Взаимодействие струй

В этом случае при истечении газа из щели на ее кромках образуются первичные вихри. В дальнейшем при взаимодействии струи с клином, расположенным на оси симметрии струи, на клине происходит возбуждение звука с частотой, соответствую- [c.137]

Во время проведения экспериментов была выявлена закономерность взаимодействия струи жидкости, истекающей из сопла, с окружающим ее газом. Эта закономерность заключается в том, что при изменении отношения PJP на участке струи одной и той же длины, начиная от среза сопла, при переходе от сплошной структуры потенциального ядра струи (рис, 8.35) к кавитирующей структуре (рис. 8.36), количество газа, захватываемого струей, скачкообразно увеличивается (рис. 8.37), а при уменьшении PJP количество газа, захватываемого струей, скачкообразно уменьшается, но лишь при давлении нагнетания меньшем, чем величина давления, при которой произошло образование струи с кавитирующей структур<уй, образуя гистерезис количества захватываемого струей газа. [c.209]

Во время проведения экспериментов была выявлена закономерность взаимодействия струи жидкости, истекающей из сопла, и эжектируемым ею газом. Она заключается в скачкообразном повышении количества эжектируемого газа струей жидкости одной и той же длины при переходе ее от турбулентного к кавитационному режиму течения и в скачкообразном уменьшении количества эжектируемого газа жидкостью при переходе от кавитационного к турбулентному режиму течения жидкости. Однако это уменьшение происходит при давлении нагнетания жидкости в сопло меньшем, чем при величине давления, при которой произошло образование струи с кавитационной структурой. Эта закономерность и образует гистерезис количества захватываемого струей газа (рис. 8.37). [c.212]

В некоторых случаях (при взаимодействии струи с каким-либо препятствием) условие постоянства давления может нарушиться, но на этих особых случаях мы остановимся отдельно. [c.362]

Рис. 96. Схема взаимодействия струи с плоской преградой

Рис. 4.9.2. Схема взаимодействия струи со сверхзвуковым потоком

Рассмотрим опытные данные ([61], 1962, № 4—5), которые позволяют провести расчет сил при взаимодействии струи, истекающей из щелевого сопла на задней кромке пластинки перпендикулярно ее поверхности, и невозмущенного потока воздуха, омывающего эту пластинку. Скорость истечения струи в экспериментах звуковая число Ре, вычисленное по рас- [c.355]

В результате взаимодействия струи и набегающего потока происходит деформация их границ и поля скоростей. Такое взаимодействие при сверхзвуковых скоростях набегающего,потока рассмотрено в 4.9, где описывается работа органов управления при вдуве газа в сопло двигательной установки. [c.371]

Рассмотрим взаимодействие струй с дозвуковыми потоками. Некоторые экспериментальные данные о таком взаимодействии приведены в работе [c.371]

Реактивное взаимодействие струи и сосуда объясняет гидравлическую схему работы лопастных машин. [c.3]

Рассмотрим взаимодействие струи и системы пластинок, движущихся со скоростью и (примером такого взаимодействия может служить схема ковшовой турбины, показанная на рис. 142). Обозначим через X активное давление струи на движу- [c.220]

Таким образом, в результате взаимодействия струи и систем вертикальных плоских пластинок, движущихся со скоростью и, используется только половина энергии, которой обладает струя, вытекающая из сопла. [c.221]

Таким образом, при взаимодействии струи с движущимися лопастями ковшовой турбины теоретически используемая мощность равна полной кинетической энергии струи, выте- кающей из сопла. В действительности она несколько меньше из-за наличия потерь энергии при обтекании лопастей. [c.223]

Рис. 8.5. Схема взаимодействия струи с неограниченной. пластиной

Линии 3 и 4 на рис. 8.11 соответствуют теплоотдаче в стандартных условиях для ламинарного (7.48) и турбулентного (7.103) пограничных слоев. Более подробно процессы теплоотдачи при взаимодействии. струй с преградами рассмотрены в специальной литературе [94]. [c.174]

Методы расчета теплообмена при взаимодействии струй с преградами разработаны на основе указанной гипотезы и формул, приведенных в 32.2. [c.306]

Процессы теплообмена при взаимодействии струй с преградами сложны и мало изучены. Поэтому здесь обсуждаются процессы только в пограничном слое (см. гл. 24), а не во всей области взаимодействия на преграде. Рассмотрен теплообмен в ламинарном и турбулентном пограничных слоях, которые возникают при [c.318]

Рассмотрим качественно процесс взаимодействия струи, истекающей из сопла Лаваля, с окружающей газовой средой п,ои небольшой разности давлений Ра и Рг- В области взаимодействия возникает волна [c.244]

Очевидно, что процесс дробления происходит тем интенсивнее, чем значительнее динамическое взаимодействие струи и газа. Последнее зависит от их относительной скорости. Поэтому целесообразно в критерии (8-5) ввести вместо абсолютной скорости газа его относительную скорость [c.224]

На рис. XI 11.20, а показана схема простейшего струйного устройства, основанного на взаимодействии струй. В устройство по каналу 1 подводится сжатый воздух под давлением рм, который при отсутствии сигнала л в виде струи воздуха меньшего давления (л = 0), проходит на выход к каналу 3 if = 1). [c.271]

Реальные проточные элементы (дроссели) существенно отличаются друг от друга формой проточной части, ее длиной, особенностями конструкции, способом отбора давления (разрежения) и расхода газа, характером взаимодействия струй основного и эжектируемого потоков газа, особенностями теплообмена с внешней средой, зависящими от назначения устройства и условий его эксплуатации. Отмеченные многочисленные особенности реальных проточных элементов оказывают влияние не только на величину расхода газа, но, что важно подчеркнуть, существенно деформируют газодинамические зависимости потока газа (например, критические отношения давлений, плотностей и др.). Очевидно, это не только исключает возможность учета в форме постоянного коэффициента всего набора изменяющихся физических свойств потока газа при наличии сопротивлений, но часто значительно затрудняет и корректирование самой величины расхода газа. [c.186]

Впервые условия распада струи под действием капиллярных сил были сформулированы Релеем [Л. 3-17], который рассмотрел движение цилиндрической струи невязкой жидкости под действием сил поверхностного натяжения в условиях, когда скорость истечения струи столь мала, что можно пренебречь гидродинамическим взаимодействием струи с окружающей средой. [c.25]

Сопоставление данных по распаду струй воды (рис. 3-8) и других более вязких жидкостей (рис. 3-9) показывает, что взаимодействие струи вязкой жидкости с окружающим [c.43]

Резюмируя все вышесказанное о взаимодействии струи и стенки, можно констатировать, что деформация при натекании струй на стенку существенно отличается от деформации при соударении свободных струй. [c.59]

Ю. В. Иванов [96], изучая взаимодействие струй и разрабатывая методику их расчета, показывает, что развитие струй в поперечном потоке и протекаюш,пе в нем процессы перемешивания определяются гидродинамическим параметром, представляющим собой отношение скоростных напоров, рассчитанных в устьях струй [c.69]

В дисперсных системах могут иметь место различные виды коагуляции броуновская (для весьма малых частиц), кинематическая (обусловлена разностью скоростей движения капель), турбулентная (вызвана взаимодействием струи капель со сплошной средой, в которую происходит распыл), электрическая (при распыле мелкие капли могут быть заряжены), акустическая, гравитационная (ввиду различной скорости осаждения разных капель в зоне торможения). [c.197]

Для теоретической оценки параметров единичной струи использовались данные работы [Л. 1], согласно которой структура плоской струи до зоны взаимодействия определяется течением Прандтля-Майера (если взаимодействие происходит до границы волны разрежения) или течением плоского сверхзвукового источника (если взаимодействие- происходит за границей волны). Взаимодействие струй начинается на оси системы при пересечении воли разрежения. Для параллельно расположенных и идентичных сопел ось симметрии системы определяет направление центральной линии тока в зоне взаимодействия струй. Учитывая, что при истечении в вакуум на границе струи будет существовать область с низки.м давлением, за приближенную границу струи принимаем такую линию тока, для которой режим течения соответствует [c.457]

В работе [1911 исследовалось движение частиц в двух соударяющихся струях. В экспериментах исследовалось также взаимодействие струи смеси со стенкой. Анализ был выполнен в предположении потенциального движения струи. Критерий осциллирующего движения частиц был получен в виде [c.379]

Наряду с расчетом параметров струй, распространяющихся в покоящейся среде, приходится определять параметры струй в потоках, а также двух или нескольких взаимодействующих струй. Существенное практическое значение имеют полуограни- [c.379]

Взаимодействие струи с потоком порождает многочисленные скачки уплотнения в плоскости, перпендикулярной обтекаемой поверхности и проходящей через середину отверстия (рис. 4.9.1,а). Непосредственно перед ним возникает косой скачок А5, идущий от окрестности точки отрыва, а перед верхней частью границы струи — криволинейный скачок DB. Встречаясь в точке В, эти скачки образуют тройную конфигурацию, за которой находится система волн разрежения G. Скачок в виде диска, характерный для недорасширенных круглых струй, искривляется и занимает положение DE. В окрестности точки присоединения возникает хвостовой скачок уплотнения F. Эти скачки образуют сложную пространственную конфигурацию. На рис. 4.9.1,6 видны границы головного 4 и хвостового 6 скачков уплотнения, представляющие собой линии, где потоки, идущие вдоль обтекаемой поверхности, встречаются (линии стекания ). Эти линии являются одновременно границами передней и задней застойных зон. На рис. 4.9.1,6 нанесена также линия, на которой потоки, идущие сверху вниз к обтекаемой поверхности из области повышенного давления за скачком АВ, у стенки сопла растекаются в разные стороны (линия растекания 5). Линии V, 2, 3 являются следами П-образных вихрей. [c.339]

Изменение давления на стенки сопла в области взаимодействия струи и потока приводит к образованию бокового управляющего усилия Ру я прироста тягиДРж- Их определение связано с нахождением конфигурации и размеров возмущенных зон и соответствующих давлений. [c.340]

Рассмотренная схема течения при взаимодействии струи с потоком (рис. 6.2.3) не является единственной. При определенных условиях структура такого течения может оказаться неустойчивой и на обтекаемой поверхности возникнут неблагоприятные пульсации давления. Механизм возникновения пульсаций связан с переходом от однобочковой формы струи к многобочковой , периодически повторяющейся (рис. 6.2.4). Такая карти- [c.401]

Можно предположить, что в пристенной области при взаимодействии струи с преградой происходят иыбросы, которые являются одной из причин существенной интенсификации теплоотдачи. В пользу сделанного предположения о возможном механизме интенсификации теплоо1Дачи в окрестности критической точки говорит следующий факт. В окрестности критической точки зафиксирована высокая интенсивность пульсаций давления, а такая физическая обстановка стимулирует выбросы. Однако этот механизм мало изучен и прежде всего не известны причины возникновения выбросов. Поэтому еще не разработаны надежные методы расчета теплообмена, основанные на явлении выбросов. Для изучения этого явления используют вероятностный анализ. [c.170]

Поскольку и здесь основной принцип взаимодействия струй сохраняется, то и зависимость (2.3) пригодна для расчета г.чубины проникновения мелких струй в газовый поток. В этом случае на величину к/й оказывает влияние относительный шаг 813. между струями (где 5 — расстояние между ними), учитываемый тем же опытным коэффициентом Кв, значения которого изменяются так [c.70]

Изменение распределения скорости должно привести к появлению в жидкости вязких сил даже без заметного динамического взаимодействия струи с паром. Список безразмерных переменных следует дополнить числом Рейнольдса Яс—Wodivm и относительной длиной сопла L = —I jd. Комбинируя соответствующим образом переменные, уравнение подобия можно записать в виде [c.180]

Необходимым условием интенсивного взаимодействия струй воздуха в центральной зоне сечения топки является их высокая скорость на выходе из горелок. Скорость первичного воздуха в ыбирали равной 27—32 м/с, а вторичного — 32—37 м/с. Для АШ и тощих углей эти скорости выбирали близкими к нижнему значению. [c.100]

Следует отметить, что в соответствии со сказанным выше пар на участке ОК является еще полностью переохлажденным (точка 1). Течение в области DOKE происходит с постоянной скоростью. Таким образом, в этом случае необходимо рассматривать безгра-диентное течение переохлажденного пара. Эта задача с учетом взаимодействия струи переохлажденного пара со струей влажного пара в зонах тгКЕ и KOD является сложной и требует специального анализа. [c.205]

В некоторых (конструкциях вакуумных насосов для создания паровой струи попользуются системы осесимметричных сопел, расположенных по 01кружн0сти паропровода. В этом случае имеет место взаимодействие струй в вакуумном (пространстве насоса, что влияет на структуру результирующей струи. [c.457]

Поле скоростей при взаимодействии струй можно разбить на две зоны зона взаимодействия струй с окружающей средой, тоищина этой зоны растет пропорщюнально расстоянию от среза сопла собственно зона взаимодействия струй, которая не меняется по размерам, т.к. расстояние между максш умами скорости постоянно. [c.329]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...