Слой вихревой пограничный

Помимо потерь трения, в число профильных потерь входят еще кромочные. Это потери энергии на выходе потока из каналов решетки. Они называются кромочными, так как происходят из-за взаимодействия срывающихся с кромок лопаток пограничных слоев (вихревые следы) с ядром потока в пространстве за решеткой. [c.243]

Если Re I, то вихревое вторичное течение занимает всю область рассматриваемого течения. При Reo > 1 существует вторичный стационарный вихревой пограничный слой порядка Ш НеГ , вне которого завихренность экспоненциально затухает. [c.33]

При больших числах Re влияние вязкости сосредоточивается в области потока, непосредственно прилегающей к поверхности тела. Эта область имеет малую протяженность в направлении нормали к поверхности тела и называется пограничным слоем. В пограничном слое движение вихревое. Вне пограничного слоя поток имеет пренебрежимо малую завихренность и на этом основании рассматривается как потенциальный (идеальная жидкость). [c.140]

Пространственному движению в пограничном слое обязательно соответствует некоторое вторичное течение в основном потоке, которое может быть найдено, если известно движение в пограничном слое. Для этого следует применить известное свойство вихревого движения жидкости (которым в данной задаче воспользовался Н. Е. Жуковский) движение вязкой жидкости в каждый момент времени можно рассматривать как движение идеальной жидкости при наличии известной завихренности в пограничном слое у твердых границ потока. При этом в отличие от описанных ранее вихревых моделей движения используется только одно условие сохранения вихря в каждый момент времени (вторая теоре 5а Гельмгольца) возникновение же и развитие вихрей объясняется трением жидкости в пограничном слое. В силу установленного пространственного характера пограничного слоя вихревые линии в нем не перпендикулярны ю скоростям внешнего потока, чему и соответствует вторичное течение, подобное указанному на рис. 148, б. [c.443]

Нет необходимости вновь повторять все рассуждения, проведенные только что для скоростного (вихревого) пограничного слоя, применительно к этим двум слоям. Заметим лишь, что в случае плоского стационарного распространения тепла и вещества уравнения баланса конвекции и диффузии могут быть представлены в форме равенств [c.442]

Граничные условия для средней скорости на свободной поверхности. Вблизи свободной поверхности вследствие распространяющихся поверхностных волн, индуцированных вибрациями, также может возникать вихревой пограничный слой. Анализ структуры этого пограничного слоя показывает, что средняя скорость сдвига на границе пограничного слоя отлична от нуля [4]. Для произвольного волнового поля это приводит к следующему граничному условию для средней завихренности на свободной поверхности [17, 18 [c.206]

При а=0 1 )=0, т. е. потери на отрыв пограничного слоя отсутствуют. С увеличением а возрастает йр йх, возникает отрыв пограничного слоя, вихревые зоны перемещаются от выходного сечения диффузора к входному, 1]) увеличивается, а сг уменьшается — потери возрастают. В пределах углов раствора диффузоров 40<а< <150° коэффициент смягчения удара становится больше единицы и достигает максимального значения 11) = 1,2 при а=60°. Следовательно, в этом диапазоне углов вихревые потери при постепенном расширении канала больше, чем при внезапном, когда а=180° и < =1,0. Объясняется это тем, что вихревая зона при внезапном расширении устойчива, а при 40<а< 150° неустойчива и периодически смывается потоком. На непрерывное возобновление вихревой зоны и затрачивается дополнительная энергия потока. Коэффициент сохранения давления торможения в дозвуковых диффузорах может быть определен по формуле, аналогичной (16.1) [c.316]

Если оценить толщину энтропийного слоя и сравнить с толщиной пограничного слоя в физических переменных, то в этом случае возникают различные ситуации. Если энтропийный слой намного толще пограничного слоя, то в этом случае пограничный слой развивается независимо. Если энтропийный слой намного меньше пограничного слоя, то происходит поглощение энтропийного слоя пограничным слоем. Режим взаимодействия и поглощения энтропийного слоя пограничным слоем характеризуется условием величина толщины энтропийного слоя и пограничного одного порядка. В приближении асимптотической теории задача о вихревом взаимодействии рассмотрена в работах [55—56]. Для осесимметрического случая переход течения из ламинарного режима в турбулентный связан с характером поверхности, ее шероховатостью и др. [c.362]

Результаты опытов (ри 2.8) представляют собой обобщенную характеристику ti,=в виде поля значений максимальных температурных эффектов. Снижение максимально достигаемой температурной эффективности от 0,53 при 5 до 0,49 при 71 = 16,5 связано с увеличением стока воздуха непосредственно из сопла по торцевой стенке в отверстие диафрагмы, что приводит к повышению температуры охлажденных в трубе приосевых масс газа. Очевидно, относительный расход паразитных масс, стекающих в пограничном слое на торцевой поверхности диафрагмы, растет с увеличением перепада давления на вихревой трубе. [c.51]

На рис. 2.21 показаны некоторые варианты конструктивных решений диафрагм с элементами, предназначенными для снижения вредного влияния воздействия пограничного слоя на эффективность процесса перераспределения полной энтальпии в камере энергетического разделения вихревых труб. [c.74]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.) [c.231]

В тех случаях, когда поле полного давления во входном сечении сопла равномерно, а очертания сопла настолько плавны, что в нем нет вихревых областей и скачков уплотнения, сопротивление сопла сводится к сопротивлению трения в пограничном слое. Ввиду того что длина сопла обычно не больше нескольких диаметров сопла, толщина пограничного слоя составляет малую [c.434]

Сопротивление диффузора слагается из потерь на трение и на вихреобразования. Вихревые потери вызываются отрывом пограничного слоя от стенок диффузора, причины которого объяснены в гл. VI они зависят от угла раствора диффузора и играют главную роль. При малых углах раствора диффузора гидравлические потери невелики, но по мере увеличения угла они возрастают. С ростом угла раствора зона вихрей перемещается от конца диффузора к его началу и при больших углах вся стенка покрыта вихревой областью. [c.455]

Эти потери определяются вихревой структурой вязкого газа в диффузоре и, в частности, наличием отрывов пограничного слоя от боковых стенок. Поэтому расчет таких потерь основывается на теории пограничного слоя с учетом сжимаемости газа (см. [8]). [c.431]

Группа методов, называемых методами особенностей, основана на замене заданного контура тела системой непрерывно распределенных вдоль него точечных особенностей (источников, стоков, диполей, вихрей). Широкое распространение получил метод распределенных вихрей или просто вихревой метод, в котором контур тела заменяется вихревым слоем ( 2 гл. 7). Такая замена имеет физические предпосылки, так как при обтекании тел реальной (вязкой) жидкостью на их поверхности образуется тонкий пограничный слой, [c.292]

Весьма эффективными приспособлениями для повышения максимальной подъемной силы крыла являются щитки-закрылки. Одна из разновидностей, так называемый простой щиток (рис. 1.12. 8, а), представляет собой пластину, размещаемую на нижней стороне крыла и имеющую возможность отклоняться вниз. Отклоняясь, он создает подпор под крылом, способствуя возрастанию подъемной силы. При этом щиток как бы увеличивает кривизну профиля. Кроме того, между отклоненным щитком и крылом образуется застойная вихревая зона с пониженным давлением. Благодаря этому происходит отсос пограничного слоя на верхней поверхности, чем достигается предотвращение его отрыва, которое приводит к дополнительному увеличению подъемной силы. [c.108]

Влияние срыва пограничного слоя на поперечную устойчивость может быть различным. Рассматривая второй член в (2.3.38), можно видеть, что при положительных значениях а и Л и углах скольжения р < а возникает дополнительный восстанавливающий момент крена в случае больших значений угла скольжения (р > а) знак момента изменяется на обратный. Все эти особенности вихревого воздействия на движение крена могут детально исследоваться экспериментальным путем. [c.177]

Рассматриваемый тип движения газовых пузырьков в жидкости соответствует области 2 рис. 5.6. В этой области строгий анализ требует, вообще говоря, решения полного уравнения Навье—Стокса (1.4г) или (1.4д). Однако интерпретация границы сферического пузырька как свободной поверхности жидкости с нулевым касательным напряжением на ней позволяет использовать следующий приближенный подход. При обтекании газового пузырька чистой (без поверхностно-активных веществ) жидкостью, как уже отмечалось, практически отсутствует зона отрыва потока от поверхности раздела фаз (в отличие от обтекания твердой сферы, которое при Re > 1 сопровождается отрывом потока практически сразу за ее миделе-вым сечением). В силу этого вихревое движение локализуется в весьма тонком пограничном слое на поверхности обтекаемого пузырька и в следе за пузырьком. Во всей остальной области течение может рассматриваться как потенциальное. Толщина пограничного слоя 5 на границе пузырька радиуса а по порядку величины должна [c.216]

Теория крыла конечного размаха основана на допущении возможности замены крыла эквивалентными вихревыми системами, создающими в идеальной жидкости поля скоростей, аналогичные тем, которые наблюдаются вне пограничного слоя при обтекании данного крыла реальной вязкой жидкостью. [c.219]

Таким образом, структура потока в криволинейном канале определяется увеличением давлений и уменьшением скоростей в направлении от внутренней к внешней стенке колена. Это приводит к местному отрыву пограничного слоя, а следовательно, появлению вихревых областей у внешней стенки колена вблизи входа и у внутренней стенки при выходе ИЗ колена и, наконец, к образованию в колене парного вихря. [c.376]

Обтекание трубы в ряду пучка отличается от омывания одиночной трубы тем, что расположенные рядом трубы влияют на этот процесс (рис. 19.5). Расположением труб в ряд сужают проходные сечения, из-за этого изменяется поле скоростей и место отрыва пограничного слоя перемещается в направлении потока. Трубы, начиная со второго ряда, расположенные в глубинных рядах пучка, попадают в вихревой поток от предыдущих рядов. Все это отражается на протекании процесса теплоотдачи. [c.296]

PH, отрываются от поверхности тела и сносятся в аэродинамический след. Таким образом, возникает течение с. отрывом пограничного слоя и появление в аэродинамическом следе цепочки вихрей такая последовательность вихрей носит название вихревой дорожки Кармана (рис. 77). [c.125]

Наряду с только что рассмотренным скоростным или вихревым пограничным слоем, приходится иметь дело и с другими по физическим свойствам переносимой субстанции пограничными слоями, как, например, температурным и диффузионным (концентрационным). Они представляют также тонкие в поперечном к поверхности тела направлении области, в которых сосредоточена интенсивная диффузия тепла (температуры) или вещества (концентрации), но тонкость этих областей обусловлена большими значениями не числа Рейнольдса, а числа Пекле (Ре) и диффузионного числа Пекле (Ре<г), о которых была речь в конце гл. VIII. [c.442]

В геттингенской школе Праядтля получили всестороннее развитие идеи теории пограничного слоя, вихревой теории крыла конечного размаха ( несущие линии и поверхности) и полуэмпирической теории турбулентности. Здесь были выполнены в 20—30-х годах важные работы но сверхзвуковой аэродинамике Из геттингенской школы вышли или свею были органически связаны Я. Аккерет, А. Бетц, Г. Блазиус, А. Буземан, Т. Карман, М. Мунк, [c.282]

Течение в лобовой части цилиндра, в том числе и в критической точке, может быть описано уравнениями ламинарного пограничного слоя, а пара-1летры на внешней границе определяются на основании анализа потенциального потока (по уравнению Эйлера) [1, 2]. В работе [3] для расчета теплопередачи и касательных напряжений в лобовой критической точке рассмотрено влияние на ламинарный пограничный слой вихревой ячеистой структуры, состоящей из парных вихрей с осями, параллельными образующим цилиндра, с вращающейся каждой парой вихрей в противоположных направлениях. В [3, 4] влияние турбулентности на теплоотдачу рассчитывалось на основании анализа в лобовой точке вихрей Тейлора—Гертлера, которые интенсифицируют теплообмен. В области смешанного обтекания расчетное определение чисел Nu возможно только для ср <[ 70° при дальнейшем увеличении ср возникают явления перехода и отрыва пограничного слоя, и учет этих явлений в теоретическом плане еще недостаточно разработан. [c.4]

При вращении цилиндра приходит в движение и жидкость. ОГ))>яяустся пограничный слой. Движение в пограничном слое вихревое оно с.ча-гается из потенциального движения, на которое нaклaдывa iт я вращение. Сверху цилиндра направление потока совпадает с направлением вращения цилиндра, а снизу — противоположно ему. Частицы в пограничном слое сверху цилиндра ускоряются потоком, что препятствует отрыву пограничного слоя. Снизу поток тормозит движение в пограничном слое, что способствует его отрыву. Отрывающиеся части пограничного слоя уносятся потоком в виде вихрей. Вследствие этого вокруг цилиндра возникает циркуляция скорости в том же направлении, в каком вращается цилиндр. Согласно закону Бернулли давление жидкости яа верхнюю часть цилиндра будет меньше, чем на нижнюю. Это приводит к возникновению вертикальной силы, называемой подъемной силой. При изменении направления вращения ци- [c.53]

Теория пограничного слоя, разработанная Прандтлем в 1904 г. [7.1], положила основу для объединения интересов теории и практики. Ирандтль установил, что в том случае, когда массовые эффекты преобладают над эффектами вязкости, последние локализуются в тонком слое жидкости, примыкающей к поверхности обтекаемого тела, и в продолжающемся за этим слоем вихревом следе. В результате стало общепринятым, что теоретический анализ должен сочетать гидродинамические расчеты поля течения с расчетами вязкого пограничного слоя таким образом стал осуществляться расчет большинства параметров стационарных потоков, в том числе таких, как лобовое сопротивление профиля, которое до тех пор определялось лишь экспериментальным путем. [c.198]

Диафрагма (см. рис. 2.21,а) имеет на торцевой поверхности кольцевую выточку, создающую местное завихрение, которое в некоторой степени снижает сток пограничного слоя, способствуя отводу части его в камеру энергетического разделения. При этом увеличивается температурная эффективность вихревой трубы, а при равных абсолютных эффектах охлаждения повышается адиабатный КПД Т1 за счет некоторого роста отверстия диафрагмы без снижения и соответствующего увеличения относительной доли охлажденного потока ц, а следовательно, и холодопроизво-дительности q = С [c.74]

В некоторых конструкциях (см. рис. 2.21,в) пограничный слой отводится в окружающую среду вместе с частью охлажденного потока через кольцевую щель в диафрагме. Несмотря на то что такое решение проблемы существенно повышает абсолютные эффекты охлаждения Л/ , у оставшейся центральной части при-осевого потока его относительная доля д заметно падает, что сопровождается ощутимым снижением холодопроизводительности вихревых труб, а следовательно, и уменьшением адиабатного КПД Т1 . В работе [1121 описана модификация такой диафрагмы, у которой часть потока, отбираемого через кольцевую щель, используется для охлаждения более высокотемпературного объекта. Б этом случае вихревая труба как бы генерирует два охлажденных потока с различной среднеинтефальной температурой. [c.75]

Видно, что выше значения Ве г 1 аналитическое описание поля течения усложняется. Становятся существенными инерционные силы, и при Ве 10 происходит отрыв пограничного слоя ) линии тока скручиваются и образуют стационарное вихревое кольцо у кормовой части сферы. Дальнейшее возрастание числа Ве приводит к увеличению размеров и интенсивности вихря. При Ве 100 систе.ма вихрен распространяется за сферой на расстояние около одного диаметра [7801. Влияние инерционных сил продол кает расти, п при Ве 1-50 систе.ма вихрей начинает колебаться. В ла.минарнодг потоке при Ве р 500 систе.ма вихрей отделяется от тела и образует след [822]. Это число Рейнольдса называется нгпкним критическим чпс,лоы Рейнольдса. Вихревые тсольца непрерывно образуются и отделяются от сферы, вызывая периодические изменения поля течения и мгновенной величины силы сопротивления. Линия отрыва пограничного слоя на сфере перемещается, что приводит также к флуктуация.м силы трения. [c.32]

Чтобы выяснить особегпюсти обтекания тела вязкой жидкостью, вернемся к уже рассмотренному случаю обтекания цилиндра невязкой жидкостью и посмотрим, какие изменения в эту картину должны внести силы вязкости. В набегающем потоке (рис. 326) картина будет такой же, как и при обтекании цилиндра невязкой жидкостью, т. е. аналогичная изображенной па рис, 324. Однако при дальнейшем течении жидкости от точки А к точкам А и А", вследствие действия сил вязкости в пограничном слое, частицы жидкости, идущие из области АА и АА", теряют скорость и приходят в области jB и С с меньшими скоростями, чем в случае отсутствия сил вязкости. Потеря скорости на участках АА и А А" приводит к тому, что поток, обтекающий цилиндр, не может проникнуть в области D D и D"D. В результате вблизй точек D и D" происходит отрыв потока от поверхности цилиндра. В этом и заключается существенное изменение картины обтекания цилиндра, вносимое силами вязкости. В отличие от невязкой жидкости, полное обтекание цилиндра вязкой жидкостью оказывается невозможным. Позади цилиндра образуется область, в которую потоки, обтекающие цилиндр, не проникают и в которой движение жидкостей носит совсем особый характер —возникают вихревые [c.547]

Предлагаемая модель многокомпонентного вихревого струйного течения отличается от базовой тем, что с целью определения расходных, динамических, температурных и других параметров, а также с целью определения максимальной эффективности процессов, происходящих в таком течении, она дополнена структурой вихревого струйного течения (рис. 6.3), в которой вынужденный вихрь имеет границу в виде формы параболоида вращения. Свободный вихрь также ограничен и имеет форму цилиндра, стенки которого сужаются в направлении максимального течения газа в свободном вихре. Между свободным и вынужденным вихрями располагается пограничный слой, состоящий из газа, перетекающего из свободного вихря в вынужденный. Описанная структура сосз оит из ячеек, в каждой из которых происходит энергоразделение в центробежном поле, сопровождающееся процессами конденсации компонентов, входя1цих в исходный газ, в вынужденном вихре и испарения и свободном вихре. [c.160]

Исходный газ, имеющий давление Р , температуру Г,, и компонептн. лй состав С, , истекает из сопла / (см, рис. 6.3) в вихревую камеру 2 термотрансформатора, содержащего также диафрагму 3 с отверстием 4 и дроссель 5, между которыми и стенками камеры энергоразделения 6 имеется кольцевое отверстие 7. В камере энергоразделения 6 из исходного газа образуются свободный Я и вынужденный 9 вихри. Свободный вихрь вихревой камеры 2 и камеры энергоразделения 6 и истекает через кольцевое отверстие 7. Вынужденный вихрь 9 находится в приосевой области струйного течения. Между свободным 8 и вынужденным 9 вихрями располагается пограничный слой К), состоящий из газа, перетекающего из [c.160]

Следует иметь в виду, что наличие скачков уплотнения во внешнем потоке оказывает влияние на распределение скорости п давления в пограничном слое. При небольшой интенсивности падающего скачка это влияние сводится к некоторому утолщению пограничного слоя профиль скорости при этом изменяется мало. При большой интенсивности падающего скачка уплотнения возникает отрыв пограничного слоя и образуется вихревая зона. Вниз по потоку от точки отрыва начинается перемешивание оторвавшихся струек и нарастание нового пограничного слоя на стенке. Благодаря передаче давления по дозвуковой части пограничного слоя вверх по потоку давление перестает быть постоянным поперек пограничного слоя, т. е. dp/di/ Ф 0. Поэтому все методы расчета, разработанные в предположении постоянства статического давления в поперечном сечении пограничного слоя, могут быть использованы лишь в достаточном удалении от места взаимодействия. Сравнение приведеяных выше данных показы- [c.347]

Теодор Карман (1881— 963) — выдающий гя ученый н области механики. Т. Карману принадлежит ряд исследований по вопросам пограничного слоя, гидравлических сопротивлений, вихревых движений, газогидравлнческой аналогии 8 др, [c.96]

При обтекании круглого цилиндра потенциальным потоком благодаря симметричному распределению давлений по поверхности цилиндра результирующая этих сил равна нулю (парадокс Даламбера). Следовательно, для этого случая = 0. Можно доказать, что во всех случаях безотрывного обтекания цилиндрических тел потенциальным потоком сопротивление давления равно нулю. Однако при отрывном обтекании, когда за телом образуется мертвая зона или суперкавитационная каверна (см. п. 10.2), теория потенциальных течений дает не равное нулю значение силы сопротивления давления. Так, в п. 7.12 было доказано, что при струйном обтекании пластины, поставленной нормально к потоку (см. рис. 7.30), коэффициент лобового сопротивления, являющегося в данном случае сопротивлением давления, равен 0,88. Это подтверждается опытом только в тех случаях, когда за обтекаемым телом действительнсГобразуется зона, заполненная парами или газом, в которой давление приблизительно постоянно, как это предусмотрено теорией. Но в большинстве случаев за обтекаемым телом образуется так называемый гидродинамический след, представляющий собой область, заполненную крупными вихрями, которые, взаимодействуя и диффундируя, постепенно сливаются и теряют индивидуальность. На достаточном расстоянии от тела (дальний след) образуется непрерывное распределение дефекта скоростей в потоке, близкое к распределению скоростей в струнном пограничном слое. Наличие вихрей в гидродинамическом следе приводит к понижению давления на тыльной части поверхности тела и соответствующему увеличению сопротивления давления, которое часто называют также вихревым сопротивлением. [c.391]

Теодор Карман (1881—1963 гг.)— выдающийся гидроди нами к нашего времени. Руководитель лаборатории аэронавтики при Аахенском политехническом институте. Т. Карману принадлежит ряд исследований но вопросам пограничного слоя, гидравлических сопротивлений, вихревых движений, газогидравлической аналогии и др. [c.103]

Как вытекает из уравнения Гюгонио, торможение дозвукового потока должно осуществляться в расщиряющемся канале (диффузоре), подобно тому как происходит торможение несжимаемой жидкости (см. 9, гл. 6). Основным вопросом проектирования дозвукового диффузора является определение величины потерь. Эти потери определяются вихревой структурой вязкого газа в диффузоре и, в частности, наличием отрывов пограничного слоя от боковых стенок. Поэтому расчет таких потерь основывается на теории пограничного слоя с учетом сжимаемости газа (см. [6]). [c.454]

В ином случае (при наличии потерь энергии или изменении энтропии при переходе от одной линии тока к другой) поток вихревой. Такой поток возникает за криволинейной волной, так как он характеризуется значением й8/йп =У= 0. При этом если такая волна возникает в невязком сверхзвуковом потоке, то сИ йп = 0 если она образуется в потоке, где проявляется действие сил вязкости (например, в пограничном слое), то сИц1йп Ф 0. [c.145]

Рассмотрим процесс поперечного обтекания одиночной цилиндрической трубы потоком жидкости (рис. 17.7). Плавное обтекание цилиндра возможно только при малых скоростях потока — при Re < 5. При всех значениях Re > 5 наблюдается отрыв потока от стенки трубы и образование в кормовой части двух симметричных вихрей, которые с увеличением скорости потока вытягиваются по течению, удаляясь от трубы. Ламинарный пограничный слой, образующийся на лобовой части по обе стороны от точки О, ирн 5 < Re < 2-10 отрывается от поверхности трубы в точке а, характеризующейся углом ф 82° (рис. 17.7, а). Увеличение толщины пограничного слоя от минимального в точке О до максимального в точке отрыва а приводит к увеличению термического сопротивления и уменьшению коэффициента теплоотдачи а. Коэффициент а имеет максн.мальное значение в точке О, минимальное — в точке отрыва а. В кор.мовой части значения а вновь увеличиваются за счет разрушения пограничного слоя и образования вихрей, турбулизирующих поток. При значительных числах Рейнольдса (Re > 2-10 ) ламинарный пограничный слой переходит в турбулентный (точка Ь на рис. 17.7, б) и место отрыва от трубь перемещается по потоку (точка а). Это приводит к улучшению обтекания цилиндра (ср 120") и уменьшению вихревой зоны. [c.191]

В гл. 3 были установлены признаки потенциального движения. Следует отметить, что движение, строго соответствующее условиям безвихревого (потенциального) движения, в природе и технике отсутствует. Но в ряде случаев можно применить понятие потенциальное движение, условно идеализируя реально происходящее движение вязкой жидкости. Во многих задачах значительная часть области, занятой движущейся жидкостью, находится в условиях практически безвихревого движения. При обтекании твердых тел реальной жидкостью всю область движения делят на две тонкий пограничный слой, примыкающий непосредственно к телу, и внещнюю область, где пренебрегают силами вязкости и движение считают потенциальным. Как будет показано ниже, движение жидкости через оголовок водослива и из-под затвора при больщих скоростях также можно считать потенциальным. Движение вязкой жидкости в пористой среде, если рассматривать индивидуально поровые к.аналы, является вихревым, с уменьшающимися к стенкам местными скоростями в каждом норовом канале. Но, рассматривая осредненное по пространству, как было указано в гл. 27, движение (при линейном законе фильтрации), справедливо можно считать его потенциальным. [c.279]

Сила Rxp, определяемая давлением, называется силой сопротивления давления в свою очередь она включает в себя две компоненты вихревое сопротивление Rxpt, возникающее вследствие потери энергии на образование вихрей в пограничном слое и позади обтекаемого тела (эта сила, как показывают опыты, зависит главным образом от формы тела, почему ее часто называют силой сопротивления формы или профильным сопротивлением), и горизонтальную слагающую R pi силы (см. 31). Эта сила определяется как результат воздействия на данное тело циркуляционного потока невязкой жидкости и включает также сопротивление, обусловленное конечными размерами тела. [c.160]

Если, например, твердое тело приводится в движение в покоящейся реагирующей жидкости, то течение жидкости вначале будет безвихревым, затем в жидкости в окрестности твердого тела возникнет вихревая пелена, которая будет диффундировать во внешний поток, в результате чего вб и-зи тела образуется пограничный слой газа. Для описания течения в пограничном слое при обтекании тела вязкой несжимаемой жидкостью начальные условия записываютсг в виде (5.5.1), но вместо индекса н следует использовать 1[н-декс е, который означает, что в качестве начальных условий принимаются параметры для безвихревого течения невязкой жидкости. [c.209]

Смотреть страницы где упоминается термин Слой вихревой пограничный : [c.435] [c.121] [c.244] [c.244] [c.159] [c.225] [c.242]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.38 , c.244 , c.653 ]

ПОИСК

16 — Пограничный слой при движении вихревых потоков 20—22 — Толщина слоев: гидродинамического и теплового

Вихревые усы

Слой вихревой

Слой вихревой пограничный ламинарный

Слой пограничный пристенный скоростной (вихревой)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...