вышеупомянутых особенностей движения, используется в качестве примера для резонансной теории возмущений (гл. 2) и для определения перехода от адиабатического поведения к стохастическому (гл. 4). Другим интересным приложением теории является движение частиц в ускорителях. Именно в этой области были проведены некоторые ранние исследования поведения многомерных нелинейных систем. Уравнения Гамильтона могут быть использованы также и для описания других типов траекторий, таких, как магнитные линии или лучи в геометрической оптике. В случае аксиально симметричной тороидальной геометрии гамильтониан, описывающий магнитные линии, оказывается интегрируемым. К настоящему времени уже проведен ряд исследований по разрушению тороидальных магнитных поверхностей возмущениями, возникающими как от внешних токов, так и от самосогласованных токов удерживаемой плазмы. Подобные приложения используются ниже в качестве примеров, а также кратко обсуждаются в дополнении А. [c.17]

Для того чтобы выяснить физические особенности такого типа движений, ограничимся рассмотрением одной задачи о конечных колебаниях столба воздуха в открытой трубе [76]. Пусть источник звука в виде поршня, колеблющегося по закону g (О, t) = А os at, расположен при а = 0. Другой же конец трубы а = I открыт, и граничное условие на этом конце имеет вил [c.135]

При h = uJq возможны два типа движений. Один соответствует положению равновесия маятника, когда его центр масс занимает наивысшее возможное положение. Этому равновесию на фазовой плоскости соответствуют точки ср = тг 2ктг к = О, =Ы, 2,. ..), ф = 0. Это точки типа седло. Для другого типа движений при h = центр масс [c.183]

Движения с кратными соударениями. Другой тип движений, который не поддается стандартным методам анализа, характеризуется наличием одновременных соударений нескольких твердых тел. Спецификой таких кратных ударов является сверхчувствительность к начальным условиям изменение последних на величину порядка контактных дефораций приводит в обгцем случае к значительному изменению ударного импульса [18, 23]. Такое поведение свидетельствует о неустойчивости движений с кратными ударами. [c.249]

Из этих трех ТИПОВ лимитационное движение является исключительным, так как оно разделяет два других типа движения. На фазовой плоскости О, О ему соответствует сепаратриса. Либрационное движение описывается формулой [c.766]

Для объяснения прочностных свойств ОЦК-металлов в интервале 0,15—0,2 Тпл (см. рис. 2.8) предлагались различные модели и механизмы, анализ которых позволяет выделить три основных фактора, реально претендующих на достаточно полное описание наблюдаемой зависимости напряжение Пайерлса — Набарро [77—80], примесное упрочнение [75, 76, 81] и термически активируемая редиссоциация винтовых дислокаций [82, 83]. Можно также рассматривать, что часто и делается в отношении металлов с другими типами решетки, температурную зависимость напряжения, необходимого для движения дислокаций со ступеньками [8], механизм пересечения дислокаций леса [8, 84] и др. Но они не согласуются с экспериментальными данными о том, что степень деформации не влияет на температурную зависимость напряжения течения [26], хотя согласно указанным механизмам [c.44]

С этой точки зрения три аггрегатных состояния материи соответствуют трем типам движения, которые, смотря по обстоятельствам, могут совершать молекулы. Если речь идет о простом колебательном движении вокруг средних неподвижных положений, для чего, конечно, требуется, чтобы различные молекулы действовали друг на друга с некоторыми силами, то мы имеем дело с состоянием, характерным для твердого тела. При возрастании температуры растут точно так же амплитуды и интенсивность молекулярных движений, которые могут сделаться такими, что уже нельзя более говорить о колебаниях каждая частица участвует в общем хаотическом движении, однако движения всех частиц еще достаточно стеснены, чтобы были невозможны их свободные движения. Динамические действия и удары беспрестанно изменяют прямолинейное и равномерное движение, в котором находилась бы каждая частица, если бы не было других мы имеем жидкое состояние. При дальнейшем увеличении температуры, а вместе с ней и скоростей частиц, частицы делаются все более и более свободными, и прямолинейное и равномерное движение их становится правилом, а причины, нарушающие это движение (силы взаимодействия и удары) оказываются теперь только исключением. Таким образом мы приходим к кинетической модели газообразного состояния. [c.531]

Вопрос о сходимости такого типа итерационных процедур остается открытым, хотя эвристически представляется, что такое расщепление автоматически позволит выделять области в деформируемом теле, где гипотезы (2.2.2) выполняются приближённо, поэтому и вклад в мощность внутренних сил будет определяющим от одного из координатных перемещений, т. е. два других уравнения движения будут вносить малую поправку. С другой стороны, для задач нелинейного деформирования тел с наличием существенных обла1Стей всестороннего сжатия или растяжения, т. е. где все три компоненты перемещения равноправны, итерационный процесс может плохо сходиться или даже расходиться. Целесообразность использования указанной процедуры расщепления основывается, например, при реализации МКЭ на сокращении оперативной памяти ЭВМ в 3 раза и упрощении расчетов. [c.38]

Описанпые выше исследования приведены нами ввиду пх исторического значения и ввиду аналогий с другими типами волновых движений, с которыми мы встретимся в дальнейшем. С чисто акустической точки зрения они представляют лишь второстепенный интерес. Ухо ничего не узнает о конкретных геометрических формах, которые принимает струна оно знает лишь частоты и интенсивности простых гармонических составляюш,их, на которые можно разложить колебание. [c.94]

Очевидно, колебания молекулы с ионной связью проявятся в инфракрасной части спектра. Дело в том, что поглощение света связано с наличием электрического диполя, который под влиянием поля световой волны может приходить в осциллирующее состояние, а это особенно выражено в ионных молекулах, где две частицы — катион и анион— совершают один относительно другого колебательное движение как две точки в электрическом диполе, заряженные электричеством противоположного знака. Но фактически в молекулах осуществляются оба типа связи одновременно. Поэтому имеет смысл говорить только о степени гомеополярности связи, а значит, и о соответствующей большей или меньшей интенсивности линий комбинационного рассеяния и инфракрасных полос поглощения. Поскольку прочные гомео-поляриые связи особенно отчетливо проявляются в органических соединениях, то в этом случае будем иметь наиболее интенсивные комбинационные спектры. [c.752]

К третьей категории сведений о дуге, несколько расширяющих представления об этой форме разряда, следует отнести установление причинной связи между разнородными явлениями дугового разряда, ускользавшей до настоящего времени от физиков. Найденная в работе. воз1мож1ность установлетия причинной связи между явлениями, по м-неиию автора, является наиболее существенной чертой применениого здесь подхода к проблеме дуги, основывающегося на исследовании устойчивости дугового цикла. На этой стороне вопроса следует остановиться несколько подробнее. Как можно видеть из приведенного отчета, при исследовании выявились две основные линии подобной связи между явлениями. С одной стороны, оказались тесно связанными друг с другом как проявления внутренней неустойчивости дуги ее самопроизвольные погасания, различного рода колебательные процессы и обнаруживаемая катодным пятном тенденция к непрерывному перемещению по металлу. С другой стороны, основываясь на данных о неустойчивости пятна и влиянии на дугу магнитного поля, оказалось возможным установить связь между различными формами движения пятна на однородном жидком катоде в виде его направленного движения в магнитном поле, деления и хаотического перемещения по катоду. Указанные типы движения оказались лишь различными формами одного и того же процесса непрерывной перестройки катодного пятна, связанного с его неустойчивостью и контролируемого распределением суммарной напряженности магнитного поля в районе пятна. Как показало детальное исследование поведения пятна при варьируемых условиях опыта, направление перестройки при произвольных условиях правильно описывается сформулированным в работе принципом максимума поля с учетом собственного магнитного поля дуги. Таким образом, основные формы движения катодного пятна находят простое объяснение при учете роли собственного поля дуги, сводящейся в данном случае к внесению асимметрии или неоднородности в распределение суммарного поля в районе пятна. [c.300]

Винтовая заточка задних поверхностей сверла. Винтовой вид заточки включает два основных метода винтовой и сложновинтовой. При винтовой заточке задняя поверхность каждого пера сверла является частью эвольвентной винтовой поверхности, ось которой совпадает с осью сверла (находят применение и другие типы винтовой поверхности). Винтовое движение слагается из поступательного и вращательного с одной и той же осью. Огибающая поверхность, образованная винтовым движением плоскости, является открытой развертывающейся винтовой поверхностью, прямолинейные образующие которой отстоят от винтовой оси на расстоянии го = Р tg фо, где Р — шаг винтовой канавки ф о — угол [c.200]

В движение через ряд передач от главного мотора лебедки ж. Опрокидывание м. б. произведено на обе стороны ж.-д. пути как путем поворота всей верхней части О. при посредстве поворотного механизма, так и путем наклонения платформы в ту или другую сторону (фиг. 4 А), что позволяет раз-грул ать вагоны с тормозной будкой (фиг. 4 А и 4 Б) при любом положении последней после опрокидывания поворотная часть поворачивается на 180° и вагон скатывается с противоположной стороны О. Основными недостатками О. этого типа является их значительный вес и большая начальная стоимость. Производительность этого рода установки при затрате на один цикл 4—5 мин. составляет 120— 150 т угля в час. Обслуживающий персонал состоит из одного механика и 1—2 рабочих. Стоимость сооружения с самостоятельным двигателем ок. 40-— 50 тыс. руб. (по герм, данным) 5 [c.65]

Если имеется только один элемент симметрии, как в точечной группе (одна ось симметрии второго порядка), в точечной группе (одна плоскость симметрии) и в точечной группе С,- (только центр симметрии), то колебания и собственные функции могут быть симметричными и антисимметричными по отношению к единственному элементу симметрии. Таким образом, для каждой из этих точечных групп имеется два типа симметрии симметричный тип, называемый типом А, А и Ag в случае точечных групп С , и С,-соответственно, и антисимметричный тип, называемый типом В, А и Лц ). Эти результаты приведены в табл. 12, где 1 и — 1 обозначают симметричный и антисимметричный . В первой строке таблицы указаны точечная группа (жирный шрифт) и операции симметрии, включая и тождественную операцию I. Ниже приводятся типы симметрии и поведение колебаний и собственных функций, принадлежащих к этому типу симметрии, по отношению к операциям симметрии, указанным в верхней строке. В последних столбцах каждой части таблицы приводятся ненастоящие колебания—лос улашетгькые движения в направлении осей х, у к г Т , Ту, Т.) и повороты вокруг осей X, у и 2 (/ х> г)> относящиеся к соответствующим типам симметрии (см. также ниже). Ясно, что, например, в случае точечной группы поступательное движение в направлении оси симметрии и поворот вокруг оси симметричны относительно операции симметрии Со, вместе с тем, другие поступательные движения и повороты являются антисимметричными по отношению к этой оси. [c.119]

В самом деле, можно показать, что для самого обш его преобразования Т, имеюш его подобный инвариантный двойной интеграл // ф йи (IV, всегда существует формально инвариантная функция Щи, и), данная формальными степенными рядами, по степеням и, V. Мы можем определить неустойчивый случай как такой, когда уравнение Г2 = О дает всщсствсппыс формальные инвариантные кривые неустойчивого типа. В этом случае всегда имеются асимптотические иивариаптиыс аналитические семейства движений (или аналитические семейства периодических движений, содер кащие данное периодическое движение). Все другие соседние движения приближаются и затем отдаляются от данного периодического движения. Таким образом, не существует близких периодических движений, за исключением движений, принадлежащих к. тому же аналитическому семейству, что и данное периодическое движение, если таковые существуют( ). [c.217]

В теории свободных колебаний упругого твердого тела приходится интегрировать. уравнения колебательного движения при заданных граничных условиях, относящихся к напряжениям и смещениям. Пуассон зб) дал решение проблемы свободных радиальных колебаний упругой сферы, а Клебш по образцу решения Пуассона, построил общую теорию. В эту теорию входит обобщение понятия нормальных координат на случай системы с бесконечно большим числом степеней свободы, введение соответствующих фундаментальных функций и доказательство тех свойств этих функций, с которыми приходится иметь дело при разложении любой заданной фуккции по этим функциям. Спор по вопросу о колебаниях струн, стержней, мембран и пластинок, который происходил как до Пуассона так и при нем, подготовил почву для обобщений Клебша. До появления трактата Клебша Ламе ) предложил другую теорию. Будучи знаком с исследованиями Пуассона о двух типах волн, ои пришел к заключению, что колебания всякого упругого тела должны распадаться на два соответствующих класса в согласии С,этим предположением он исследовал колебания различных тел. То обстоятельство, что его решения не удовлетворяли граничным условиям ля тел, поверхность которых свободна от напряжений, в достаточной мере компрометирует его теорию однако она была окончательно оставлена только после того, как все виды свободных колебаний однородной изотропной среди были изучены, и было доказано, что классы, на которые они распадаются, не соответствуют [c.30]

Когда на систему действуют диссипативные силы, то характер движения оказывается, вообще говоря, более сложным. Если из трех функций Т, Р п V конечными являются только какие-нибудь две, то путем соответствующего линейного преобразования мы можем освободиться от произведений координат и получить нормальные типы движения. В предыдущэй главе мы рассмотрели случай =0. Та же самая теория, с очевидными изменениями, применима и тогда, когда Г == О или V" == О, но эти случаи, хотя они и важны для других отделов физики, таких, как теплота и электричество, вряд ли относятся к рассматриваемому нами предмету. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...