Эффект сдвига фаз

Характерным примером может служить изгиб вращающегося стержня. В этом случае изгибающий момент равномерно вращается относительно сечения, создавая эффект сдвига фаз. [c.95]

Наличие фазовых переходов II увеличение соответствующего коэффициента сро приводит к уменьшению сдвига фаз а, и для достаточно мелких пузырьков и достаточно малых частот а уменьшается почти до 0. Наличие поверхностного натяжения и фазовых переходов с увеличением их интенсивности приводит к появлению второго резонанса при размерах п частотах существенно меньших, чем а а>е) и м (ао) и к уменьшению эффекта первого резонанса. Другими словами, при увеличении фо уменьшается макси- [c.306]

Исторически первая волновая трактовка дифракции была дана Т. Юнгом (1800 г.), который исходил из представлений, внешне сильно отличающихся от френелевских. Помимо закона распространения волнового фронта в направлении лучей, выводимого из построения огибающей вторичных волн Гюйгенса, Юнг ввел принцип передачи или диффузии амплитуды колебаний вдоль волнового фронта (поперек лучей). Скорость такой передачи пропорциональна, по Юнгу, длине волны и растет с увеличением различия амплитуд в соседних точках волнового фронта. Кроме того, диффузия амплитуды сопровождается изменением фазы колебаний. Таким образом, по мере распространения волнового фронта происходит сглаживание, расплывание неоднородного распределения амплитуды на волновом фронте. Полосы, наблюдающиеся при дифракции на экране с отверстиями (см. рис. 9.13, 9.14 и 9.18), возникают, по Юнгу, в результате сдвига фазы между колебаниями в падающей волне и колебаниями, диффундирующими в данную точку из соседних областей волнового фронта. В области геометрической тени падающая волна отсутствует, наблюдается чистый эффект диффузии, и полосы появиться не могут, что находится в соответствии с наблюдениями. [c.171]

Дополнительные колебания ротора со сдвигом фаз па 90° вносят погрешность в определение места неуравновешенной массы, а колебания в противофазе — к эффекту уменьшения чувствительности балансировочной машины. Погрешность определения места неуравновешенной массы и чувствительность балансировочной машины возрастают с увеличением р и Н. [c.36]

В обычных условиях работы турбинной ступени вихревая дорожка набегает на выпуклую поверхность входной кромки, где образуется волна сжатия. Аналогичные явления, но с образованием волн разрежения при сдвиге фаз и возможными срывами, происходят с другой стороны кромки во время перерезания ею струйки. По всей же поверхности входной кромки давление колеблется при резком изменении амплитуды и со сдвигом фаз, особенно при большой кривизне кромки. Рассматриваемый эффект в отличие от объемного охватывает лишь узкую зону вблизи поверхности входной кромки. [c.245]

По мере Р. р. в ионосфере увеличивается сдвиг фаз между волнами и изменяется поляризация суммарной волны. Напр., при Р. р. вдоль Но это приводит к Повороту плоскости поляризации (Фарадея эффект), а при Р, р. перпендикулярно — к периодич. чередованию линейной п круговой поляризаций (см. Коттона — Мутона эффект). Т. к. показатели преломления волн различны, отражение их происходит на разной высоте (рис. 11). Направление волнового вектора к при Р. р. в ионосфере может отличаться от о р. [c.259]

Возникновение разности фаз между напряжением и деформацией обусловлено релаксационными явлениями, вызываюш,ими запаздывание изменения деформации по сравнению с соответст-вуюш,ими изменениями напряжения. Напряжение и деформация совпадают по фазе в стеклообразном состоянии и имеют очень малый сдвиг фаз в области развитого высокоэластичного состояния. В области температур между этими состояниями происходит сдвиг фаз между а и е. При каждом цикле деформации необратимо затрачивается работа, характеризуемая на графике рис. 36, а площадью гистерезисной петли. Величина ф максимальна в переходной области, в которой период деформации сравним с периодом релаксации т [22]. Угол сдвига фаз зависит не только от частоты, но и от температуры, причем повышение температуры и понижение частоты производят один и тот же эффект (рис. 36, б). Гистерезис- [c.71]

Эффекты ФКМ наблюдались в эксперименте с двумя каналами [48]. Излучение от двух полупроводниковых лазеров, работающих на длинах волн вблизи 1,3 и 1,5 мкм, вводилось в 15-километровый отрезок одномодового световода. Сдвиг фазы излучения на длине волны 1,5 мкм, вызванный излучением на 1,3 мкм, измерялся при помощи интерферометра. При Р= 1 мВт был экспериментально зарегистрирован сдвиг фазы Дф = 0,024. Это значение находится в хорошем согласии с величиной 0,022, которая следует из (7.6.5). [c.213]

Это фактически означает уменьшение эффективного коэффициента-усиления ФРК и появление дополнительного фазового сдвига из-за-эффекта перекачки фазы, наблюдаемого при наличии частотного сдвига А(о. Условие фазового согласования, выполнение которого-необходимо для возникновения генерации в схеме, приведенной на рис. 6.6, имеет следующий вид [c.120]

Хотя на наилучших восстановленных изображениях достигнуто почти такое же разрешение, как и на прямых фотографиях, все же на них заметен сильный шум . В меньшей степени он обусловлен искажениями, созданными изображением-,.двойником , но в большей степени — частичками пыли и неоднородностями в двух объективах микроскопов. Можно отметить, что в электронном устройстве, по-видимому, нельзя ожидать появления этих неприятных эффектов, которые возникают из-за большой чувствительности метода, использующего когерентный фон, к сдвигам фаз. Пусть электронные линзы несовершенны с точки зрения теоретической оптики, но они свободны от пыли и не дают шлирен-эффектов, так как электромагнитное поле автоматически размазывается , и в этом отношении любая [c.264]

Оптические несуш,ие частоты можно модулировать столь же разнообразными способами, как и обычные несуш,ие, т. е. по амплитуде (интенсивности), фазе, частоте или методом однополосной модуляции (с переносом частоты). Модуляцию можно осу-ш,ествлять либо внутри резонатора лазера, либо внешними элементами системы. Механизмом модуляции может служить сдвиг фаз, обусловленный электрооптическим эффектом, акустическое взаимодействие, а также целый ряд других явлений. В данном параграфе мы изложим прямые или гетеродинные методы детектирования модуляции эти методы позволяют определять коэффициент модуляции независимо от ее характера. Сначала излагается очень простой метод измерений на постоянном токе который позволяет косвенным путем определить высокочастотный сдвиг фаз во внешнем электрооптическом модуляторе. В этом вводном примере рассматривается, пожалуй, самый ценный метод определения модуляции, поскольку многие внешние оптические модуляторы — электрооптического типа. [c.487]

Третье преимущество состоит в том, что атмосферные неоднородности оказывают сравнительно малое влияние на характеристики интерферометра интенсивностей, но исключительно существенны в случае амплитудного интерферометра. Фотоприемники интерферометра интенсивностей совершенно нечувствительны к любым ф азовым ошибкам падающих на них оптических волн. Значительное влияние оказывает только мерцание, вызываемое атмосферой, но и эти эффекты часто оказываются не очень существенными. Амплитудный же интерферометр исключительно чувствителен к атмосферным фазовым возмущениям, даже если размеры апертуры малы. В этом случае регистрируемая интерферограмма все время смещается по многоэлементному фотоприемнику в результате постоянного изменения относительных сдвигов фазы, вносимых двумя атмосферными путями, которые отвечают двум плечам интерферометра. Таким блужданием иитерферограммы практически исключается возможность выделения фазовой информации о комплексном коэффициенте когерентности (интерферометр интенсивностей тоже не позволяет определить эту фазу). Это также делает задачу выделения информации о видности более трудной, чем в случае, когда интерферограмма совершенно неподвижна. [c.482]

Влияние фазовых эффектов на ММС. Наличие воздушных промежутков между участками нелинейной среды, как мы видели в 6.1, влияет на развитие мелкомасштабных возмущений. Эт связано с тем, что промежутки вносят сдвиг фаз между пространственными гармониками os(xJ r) (г — поперечная координата) и основной волной — Аф=х2 /(2 о) К — волновое число в воздухе, L — длина воздушного промежутка), а развитие возмущений, как отмечалось ранее, существенным образом зависит от Аф. Так, например, если Аф=л /2, то возмущение, нарастающее в первом нелинейном элементе, затухает во втором. Казалось бы, это открывает возможность подавления ММС путем разделения среды на отдельные фрагменты, как это делается, папример, в дисковом усилителе. Однако, как показывает анализ развития ММС [21, 41], такое разделение не позволяет снизить коэффициент передачи для всей области пространственных частот. Физически это связано с тем, чтО сдвиг фаз в воздушном промежутке приводит к затуханию возмущений на одних пространственных частотах, но к усилению возмущений на других. [c.255]

В случае измерений с исиользованием переменного тока создается переменное магнитное иоле и измеряется переменное напряжение, возникающее в катушке. Если переменное поле мало, то величиной, определяемой в таком эксперименте, вновь является восприимчивость. При более низких температурах в большинстве парамагнитных солей наблюдаются рела1 сацион-ные эффекты. Они приводят к возникновению сдвига фазы между полем и магнитным моментом. В этом случае восприимчивость можно разбить на две компоненты, одна из которых обозначается через / и находится в фазе с полем, а другая, обозначаемая через у", отличается от поля по фазе на п /2. В этом случае восприимчивость (которую часто называют динамической восприимчивостью ) может быть представлена в виде комплексной величины [c.456]

Способность ориентироваться по звуку, т. е. определять направление, в котором находится источник звука, обусловлена главным образом одновремотым воздействием звуковой волны на оба уха ). Разность фаз, с которой проходящая волна воздействует на оба уха, и является тем физическим фактором, которым различаются волны, приходящие по различным направлениям. Лишь в том случае, когда источник звука находится прямо впереди или позади человека, звуковая волна достигает обоих ушей в одной и той же фазе. При всяком другом положении источника волна будет достигать обоих ушей с разной фазой. Это и дает возможность определять положение источника звука. Интересно отметить, что высота расположения источника звука над землей не имеет значения для сдвига фаз между волнами, действующими на оба уха (при нормальном, вертикальном положении человека). И действительно, человек в гораздо меньшей степени обладает способностью определять угол возвышения источника над горизонтом, чем положение той вертикальной плоскости, в которой лежит источник. Влияние сдвига фаз волны, действующей на оба уха, называется бинауральным эффектом. [c.731]

Наличие фазовых переходов и увеличение соответствующего коэффициента приводит к уменьшению сдвига фаз ф, и для достаточно мелких пузырьков и достаточно малых частот ф уменьшается почти до 0. Наличие поверхностного натяжения и фазовых переходов с увеличением их интенсивности приводит к появлению второго резонанса при размерах и частотах, существенно меньших чем аДсОе) и г(яо), и к уменьшению эффекта первого резонанса. Другими словами, при увеличении уменьшается максимальная амплитуда первого резонанса и увеличивается максимальная амплитуда второго. Если частота не очень велика, то даже для квазиравповесных фазовых переходов (р -> - °о) оба резонансных размера проявляются. При более высоких частотах (см. рис. 2.7.3 для (Юе/(2я) = 18 10 с ) при достаточно больших р и, в частности, при р -> оо первый резонансный размер газового пузыря пе проявляется и кривая (а ,) имеет только один максимум. [c.219]

Расчет эффективных сечений, определяющих ширину и сдвиг линий, проведен Л. А. Вайнштейном и И. И. Собельманом для случая квадратичного эффекта Штарка. При этом для каждого данного энергетического уровня атома надо учитывать его взаимодействие с другими уровнями. С целью 5 прощения расчет сделан при условии, что основной вклад в сдвиг фазы у] дает только один из двух уровней атома, при переходе между которыми излучается спектральная линия. Кроме того, предполагается, что можно ограничиться возмущением рассматриваемого уровня только со стороны одного ближайшего уровня, у которого матричный элемент дипольного момента, соответствующего переходу между возмущаемым и возмущающим уровнями, отличен от нуля. Тогда значения oj и о, выражаются через их значения [c.504]

Оптические компенсационные схемы можно осуществить и без введения фазовых пластинок. Особенно просто это удается в схемах ЛДИС с интерферометром в приемной части. Примером могут служить оптическая схема с опорным пучком, показанная на рис. 169, в, и инверсная дифференциальная схема, представленная на рис. 169, ж. В первой из них противофазность доплеровских составляющих создается за счет сдвига фазы на я в сигнальном рассеянном пучке на передней грани рекомбинационной плоскопараллельной пластинки интерферометра. Во второй схеме поворот фазы одного из интерферирующих рассеянных пучков получается при делении на задней грани призмы Дове в интерферометре. В обоих случаях получение фазового сдвига эквивалентно введению фазовой полуволновой пластинки в один из интегрирующих пучков. К достоинствам этих оптических компенсационных схем следует отнести слабое влияние эффекта деполяризации рассеянных пучков на компенсацию. Полного устранения влияния деполяризации можно достигнуть, поместив поляроид на входе интерферометра. [c.294]

Для определения разности главных напряжений необходимо замерить сдвиг фаз двух колебаний т) или разность хода лучей Г. Для этого применяются приборы, называемые полярископами. Простейшим типом полярископа является плоский полярископ, который состоит из источника света, двух поляроидов И экрана. Первый из поляриодов называется поляризатором, второй — анализатором. Поляризатор превращает свет, идущий от источника, в плоско-поляризованный, необходимый для измерения оптического эффекта. [c.21]

Поскольку объемная составляющая переменного давления передается почти одновременно по всему каналу, то при полной идентичности каналов сила, действующая на лопатку от объемного эффекта, зависит в основном от сдвига фаз в смежных каналах. Импульс давления, распространяющийся в рабочий канал, равен Ар = sinQt, где Л — [c.245]

Для увеличения точности В.-о. г. используется ряд методов. Так, напр., флуктуации интерференционных полос из за рэлеевского рассеяния и невзаимные сдвиги фаз за счёт разности интенсивностей встречных волн могут быть уменьшены при использовании источников излучения с широким спектром — полупроводниковых лазеров или суперлюминесцентных диодов. Влияние невзаимных эффектов из-за изменения двойного лучепреломления в волокне при разл. внеш. воздействиях (механич., тепловых, акустических и пр.) может быть ослаблено при использовании одномодовых световодов (см. Волоконная оптика). Т.к. прямое измерение сдвига интерференционной полосы сильно ограничивает точность и динамич. диапазон, в реальных В.-о. г. применяются более сложные методы регистрации, использующие фазовую модуляцию, фазовую компенсацию, гетеродинные методы и т. д. [c.336]

Кк 1п г — т. н. полуволновое напряжение, т. е. то напряжение, к-рое нужно приложить к фазовому М. с. для получения сдвига фаз на угол я. При исполь-мвании продольного эффекта [К = I) зависит только от А, и свойств кристаллич. элемента и составляет величину неск. кВ а при поперечном эффекте зависит и от геометрии элемента (кИ). [c.179]

Действие электрооптического затвора основано на использовании линейного (Поккельса вффекта) или квадратичного (Керра аффекта) эл.-оптич. эффекта — зависимости двулучепреломления среды от напряжённости приложенного к ней электрич. поля. Такой О. з. состоит из эл.-оптич. ячейки, помещённой между двумя параллельными (или скрещенными) поляризаторами. Управлепие затвором осуществляется обычно подачей на эл.-оптич. ячейку т. и. полуволнового напряжения — напряжения, при к-ром возникающее в среде двойное лучепреломление приводит к сдвигу фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами на величину л. В технике измерений сверхкоротких лазерных импульсов для управления эл.-оптич. затвором вместо алектрич. нмиульсов используются мощные поляри-аов. световые импульсы (затвор Дюге и Хансена), к-рые, распространяясь в ячейке Керра, приводят вследствие нелинейности среды к возникновению оптически наведённого двулучепреломления. Скорость переключения таких О. 3. очень высока (до с). [c.453]

О влиянии сдвига фаз при St = 0,4 и 0,8 и St = 3 и 6 St = 3,9 и 7,8 можно судить по рис. 2.61,где представлено отношениеи/и вточкеа / = = 8 на оси струи. Отсюда следует, что сдвиг фаз является существенным параметром только при низких частотах возбуждения (St = 0,4 и 0,8). При двухчастотном высокочастотном возбуждении (St = 3 и 6 Stj = 3,9 и 7,8) изменение сдвига фаз в пределах tp = 0- 360° не оказывает заметного влияния на эффект возбуждения. [c.98]

Разновидностью метода фазового контраста является так называемый аноптральный контраст, представляющий сочетание фазового контраста с эффектом темного поля. Аноптральный контраст отличается несколько повышенной чувствительностью и пригоден, главным образом, для изучения объектов, дающих малые сдвиги фаз. [c.18]

Невзаимность, обусловленная ФКМ, может оказаться вредной для высокоточных волоконных гироскопов [76], используемых для измерения скоростей вращения меньше 0,01 °/ч. На рис. 7.16 показана схема конструкции волоконного гироскопа. Его действие основано на эффекте Саньяка [77], при котором между волнами, распространяющимися навстречу друг другу, возникает зависящий от скорости вращения сдвиг фазы. Суммарный сдвиг фазы определяется выражением [c.210]

Напряжение, при котором сдвиг фаз оказывается равным л (т. е. V2), называется полуволновым, н для продольного элек- гроонгического эффекта [c.18]

С учетом того, что напряженность электрического поля определяется размером кристалла d в наиравлепци поля, для данной геометрии электрооптического эффекта, именуемого поэтому поперечным, полуволновое напряжение, определяемое изменением сдвига фаз на л. равно [c.19]

При вращении системы между встречными волнами накачки и генерации вследствие эффекта Саньяка возникает невзаимный сдвиг фаз 20. Однако в отличие от огасанного выше гироскопа, ФРК-лазер как адаптивная система реагирует на это таким сдвигом частоты генерации на бегущих решетках, чтобы перекачка фаз на возникающей локальной компоненте отклика как раз компенсировала эффект Саньяка ). Таким образом, активный гироскоп на ФРК-лазере работает по принципу нуль-метода , а измерения переводятся в спектральную область. При этом отсутствует вредное явление захвата частоты генерации вблизи точки J2 = О, что является одной из серьезных проблем для лазерных гироскопов [16]. [c.221]

При малых угловых скоростях из-за огромной длины волоконного кольцевого резонатора необходимо учесть еще один, обычно отбрасываемый ( 4.1) источник невзаимного сдвига фазы встречных пучков, обусловленный различием их длин волн в = 5L/ , который становится сравним с эффектом Саньяка. Поэтому необходима перенормировка [c.222]

Для создания ячеек Поккельса поперечный эффект имеет определенное преимущество перед продольным. Во-первых, электроды расположены параллельно пучку света и расстояние между ними можег быть сделано достаточно малым, а длина вдоль луча — достаточно большой. Поэтому создать полуволновую ячейку можно при сравнительно небольшой разности потенциалов между электродами. При использовании продольного эффекта сдвет фаз между обыкновенной и необыкновенной волнами для фиксированной разности потенциалов не зависит от длины ячейки, потому что с увеличением длины уменьшается напряженность электрического поля, а сдвиг фаз остается неизменным. Следовательно, увеличить сдвиг фаз можно только в результате роста разности потенциалов между электродами. Во-вторых, технически проще осуществить ячейку с поперечным эффектом, чем с продольным. Поэтому обычно низкрвольтные -ячейки Поккельса основаны на поперечном эффекте. Однако для создания высокоскоростных ячеек предпочтительнее использовать продольный эффект, поскольку в этом случае электроды имеют меньший размер и меньшую электроемкость, что облегчает достижение высоких скоростей изменения потенциалов [c.287]

Из последнего соотношения видно, что в отличие от плоской волны эволюция профиля в звуковом пучке происходит несимметрично, смещение точек профиля в области сжатия и разрежения происходит с различными скоростями. В результате положительная часть профиля сжимается, а отрицательная - растягивается, что, в свою очередь, в силу правила постоянства площади профиля (см. гл. 2), приводит к превышению амплитуды положительной фазы над амплитудой области разрежения. Этот эффект можно интерпретировать также следующим образом. Дифракционные эффекты приводят к смещению точек профиля волны, проявляющемуся как появление сдвига фазы. Величина этого сдвига оказывается разной у гармоник различной частоты, что приводит к их расфазировке, проявляющейся в несимметрии профиля волны. [c.108]

Изменение оптических характеристик кристалла под действием внешнего электрического поля называется электрооптическим эффектом Поккельса. В одноосном кристалле распространение света вдоль оптической оси происходит с одной и той же фазовой скоростью Vo = fno независимо от направления его поляризации. Если кристалл не обладает центром симметрии, то при приложении внешнего электрического поля вдоль этой оси фазовые скорости волн с ортогональными направлениями поляризации становятся различными. В отличие от эффекта Керра, квадратичного по напряженности внешнего электрического поля, в электрооптическом эффекте разность фазовых скоростей таких волн пропорциональна напряженности поля линейный эффект Поккельса). Безынерцион-ность эффекта Поккельса позволяет широко использовать его для создания быстродействующих оптических затворов и высокочастотных модуляторов света. Вырезанная перпендикулярно оптической оси пластинка кристалла KDP (дигидрофосфата калия) помещается между скрещенными поляризаторами. Интенсивность света, пропускаемого такой ячейкой Поккельса, зависит от приложенного напряжения U по закону / sin [jit//(2[/x/2)], где Uk/2 — минимальное напряжение, при котором сдвиг фаз волн с ортогональными поляризациями равен л (для KDP t/x/2 8 кВ). [c.199]

Необходимый фазовый сдвиг между компонентами поляризации реализуется обычно в двулучепреломляющих кристаллах типа кристаллического кварца, кальцита, КОР, АОР, жидких кристаллов и др. путем подбора толщины пластинки или с помощью электро-оптического эффекта (подбором напряжения). Используется также сдвиг фаз при полном внутреннем отражении света. На этом оспо- [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...