Гармоники системы (первая, вторая

Гармоники системы (первая, вторая,. . . ) 371 Гармонический анализ 74 Гармоническое движение 23, 32, 34 Гаусс 129, 131, 132, 133 Географическая широта 119, 159 Геодезическая линия 145, 340 [c.426]

Т. е. таким образом, чтобы <о,/2тс являлась основной частотой и ug/2it, Шз/2я,. .. составляли соответственно первую, вторую,. .. гармоники, то максимальное расстояние точек поверхности Е от центра определяется, как известно, основным периодом 2тс/в . Условившись в этом, допустим, согласно предположению а , что увеличивается число связей системы наложением р<С п новых голо-номных связей, которые, естественно, удовлетворяются в конфигурации равновесия С (лг,= 0, i=, 2,. .., л). В непосредственной близости от С и в принятом нами порядке приближения эти связи, выраженные в нормальных координатах, будут представлены р линейными независимыми уравнениями, обязательно однородными, так как эти уравнения должны удовлетворяться величинами х — О, В пространстве эти р уравнений определяют линейное пространство п — р измерений проходящее через О, так что, в то время как с самого начала возможные для системы конфигурации представлялись всеми точками (достаточно близкими к началу) пространства п измерений добавление новых р связей ограничивает изменение положения изображающей точки указанным выше пространством 5 р. [c.374]

Нагруженное зубчатое соединение создает в системе нелинейности, которые вызывают негармонические колебания элементов муфты при возбуждении ее гармонической силой. При увеличении силы возбуждения до 0,5 кгс смещения изменяются непропорционально силе, а разности отношений сил и смещений достигают примерно 39%. Спектральный анализ ускорений, возбуждаемых гармонической силой на частоте 340 Гц, показывает, что амплитуды ускорений первой, второй и даже третьей гармоник соизмеримы (рис. 36). [c.87]

Гораздо лучшие возможности предоставляет центрированная система с четырьмя степенями свободы, приведенная на рис. И, в, где шарнир маятникового вибровозбудителя 5 связан с телом 7, а последнее пружиной 2 соединено с телом 4. Здесь вторая гармоника колебаний угловой скорости дебаланса, определяющая третью гармонику вибрации тел 7 и 4, почти не зависит от масс этих тел. Вибрация тел 7 и 4 содержит, кроме первой и третьей гармоник, также и вторую, порождаемую качаниями маятника, гармонику, которая в более простои системе была определена (20). [c.254]

Характеризуя этот метод описания среднечастотных колебаний, следует отметить, что он, во-первых, достаточно громоздок (каждый полюс описывается многими параметрами) во-вторых, применим для расчета виброактивности уже построенных конструкцией, так как характеристики полюсов определяются большей частью экспериментально, и, в-третьих, он не позволяет учитывать всегда имеющиеся в машине нелинейные элементы, часто влияющие кардинальным образом на поведение системы в диапазоне не только низких, но еще более в диапазоне средних частот, где этот метод и должен получить наибольшее применение. Отметим, что, например, нелинейность соединения шип—подшипник в подшипнике скольжения порождает высокие гармоники, создаваемые дисбалансом, т. е. имеет место возникновение пучка гармоник. Если бы соединение было линейным, то дисбаланс мог бы создавать только первую ( оборотную ) гармонику. [c.8]

Существует плоскость отсчета, относительно которой циклический шаг равен нулю. Эта плоскость называется плоскостью постоянных углов установки, так как отсчитываемый от нее угол 0 будет постоянным. Чтобы найти ее положение, рассмотрим произвольную плоскость отсчета, относительно которой коэффициенты Фурье 01с и 01S не равны нулю. Плоскость постоянных углов установки получим в результате поворота первоначальной плоскости вокруг поперечной оси у назад на угол 0и и поворота вокруг продольной оси X влево на угол 0j . Эти повороты соответствуют повороту лопасти на азимуте il вокруг оси ОШ на угол 01с os il)01S sin ij) относительно плоскости отсчета, т. е. из первоначального угла установки вычитается как раз циклический шаг Следовательно, первую гармонику с коэффициентом 01s угла установки можно трактовать как следствие продольного наклона плоскости постоянных углов установки, а первую гармонику с коэффициентом 0i — как следствие поперечного наклона этой плоскости. В результате действия управления плоскость концов лопастей (а с ней, и вектор силы тяги) наклоняется параллельно плоскости постоянных углов установки. Поэтому введение угла 0is обеспечивает продольное управление вертолетом, а введение угла 0i — поперечное управление. Плоскость постоянных углов установки часто используют в теории несущего винта, так как отсутствие циклического изменения 0 несколько упрощает выкладки. Заметим, что плоскость постоянных углов установки и плоскость управления, вообще говоря, не совпадают первая определяется полным углом установки лопасти, а вторая — системой управления, т. е. той составляющей угла установки, которая задается управлением. [c.165]

В качестве первого примера рассмотрим решение системы уравнений (8.90) в случае, когда фазовое рассогласование столь велико (т. е. /вг 1), что во вторую гармонику преобразует- [c.513]

Во всех этих случаях натяжение и коэффициент модуляции оставались постоянными = 8 Н, т = 0,13. Характерно, что интенсивность импульса максимальна в центрах зон неустойчивости, а на их краях колебания являются практически квазигармоническими. Максимальное количество гармоник в спектре импульса зависит от величины коэффициента модуляции и дисперсионных свойств системы. Оценка числа гармоник в спектрах импульсов дает, что в первой зоне п — 10-12, во второй зоне п — 5-6, а в третьей п — 3-4. Несмотря на то, что количество гармоник в импульсе уменьшается с ростом номера зоны, абсолютная ширина его спектра остается практически неизменной и равной Асо (10-ь12)сО . [c.180]

От значения постоянной составляющей (волны нулевого порядка) зависит интенсивность световых потоков при восстановлении волнового фронта первых порядков дифракции, следовательно, эта величина влияет на величину сигнала в изображении и, в результате, на контраст и отношение сигнал/шум на выходе голографической системы. Второе следствие, которое вытекает из соотношения (3.3.3)—появление более высоких гармоник частот, связанных с фс—фо, и следовательно, дополнительных изображений в высших порядках. Так как в (3.3.3) учитывается только квадратичная нелинейность, то можно ожидать, что в рассмотренном случае появляется изображение только вторых порядков. В действительности нелинейность приводит к появлению изображений и более высоких порядков. [c.97]

В первую очередь мы исследуем восприимчивость для эффектов второго порядка при очень простых условиях. Будем считать, что поле излучения взаимодействует с ансамблем слабо связанных атомных систем, находящихся в основном состоянии далее, примем, что частота ю падающего света и частота гармоники достаточно удалены от резонансов с атомными системами. Тогда для восприимчивости можем написать [c.337]

Опирание фундамента на соседнее перекрытие вызвало повышение горизонтальной жесткости колебательной системы. Собственные частоты горизонтальных колебаний значительно возросли, явления резонанса со второй гармоникой возмущающих сил исчезли и влияние этих сил стало второстепенным, так как они много меньше, чем инерционные силы первой гармоники. Однако в противоположность приведенным рассуждениям по полученным осциллограммам горизонтальных колебаний в продольном направлении точек, расположенных на верхнем обрезе фундамента, создавалось впечатление, что колебания с частотой второй гармоники по прежнему преобладают. После проведения гармонического анализа записанных колебаний было получено отношение амплитуд первой и второй гармоник — 2 5. Это кажущееся противоречие было устранено после внимательного изучения параметров измерительной аппаратуры вторая гармоника потому так сильно проявлялась в записи, что ее частота находилась в непосредственной близости с частотой собственных колебаний измерительного тракта и, следовательно, коэффициент увеличения для нее был особенно высок. После установления действительных коэффициентов увеличения для каждой частоты оказалось, как и следовало ожидать, что главное значение имеют колебания с частотой первой гармоники. [c.384]

Если система неустойчива или нейтральна относительно проявления К-й гармоники, вызванной вынужденными колебаниями с частотой, то амплитуда гармоники (если устранить источник вынужденных колебаний во время обработки) в первом случае будет возрастать, а во втором случае - копироваться. [c.131]

Колебания режимных величин синхронного привода компрессорных установок и колебания напряжения в системе электроснабжения зависят главным образом от схемы компрессора и его диаграммы противодействующего момента. Наибольшее влияние на указанные колебательные процессы оказывают первая и вторая гармоники разложения кривой момента. [c.70]

Отличия таковы. 1) Если в начальный момент в системе было возбуждено только колебание основной частоты и), т. е. 0 (0) = а° и О2ш(0) = О, то с течением времени появляется и колебание на гармонике 2ш, энергия первой моды будет перекачиваться в энергию ее второй гармоники, процесс слияния квазичастиц ш + ш = 2ш будет происходить всегда. 2) В (17.6) скорость нарастания каждой моды зависит только от чужих амплитуд, а в вырожденном случае изменение [c.358]

Как нетрудно видеть, происходит нарастание амплитуды второй гармоники. Это явление имеет ясный физический смысл [75]. В самом деле, уравнения гидродинамики могут быть выведены из статистической теории как некоторое ее приближение и должны обладать существенными ее свойствами. Как видно из граничных условий, рассматривается замкнутая система рано или поздно она должна прийти к равновесному состоянию, и полученное решение есть первый шаг к его установлению. Это осуществляется как раз вследствие того, что система нелинейна. Однако решение (У.З.22) справедливо в пределах лишь очень малого отрезка времени. [c.132]

Высота остатка для непериодических стимулов первый и второй эффекты сдвига высоты. В повседневной жизни человек может слышать одновременно несколько сложных тонов. При этом слуховая система должна определять, какие из одновременно слышимых частотных компонент принадлежат данному сложному тону. Один из путей достижения этой цели — использование известной идеи фильтра гармоник . [c.53]

Выражение для магнитного взаимодействия ядерного момента с электронным спином = (г )е I ( 1 1 г )е) получается умножением (VI.31) на электронную плотность д == г ) фе и интегрированием по координатам электрона. Для г ф О как видно из (VI.31), представляет собой регулярную функцию, первый член которой равен 2р[3 (8 г) ( Ц1 г)/г —8 и1/г ] обычное- диполь-дипольное взаимодействие), а второй член, согласно уравнению Лапласа, равен нулю. При г О первый член в (VI.31) ведет себя при вращении системы координат как сферическая гармоника второго порядка. Отсюда, если ре разложить в ряд по сферическим гармоникам не равный нулю вклад в (г )е г )е) [c.167]

Таким образом, энергия выражается рядом членов, каждый из которых зависит только от одной гармоники это выражение подобно полученному ранее выражению (6.6). Различные гармоники являются различными нормальными модами колебания струны, а величины —амплитудами колебания по п-011 нормальной координате системы. Мы можем сказать, чю энергия колебания струны равна полней энергии бесконечного числа эквивалентных гармонических осцилляторов, масса каждого из которых равна половине общей массы струны (/г/2), причём первый имеет частоту и амплитуду 4 , второй имеет частоту и амплитуду и т. д. [c.111]

Применяемый струнный вибратор с магнитоэлектрическим способом возбуждения представляет собой струну, расположенную между полюсами постоянного магнита. Один конец струны жестко закреплен, второй связан с кинематической системой, изменяющей натяжение струны. Известно, что частота первой гармоники собственных колебаний такой струны определяется выражением [c.329]

Для уравнений движения характерно следующее. Во-первых, в кинематических уравнениях должна быть учтена скорость вращения системы координат, связанной с МПЗ относительно инерциального пространства, вследствие того, что угловые скорости движения КА относительно МПЗ сравнительно малы (в основном режиме работы). Во-вторых, при желании получить достаточно надежные результаты при решении задачи необходимо пользоваться точными выражениями МПЗ (в форме разложений Гаусса). Это обусловлено тем, что собственные частоты систем стабилизации сравнимы с частотами высших гармоник разложения Гаусса, что приводит к параметрическому резонансу и к сильному влиянию этих гармоник на погрешность стабили- [c.132]

Ф ( ), О <С t а Т, воздействующий на механическую колебательную систему. Детальный анализ такой задачи сложен и мало надежен, так как требует учета люфтов и нелинейного характера потерь, т. е. введения ряда параметров, которые априорно неизвестны и подлежат экспериментальному определению. К тому же временная зависимость должна быть такой, чтобы не только обеспечить необходимое уменьшение амплитуды колебаний, но и позволить простую реализацию ее в системе управления. Это указывает на целесообразность применения гармонического анализа, основанного на аппроксимации механической колебательной системы упрощенной эквивалентной системой, передаточная функция которой вычисляется по амплитудно-частотной характеристике координаты, полученной экспериментально (рис. 45). При этом нелинейные эффекты будут учтены, поскольку измерения дают эквивалентную гармоническую функцию что касается фазовой информации, которая теряется, и неучитываемых высших гармоник, то ни первый, ни второй фактор в нашем случае несуществен, так как обратных связей по рабочему органу в промышленном роботе нет. [c.103]

В релаксационном режиме [нирина полосы захвата значительно больше, чем в квазигармоническом. Изменения амплитуды в полосе захвата не происходят. Кроме синхронизации на частоте основного TOiia автоколебательной химической системы захват частоты наблюдается и при воздействии гармониками собственной частоты системы. На рис. 47 представлены зоны синхронизации на частотах первой. Второй и третьей гармоник колебательной системы. Биения, отмечаемые вблизи гра[[ицы полосы захвата, показаны на рис. 48- [c.116]

ОБЕДНЕННЫЙ СЛОЙ — то же, что запорный слой. ОБЕРТОН (от нем. Oberton — высокий тон, высокий звук) — синусоидальная составляющая периодич. колебания сложной формы с частотой, более высокой, чем основной тон. Любое периодич. колебание можно представить как сумму осп. тона и О., причём частоты и амплитуды этих О. определяются как физ. свойствами ко-лебат. системы, таки способом её возбуждения. Если частоты всех О.— целые кратные осн. частоте, то такие О. ваз. гармоническими или гармониками. Если же частоты зависят от осн. частоты более сложным образом, то говорят о негармонич. О. В этом случае представление периодич. колебания в виде суммы гармоник будет приближённым, но тем более точным, чем большее число гармоник взято. Если частота осн. тона / (первая гармоника), то частота второй гармоники равна 2/ или близка к этому значению, частота третьей 3/ и т. д. Состав и кол-во О. сложного звука определяет его [c.371]

Оптическая диагностика двухфазных сред, бурно развивающаяся в последнее время, использует лазерные доплеровские анемометры по дифференциальной схеме (ЛДА) и лазерные решеточные анемометры (ЛРА). Различие между ними заключается в том, что пространственная решетка — модулятор в первом приборе формируется за счет интерференции двух когерентных лучей лазера в потоке, а во втором — либо проецируется в поток оптической системой, либо создается на фотоприемнике рассеянного света. Отсюда следует, что ЛРА не требует когерентного источника света и поэтому соответствующий прибор более прост по оптической схеме. Однако в связи с тем, что интерференция двух гауссовских пучков когерентного света дает решетку с синусоидальным пространственным распределением освещенности, ЛДА имеет более чистый сигнал с малым содержанием гармоник. В ЛРА обычно используют решетку с пространственным распределением освещенности (пропускания) в виде меандра, но сигнал содер-.жит высшие гармоники, т. е. менее чист . Энергетическая оценка ЛДА и ЛРА показывает, что при равных условиях ЛДА требует в 2 раза менее мощный источник света, так как при интерференции пучков в месте максимальной осве-сЩеиности пространственной решетки волны света складываются, тогда как в ЛРА половина мощности источника пропадает — затеняется пространственной решеткой-модулятором. Сравнительная оценка ЛДА и ЛРА, использующих одну и ту же оптику, проведена в [35, 122]. [c.52]

Известно [1], что в силовых гидравлических системах в результате действия демпфирующих сил резонансные максимумы частотных характеристик при продольных колебаниях рабочей жидкости в магистралях существенно уменьшаются, начиная со второго. Рассмотрим одночастотный режим колебаний для случая основного разонанса, пренебрегая в первом приближении влиянием малых гармоник. Пользуясь решением (5) уравнения (4), а также имея в виду малость параметра е, будем считать, что формы колебаний для решения уравнения возмущенного движения с достаточной точностью определяются функциями sin Поэтому решение уравнения (2) с учетом равенств (6) будем искать в виде [c.292]

Текущее значение мощности в колеблющейся системе, как показывает (41) гл. VIII, можно разделить на две аддитивные компоненты постоянную компоненту, равную W p и вызывающую отклонение среднего положения маятника при встроенном двигателе согласно (22), и компоненту, колеблющуюся с частотой 2<а. Последняя компонента возбуждает вторую гармонику качаний маятника при встроенном двигателе. Вторая гармоника обнаруживается в первом приближении. Последующие приближения показывают наличие бесконечного ряда гармоник качания маятника с амплитудами, быстро убывающими с возрастанием номеров гар.моник. [c.245]

Амплитуда третьей гармоники пропорциональнл а и амплитуде первой гармоники 1а. Следовательно, имеются три возможности увеличения амплитуды третьей гармоники. Первая из возможностей состоит в увеличении параметра а, что можно достигнуть путем перехода к дебалансам удлиненной формы и повышенной плотности и оптимизации формы поперечного сечения, рассмотренной в следующем параграфе. Вторая возможность — это настройка системы на резонанс в окрестности у = 1 и третья возможность — настройка на резонанс в окрестности = 3. [c.254]

Очень похожее решение задачи о движении двух близко расположенных сфер дал Вакия [33]. В качестве системы координат он выбирал ту же систему, что и на рис. 6.2.1, так что результат выражается в виде, подобном полученному выше при решении двух задач о движении сфер вдоль и перпендикулярно их линии центров. Применяемый им метод решения несколько отличен от использованного здесь. Хотя также применяется разложение по сферическим гармоникам, гармоники для второй сферы выражаются непосредственно в координатах, связанных с центром первой сферы, после чего из граничных условий на первой сфере а получается одна система соотношений, связывающих определяющие коэффициенты. Таким же образом по граничным условиям на сфере Ъ получается другая система соотношений. Исключая из этих двух систем одну совокупность констант, можно получить бесконечную систему уравнений для другой совокупности констант, определяющих соответствующие гармонические функции. Эту бесконечную систему уравнений Вакия решает методом последовательных приближений, и поэтому расчетная часть у него такая же, как и здесь. Полученные им результаты согласуются с результатами Факсена для двух сфер, движущихся одна за другой, а также с приведенными выше данными для движения сфер как вдоль линии центров, так и в перпендикулярном направлении. [c.307]

Кинч [22] также получил выражения для скорости каждой из двух сфер, медленно движущихся в вязкой жидкости под действием внешних сил. В некотором отношении его метод подобен методу Вакии, поскольку он, как и Вакия, также выражает решения для второй сферы непосредственно в координатах, связанных с центром первой сферы. Однако вместо сферических гармоник он использует представление решения через производные фундаментального решения. В результате получается бесконечная система уравнений, связывающих неизвестные константы, которая решается методом последовательных приближений. Для задач о движении сфер под действием сил, направленных соответственно вдоль и перпендикулярно линии центров, решение доведено до числовых значений. [c.309]

Здесь нулевая гармоника 0о — это средний угол установки лопасти, а первые гармоники ряда характеризуют циклическое изменение угла установки с частотой 1. Изменение угла установки лопасти происходит по двум причинам. Во-первых, при работе винта возникают упругие деформации лопасти и элементов цепи управления (динамические степени свободы). Это движение описывают уравнения, которые выводятся из условия равенства нулю суммы моментов, действующих на лопасть относительно ее оси. Во-вторых, угол установки изменяется вследствие действия системы управления. Именно изменением угла установки лопастей летчик управляет вертолетом. Моменты относительно оси лопасти малы, а изменения подъемной силы, вызванные действием управления, значительны, так как происходит непосредственное изменение угла атаки. Поэтому управление углом установки лопастей — весьма эффективный способ управления силами, создаваемыми несущим винтом. Обычно управление охватывает только нулевую и первую гармонику, т. е. задает угол установки 0 = 0о-f 0i os -f 0и sirni без учета деформаций. Среднее значение 0о называют общим шагом винта, а сумму первых гармоник с коэффициентами 0i и 0и — циклическим шагом. Изменение общего шага позволяет управлять в основном средними силами на лопастях, а значит, величиной силы тяги винта, изменение же циклического шага дает возможность управлять ориентацией плоскости концов лопастей (т. е. первыми гармониками махового движения), а значит, наклоном вектора силы тяги. Угол 0i определяет поперечный наклон вектора силы тяги, угол 01S — продольный. [c.163]

Супер- и субгармонические колебания принадлежат не к негармоническим малым колебаниям, а к нелинейным колебаниям, возникаюш,им в системах с нелинейной восстанавливаюш,ей силой (которая может быть и не связана с нелинейностью физического закона для материала колеблюш,ейся системы) при гармонической вынуждаюш,ей силе. Эти колебания являются гармоническими первые из них происходят с частотой тш, а вторые — с частотой (о/п здесь (о — частота вынуждающего воздействия, а т и п — целые числа. Супер- и субгармонические колебания происходят наряду с гармоническими с частотой ш. При этом амплитуда субгармонических колебаний может быть и не малой и даже превосходить амплитуду первой гармоники. К стр. 212.) [c.572]

Как уже говорилось, система уравнений Лоренца является простейшей (трехмодовой) моделью конвективной турбулентности. В классической задаче о плоском слое жидкости, подогреваемом снизу, эта система выделяется из более полной системы уравнений, если ограничиться первыми прос гранственными гармониками компонент скорости, нулевыми, первыми и вторыми пространственными гармониками температуры [217]. Очевидно, что вследствие этих ограничений система Лоренца справедлива лишь вблизи порога возникновения конвективных валов, т. е. при значениях г, близких к единице. При больших г надо учитывать более высокие пространственные гармоники, и уравнения типа Лорепца становятся неадекватными. Такой учет произведен в работе [574], где показано, что характер решения существенно зависит от числа учитываемых мод. [c.334]

Хотя крутизна характеристики преобразования резонатора при СД меньше, зона нечзгвствительности системы АПЧ при обоих видах детектирования одного порядка, и если определить ее из условия равенства второй гармоники частоты мсйчулядии при нулевой расстройке величине первой гармоники на границе зоны нечзгвствительности [c.180]

В докладе [15] приводится обстоятельное описание космического лидара многоцелевого назначения, методология которого разработана в Лэнгли исследовательском центре, а в его создании принимают также участие Годдор и Маршалл космические центры НАСА. В качестве источника излучения используется твердотельный лазер АИГ Nd с энергией в импульсе не менее 1 Дж на основной длине волны 1,06 мкм с частотой следования импульсов от 1 до 10 Гц, а также 2-я и 3-я гармоники длины волн соответственно 0,532 и 0,355 мкм с энергией в импульсах в 400 мДж во 2-й гармонике и 150 мДж — в 3-й. Приемное зеркало телескопа 1 м в диаметре. Первый запуск лидара планировался в начале 90-х годов, второй — через два года. Вся система лидара содержит 14 функциональных блоков, надежность и требуемая точность работы которых должна удовлетворять требованиям многоразо-Bvoro использования. [c.214]

При осмысливании этого парадокса возникают два вопроса первый и главный — почему нет перемешивания второй — почему система не приходит к какому-либо равновесному состоянию (например, последовательности солитонов), а периодически колеблется Прежде чем ответить на эти вопросы, напомним, что рассматриваемые системы консервативны, т. е. в фазовом пространстве соответствующих им конечномерных моделей (из N взаимодействующих гармоник) не может быть ни асимптотических устойчивых состояний равновесия, ни каких-либо других аттракторов (предельных траекторий или множеств траекторий, возможных в системах, где есть сжатие фазового объема). Однако в фазовом пространстве таких систем, как мы увидим в гл. 22 и 23, даже при небольшом числе N возможно существование хотя и не притягивающих, но занимающих достаточно большую область в фазовом пространстве множеств, устроенных очень сложно, движение внутри которых и отвечает нашим интуитивным представлениям о перемешивании. Обсуждаемые нами сейчас системы принадлежат к классу вполне интегрируемых систем, в которых существование подобных сложных (перемешивающих) областей в фазовом пространстве невозмож- [c.421]

Более детальный анализ показывает, что это предположение обосновано для анизотропной среды ( ор(Маль-пые волны которой имеют -определенные направления поляризаций), но для изотропной среды выполняется лишь в частных случаях, поскольку здесь поляризации нормальных волн произвольны, В общем же случае нелинейного взаимодействия в оптически изотропной среде (например, генер-ации второй гармоники в кристалле типа ОаАз, вынужденном -комбинацианно-м рассея-нии или вынужденном рассеянии Мандельштама — Бриллюэна в жидкостях) уравнения первого порядка являются векторными и описывают одновременно изменение амплитуд и поляризаций -взаимодействующих волн. Более детально этот вопрос рассмотрен в работе [41]. Заметим, кстати, что в теории нелинейных -волновых явлений в диспергирующих средах плодотворным оказывается использование идей, а в ряде случаев и конкретных методов нелинейной теории колебаний (например,. при анализе системы уравнений для связанных волн полезным оказывается метод фазовой плоскости и т. п.). Эта сторона нелинейной оптики подробно обсуждается в работе [41] там же можно найти и -соответствующую библиографию. [c.20]

Для осуществления Ч. т. здесь прибегают к двухступенчатой системе последовательных цепей вспомогательных генераторов, богатых гармониками и синхронизированных обертонами и унтертонами пр8дшествующ 1х. Первая ступень обычно заключается в получении частоты kf, что достигается методом для случая а . Вторая ступень, осуществляющая получение [c.411]

В СССР определенные достоинства для применения в трактах вторичного распределения телевизионных программ имеет система с полярной модуляцией, аналогичная применяемой в радиовещании (см. рис. 11.15). Здесь вторая гармоника частоты строчной развертки /стр равна частоте поднесущей /пн (2/стр = /пн= =31,25 кГц) и синхронизирована с ней. Их гармоники образуют ряд частот 0 15,625 31,25 46,875 . .. кГц, кратных частоте строчной развертки /стр=15,625 кГц. Частоты /пн и 2/стр образуют нулевые биения, а вторая частота из этого ряда 15,625 кГц лежит в области малой чувствительности уха и поэтому незаметна на слух. Биения между гармониками строчной развертки и частотами надтональной части КСС устраняют несложными дополнительными фильтрами. Наличие биений с частотами 2,1 и 2,25 МГц между первой промежуточной частотой сигнала звукового сопровождения (31,5 МГц) и промежуточными частотами сигналов цветности (38—4,406 МГц и 38 — 4,25 МГц) ухудшает качество изображения, являясь причиной появления на нем темных и светлых полос в такт со звуковым сопровождением. Меры борьбы с этим явлением состоят в повышении линейности тракта УПЧ и применении дополнительных режекторных фильтров, не пропускающих в видеотракт эти частоты преобразования. [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...