Конечный слой

Наиболее распространенной и физически обоснованной является послойная модель динамики ионного обмена [183]. Сущность ее заключается в замене непрерывного распределения концентраций в слое и в растворе дискретным. С этой целью загрузку фильтра разбивают на конечные слои с количеством ионита в одном слое Дт, а поступающей на вход раствор — на конечные порции ДФ. При контакте порции р со слоем 5 рассчитывается равновесие между твердой и жидкой фазами в соответствии с уравнениями изотерм. А в совокупности с уравнениями баланса [c.163]

Формулы (3.69). .. (3.73) учитывают влияние как анизотропных, так и вязких параметров среды на волновое поле в полупространстве (/>0. Аналогично, можно записать выражения для смещений к и ц и величин напряжений Охх, Оуу, Оху для конечного слоя. [c.55]

На рис. 3-4 дана геометрическая интерпретация толщины вытеснения скорости бв. с- Положим, что пограничный слой простирается до бесконечности (б->оо), и заменим его условным конечным слоем толщиной бв. с так, чтобы площадь над кривой [c.185]

Очевидно, что локальные значения лучистых характеристик пламени можно определить любым из известных методов, описанных в литературе [4]. С этой целью необходимо исследуемый поток условно разбить по толщине слоя на п элементарных конечных слоев. С достаточной степенью точности можно считать, что в пределах элементарного слоя параметры постоянны по толщине слоя. Последовательные послойные измерения для каждого из п слоев дадут картину распределения характеристик по длине луча. [c.208]

Понятно, что (4.2) справедливо вне области влияния боковых кромок клиньев. Это ограничение можно снять, если под ipi подразумевать потенциал течения, образованного входом тонкого клина конечной ширины. Однако решение этой трехмерной нестационарной задачи неизвестно. Предложенный принцип построения течения с помощью суперпозиции течений около клиньев, входящих в жидкое полупространство, можно обобщить и на вход в конечный слой жидкости. В этом случае для интервала времени О < t < 3h имеем [c.282]

Еще один вид уравнений, характерных для плоского слоя, — уравнения, связывающие характеристики конечной и полубесконечной сред, а также двух конечных слоев. Приведем и их. [c.93]

Последние три соотношения применяются для расчета полей излучения в конечных слоях. В частности, равенства (104) и (105 ) мы используем в следующем параграфе при выводе асимптотических выражений для коэффициентов яркости плоского слоя большой оптической толщины. [c.94]

Если То = —г = +00, то среда называется бесконечной, при г = Оад То = +00 — полубесконечной, а при г = О, то < оо — конечным слоем. Заметим, что, как и при монохроматическом рассеянии, в случае плоского слоя уравнение (1) — это уравнение Фредгольма, для бесконечной и полубесконечной сред оно сингулярно. [c.104]

Резольвента и резольвентная функция. Теория интегральных уравнений переноса излучения для случая плоского слоя развивалась почти одновременно с теорией для полубесконечной среды [73]. Многие соотношения для конечного слоя являются прямыми обобщениями соответствующих соотношений для полубесконечной среды. Рассмотрим резольвенту основного интегрального уравнения. [c.129]

В этой главе излагаются основы аналитической теории образования спектральных линий. После изложения сведений о профилях поглощения выводятся законы перераспределения излучения по частоте при рассеянии, В остальной части главы изучается случай полного перераспределения по частоте. Рассмотрены те же плоские среды, что и при монохроматическом рассеянии бесконечная и полубесконечная среды, а также конечный слой. Некоторые сведения о рассеянии при более сложных законах перераспределения будут даны в следующей главе. [c.136]

На рис. 3-4 дана геометрическая интерпретация толщины вытеснения скорости бв. с. Положим, что пограничный слой простирается до бесконечности (б -> оо), и заменим его условным конечным слоем толщиной 63 с, так чтобы площадь над кривой Ух/Ую была равна площади прямоугольника 6а.с-1. [c.199]

В данном разделе требования к декоративным характеристикам окраски различными лакокрасочными материалами не рассматриваются. Следует, однако, отметить что они в значительной степени зависят от метода нанесения отделочного слоя. Дефекты конечного слоя не обязательно вызывают коррозию металла [6]. [c.463]

Кручение слоя конечной толщины жестким круглым штампом исследовалось в работах Флоренса [312] и Кира [325]. Здесь методом парных уравнений решение задачи сводится к интегральному уравнению Фредгольма второго рода, которое решается приближении. В указанной работе Кнра рассматривается еще одна задача о кручении конечного слоя при смешанных граничных условиях. [c.244]

Описанный Б данной главе метод основан на квадратурной формуле Гаусса. Имеются и другие методы, которые оказались также эффективны при решении рассматриваемой задачи. Так, например, лучевую интенсивность можно разложить в ряд по полиномам Лежандра с неизвестными коэффициентами ([И], гл. 3). Можно также рассмотреть общие соотношения между отражением и прохождением, для конечного слоя и составить соответствующие интегральные уравнения. Такой метод оказался достаточно эффективным ([31], гл. 7, а также [2, 12]). Основную идею этого метода называют принципом инвариантности и инвариантным погружением. В следующем разделе мы опишем аналогичную методику, применимую к случаю слоистой плоскопараллельной среды. [c.239]

Термодинамика адсорбции. Метод Гиббса и метод конечного слоя. В наиболее общем и строгом виде термодинамика поверхностных фаз, разделяющих две (или больше) однородных объемных фаз, была разработана Гиббсом. Рассмотрим профиль изменений любых термодинамических параметров, характеризующих свойства системы при переходе от одной однородной фазы а к другой — р (рис.7.2). В этот профиль может быть включена любая, в том числе и искривленная, область раздела фаз. Границы объемных фаз обозначены нормалями АА и В В. [c.217]

В этом случае термодинамические параметры конечного слоя выразятся, например, так [c.221]

Если движение по разным степеням свободы многомерной системы почти независимо, то удобным способом наглядного представления движения служат проекции поверхности сечения на плоскости (pi, ji), как показано на рис. 1.3, в (< ). Для регулярного движения с точно разделяющимися переменными pt, qi) площадь сохраняется в каждой плоскости (р,-, qi). При этом для каждой степени свободы существует свой интеграл движения и все проекции лежат на некоторой кривой в каждой из плоскостей pi, qi). Однако в общем случае при Л >2 даже для регулярной траектории пересечения, спроектированные на произвольную плоскость (р,-, qi), не лежат на кривой, а заполняют некоторый конечный слой, размер которого зависит от выбора переменных qi). В рассматриваемом случае пересечения лежат фактически на N—1)-мерной поверхности, проекция которой на любую из плоскостей (рг, qt) занимает область конечной площади. Примеры многомерного движения описаны кратко в п. 1.4в и подробно — в гл. 6. [c.34]

Сначала рассмотрим диффузию из конечного слоя толщины к в полу-ограниченное тело. Под полуограниченным телом будем понимать такое тело, которое с одной стороны ограничено плоскостью х = О, а с другой [c.294]

Будем рассматривать дисперсную среду как систему, в которой твердые частицы и газ способны взаимодействовать с внешним излучением в различных частях спектра. Это означает, что компоненты сквозного потока могут поглощать, рассеивать или пропускать тепловые лучи, а также могут обладать собственным излучением. Подчеркнем, что такого рода возможности имеются лишь в системах частицы — газ . В случаях, когда дисперсионная среда — капельная жидкость, никакого радиационного переноса быть не может (A Qt.h = AiQ =0), так как твердые тела и жидкость для тепловых лучей практически не прозрачны. В псевдоожиженных жидкостью системах в отличие от проточных все же может иметь место радиационный нагрев через свободную поверхность кипящего слоя, отсутствующую в сквозных потоках. Для газодисперсных систем изменение лучистой энергии в рассматриваемом конечном объеме элементарной ячейки дисперсного потока А п за время At определится разностью энергии поглощенного ячейкой падающего извне излучения и энергии собственного излучения этого элемента [c.42]

Постепенность растекания струи по сечениям насыпного слоя должна. иметь. место, конечно, при толщине слоя с коэффициентом соиротивления, [c.89]

Совершенно очевидно, что с уменьшением диаметра зерен при данной постоянной толщине слоя Нс = 200 мм увеличивается его относительная глубина Яс. я. Вместе с этим, как видно по табл. 10.1, резко увеличивается коэффициент сопротивления слоя с,ч- Коэффициент сопротивления проходных каналов ан У стенки, надо полагать, меняется при этом значительно меньше, поскольку сопротивление трения на самой стенке не меняется с изменением диаметра зерна. Следовательно, отношение сопротивления проходных каналов у стенки к сопротивлению слоя в остальной его части, т. е. отношение Скан с, . с увеличением Я / существенно снижается. Это приводит к резкому возрастанию степени перетекания жидкости к стенке с уменьшением диаметра зерен, что видно по рис. 10.11. При этом, конечно, неравномерности потока здесь завышены, поскольку профили скорости получены на сравнительно большом расстоянии от слоя (20—25 мм), и жидкость за слоем успевала частично перетекать к стенке под воздействием подсасывающего действия пристенных струек. [c.276]

Полученное уравнение показывает, что А зависит от коэффициента абсорбции к и толщины слоя тела s. При толщине s = О коэффициент А . = О, т. е. поглощение происходит в слое вещества конечной толщины. Если s = оо, то Л), = 1, т. е. слой большой толщины поглощает луч целиком, как абсолютно черное тело. На величину Лх влияет также коэффициент абсорбции к. Если к велик, то поглощение происходит в тонком поверхностном слое. В связи с этим состояние поверхности тела оказывает большое влияние на его поглощательную и излучательную способность. Если к == О, то и Л), = 0. [c.461]

Кроме того, будем рассматривать решения с конечной и наперед заданной массой М дисперсной фазы в цилиндрическом слое с единичным сечением [c.225]

Уравнение для толщины теплового пограничного слоя 8. (9. 1. 33) в явном виде не решается. Поскольку конечной целью расчета процесса абсорбции является определение распределения [c.337]

В книге излагается теория переноса монохроматического излучения, изотропного и анизотропного (глава 2), и излз ения в спектральной линии с полным или частичным перераспределением по частоте (глава 4). Геометрия рассеивающих сред предполагается плоской. Рассматриваются бесконечная и полубесконечная среды, а также плоский конечный слой. Подробно излагается аналитическая теория, в том числе точные, асимптотические и приближенные методы решения модельных задач. В отдельную главу 3 выделен резольвентный метод, позволяющий найти точные выражения для основных функций, характеризующих поля излучения, и асимптотики этих функций. Дается представление о некоторых распространенных численных методах, В последней главе 5 рассматриваются задачи об определении интегральных характеристик полей излучения, таких как среднее число рассеяний, о рассеянии в молекулярных полосах, с частичным перераспределением по частоте, а также с учетом поляризации и движения рассеивающей среды. [c.9]

Метод Соболева. Называемый так метод был разработан В. В. Соболевым для задачи о диффузном отражении и пропускаг НИИ [70]. Изложим его для полубесконечной среды, т.е. для задачи об отражении. Перенос его на случай конечного слоя нетруден, но громоздок. Как обычно, для простоты считаем, что азимут падающего излучения равен нулю, т. е. отсчитываем азимуты от направления падения этого внешнего потока. [c.57]

Конечный слой. Далее приближениб формально распространяется и на случай поглощения в континууме, и на плоский слой. Ввиду симметричности функции iV(т, го) относительно середины слоя приближенное решение уравнения (80) можно записать в виде [c.194]

Для выявления качественного влияния различных параметров на температуру в зоне контакта рассмотрим одномерную задачу нестационарной теплопроводности для плоской стенки толщиной 6и-, пришедшей в контакт в момент т = О с нолубес-конечным слоем жидкости. Примем физические свойства постоянными, слой жидкости, который успевает прогреться за время контакта, неподвижным, начальные температуры стенки 290 [c.290]

Знак-f перед 1 дает к , знак — дает к -, — колеблющаяся масса воздуха в 1 сж материала В — коэф. трения. Импеданц конечного слоя толщиной I равен [c.248]

ЭТИ процессы не учитываются, естественно, не может описать сам механизм ударного сжатия, не может описать структуру того тонкого, но в действительности конечного слоя, в котором происходит переход газа из начального состояния в конечное. Именно поэтому в теории, где вязкость и теплопроводность не приняты во внимание, ударный разрыв представляется математической поверхностью с нулевой толщиной. Как было отмечено выше, в такой теории нет характерной длины, которая могла бы послужить масштабом для толш ины разрыва. При учете молекулярной структуры газа, т. е. процессов вязкости и теплопроводности, такой масштаб появляется. Это — длина свободного пробега молекул, которой пропорциональны коэффициенты вязкости и теплопроводности и которая, в действительности, служит мерой реальной ширины разрыва. [c.54]

Безразмерные комплексы обычно не являются точным отношением каких-то сил, а лишь качественно характеризуют их соотношение. В данном случае сила вязкого трения между соседними с.лоями движущейся в пограничном слое жидкости, действуюихая на единичную площадку, параллельную плоскости у —О, равна по закону Ньютона F = i (dw/dy). Заменяя производную отношением конечных разностей (dw/dy) получим цЯ р,Шж/бг, где 6г —толщина гидродинамического пограничного слоя. Принимая во внимание, что йг- /, получаем выражение [c.82]

В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны (коэффициент скольжения фаз фг, = = 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Так как для газовой среды (и)ст = 0, то Фг с,т= ( т/ )ст—>-оо. Наконец, условие ф1,= 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. Предварительные опыты показали, что при определенных условиях и в ядре движущегося слоя возможно небольшое проскальзывание фаз потока. Если пренебречь отмеченными смещениями скорости компонентов слоя, т. е. если положить фч,= 1, то v vi = v n-Если дополнительно принять, что концентрация (пороз-ность) движущегося плотного слоя неизменна (p = onst), то тогда взамен уравнения сплошности (1-30) приближенно получим [c.288]

Б а с к а к о в А. П., Берг Б. В., Витт О. К.. Теплообмен поверхности с плотным слоем мелкозернистого материала при конечном времени их контакта, Материалы Всесоюзной межвузовской научной конференции по процессам в дисперсных сквозных потоках, ОТИЛ, Одесса. 1967. [c.400]

Механизм, который предложили Кабрера и Мотт (J949 г.), исходит и из существования на металле образовавшейся в процессе хемосорбции кислорода пленки, в которой ионы и электроны движутся независимо друг от друга. При низких температурах диффузия ионов через пленку затруднена, в то время как электроны могут проходить через тонкий еще слой окисла либо благодаря термоионной эмиссии, либо, что более вероятно, вследствие туннельного эффекта (квантово-механического процесса, при котором для электронов с максимальной энергией, меньшей, чем это требуется для преодоления барьера, все же характерна конечная вероятность того, что они преодолеют этот барьер, т. е. пленку), обусловливающего высокую проводимость окисной пленки при низких температурах. При этом на поверхности раздела металл— окисел образуются катионы, и на поверхности раздела окисел— газ—анионы кислорода (или другого окислителя). Таким образом, внутри окисной пленки создается сильное электрическое поле, благодаря которому главным образом ионы и проникают через пленку, скорость роста которой определяется более медленным, т. е. более заторможенным, процессом. [c.48]

Форма профиля скорости 2, показанная на рис. 3.12, б, будет, конечно, иметь место только в том случае, когда упаковка слоя остается неизменной после его засыпки, т. е. с плотностью, уменьшающейся вблизи стенки. Если в процессе эксплуатации под действием тех или иных факторов (например, динамических сил потока, вибраций, запыления и т. д.) первоначальная упаковка и соответственно проницаемость слоя будут изменены, то распределение потока в пе.м получится еще более неравномерным, а форма профиля скороези на выходе окажется более сложной пики скоростей будут иметь место ие только у стенки, но и в других частях ссчеипя (см. рис. 3.12, б). [c.90]

Текстофаолит — комбинированный материал, состоящий из внутреннего фаолитового слоя и наружного текстолитового. Текстофаолит, в зависимости от требуемых прочностных показателей, может быть изготовлен из нескольких слоев фаолита с промежуточными слоями из текстолита. В этом случае по первому (1)аолптовому слою наносится текстолит, далее второй слой фаолита и слой текстолита и т. д. Конечный верхний слой текстолитовый. [c.400]

Вопрос о числе сопловых вводов до конца не решен. При односопловом вводе в сопловом сечении вихревой трубы наблюдается явно выраженная радиальная неравномерность полей скоростей и давлений, вызванная конечными размерами высоты вводимого закрученного потока. Чем тоньше толщина вводимого тангенциального слоя, тем выше равномерность. Многосопловой ввод при сохранении основных рекомендаций, полученных опытным путем, целесообразен. Особенно это полезно для тр -б сравнительно большого диаметра d>40 мм, где сложность изготовления не вносит ощутимых погрешностей, приводящих к ухудшению характеристик. Для обычных спиральных сопел прямоугольного профиля отношение высоты сопла к его ширине составляет h Ь = I 2, что позволяет ввести поток в канал в виде узкой по высоте струи. [c.71]

Работа обоих типов совершается в адиабатном процессе в результате использования некоторой части полной энтальпии, что приводит к перераспределению энергии и ее конечному переносу от приосевых слоев к периферийным. При этом Вебстер предполагает равенство тангенциальной и радиальной работы расширения. На элемент газа, перемещающийся вдоль линии тока, со стороны центробежного поля действует сила F, которую можно разложить на радиальную и тангенциальную составляющие. За время А элемент переместится в радиальном направлении на величину [c.156]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...