Влияние трехмерности течения

Распределение давления за линией отрыва в плоскости симметрии течения сначала сходно с распределением давления перед уступом, но затем появляется отличие, свидетельствующее о существенном влиянии трехмерности течения (фиг. 33). Из фиг. 33 видно также, что распределение давления перед струей занимает промежуточное положение между распределениями давления перед уступом и перед цилиндром. В трехмерных областях отрывного течения обнаружены области сверхзвуковых течений, внутренние скачки уплотнения и вторичные отрывы [1, [c.293]

Компрессорные решетки значительно больше подвержены влиянию отрыва пограничного слоя на боковых стенках. Уже в ранних продувках решеток было отмечено, что удлинение лопаток г = 4 и даже более оказалось недостаточным для исключения значительного влияния трехмерности течения на угол отклонения потока в решетке. Отсюда следует вывод, что при продувках компрессорных решеток необходимы проницаемые боковые стенки, с помощью которых можно управлять величиной отношения осевых скоростей — параметром, который необходимо определять при любых испытаниях решеток. Если производится отсос пограничного слоя с боковых стенок, то не требуется больших удлинений лопаток. В этом случае можно проводить испытания решеток при 1=1. [c.59]

В заключение отметим, что качественные результаты настоящей статьи распространяются и на трехмерные течения. Так, понятие об области влияния скважины сохраняется картина, похожая на изображенную на рис. 8, будет иметь место в движении с осевой симметрией, причем раздельные линии заменятся поверхностью вращения, разделяющей две области. [c.268]

Так как интенсивность поперечного течения при отрыве может оказаться существенной, при рассмотрении отрыва трехмерного потока необходимо также принимать во внимание влияние этого течения. [c.116]

Весьма важные и интересные результаты были получены при исследовании влияния вязкости в некоторых случаях трехмерных течений газа. Так, в работах М. Д. Ладыженского (1964, 1965) был впервые исследован случай вязкого обтекания треугольной пластины при нулевом угле атаки и было показано, что в условиях сильного взаимодействия в пограничном слое пластины возникают интенсивные поперечные токи, направленные к ее плоскости симметрии. Скопление масс газа в этой области приводит к образованию жидкого тела и связанному с этим образованию вторичных ударных волн. [c.532]

В работе [31 ] предприняты попытки учесть влияние вязкости и трехмерность течения в осевых шнековых преднасосах на размеры кавитационной каверны. Для решения задачи использован конечно-разностный метод расчета пространственного течения с кавитацией, который позволяет учесть реальные свойства жидкости. Влияние вязкости сказывается на росте каверны из-за загромождения межлопастного канала пограничным слоем и действия силы сопротивления. [c.26]

Испытания показывают, что для данной конфигурации решетки с непроницаемыми боковыми стенками при неизменных углах натекания и характеристиках пограничного слоя на входе влияние вторичных течений на работу решетки не зависит от относительного удлинения лопаток. Трехмерность течения проявляется прежде всего как отрыв потока в углах межлопаточного канала, который начинается в области положительного градиента давления у концевой стенки. Именно угловой отрыв потока вызывает значительное загромождение канала и, как следствие этого, повышение осевой скорости в средних по высоте лопаток сечениях канала (рис. 2.5). [c.48]

Б данной главе будет рассмотрено влияние на работу решетки некоторых факторов (изменения осевой скорости, удлинения лопаток, вторичных течений, пристеночных пограничных слоев, радиальных зазоров), проявляющееся в реальных турбомашинах. Будет исследована также возможность использования модели решетки для обобщения двумерных течений в радиальных и диагональных турбомашинах и применения результатов продувок решеток в методах анализа и расчета полностью трехмерных течений. Наконец, будут обсуждены экспериментальные данные продувок кольцевых и вращающихся решеток, занимающих промежуточное место между прямыми решетками и реальными турбомашинами. [c.65]

Для аналитического рассмотрения вопроса термической стабилизации можно, как это уже делалось для круглой трубы (см. гл. 5), решить задачу для стержневого (или ламинарного) течения и внести поправку на влияние турбулентного переноса. Точное решение такой задачи довольно затруднительно из-за ее трехмерного характера. [c.185]

Трехмерный характер течения среды в пограничном слое может оказать существенное влияние на обтекание лопаток в ступенях [c.233]

Краткое содержание. В статье приводятся результаты исследования поперечного течения в трехмерном пограничном слое при допущении, что течение газа во внешней части пограничного слоя рассматривается как невязкое, а влияние вязкости учитывается только в области, приле- [c.25]

Волновое движение в пленках жидкости. Известно, что в дисперсно-кольцевом режиме течения пленка покрыта волнами. Эти волны в зависимости от режимов течения в жидкости и паровой фазе (или газе) могут иметь различную структуру, изменяющуюся по длине канала. В основном волновое движение является сильно неупорядоченным трехмерным явлением. Однако при сравнительно малых расходах жидкости в пленке наблюдаются двумерные катящиеся волны, амплитуда которых в несколько раз больше средней толщины пленки. Следует отметить, что именно эти волны определяют ряд таких важных процессов, как капельный унос, перепад давления в канале, и в некоторых случаях, например на начальном участке трубы, оказывают влияние на критический тепловой поток и массообмен в закризисной области течения. [c.79]

Рио. 13.10. Влияние изменения величины напряжения в процессе испытания на ползучесть. (Из работы [8].) (а) Влияние изменения величины напряжения от Oj к Оа и опять к Oi в процессе испытаний на ползучесть свинца при 22°С. Отметим, что 5 — деформация ползучести после 50 мин. (Ь) Трехмерное изображение поверхности, характеризующей влияние изменения напряжения до величины а, в течение времени В при испытаниях на ползучесть. [c.450]

Понятно, что (4.2) справедливо вне области влияния боковых кромок клиньев. Это ограничение можно снять, если под ipi подразумевать потенциал течения, образованного входом тонкого клина конечной ширины. Однако решение этой трехмерной нестационарной задачи неизвестно. Предложенный принцип построения течения с помощью суперпозиции течений около клиньев, входящих в жидкое полупространство, можно обобщить и на вход в конечный слой жидкости. В этом случае для интервала времени О < t < 3h имеем [c.282]

Из опытов Томана следует, что в случае уступа, обращенного навстречу потоку, отрыв очень слабо влияет на теплопередачу, т. е. большие возмущения, вызываемые моделями, и трехмерные эффекты не оказывают существенного влияния на Ъ. В области отрыва поверхностное трение уменьшается в большей степени, чем тепловой поток, так что нельзя применить аналогию Рейнольдса, не имея дополнительных сведений о характеристиках течения в области отрыва. За уступом, расположенным по потоку, образуется вихревой слой, который вызывает уменьшение температуры восстановления за замыкающим скачком, хотя вихри были очень слабыми. [c.137]

Однако успех в разрешении этой задачи дает очень мало оснований для успокоения. В теории идеальных плоских течений не учитывается влияние сжимаемости, сил тяжести и вязкости. Более того, в ней игнорируется неустойчивость (по Гельмгольцу) поверхностей разрыва и турбулентность потока. В остальной части книги обсуждаются попытки учета указанных факторов, а также возможность построения трехмерных струйных течений. [c.31]

Турбулентность принадлежит к числу очень распространенных и, вместе с тем, наиболее сложных явлений природы, связанных с возникновением и развитием организованных структур (вихрей различного масштаба) при определенных режимах движения жидкости в существенно нелинейной гидродинамической системе. Прямое численное моделирование турбулентных течений сопряжено с большими математическими трудностями, а построение общей теории турбулентности, из-за сложности механизмов взаимодействующих когерентных структур, вряд ли возможно. При потере устойчивости ламинарного течения, определяемой критическим значением числа Рейнольдса, в такой системе возникает трехмерное нестационарное движение, в котором, вследствие растяжения вихрей, создается непрерывное распределение пульсаций скорости в интервале длин волн от минимальных, определяемых вязкими силами, до максимальных, определяемых границами течения. На условия возникновения завихренности и структуру развитой турбулентности оказывают влияние как физические свойства среды, такие как молекулярная вязкость, с которой связана диссипация энергии в турбулентном потоке, так и условия на границе, где наблюдаются тонкие пограничные вихревые слои, неустойчивость которых проявляется в порождении ими вихревых трубок. Турбулизация приводит к быстрому перемешиванию частиц среды и повышению эффективности переноса импульса, тепла и массы, а в многокомпонентных средах - также способствует ускорению протекания химических реакций. По мере накопления знаний о разнообразных природных объектах, в которых турбулентность играет значительную, а во многих случаях определяющую роль, моделирование этого явления и связанных с ним эффектов приобретает все более важное значение. [c.5]

Гл. 9.6. Влияние турбулентного переноса и вторичных течений на структуру трехмерных струй. Васильев В.И., Крашенинников С.Ю. [c.719]

Гл. 9.6. Влияние турбулентного переноса и вторичных течений на структуру трехмерных струй. Васильев В. И., Крашенинников С. Ю................................. 322 [c.7]

Взаимодействие свободной струи с экраном описано на основании анализа двумерного (плоского) течения. В опытах реализовалось течение с вариацией параметра А, характеризующего его трехмерность. Согласно опытным данным, при взаимодействии струи с экраном влияние на траекторию струи параметра А при изменении его в диапазоне 2-12 находится в пределах точности измерений. [c.306]

При течении в межлопаточном канале турбинной или насосной решетки и при обтекании поворотной лопатки в пограничных слоях на боковых стенках лопаток также возникают вторичные течения. Причиной их возникновения является кривизна линий тока внешнего течения. В межлопаточном канале вторичное течение направлено от напорной поверхности одной лопатки к подсасывающей поверхности соседней лопатки. К этому вторичному течению, вызванному обтеканием боковой стенки, присоединяется еще влияние пограничного слоя на самих лопатках, вследствие чего течение через межлопаточный канал представляет собой весьма сложную трехмерную задачу, которая исследована пока только экспериментально [ Ц, [c.241]

Выше отмечалось влияние анизотропии ТК линейного расширения на внутренние напряжения и как следствие этого на вязкое течение вешества, которое приводит к последовательному предпочтительному росту ориента-пии слоев, увеличению Ьа и трехмерному упорядочению. [c.281]

Отклонение свойств экспериментальных пограничных слоев от свойств двухмерных слоев весьма вероятно. На это в качестве предположения указывал В. Тилман при обсуждении экспериментальных работ [Л. 137, 151, 261]. В этих работах опыты велись в диффузорах прямоугольного поперечного сечения, причем пограничные слои составляли существенную часть всего потока. В пограничных слоях появлялись сильные вторичные потоки. Ж- Ф. Норбурн [Л. 173] на большом количестве опытов в диффузорах также установил сильное влияние трехмерности течения на величину dRe /dx. Таким образом, имеются основания предполагать, что большинство описанных в печати предположительно двухмерных экспериментальных пограничных слоев в действительности являются трехмерными. Это предположение основывается также на том факте, что расчетные значения Н и R g, полученные на основании точно измеренных профилей скорости, находятся в плохом соответствии со значениями этих величин в опубликованных экспериментальных работах. Исключение составляют пограничные слои Ф. Клаузера прн обоих распределениях давления и пограничные слои Г. Б. Шубауэра и В. Г. Спангенберга, в которых вторичные потоки могут быть учтены. [c.457]

Коническое течение обладает тем свойством, что вдоль линий X и, соответственно, вдоль образующих тела все параметры течения постоянны. Поэтому, всюду на поверхности др /дх = 0 dui/dx = = 0 dw /dx 0. На линии растекания из определения следует также, что Wy= О, dpjdz = О, и далее из уравнения (14.9) получаем dui/dz ----= 0. Влияние трехмерности течения будет опреде- 1 и [c.359]

Разработаны новые анизотропные алгебраические определяющие соотношения для тензора напряжений Рейнольдса, позволяющие правильно моделировать турбулентные трехмерные течения, которые не удается описать с помощью традиционных современных полуэмпирических моделей турбулентности. В эти соотношения кроме известного нелинейного слагаемого Саффмана включены новые линейные члены, учитывающие влияние стенки. Проведены численные расчеты нескольких двухмерных и трехмерных турбулентных течений с использованием осредненных уравнений Навье-Стокса. Результаты расчетов сопоставлены с известными опытными данными. [c.576]

Большинство работ по изучению пульсаций скорости и давления в закрученных течениях типа следа основывается на предположении о сформировавшемся прямолинейном вихре, ось которого не совпадает с осью трубь [Murakami, 1961], или вихре винтовой формы [Бондаренко, Завьялов, 1979 Faneily, 1989]. Далее будут рассмотрены возможные механизмы потери вих рем осевого положения, вопрос о движении винтового вихря в цилиндриче ской трубе и влияние трехмерности (величины шага винтовых вихревых jm ПИЙ) на характер развития неустойчивостей течения в трубе. [c.377]

Остановимся на вопросе о распространении возмущений вверх по потоку. В соот ветствии с выводами многих работ, в компенсационном режиме отсутствует передача возмущений в двумерных течениях (в трехмерных течениях распространение возму щений имеет место). Можно показать, что в возмущенном двумерном течении кроме области компенсационного взаимодействия имеется и более длинная область свобод ного взаимодействия. Такая область возникает и при рассмотрении пространственных течений, но там ее влияние сказывается лишь в следующих приближениях, поскольку возмущения затухают непосредственно в области компенсационного взаимодействия. В двумерном же течении такая область обязательно присутствует, и изменения давле ния в ней оказываются соизмеримыми с изменениями давления в области компенса ционного взаимодействия. Величина давления непосредственно перед неровностью в общем случае не равна нулю и определяется из условия, что ниже по течению от области компенсационного взаимодействия возмущения должны затухать. Все это следует, например, из рассмотрения линейного решения для режима свободного вза имодействия при стремлении протяженности неровности к нулю [Smith F.Т., 1973]. [c.435]

В дозвуковой части распределения давления в различных меридиональных плоскостях трехмерных сопел близки между собой и достаточно близки к распределению давления для осесимметричного сопла, что свидетельствует о более слабом влиянии трехмерности формы канала на течение в дозвуковой части при условии одинаковости степени JIOджaтия канала сопел от входа до критического сечения у всех вариантов —4,3). [c.279]

Одно из допущений, принимаемое при исследовании трехмерного ламинарного пограничного слоя, состоит в том, что скорость поперечного потока считается малой по сравнению со скоростью основного потока. Общее решение для данного случая было получено в работе [1]. Это решение показывает, что скорость поперечного потока оказывает существенное влияние на характеристики трехмерного пограничного слоя, что представляет большой интерес для инженеров-аэродинамиков. К сожалению, даже при принятых допущениях решение поставленной задачи является достаточно сложным. Поэтому для производства быстрых вычислений желательно иметь упрощенные методы расчета. Существует ряд других задач расчета пограничного слоя, которые могут являться злободневными при конструировании турбомашин. Например, представляет интерес случай, когда толстый ламинарный пограничный слой подвергается внезапному боковому возмущению под действием градиента давления или в результате поперечного перемещения обтекаемой поверхности. В турбомашинах такие условия имеют место, например, когда поток газа с толстым ламинарным слоем поступает на лопатки ротора. Поперечное течение газа начинается не на передней кромке, а в той точке, где возникает боковое возмущение. Таким образом, имеем две характерные постановки задачи, заслуживающие внимания. [c.27]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного конуса рассматривается на основе линейной теории тел конечной толщины с учетом обратного влияния пограничного слоя на внешнее течение в рамках модели слабого вязкого взаимодействия. С этой целью численно решаются трехмерные нестационарные уравнения пограничного слоя и оценивается роль переносного ускорения и кориолисовых сил в формировании течения в нестационарном пограничном слое. Высокая точность определения характеристик, найденных по данной методике, подтверждается экспериментальными дан-ными, полученными путем проведения динамических испытаний крупномасштабной модели L 1 мм) в аэродинамической трубе при = 4 и 6. Расчетные исследования подтверждают наличие режимов антидемпфирования колебаний затупленных конусов при гиперзвуковых скоростях полета, которые могут как усиливаться, так и ослабляться при наличии вдува в пограничный слой с поверхности ЛА. [c.6]

В отношении нового правила подобия для потока вблизи скорости звука возникает вопрос, насколько это правило зависит от предположения двумерности потока. При линейной теории по этому правилу влияние удлинения и формы в плане возрастает при числе Маха, приближающемся к единице. Это указывает, что трехмерный поток вокруг стреловидного крыла вблизи числа Маха, равного единице, более подходяще описываегся двумерным течением в плоскости, перпендикулярной направлению полета, чем двухмерным течением, взятым в обычном смысле. Расширение правила подобия на пространственный поток может привести к интересным результатам. [c.78]

Подробные исследования отрыва на сверхзвуковом крыле провел Пирси [20]. С точки зрения отрыва на крыле, вызываемого скачком уплотнения, основной характеристикой формы сечения является изменение наклона верхней поверхности. Для определения начала отрыва при больших числах Маха очень важна также форма задней кромки. Часто отрыв возникает сначала на части размаха вследствие большой локальной нагрузки, и его развитие может быть задержано модификацией формы в плане, приводящей к снижению пиков нагрузки, например изменением формы передней кромки. Причиной отрыва, вызванного скачками, часто является интерференция полей течения от соседних поверхностей. Скачок от передней кромки крыла может вызвать отрыв пограничного слоя на фюзеляже, а этот отрыв в свою очередь может привести к появлению вихрей, возмущаюнщх поле течения около крыла. Система скачков уплотнения на стреловидном крыле довольно сложна (фиг. 2) она состоит из переднего, заднего и концевого скачков, причем последний образуется не на всех крыльях. На внешней части крыла преобладает течение, близкое к обтеканию крыла с углом скольжения и, по-видимому, прежде всего появляется отрыв, связанный с концевым скачком. Два внутренних скачка (передний и задний) являются трехмерными и не так важны для крыльев умеренных удлинений при расчетном режиме, но они важны для нестреловидных крыльев малых удлинений, работающих при достаточно больших коэффициентах подъемной силы. На эти два внутренних скачка сильное влияние оказывает обтекание корневой части крыла частично это влияние передается концевому скачку через точку пересечения. Поэтому изменение геометрии в окрестности корневой части крыла, например формы фюзеляжа, является мощным средством улучшения обтекания больших участков крыльев. [c.204]

Достаточно хорошо известно, что в областях присоединения оторвавшегося от твердой поверхности сверхзвукового двумерного и осесимметричного потока возможно появление узких областей-пиков теплового потока, намного превышаюш его тепловой поток на окрестной части поверхности. Область отрыва в двумерных течениях представляет собой замкнутую область циркуляционного течения в области присоединения к твердой поверхности подходит разделяюш ая поверхность тока и течение сходно со струей, встречающейся с твердой поверхностью. В трехмерных отрывных течениях на циркуляционное течение накладывается продольное течение (направление которого не изменяется) и вместо замкнутой области образуется незамкнутая область винтового течения. В трехмерных отрывных течениях пики теплового потока экспериментально обнаружены недавно и влияние на их появление параметров Мс , Кеоо, формы и угла атаки тела изучено еще недостаточно. Вместе с тем пики теплового потока представляют большую опасность для летательных аппаратов, так как по величине они могут на порядок превосходить тепловой поток к окрестной части подветренной поверхности и достигать величин, характерных для наветренной поверхности, поэтому изучение возможностей их уменьшения весьма актуально. [c.272]

В данной главе рассмотрены лишь некоторые проблемы механики осесимметричных и двумерных суперкаверн, демонстрирующие некоторые основные особенности течений с полностью развитой кавитацией. Важными проблемами также являются задача о произвольной трехмерной суперкаверне (включая треугольные гидрокрылья и гидрокрылья конечного размаха, а также тела вращения под углом атаки), влияние силы тяжести (включая задачи о входе в воду и о движении вблизи свободной поверхности воды), суперкавитация решеток и винтов, а также задача о гидроупругости при суперкавитации. Последняя связана с нестационарностью каверны, обусловленной ускорением или колебаниями и вибрацией тела, на котором она образуется. Изменение сил и моментов, а также длины каверны в зависимости от динамических параметров и числа кавитации рассматривалось во многих работах, включая [27, 42, 78, 83, 96]. Помимо литературы, цитированной в данной главе, дополнительные сведения по всем этим и другим вопросам можно найти в кратком библиографическом списке, приведенном в конце главы. Список работ, в которых рассматриваются подводные крылья и решетки, приводится в гл. 7. Глава 12 посвящена задачам, связанным с поверхностями раздела и входом тел в воду. [c.250]

Назовем некоторые наиболее примечательные работы, посвященные численному моделированию вторичных конвективных движений. Расчет стационарных нелинейных режимов конвекции в бесконечном вертикальном слое для значений параметров Рг = О, Gr < 5000 произведен в [34]. Установленный жесткий характер неустойчивости плоскопараллельного течения по отношению к возмущениям с волновыми числами к > 1,9. В ряде работ содержатся попытки моделирования последовательности переходов между режимами конвекции с ростом числа Рэлея на основе численного решения трехмерных уравнений конвекцрш В предположении пространственной периодичности движения нестационарные трехмерные режимы конвекции в горизонтальном слое изучались в [35]. В реальной ситуации, однако, даже удаленные боковые границы оказывают существенное влияние на структуру и смену режимов конвекции. Отметим работу [36], в которой в полной трехмерной постановке методом сеток выполнены расчеты конвективных движений в параллелепипеде с большим отношением сторон (11,5 16 1). В численном эксперименте наблюдались развитие различных типов неустойчивости системы параллельных валов, зарождение и распространенение дислокаций, возникновение пространственно-временной перемежаемости. Обстоятельное численное и экспериментальное исследование режимов конвекции в горизонтальных и наклонных прямоугольных полостях с умеренным отношением сторон проведено в [37]. [c.291]

Как уже указывалось, в случае вдува течение между дисками моделирует поток под телом, подвешенным на воздушной подушке. Интересно проследить влияние вращения пористого диска (тела) на величину подъемной силы. На первый взгляд, вращение должно уменьшать подъемную силу, действующую на пористый диск. Это действительно так для одноячеистых решений. Для многоячеистых решений ситуация резко меняется. На рис. 91 представлены семейства одноячеистых решений в виде поверхности в трехмерном пространстве Р, Ке, К, где Р — подъемная сила, определенная согласно (16). Подъемная сила Р на рис. 91 представлена в безразмерном [c.245]

Из сделанных в новом издании дополнений особо отмечу следуюш,ие. В части Ламинарные пограничные слои сделаны большие вставки об осесимметричных и трехмерных, а также о нестационарных пограничных слоях. Особенно сильно расширены главы XII и XIII — о температурных пограничных слоях и ламинарных сжимаемых пограничных слоях. В части Переход ламинарной формы течения в турбулентную вновь расширена глава XVII, посвяш енная приложениям теории устойчивости. Сведения о влиянии сжимаемости на турбулентные пограничные слои расширены настолько, что оказалось целесообразным выделить их в отдельную главу XXIII. [c.13]

Предварительные замечания. В этом параграфе рассматривается проблема зависимости перехода ламинарной формы течения в турбулентную от шероховатости стенки. Хотя эта проблема имеет важное практическое значение, она до настояш его времени почти недоступна для теоретического исследования ). Для авиационной техники эта проблема приобрела особый интерес после того, как появились ламинаризованные профили. Имеющиеся весьма обширные экспериментальные материалы относятся к цилиндрической двумерной) шероховатости, к точечной (трехмерной) изолированной шероховатости и к шероховатости, распределенной по площади, а также к влиянию градиента давления, степени турбулентности и числа Маха при наличии шероховатости. [c.487]

Во-первых, в действительности при течении в круглой трубе происходит переход ламинарной формы течения в турбулентную. Первые опыты по такому переходу были выполнены уже О. Рейнольдсом. Во-вторых, трудно понять, почему параболический профиль скоростей в канале должен быть неустойчив относительно малых возмугцений ( 3 главы XVI), а такой же профиль в трубе — устойчив. Поэтому были выполнены различные теоретические и экспериментальные исследования, имевшие целью внести ясность в этот вопрос. В этой связи упомянем, что Р. И. Лайте [Щ при наблюдении течения в трубе не сумел обнаружить никакого нарастания осесимметричных возму-ш,ений вплоть до числа Рейнольдса Ре = 13 ООО (составленного для диаметра трубы). Т. Зексль и К. Шпильберг сумели показать, что для осесимметричных течений теорема Сквайра (стр. 426) неприменима и поэтому осесимметричные возмуш,ения не более опасны, чем трехмерные возмущения. Однако теоретических исследований о течении Хагена — Пуазейля под влиянием таких трехмерных возмущений до настоящего времени не имеется, поэтому необходимо выяснить их влияние путем эксперимента. [c.492]

С другой стороны, может происходить снижение вязкости вследствие механической деструкции молекул загущающего полимера — необратимая потеря вязкости —или под влиянием высоких скоростей деформации сдвига — временная потеря вязкости. В жидкостях, не содержащих загустителя, высокие скорости сдвига не приводят к изменению вязкости. Некоторые полимеры образуют в жидкости непрочную трехмерную пространственную структуру, в результате чего реологические свойства системы перестают подчиняться закону вязкого течения Ньютона и начинают зависеть от скорости деформации. Временное изменение вязкости может оказывать влияние на работу особо нагруженных гидравлических механизмов. [c.238]

После достижения определенных значений АТ наступает вязкое течение слоев и пакетов слоев в направлении достижения минимальной внутренней энергии, т. е. в направлении дальнейшего роста текстуры, наиболее ярко проявляющейся на второй стадии графитации (при с/2 0,337 нм). Текстура графитирующихся веществ оказывает важное влияние на кинетику графитации. Но наличие хорошо выраженной текстуры не является единственным фактором, определяющим течение процесса графитации. Так, пироуглерод и высокомодульные волокна имеют наиболее развитую текстуру среди углеграфитовых материалов. В то же время структурное упорядочение пироуглерода происходит труднее, чем у менее текстурированного нефтяного кокса, а высокомодульное волокно считается неграфитирующимся. По-видимому, показателе.м, ограничивающим влияние текстуры на графитируемость, следует считать размеры слоев а, причем слишком малые или большие размеры снил<ают возможности трехмерного упорядочения. [c.277]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...