Ускорение переносное

В случае, когда переносное движение при сложном движении точки не является поступательным (рис, 3.15), то абсолютное ускорение точки равно векторной сумме трех ускорений переносного, относительного и кориолисова [c.79]

Таким образом, в случае поступательного переносного движения абсолютное ускорение точки w определяется диагональю параллелограмма, построенного на двух составляющих ускорениях переносном ш, и относительном w . [c.299]

Абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех ускорений переносного ускорения вращательного ускорения в относительном движении и центростремительного ускорения в относительном движении [c.305]

Абсолютное ускорение точки в сложном движении определяется как геометрическая сумма трех ее ускорений переносного w , относительного Wr И кориолисова Wq, т. е. [c.310]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. Доказательство теоремы Кориолиса дано в 31. [c.196]

Итак, если переносное движение непоступательное, то абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме трех составляющих относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса [c.201]

Если переносное движение не поступательное, то абсолютное ускорение точки состоит из суммы трех векторов относительного ускорения, переносного ускорения и ускорения Кориолиса. [c.85]

Вычисляем каждое из составляющих ускорений. Переносное нормальное ускоренна по величине [c.189]

Следовательно, для скорости и ускорения переносного движения имеем [c.137]

Ускорения переносного движения всех точек тела равны ускорению йо точки о, так как за поступательное переносное движение принимается движение вместе с точкой О. [c.184]

Вычислим угловые скорость и ускорение переносного движения. Получаем ф = 2 — 31", при / = 1с ф — 1 1/с. Угловая скорость ш = ф = 1 ./с. Знак минус у Ц) показывает, что вращение шара происходит по часовой стрелке, т. е. в отрицательную сторону. [c.192]

Проекция абсолютного ускорения на направление ОА равна алгебраической сумме ускорений переносного н относительного движений. Проекция абсолютного ускорения на направление ММ, перпендикулярное к ОА, равна проекции на это направление дополнительного ускорения, которое не зависит от положения точки М на стержне. Его нельзя отнести к ускорениям переносного и относительного движений. Мы далее называем его ускорением Кориолиса. [c.143]

Мы получили теорему Кориолиса о сложении ускорений ускорение абсолютного движения точки есть геометрическая сумма трех ускорений — переносного, относительного и кориолисова, т. е. [c.214]

Этот результат, полученный нами для прямолинейного переносного движения, справедлив также при всяком поступательном переносном движении, поскольку, так же как при прямолинейном, все точки движущейся системы отсчета имеют по отношению к неподвижной одни и те же скорости и ускорения. Поэтому к относительной скорости рассматриваемой точки, независимо от ее положения в движущейся системе отсчета, прибавляется одна и та же скорость переносного движения и к относительному ускорению точки прибавляется одно и то же ускорение, именно ускорение переносного движения. [c.344]

Из теоретической кинематики известно, что ускорение точки Е , совершающей поступательное движение вдоль направляющей, вращающейся со скоростью ( 5, складывается из трех ускорений переносного ускорения точки Е , относительного и поворотного. В относительном движении точка Е движется по прямой вдоль линии ЕС и имеет в этом движении только относительное (релятивное) ускорение Д , ,. Поворотное ускорение, появляющееся в результате изменения направления относительной скорости, определяется в плоском движении формулой [c.91]

Следовательно, абсолютное ускорение есть результирующая относительного ускорения, переносного ускорения и добавочного ускорения. [c.80]

Таким образом, относительное ускорение равно геометрической сумме абсолютного ускорения и ускорений, равных по величине, но противоположных ускорениям, переносному и добавочному. Ускорение—у ", равное по величине, но противоположное добавочному ускорению, называется также сложным центробежным ускорением. [c.94]

Притяжение Земли отлично от абсолютного веса, так как абсолютное ускорение отлично от относительного ускорения. В самом деле, ускорение переносного движения в этом случае не равно нулю. Добавочное ускорение тоже отлично от нуля, за исключением начального момента падения, но чаще всего этим ускорением можно пренебречь. Мы увидим далее, что если его не принимать во внимание, то вес равен притяжению Земли, уменьшенному на центробежную силу, происходящую от вращения Земли. Разность между притяжением и весом [c.128]

Сила инерции переносного движения при равномерном вращении системы отсчета. — Если переносное движение есть равномерное вращение w вокруг неподвижной оси, то ускорение переносного движения точки является ускорением в равномерном круговом движении и приводится, таким образом, к нормальному ускорению, равному р, или где р обозначает расстояние точки от оси. Центростремительная сила, определяющая это круговое переносное движение, равна по величине [c.211]

Если за начало О подвижного триэдра примем какую-либо (неподвижную) точку оси и, как мы это обыкновенно "делаем, обозначим через Q ортогональную проекцию точки Р на ось, то скорость и ускорение переносного движения выразятся формулами (рубр. 5 и 8 предыдущей главы) [c.199]

Поступательное движении. Пз сть система осей Оху г нахо дится в каком угодно поступательном движении. Ускорение переносного Движения в любой момент времени одно и то же для какой угодно точки Р (гл. III, п. 4) и равно ускорению щ начала О. То же самое можно сказать и о силе инерции переносного движения X = — < 0- [c.289]

В случае относительного покоя на частицы жидкости массой d т действуют две массовые силы сила тяжести do — gim и сила инерции переносного движения ( - w dm), где - ускорение переносного движения. [c.42]

Ускорение любой точки звена может быть всегда выражено через ускорение переносного поступательного движения с ускорением точки П и ускорение относительного движения вокруг этой точки. Например, вектор ускорения точки В может быть нредставлеа в виде следующей геометрической суммы [c.101]

Для передачи вращения одного вала к другому, параллельному первому, применяется мус )та, которая является обращенным эллиптическим циркулем с закрепленным кривошипом 00. Кривошип АВ вращается с угловой скоростью U1 вокруг оси 0 и приводит во врав ение крестовину вокруг оси О вместе со вторым валом. Определить угловую скорость вращения крестовины, а также переносную и относительную (по отношению к крестовине) скорости и ускорения (переносное, относительное н кориолисово) точки А ползуна при 1 = onst, если 00 = AO = 0 В = а. [c.164]

Формула (9) выражает теорему сложения ускорений точки, или кинематическую теорему Кориолиса абсолютное ускорение точки является векторной суммой трех ускорений — переносного, отиосительиого и Кориолиса. [c.199]

Так как ф= - А/ и при = с ф = - 6 с то угловое ускорение переносного движения = ф = 6с -. Знак минус у ф указывает, что оно направлено по часовой стрелке, против положительного направления утла ф. Так как знаки у ф и ф одинаковы, то вран ение niapa в рассматриваемый момент времени ЯВЛЯС1СЯ ускоренным. [c.310]

Вычислим угловую скорость и угловое ускорение переносного движения. Имеем ср = 2—3/- при = сек ф == — 1 /сек. Угловая скорость но величине О) = ср I = — 1 Нсек. Знак минус у (р показывает, что вращение происходит по движению часовой стрелки, т. е. в отрицатсльпую сторону. [c.188]

Следует учитывать, что специальная теория относительности, базирующаяся на этих постулатах, описывает только инер-циальные системы. Конечно, в да пюй системе можно рассматривать ускоренное движение точки см. формулы релятивистской механики (7.28) и др. ], но ускоренное переносное движение относится к проблемам, исследуемым обп ей теорией относительности, развитой в последующих работах Эйнштейна (1916 г. и позднее). Поэтому обречены на провал иногда встречающиеся в популярной литературе попьггки применять формулы специальной теории отн(зсительности к разбору всяких парадоксов, связанных, например, с движением ракет, стартовавших с Земли и вернувшихся на нее после того или иного полета в космосе. Следует помнить, Ч1 0 взлет и возвращение ракеты происходят с громадными ускорениями и поэтому применение аппарата специальной т(юрии относительности см. (7.20) — [c.372]

OOi. Кривошпп АВ вращается с угловой скоростью Ш1 вокруг оси 0 и приводит во вращение крестовину вокруг оси О вместе со вторым валом. Определить угловую скорость вращения крестовины, а также переносную и относительную (по отношению к крестовине) скорости н ускорения (переносное, относительное и кориолисово) точки А ползуна при (й = onst, если OOi =А0 = 0,В = а. [c.164]

Если, далее, поступательное движение осей Oxyz будет в то же время прямолинейным и равномерным, то ускорение переносного движения, а вместе с ним и сила х будут равны нулю. [c.289]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.294 ]

Классическая механика (1980) -- [ c.32 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.159 , c.164 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.31 ]

Курс теоретической механики. Т.1 (1982) -- [ c.298 ]

Курс теоретической механики. Т.2 (1983) -- [ c.422 ]

Теоретическая механика (1990) -- [ c.60 ]

Теоретическая механика (1980) -- [ c.214 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.345 ]

Теоретическая механика (1987) -- [ c.30 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.77 ]

Теоретическая механика Том 1 (1960) -- [ c.79 ]

Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.117 ]

Теоретическая механика (1999) -- [ c.72 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.292 ]

Краткий курс теоретической механики 1970 (1970) -- [ c.213 ]

Курс теоретической механики Том1 Изд3 (1979) -- [ c.240 , c.242 , c.244 ]

Курс теоретической механики Том2 Изд2 (1979) -- [ c.152 , c.153 ]

Теоретическая механика Изд2 (1952) -- [ c.68 ]

Теоретическая механика (2002) -- [ c.196 , c.203 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.97 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.204 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.55 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.367 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.228 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...