Течения около клиньев

Понятно, что (4.2) справедливо вне области влияния боковых кромок клиньев. Это ограничение можно снять, если под ipi подразумевать потенциал течения, образованного входом тонкого клина конечной ширины. Однако решение этой трехмерной нестационарной задачи неизвестно. Предложенный принцип построения течения с помощью суперпозиции течений около клиньев, входящих в жидкое полупространство, можно обобщить и на вход в конечный слой жидкости. В этом случае для интервала времени О < t < 3h имеем [c.282]

Течение около клина при у==0. В этом случае а = = 1, —0,1988<р-<2, скорость внешнего потока является степенной функцией продольной координаты и =и [c.78]

Течения Рети. Рассмотрим половину течения около клина, помещенного симметрично в струе, вытекающей из сопла (рис. 17,а). Этому течению в плоскости соответствует бесконечная полоса (рис. 17,6) область годографа (как мы предполагаем)— круговой сектор (рис. 17, в), стягивающий полуугол клина -у = и/п. Такое течение будем называть течением Рети. [c.49]

Простые течения около клиньев [c.57]

Гл. III. Простые течения окОлО клиньев [c.58]

Простые течения около клиньев. Опишем теперь подробно остальную часть общего метода, намеченного в общих чертах в п. 1. Только часть этого метода была использована в п. 4—6, выводы которых можно было также получить (хотя и менее строго) методами гл. И. Сначала повторим (см. п. 1) определение простого течения около клина. [c.71]

Определение. Простым течением около клина называется простое течение (в смысле п. 2), граница которого 1) горизонтальна, 2) проходит под постоянным углом р = %/п с. горизонталью и 3) становится свободной. [c.71]

Теорема 3. В любом простом течении около клина [c.71]

Следствие. Для любого простого течения около клина функцию г(1) можно выразить в явном виде [c.73]

В ТОМ, чтобы рассмотреть возрастающую последовательность суммарных значений + Пз и для каждого Па + перечислить и объяснить соответствующие возможности расположения По, Пх и П2 на неподвижной и свободной границах 1), 2) и 3). В случае простых течений около клиньев каждый такой тип течения полностью определяется этим расположением вплоть до конечного числа действительных параметров. [c.78]

Другие примеры. Возможна аналогичная классификация других простых течений около клиньев, основанная на теоремах 2 и 3 н уравнении (3.30). При такой классификации критические точки должны располагаться в полукруге Г. Аналогично можно [c.80]

Течения около клиньев. Большую часть результатов гл. И и П1, относительно струйных идеальных плоских течений около клиньев можно обобщить с помощью теоремы 1 на любой газ Чаплыгина, удовлетворяющий уравнению состояния вида (8.10). (Чтобы упростить формулы, мы продолжаем считать, что единицы измерений выбраны так, что ро = С =/г = 1.) Даже численный расчет по существу не оказывается более трудным. Изложим теперь это обобщение. [c.245]

Задача определения параметров. Если имеются таблицы функций В (/"), то можно эффективно решить задачу определения параметров для течений Рети, а также в более общем случае, согласно следствию теоремы 3 гл. III, решить эту задачу для любых простых течений около клиньев. [c.272]

Описанная эквивалентность дала возможность А. А. Ильюшину использовать для ряда случаев гиперзвукового обтекания тел известные решения задач о неустановившихся движениях Газа. Так, в линейном приближении он рассмотрел задачу о колебаниях профиля, об обтекании конуса и оживальных тел, об обтекании цилиндра, движущегося под углом атаки и вращающегося около поперечной оси. В нелинейной постановке были рассмотрены течение около клина, течение разрежения на верхней стороне профиля, обтекание конуса. Рассмотрена также новая задача об обтекании тонкого тела, близкого к клину. [c.185]

Рис. 8.1. Течение около клина в непосредственной окрестности вершины имеет место теоретическое потенциальное распределение скоростей и (х) =

Течение около клина [c.158]

ТЕЧЕНИЕ ОКОЛО КЛИНА [c.159]

С течением около клина родственно потенциальное течение [c.160]

Рассмотренные выше подобные решения уравнений пограничного слоя охватывают сравнительно узкий класс течений, который почти полностью исчерпывается приведенными примерами продольного обтекания плоской пластины, плоского и осесимметричного течений вблизи критической тб ки, течения около клина и течения в суживающемся канале. Способ расчета пограничного слоя для общего случая двумерного течения около цилиндрического тела с осью, перпендикулярной к направлению течения, впервые был дан Г. Блазиусом [ ]. Впоследствии этот способ был [c.161]

Таким образом, плоское течение, соответствующее осесимметричному течению в окрестности критической точки, представляет собой течение около клина, имеющего угол раствора я р = я/2. В том, что осесимметричное течение в окрестности критической точки можно свести к такому плоскому течению около клина, мы убедились из других соображений в 1 главы IX. [c.240]

Именно такой характер носит течение около вогнутого участка несущей поверхности с отклоненным органом управления, расположенным на задней кромке (рис. 1.11.8). На этом рисунке показана схема чисто турбулентного отрыва, при котором место перехода находится выше по течению относительно точки отрыва. Непосредственно перед ним увеличение давления объясняется по теории сверхзвукового обтекания клина последующее его возрастание обусловлено появлением области отрыва. Перед точкой прилипания давление скачком увеличивается и достигает максимального [c.102]

Вертикальное погружение тонкого клина в канал конечной ширины. Вход тонкого профиля в жидкое полупространство с начальной скоростью По и законом погружения вершины хо = xo(t) (рис. 2) исследован разными методами [1, 2]. Ниже методом источников найдены потенциал течения и поле давления около клина, которые используются при изучении входа клина в канал шириной 2а. [c.274]

В первых теоретических работах по влиянию ламинарного пограничного слоя на коэффициенты демпфирования колебаний бьшо рассмотрено плоское нестационарное течение около колеблющегося клина. В дальнейшем эта задача была обобщена на случай обтекания затупленного конуса и бьши определены вязкие поправки к аэродинамическим коэффициентам. Модернизированный вариант этого метода изложен в настоящей книге в более полной и строгой постановке. [c.6]

Фиг. 26. Течение около пластины с клином [26].

Параллельно с исследованием безударных решений велось изучение задач о построении оптимальных профилей и тел вращения, вызывающих появление головных ударных волн. Черный [23] исследовал малые вариации течений около клина. Это позволило вьщелить те случаи, когда прямолинейная образующая обеспечивает минимальное сопротивление профиля с фиксированными концевыми точками. В работах [24, 17] найден класс решений задачи о наилучшей форме тел вращения с протоком, обтекаемых с головной ударной волной. Гудерлей и Эрмитейдж [25] получили тот же класс решений. [c.47]

Для иллюстрации рассмотрим задачу построения симметричного течения около клина с длиной сторон I и углом раствора 2тср (см. рис. 17,а), помещенного в струе, вытекающей из сопла шириной 2Ь, на расстоянии й от отверстия. Решение этой задачи (2.24) зависит от двух параметров а и и, но из него еще не видно, как их можно определить. Следовательно, для решения прямой задачи обтекания необходимо найти а и и в виде функций от геометрических параметров //6 и й/Ь. [c.272]

Критические углы для конуса рк-кр и для клина ркл-кр находят, проводя касательные соответственно к яблоковидной кривой и поляре. Из рис. 10.20, а видно, что рк-кр > Ркл-ир т. е. при заданном числе критический угол конуса значительно больше соответствующего угла клина. Это объясняется тем, что течение около конуса имеет пространственный характер, обеспечивающий газу возможность более плавного изменения направления течения по сравнению с клином. Анализ показывает, что скорость газа на конусе больн1е, чем на клине с тем же углом. [c.486]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...