Вязкое взаимодействие

Здесь принято, что нормальная к поверхности разрыва скорость дисперсных частиц у" изменяется в соответствии с идеализированной схемой прохождения частицей поверхности скачка давлений [р] в газе без возмущения частицей полей давления перед и за скачком и без вязкого взаимодействия, которое не успевает сказаться. Последнее уравнение (1.3.37) следует из того, что в узкой зоне скачка теплообмен с газом также не успевает изменить внутреннюю энергию частиц. В [9] проведена классификация разрывов. [c.43]

При большой интенсивности вдува у обтекаемой поверхности образуется зона с весьма малым градиентом скорости дУх ду —0) и практически 100%-ной концентрацией вдуваемого газа. Зона оттеснения отделена от внешнего потока областью интенсивного вязкого взаимодействия и смешения газов, в которой градиенты скорости и концентрации максимальны. [c.465]

Приближенный анализ проблемы вязкого взаимодействия [24] показал, что в окрестности точки торможении на осесимметричном затупленном теле, поверхность кото])Ого сильно охлаждается, напряжение трения на поверхности увеличивается вследствие вихревого взаимодействия в 1 + 4-0,49 П раза, а плотность теплового потока —в 1 +0, 9Х ХП раза. [c.384]

Высокотемпературный режим зажигания 295 Вязкое взаимодействие 331 [c.458]

Имеется два идеальных тела, ограничивающих с двух сторон идеальные тела реологии, но не изучаемые в реологии. Такими телами являются абсолютно твердое тело—тело Евклида и идеальная жидкость — жидкость Паскаля. В теле Евклида деформации равны нулю, а в теле Паскаля касательные компоненты напряжения равны нулю, т. е. равны нулю силы вязкого взаимодействия частиц жидкости. Эти два крайних случая области твердых и жидких тел изучаются не реологией, а механикой. [c.512]

В целом предложенная методика перехода от изопериметрической задачи (2) к задаче (3) в условиях гиперзвукового вязкого взаимодействия и на режимах обтекания У-образного крыла — нижней поверхности волнолета с присоединенной на передних кромках ударной волной позволила провести анализ аэродинамического качества во всей области допустимых значений угла раскрытия крыла и установить, что в случае непрерывной зависимости К от параметров замена плоской нижней поверхности волнолета на У-образное крыло может приводить к увеличению К не на 18% [1], а более чем на 25%, а в области бифуркации — более чем на 35%. Максимальные значения К достигаются в окрестности звуковых режимов течения на передних кромках крыла. [c.679]

Таковы предельно простые формулы самого С. oy, утверждающие равенство кинематических коэффициентов вязкости компонент (фаз) и смеси их в условиях нереагирующей смеси, малого скольжения относительно средней скорости и малого градиента концентрации. Для газообразных смесей часто применяют формулу Гиршфельдера, Кертисса и Берда, связывающую обратную величину динамического коэффициента вязкости смеси с соответствующими коэффициентами для отдельных компонент и вязких взаимодействий между ними. Эта формула может применяться также для газов, запыленных твердыми примесями с размерами частиц, меньшими длины свободного пробега молекул в несущей газовой фазе. [c.361]

Стационарный отрыв является результатом взаимодействия трех факторов инерции потока, вязкого взаимодействия между смежными [c.447]

Приведенное только что объяснение явления вязкого отрыва показывает, что отрыв такой природы может возникнуть только в диффузорной области пограничного слоя, где вязкие взаимодействия в жидкости сосуществуют с обратным по отношению к направлению потока перепадом давлений. Точка отрыва 8, таким образом, всегда располагается ниже по течению, чем точка М минимума давления (максимума внешней скорости). [c.447]

Течения жидкостей или газов, между частями которых не проявляются заметным образом вязкие взаимодействия, могут быть названы идеальными. Те же течения, между частями которых проявляются вязкие взаимодействия, должны быть названы вязкими. Жидкости и газы никогда не могут быть названы идеальными они всегда оказываются вязкими. Заметим, что течения жидкостей и газов, даже очень густых и потенциально вязких, могут происходить идеальным образом —т. е. явно без вязких взаимодействий. Такие случаи течений будут разъяснены ниже в конце главы. [c.103]

Идеальные течения выражаются упрощенными уравнениями. В таких случаях в уравнении количеств движения могут быть опущены члены с вязкими взаимодействиями [c.103]

Принимаем жидкость или газ свободными от вязкого взаимодействия со стенкой. В этом предположении течение жидкости (газа) будет равномерным, происходящим [c.133]

Следовательно, распределение отклонений и может дать представление о вязком взаимодействии жидкости с обте- [c.214]

Рис. 26. Граница вязкого взаимодействия со стенкой при продольном течении воды

За пределами пограничного слоя имеем потенциальный поток, в котором не проявляются силы вязкого взаимодействия, т уравнение количеств движения принимает вид [c.217]

Рис. 7.8. Зависимости коэффициентов демпфирования затупленного конуса за счет сил трения и вязкого взаимодействия от числа Рейнольдса

В связи с этим в рамках описанной методики были рассмотрены различные варианты дискретного вдува в пограничный слой при гиперзвуковых скоростях полета. На рис. 7.9 представлен вариант вдува на кормовой части конуса (за центром колебаний Хк = 0,56, кривая 3). В этом случае наблюдается значительный эффект по демпфированию колебаний тела коэффициент демпфирования увеличивается примерно в 3 раза по сравнению с обтеканием идеальным газом. Этот результат качественно согласуется с данными летного эксперимента. Основной вклад в увеличение демпфирования, как показывает анализ расчетных данных, вносит коэффициент, обусловленный силами вязкого взаимодействия гиперзвукового потока с пограничным слоем. [c.164]

Внешний невязкий поток при вязком взаимодействии такого типа заранее неизвестен, но определяется нормальной составляющей скорости, обусловленной ростом пограничного слоя. Откло- [c.278]

Эффекты, связанные со взаимодействием внешнего невязкого потока и пограничного слоя, оказываются наиболее сильными при гиперзвуковой скорости внешнего потока, если известный параметр вязкого взаимодействия х = не является малым. В режиме слабого взаимодействия х С 1 < при X 1 принято говорить об умеренном, а при хЭ 1 о сильном взаимодействии гиперзвукового потока с пограничным слоем [481. [c.257]

Как уже отмечалось, части1(ы жидкости, непосредственно соприкасающиеся с поверхностью, адсорбируются ( прилипают ) к ней. Соприкасаясь с неподвижным слоем, тормозятся и более удаленные от поверхности слои жидкости. Зона потока, и которой наблюдается уменыпение скорости (ш <№), ), вызванное вязким взаимодействием жидкости с поверхностью, называется гидродинамическим пограничным с л о-ем. 3.4 пределами пограничного слоя течет невозмущенный поток. Четкой границы между ними нет, так как скорость W по мере удаления от поверхности постепенно (асимптотически) возрастает до Шж. Практически за толщину гидродинамического пограничного слоя условно принимают расстояние от поверхности до точки, в которой скорость W отличается от скорости невозмущенного потока ау незначительно (обычно на 1 %). [c.79]

Для более конкретного понимания величины HiFji-(vj—v ) рассмотрим частный случай движения двух вязких фаз при отсутствии других воздействий на смесь, кроме их вязкого взаимодействия. Тогда около межфазной границы скорости фаз совпадают и равны v = = 21- Если под Рц и щ, понимать среднемассовые скорости и удельные внутренние энергии фаз, то уравнения импульса и энергии фаз, отнесенные к единице объема смеси, имеют вид [c.38]

Таким образом, как это видно из первого уравнения (уравнения живых сил), кинетическая энергия смеси из-за вязкого взаимодействия фаз за счет работы внутренних сил уменьшается (диссииируется) с интенсивностью f i2-( i — v ), часть этой работы XiFi2-(oi — Р2) = 12 — 12) переходит во внутреннюю энергию первой, а другая часть — 2) = — 2)— во внутреннюю энергию второй фазы. В рассмотренном случае значение скорости межфазной поверхности можно выразить через Xj [c.38]

Снижение эффектов охлаждения, а следовательно, и температурной эффективности г , связано с воздействием двух причин с нарушением характера вязкого взаимодействия между радиальными слоями газа и сменой режима работы трубы по доле охлажденного потока ц. С ростом частоты вращения вихревого энергоразделителя по описанной схеме по мере возрастания частоты вращения п происходит постепенный переход режима работы от противоточного к прямоточному и далее к работе в режиме вихревого эжектора (рис. 8.12). [c.381]

Наконец, при определенных условиях реализуется так называемое вязкое взаимодействие внеишего течения и течения в пограничном слое, так что разделение течения па внешний поток и пограничный слой становится сомнительным. [c.381]

В заключение заметим, что согласно [24] затупленн эсть передней кромки обтекаемого тела создает в ее окрестности область повышенного давления. В этой зоне изменение давления вследствие затупленности преобладает над изменением давления вследствие эффектов вязкого взаимодействия. Область изменения параметров, где существенно в.шя-ние затупленности, ограничивается неравенством [c.384]

Таким образом, при решении конкретных практичежих задач гиперзвукового обтекания тел необходимо, как правило, учитывать эффекты вязкого взаимодействия внешнего течения и течения в пограничном слое. [c.384]

На рис. 3-37 видно, что профили скорости имеют S-образную форму с точкой перегиба в середине зоны смешения профили концентрации также имеют S-образную форму с ростом интенсивности вдува концентрация вблизи стенки растет и начиная с некоторых значений поперечного массового потока становится равной 100%. Анализ полученных данных показывает, что при этом пограничный слой состоит из двух характерных областей оттесненного слоя, где градиенты всех параметров малы, а концентрация инжектанта стремится 100%, и относительно узкой зоны вязкого взаимодействия, в которой. все начения быстро меняются от значений в оттесненной зоне до параметров иевозмущенного потока. [c.236]

Т. о., при М. т. происходит чрезвычайно сложное взаимодействие фаз, сопровождающееся различными физ.-хим. процессами, изменяющими состав, газодв-намич. и термо динамич. параметры каждой из фаз, их массовую долю и размеры включений (жидких либо твёрдых частиц, пузырьков). При взаимодействии фаз происходит обмен массой, импульсом и энергией. При М. т. процессы диффузии, вязкого взаимодействия, тур- [c.164]

О БИФУРКАЦИИ АЭРОДИНАМИЧЕСКОГО КАЧЕСТВА У-ОБРАЗНЫХ КРБ1ЛБЕВ ПРИ ГИПЕРЗВУКОВОМ вязком ВЗАИМОДЕЙСТВИИ ) [c.673]

С начала втекания жидкость вступает в вязкое взаимодействие со стенкой трубы, и граничные слои жидкости прилипают к стенке. Покоящаяся стенка задерживает движущуюся жидкость, 1и в ней начинает формироваться ламинарное распределение скоростей. Развитие ламинарного потока происходит постепенно, и оно является целью настоящего исследавания. [c.205]

Границы действия сил вязкости. Понятие о метода Озеена. Отметим, что силы вязкости проявляются в жидкости как (результат (вязкого взаимодействия жидкоста со стенкой, движущейся отлично от жидкости. По мере удаления от стенки взаимодейсгвйе жидкости со стш-кой ослабевает. Величину этого ослабления можно оценить на конкретных примерах течений, исследованных современными методами гидромеханики [39]. [c.212]

Производим йнтегрировавие уравнения по толщине пограничного слоя б и учитываем, что на границе пограничного слоя вязкие взаимодействия пропадают [c.218]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного конуса рассматривается на основе линейной теории тел конечной толщины с учетом обратного влияния пограничного слоя на внешнее течение в рамках модели слабого вязкого взаимодействия. С этой целью численно решаются трехмерные нестационарные уравнения пограничного слоя и оценивается роль переносного ускорения и кориолисовых сил в формировании течения в нестационарном пограничном слое. Высокая точность определения характеристик, найденных по данной методике, подтверждается экспериментальными дан-ными, полученными путем проведения динамических испытаний крупномасштабной модели L 1 мм) в аэродинамической трубе при = 4 и 6. Расчетные исследования подтверждают наличие режимов антидемпфирования колебаний затупленных конусов при гиперзвуковых скоростях полета, которые могут как усиливаться, так и ослабляться при наличии вдува в пограничный слой с поверхности ЛА. [c.6]

В том случае, когда необходимо учесть взаимодействие пограничного слоя с внешним невязким потоком, предусмотрен двойной расчет внешних невязких газодинамических параметров около тела — сначала исходной конфигурации, а затем с углом наклона, увеличенным на АО. Это позволяет найти производную dp/dO в произвольной точке на поверхности тела, а затем определить давление с учетом вязкого взаимодействия р = ро + dpdS [c.121]

Вклад вязкого взаимодействия пограничного слоя с внешним невязким потоком не превьппает 5 % от суммарного коэффициента Схв во всем диапазоне изменения числа Маха. Коэффициент донного сопротивления конуса Схд может достигать 40 % от Схт. при трансзвуковых числах Маха и становится меньше 1 % при гиперзвуковых числах Маха. [c.140]

Компоненты коэффициента демпфирования затупленного конуса за счет вязкого взаимодействия и сил noBepxjioстного трения показаны на рис. 7.8 6k = 8°, L = 40го, Xk = 0,5L, = 0,15) в диапазонах изменения чисел Мсо = 5 Ч- 20 и чисел Рейнольдса Re = 4 (10 Ч- 10 ). Режим течения в пограничном слое в данном случае был ламинарным. Из этого графика видно, что на рассмотренных режимах обтекания конуса силы трения способствуют уменьшению суммарного коэффициента демпфирования, а силы вязкого взаимодействия — незначительному увеличению при Моо 10. Нри дальнейшем увеличении числа М наблюдается существенное снижение коэффициента демпфирования, вплоть до наступления режима [c.161]

Так как дозвуковая часть вязкого слоя не способна выдержать внезапное повышение давления, падающий скачок отражается в виде веера волн разрежения, который компенсирует повышение давления в скачке уплотнения. В результате такого отражения течение на внешней границе вязкого слоя отклоняется в направлении поверхности пластины и по мере поворота вязкого слоя давление повышается, а поток замедляется. За областью присоединения над разделяющей линией тока формируется новый пограничный слой, который по достижении сечешгя с минимумом толщины ( горла ) переходит в состояние, соответствующее слабому сверхзвуковому вязкому взаимодействию при новом числе Маха. В адиабатическом случае вязкое течение считается полностью докритическим в том случае, когда приращение давления, вызванное падающим скачком, плавно передается вверх по потоку до сечения с начальным течением на пластине, и сверхкритическим, если оно реагирует на повышение давления внизу по потоку только через внезапный скачкообразный переход в докритическое состояние, хотя за этим скачком течение плавное. Следует заметить, что при взаимодействии с внешним невязким сверхзвуковым течением в докритическом пограничном слое может появиться свой положительный градиент давления в направлении потока. Исследуя первый момент количества движения, можно избежать полу эмпирических предположений в расчете Крокко — Лиза [26]. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...