Течение винтовое

Другие винтовые течения [c.180]

Периодические винтовые течения [c.200]

Периодическое винтовое течение [6] описывается в цилиндрической системе координат г, 9, z следующими уравнениями для физических компонент вектора скорости [c.200]

Экспериментальные данные по гидродинамическому сопротивлению упаковок шаров в цилиндрических каналах из работы В. А. Сулина и др. [34] были обработаны по предложенной методике (см. рис. 3.4) для коридорной (Л = 1,1- 1,76), винтовой (jV= 1,89- 1,96) и кольцевой (iV = 2,044-2,8) упаковок. Для винтовой и кольцевой упаковок результаты обработки удовлетворительно согласуются с расчетами по зависимости (3.21). Для искусственно создаваемой коридорной упаковки,, характеризуемой свободным течением части газа по стенкам канала и, следовательно, меньшей турбулентностью, можна рекомендовать зависимость [c.66]

Улучшение характеристик противоточной системы с помощью принципа механического торможения изучалось автором совместно с сотрудниками не только при каскадно расположенных вставках, рассмотренных выше. Представляется, что наиболее эффективным осуществлением этого принципа является применение винтовых сетчатых вставок (одно- или многозаходных). Экспериментальное изучение таких вставок проводилось методами меченых частиц, р-просвечивания и отсечек [Л. 21, 84]. В первом случае экспериментальная установка состояла из стенда торможенной газовзвеси и электронного блока для регистрации заряженных частиц. Стенд торможенной газовзвеси включал в себя прозрачную цилиндрическую камеру из органического стекла высотой 0,8 и диаметром 0,34 м, в которую вставлялись сменные винтовые сетчатые вставки. Источником излучения являлась частица алюмосиликата di = = 4,35 мм, меченная Со активностью 0,5 мг-экв. Для проверки методики вначале были проведены опыты по определению времени свободного падения одиночной меченой частицы, которое сопоставлялось с теоретически рассчитанной величиной. Время находилось по (2-45) при у = 0, Vo.a=VT,a=0. Многократное определение времени, в течение которого меченая частица проходила контрольный участок камеры, совпадало с расчетным с погрешностью 4%, что лежит в пределах точности эксперимента и служит частной проверкой [c.95]

Таким образом, либо вследствие самой индукции, либо по другим причинам, винтовые вихри существенным образом определяют структуру основного и вторичных течений. [c.148]

Пример 160. На поверхности круглого однородного цилиндра радиусом г и массы Ж, который может вращаться без трения вокруг неподвижной вертикальной оси 2, имеется ка нал в форме винтовой линии в этом канале находится шарик (материальная точка) массой пг. В некоторый момент, когда система неподвижна, шарик начинает двигаться но винто вой линии под действием силы тяжести, а цилиндр начинает при этом вращаться вокруг оси 2 в противоположном направлении. На какой угол повернется цилиндр за то время, в течение которого шарик опустится на расстояние, равное шагу h винтовой линии (рис. 197). [c.339]

Любая точка М тела остается во время движения на поверхности круглого цилиндра, описывая винтовую линию (рис. 145, а). Если разрезать цилиндр по той образующей, на которой точка М находилась в момент t = tQ, и развернуть его поверхность на плоскость (рис. 145, б), то в течение первого оборота положение точки М на развертке будет определяться координатами [c.146]

Если с течением времени положение винтовой оси, угловая и поступательная скорости не меняются, то твердое тело совершает движение, которое называется винтовым. Тогда за время полного оборота т = 2тг/ ы тело продвинется вдоль оси вращения на расстояние I = ти = 2жр. Это расстояние называется шагом винта. [c.129]

В отличие от мгновенной оси вращения тела, имеющего неподвижную точку, винтовая ось не проходит через одну и ту же неподвижную точку в разные моменты времени. Как видно из уравнений (26) и (27), точка С меняет свое расположение в пространстве с течением времени поэтому, исключая время из уравнений (25), мы не получим конических поверхностей. [c.292]

При движении жидкости в изогнутых трубах и змеевиках за счет действия центробежных сил в поперечном сечении возникает вторичная циркуляция, приводящая к сложному течению по винтовой линии (рис. 19.11). Центробежный эффект увеличивает теплоотдачу он наблюдается как при ламинарном, так и турбулентном режимах движения. [c.303]

Вертушка (рис. 65) состоит из крыльчатки А, представляющей собой колесо с винтовыми лопастями, насаженное на горизонтальный вал С. Будучи установлена в потоке, крыльчатка под действием протекающей жидкости вращается, причем число ее оборотов прямо пропорционально скорости течения. От вертушки вверх выводятся провода В, идущие к электрическому звонку, подающему сигнал при каждом замыкании электрической цепи, которое осуществляется через определенное число оборотов особым контактным механизмом, помещаемым в камере вертушки, или же к специальному счетчику, автоматически записывающему число оборотов и время [c.88]

Возможность диссоциации винтовой дислокации на частичные, расположенные в металлах с о. ц. к. решеткой в нескольких плоскостях типа 112 или 110 , и образование сидячей дислокационной конфигурации являются основной причиной торможения дислокаций кристаллической решеткой. В этом случае высокое сопротивление движению дислокаций обусловлено необходимостью стягивания расщепленной дислокации с последующей рекомбинацией и образованием перетяжек, способных скользить в кристаллической решетке, поскольку эти процессы связаны со значительным увеличением энергии дислокации. Модель диссоциации и рекомбинации винтовых дислокаций удовлетворительно объясняет температурную зависимость сопротивления кристаллической решетки движению дислокации, высокий уровень напряжения течения при О К для о. ц. к. металлов, а также меньшую подвижность винтовых дислокаций по сравнению с краевыми. Атомы внедрения могут стабилизировать сидячую дислокационную конфигурацию и понижать вероятность образования перетяжки на расщепленной дислокации, что приводит к возрастанию напряжения Пайерлса при увеличении концентрации примесей внедрения. [c.219]

Винтовое движение. При обтекании двух или большего числа параллельно расположенных зданий между ними возникает движение воздуха, которое приближается к винтовому, если скорость ветра направлена под углом 0 к длинной стороне здания (рис. 59). При перпендикулярном направлении ветра возникает циркуляционное течение (см. рис. 48). Согласно формуле (91) при увеличении скорости к центру течения давление понижается. (Например, смерч, представляющий собой циркуляционное движение с вертикальной осью, обладает способностью засасывать встречаюш,иеся на своем пути предметы. В данном случае образуется циркуляционное течение с горизонтальной осью и область пониженного давления формируется в пространстве, что не так опасно). [c.92]

Рис. 59. Схема образования винтового течения при обтекании ветровым потоком зданий.

Рассмотрим течение на плавном закруглении трубопровода (рис. 107). Центробежные силы, действующие от центра к периферии, оттесняют поток от выпуклой стенки трубы к вогнутой. Однако в пристеночном слое, где скорости малы, центробежные силы, пропорциональные квадрату скорости, практически отсутствуют. Таким образом, возникают условия для движения по поверхностям живых сечений в направлениях, показанных стрелками на рис. 107 справа. Эта поперечная циркуляция, складываясь с основным потоком, образует винтовое движение, которое вследствие вязкости затухает на некотором расстоянии от поворота. [c.184]

Описанные винтовые движения возникают не только на повороте трубы (канала), айв других случаях изменения направления течения, в частности, при делении потока в [c.184]

Длина участка стабилизации после поворота достаточно велика. Образующееся винтовое движение затухает медленно и может распространяться до 40d. В вентиляционных системах, где прямолинейные участки каналов между отводами часто меньше указанной длины участка стабилизации, сопротивление поворота зависит от условий течения на смежных участках системы. [c.204]

При плавном повороте трубы указанные отрывы струи могут отсутствовать. В этом случае местные потери напора в значительной мере обусловливаются имеющимся на повороте парным вихрем (винтовым движением, вызванным действием сил инерции). Такое винтовое движение, характеризуемое наличием так называемой поперечной циркуляции (иначе вторичными течениями ), показано на рис. 4-51, где для примера изображена прямоугольная труба. На этом чертеже показана эпюра давления на стенку трубы, ограниченная кривой аЬс. Как видно, в центральной части внешней стенки трубы давление оказывается наибольшим (в связи с большими скоростями и в этой части трубы). Такое положение и обусловливает движение жидких частиц влево и вправо (вдоль внешней стенки) от центральной части к периферии. [c.204]

Схема установки, работающей по методу пьезометра переменного объема, показана на рис. 5.2. Исследуемый газ заполняет стеклянный или кварцевый пьезометр /, помещенный в термостат 2. При помощи винтового пресса 6 в пьезометр подается ртуть, которая сжимает газ. Температура термостата (газа) и давление ртути измеряются термометром 3 и манометром 5. Уровень ртути в пьезометре при различных давлениях определяется визуально или по замыканию электрических контактов 4. Количество газа, находящегося в пьезометре, не изменяется в течение всего опыта. Изменяется лишь его давление и занимаемый им объем. [c.161]

Рис. 5.10. Характер течения однородного винтового потока в сопле при о. =0,22[2]

В результате возникает сложное движение жидкости по винтовой линии. С увеличением радиуса R влияние центробежного эффекта уменьшается и в пределе при прямой трубе (R oo) исчезает. Вторичная циркуляция может наблюдаться как при турбулентном, так и при ламинарном течении. В последнем случае имеет место упорядоченное движение жидкости со сложными траекториями не смешивающихся между собой струек. [c.218]

В [Л. 185] для определения Не кр при течении жидкости в винтовых змеевиках предложена формула [c.218]

При прокатке б есшовных труб первой операцией является прошивка — образование отверстия в слитке или круглой заготовке. Эту операцию выполняют в горячем состоянии на прошивных станах. Наибольшее применение получили прошивные станы с двумя бочкообразными валками, оси которых расположены под небольшим углом (5—15°) друг к другу (см. рис. 3.6, е). Оба валка J вращаются в одном и том же направлении, т, е. в данном случае используется принцип поперечно-винтовой прокатки. Благодаря такому расположению валков заготовка 2 получает одновременно вращательное и поступательное движения. При этом в металле возникают радиальные растягивающие напряжения, которые вызывают течение металла от центра в радиальном направлении, образуя внутреннюю полость, и облегчают прошивку отверстия оправкой 3, устанавливаемой на пути движения заготовки. [c.68]

Наиболее детально и подробно исследованием винтовых вихрей занимался С.В. Алексеенко, который получил ряд интересных как теоретических так и экспериментальных результатов [15]. Согласно полученным им данным, в ограниченных закрученных потоках винтовые вшфи обладают локальной винтовой симметрией, причем в некоторых случаях тип симметрии для вихря может изменяться (от правовинтовой к левовинтовой симметрии). Также теоретически было получено и косвенно экспериментально подтверждено, что течение с немонотонным профилем осевой скорости может быть индуцированным только при суперпозиции правого и левого вихрей. [c.148]

Кана.л имел квадратное сечение размером 76 X 76 мм, скорости воздуха состав.лялн от 6 до 30 м1сек (фиг. 2.18). Измерения производились в сечениях, где существовало (сог.ласно [825]) по.лностью развитое турбулентное течение. Длина кана.ла обеспечивала также ускорение твердых частиц, начиная с сечения, где они вводились (через винтовое устройство д.ля подачи частиц), до состояния, где устанавливалось полностью развитое хаотическое движение частиц. Чтобы реализовать условия, при которых частицы не взаимодействуют менаду собой, они подавались с достаточно малым расходом (гл. 4), не превышавшим 230 г мин. [c.86]

Точка М движется так, что ее проекция Mi на плоскость Оху описывает окружность радиуса R. а расстояние М М = z со временем возрастает следовательно, точка М описывает некоторую винтовую линию. Расстояние Л, на которое точка М поднимается за время, в течение которого ее проекция М, описывает полную окружность, т. е. за вргмя Т = 2л/й), называется шагом винтовой линии. В данном случае шаг будет переменным (возрастающим). При а = О расстояние г = ut растет пропорционально времени и Л = uT" = 2яи/й) = onst. В этом частном случае траекторией точки будет винтовая линия с постоянным шагом. [c.80]

Допустил сначала, что во всех точках некоторой части движущейся жидкости векторы и и Q коллинеарны и Q. Тогда в этой части grad = О или Е = onst, т. е. получаем результат, совпадающий с выражением (5.51). Это движение называют винтовым. Поскольку в каждой точке совпадают направления векторов поступательной и угловой скоростей, то частицы движутся вдоль некоторых линий тока, которые одновременно являются вихревыми линиями, т. е. их элементарные отрезки служат мгновенными осями вращения отдельных частиц. Подобные течения могут образовываться, например, при обтекании крыла конечного размаха. Для таких течений не выполняется условие и-rot и = О и, следовательно, в них нельзя провести живых сечений. [c.102]

Исследование механизма плавления при экструзии показывает, что частицы полимера- перемещаются по поверхности червяка до тех пор, пока они не подвергаются деформации сдвига, возникающей в результате относительного движения поверхности сердечника и слоя расплава, имеющегося на внутренней поверхности корпуса. Находящиеся в таком же положении частицы размазываются по поверхности корпуса до тех пор, пока они, двигаясь перпендикулярно к оси червяка, не сопрокоснутся с толкающей поверхностью набегающей стенки винтового канала. В этот момент размазанные частицы полимера смешиваются с ранее расплавленным материалом и начи- нают двигаться вместе с ним по винтовой траектории. Вначале это циркуляционное винтовое течение охватывает только область, примыкающую непосредственно к толкающей передней стенке канала. Участок канала, при-мыкающий к задней стенке, заполнен преимущественно нерасплавленным материалом. Ширина области расплавленного и участвующего в циркуляционном течении материала увеличивается по мере удаления от входа в червяк. Такой механизм приводит к лучшему смешению и пластикации материала, а также к полному расплавлению и гомогенизации полимера еще до его выхода из червяка. [c.115]

Цилиндрические колеса, у которых зубья расположены по винтовым линиям на делительном цилиндре, называют к о с о з у-быми (см. рис. 8.1, б). В отличие от прямозубой в косозубой передаче зубья входят в зацепление не сразу по всей длине, а постепенно. Увеличивается время контакта одной пары зубьев, в течение которого входят новые пары зубьев, нагрузка передается по большому числу контактных линий, что значительно снижает шум и динамические нагрузки. [c.149]

Внутреннее закрученное движение характеризуется еще одной важной особенностью. Поскольку поток движения по винтовой линии, то в пристенной области имеет место течение, аналогичное обтеканию вогнутой поверхности. Радиус ее кривизны не является постоянным, а определяется углом закрутки потока на поверхности канала. Около вогнутой поверхности, как известно, обменные процессы усиливаются, а в непосредст- [c.6]

Исследования более позднего периода были направлены на изучение идеальных потоков в условиях умеренной и сильной закрутки. При этом вводились различного рода зшрощающие предпосылки, позволяющие получить решение в аналитической форме. Наиболее распространенной является ( дель винтового течения, характеризующаяся условиями р = onst и [c.95]

Результату решения при Jf ХЛ = onst (однородное винтовое течение) и экспоненциальном законе начальной закрутки в виде линий тока представлены на рис. 5.1, а, б [15]. На рис. 5.1, а в верхней части приведено распределение вращательной, а в нижней осевой скорости. При К > 3,83, как показывает решение, в идеальном закрз ченном потоке возникают периодические стационарные циркуляционные зоны, не связанные между собой (рис. 5.1, б). Обратные течения у оси канала образуются при Xl [c.95]

При начальной закрутке потока по закону твердого тела во входной части сопла имеет место отрьшной характер течения в пристенной области. Распределение скорости в минимальном сечении в этом случае качественно соответствует данным, полу-ченньш для однородного винтового потока. [c.110]

Анализ опытных данных, представленных в гл. 2, показьша-ет, что в области пристенного течения цилшздрического канала имеет место радиально-уравновешенный характер течения. Это позволяет в расчетной модели перейти от действительного характера течения к геометрическим характеристикам винтовой линии. При экспоненциальном законе уменьшения угла закрутки потока на стенке канала (см. гл. 2) [c.183]

Результаты расчета характеристик внутреннего закрученного течения по уравнениям (9.30), (9.32), (9.34) приведены на рис. 9.8. При этом величина к находилась по данным, полученным в гл. 2. Анализ рис. 9.8 показьгаает, что учет затухания закрутки потока по длине канала при расчете характеристик винтовой линии является обязательным. Интересным является факт примерно постоянного отношения L /L o в широком диапазоне изменения величины Фщвх (точки — расчет, линия — аппроксимация). [c.185]

В винтовых передачах обычно используют трапецеидальную резьбу. Имеется много конструкций специальных винтовых передач. Большое внимание в винтовых передачах, применяемых в металлорежущих станках и приборах, уделяют устранению мертвого хода, возникающего при изменении направления движения. Наличие мертвого хода объясняется зазором в резьбе вследствие неизбежных ошибок при изготовлении и износа в течение эксплуатации. Для устранения мертвого хода винтовые механизмы снабжают специальными устройствами. При этом различают два способа выборки зазора в резьбе — осевое, применяемое для трапециедальных резьб и радиальное смещение гайки — для треугольных резьб. Первый способ достигается установкой двух раздвигаемых гаек, например, пружиной (рис. 274), второй — разрезной гайки, втягиваемой цанговым зажимом. [c.302]

Для объяснения прочностных свойств ОЦК-металлов в интервале 0,15—0,2 Тпл (см. рис. 2.8) предлагались различные модели и механизмы, анализ которых позволяет выделить три основных фактора, реально претендующих на достаточно полное описание наблюдаемой зависимости напряжение Пайерлса — Набарро [77—80], примесное упрочнение [75, 76, 81] и термически активируемая редиссоциация винтовых дислокаций [82, 83]. Можно также рассматривать, что часто и делается в отношении металлов с другими типами решетки, температурную зависимость напряжения, необходимого для движения дислокаций со ступеньками [8], механизм пересечения дислокаций леса [8, 84] и др. Но они не согласуются с экспериментальными данными о том, что степень деформации не влияет на температурную зависимость напряжения течения [26], хотя согласно указанным механизмам [c.44]

По Гилману [242], основной причиной деформационного упрочнения является образование дислокационных диполей при движении винтовых или смешанных дислокаций с порогами. Диполи, отрываясь от скользящих дислокаций, затрудняют движение идущих вслед за ними дислокаций. Увеличение степени деформации приводит к росту числа таких диполей, следовательно, возрастает и напряжение течения. [c.101]

Специфика деформационного упрочнения ОЦК-металлов обусловлена рядом особенностей развития деформации в этих металлахг заметной величиной сил трения решетки, сильной температурной зависимостью напряжения течения существенным, особенно при низких температурах, различием в скоростях движения краевых и винтовых дислокаций наличием большого числа относительно равноправных систем скольжения легким протеканием процессов размножения по механизму двойного поперечного скольжения [9, 254—256]. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...